Пространственный заряд р-пространство

В самостоятельном разряде начиная с токов выше нескольких микроампер наблюдается неравномерное распределение электрического поля в межэлектродном пространстве, состоящем из трех зон (рис. 2.6) катодной 1, анодной 2 и столба разряда 3. На электродах часто наблюдаются пятна — анодное А и катодное К. Скачки потенциала и Ул обусловлены скоплениями пространственного заряда (рис. 2.7) и повышенным сопротивлением этих зон по сравнению со столбом. В длинной дуге можно отчетливо различить три указанные выше области, причем основные свойства столба мало зависят от процессов в катодной и анодной зонах. В связи с этим в дальнейшем отдельно рассмотрены явления в столбе дуги и в пограничных областях — катодной и анодной. Для коротких дуг, где влияние [c.37]

В ТЭГ величина межэлектродного пространства измеряется тысячными долями мм для устранения отрицательного пространственного заряда (0,05—0,015 мм), что технически трудно осуществимо в условиях высоких температур. В ТИГ отрицательный пространственный заряд нейтрализуется положительными ионами газа или пара и допускается величина межэлектродного пространства 0,1—1,0 мм. [c.105]

Для уменьшения влияния пространственного заряда при расположении электродов в вакууме их необходимо сблизить на очень малое расстояние — единицы микронов. Поскольку пространственный заряд имеет электростатический характер, возможна его нейтрализация путем ввода положительно заряженных ионов, для чего межэлектродное пространство может быть заполнено парами щелочного металла, в частности цезия. [c.283]

Термоионный метод получения энергии основывается на том, что электроны в горячем катоде при нагреве развивают достаточную энергию, чтобы преодолеть потенциальный барьер, равный работе выхода катода. Электроны, вылетая из горячего катода, двигаются к более холодному аноду. При их двин ении в вакууме возникает другая сила (пространственный заряд), которая стремится их блокировать. Для компенсации пространственного заряда в межэлектродное пространство вводят положительные ионы. [c.187]

В плазменной термопаре имеется пространство, заполненное цезием, в котором на расстоянии 0,13 мм друг от друга находятся анод и катод. Этот газ ионизируется при температуре нагрева катода. Ионизация позволяет преодолеть трудности, связанные с влиянием пространственного заряда, и одновременно повышает коэффициент полезного действия приборов. [c.187]

Трудность проблемы пространственного заряда хорошо демонстрируется тем фактом, что даже уравнение параксиальных лучей (12.9), записанное для нерелятивистского пучка с постоянной плотностью заряда, движущегося в области пространства, свободной от внешних сил, является нелинейным дифференциальным уравнением. Решим его с начальными условиями, заданными при 2=0 в виде гь 0)=го и г/(0)=Го. Вводя безразмерные переменные [И] [c.607]

Эти два условия устанавливают граничные условия для решения уравнения Лапласа в области пространства за пределами пучка. Электроды пушки Пирса определяются этим решением. Таким образом, пушка Пирса состоит из катода и двух электродов, формирующих пучок. Формы катода и этих электродов зависят от типа потока пространственного заряда, из которого пучок формируется. [c.612]

Одновременно с ростом стримера, направленного от катода к аноду, начинается образование встречного лавинного потока положительно заряженных частиц, направленного к катоду. Положительный стример представляет собой канал газоразрядной плазмы. Поясним это подробнее. Электронные лавины оставляют на своем пути большое число новообразованных положительных ионов, концентрация которых особенно велика там, где лавины получили свое наибольшее развитие, т. е. около анода. Если концентрация положительных ионов здесь достигает определенной величины (близкой к 10 ионам в 1 см ), то, во-первых, обнаруживается интенсивная фотоионизация, во-вторых, электроны, освобождаемые частицами газа, поглотившими фотоны, притягиваются положительным пространственным зарядом, в головную часть положительного стримера и, в-третьих, вследствие фотоионизации концентрация положительных ионов на пути стримера увеличивается. Насыщение электронами пространства, заполненного положительными зарядами, превращает эту область в проводящую газоразрядную плазму. [c.81]

Следует добавить, что вывод формул (4.95) и (4.96) для случая продольного поля содержит нетривиальные моменты. Так, пользуясь уравнением типа кинетического, надо позаботиться, чтобы функция распределения в каждой точке фазового пространства релаксировала к своему локальному (а не среднему, всюду одинаковому) значению [37]. Таким путем удается избежать накопления пространственного заряда и неприятностей, связанных с нарушением закона сохранения числа частиц, что характерно для менее аккуратных способов расчета. Отметим, наконец, что вывод формул (4.95) и (4.96) непосредственно из точных выражений (4.85) и (4.87) также не тривиален [38, 39]. [c.264]

Входное устройство модулирует медленный электронный поток по скорости и по плотности, что приводит к образованию в пространстве дрейфа электронной периодической структуры чередующихся уплотнений и разряжений электронов. Такая ситуация, как показано в гл. 5, соответствует распространению в пучке двух волн пространственного заряда — быстрой и медленной, фазовые скорости которых фб,м = Щ2/ Т Таким образом, роль модулированного потока [c.166]

Для пояснения принципа запоминания обратимся снова к выражению (7.1), описывающему взаимодействие двух встречных ПАВ, но будем теперь интересоваться током на разностной частоте (U1—(1)2- Электрический потенциал будет при этом определяться выражением типа (7.2), в котором, однако, скобки ((01+0)2) и ((Oi—(О2) поменяются местами. При (0i=(02=(0 это даст постоянный во времени потенциал, который будет промодулирован в пространстве с волновым числом ks=2(ulv=2k. Возникшее постоянное поле создаст на центрах захвата электрический заряд (соответствующий форме электрического сигнала), который при снятии поля, т. е. после прохождения двух ПАВ, будет рассасываться за счет диффузионных процессов. Время запоминания пространственного заряда, или длительность акустической памяти, очевидно, будет определяться временем релаксации заряда для центров захвата в полупроводнике. Типичные времена запоминания колеблются от нескольких сотен микросекунд до нескольких миллисекунд при комнатных температурах [61. Этого вполне достаточно для многих приложений. Дополнительное охлаждение полупроводника позволяет увеличить память до многих часов и даже дней. [c.336]

Пространство между плоскими параллельными пластинами конденсатора заполнено ионным раствором. Пластины обладают некоторой разностью потенциалов 7о,причем после зарядки конденсатор отсоединен от источника. Получить выражение для распределения пространственного заряда, существующего в системе, достигшей теплового равновесия. Предполагать для простоты, что разность потенциалов мала, т. е. что еУо <С кТ. [c.342]

На плоскости, разделяющей пространство между пластинами на две равные части (плоскость а = 0), плотность положительных ионов должна быть равна плотности отрицательных ионов. Записывая это условие как = п = п, полагая потенциал в этой плоскости равным нулю и обозначая диэлектрическую проницаемость раствора через О, мы можем воспользоваться уравнениями (5.20) и (5.21), которые определяют распределение пространственного заряда [c.342]

Принцип равной вероятности 18, 28 Пространственный заряд 342 (г-пространство 17, 389 Протон 43, 102 [c.446]

Однако для нормальной работы ионных двигателей одной только токовой компенсации недостаточно. Необходимо, чтобы электроны вводились в истекающие ионные пучки на выходе из ионно-оптической системы и компенсировали их пространственный заряд. В пучке с пространственным зарядом, распространяющимся в вакууме при отсутствии внешних полей, возникают локальные электрические поля, приводящие к замедлению ионов и образованию областей с анодным потенциалом (виртуальных анодов), нарушающих истечение ионов в окружающее пространство. [c.53]

Свободные заряж. ч-цы, особенно эл-ны, легко перемещаются под действием электрич. поля. Поэтому в состоянии равновесия пространственные заряды входящих в состав П. отрицат. эл-нов и положит, ионов должны компенсировать друг друга так, чтобы полное поле внутри П. было равно нулю. Именно отсюда вытекает необходимость практически точного равенства плотностей эл-нов и ионов в П.— её к в а 3 и н е й т р а л ь н о с т и . Нарушение квазинейтральности в объёме, занимаемом П., ведёт к немедленному появлению сильных электрич. полей пространств, зарядов, тут же восстанавливающих квазинейтральность. Степенью ионизации П. а наз. отношение числа ионизованных атомов к полному их числу в единице объёма П. Для многозарядных ионов следует учитывать кратность ионизации атомов. В зависимости от величины а говорят о слабо, сильно и полностью ионизованной П. [c.536]

В литературе имеются подробные решения [10—12], дающие распределение потенциала в пространстве между параллельными пластинами при движении в нем пространственного заряда одного знака. Задачи такого рода весьма сложны и решения в некоторых случаях оказываются неоднозначными и неустойчивыми. Тем не менее, эти решения и аналогичные им [13, 14] создают необходимую основу для исследования проблемы нейтрализации заряда. [c.281]

Рис. 7.7. Пушка Пирса, направляюща прямолинейный пучок ионов с ограниченной плотностью пространственного заряда в пространство между электродами.

На рис. 19.10 показано распределение электрического потенциала в пространстве между катодом и анодом у работающего термоэмиссионного преобразователя ( — энергетический уровень Ферми металла катода, а Ео — энергетический уровень Ферми металла анода). На поверхности катода потенциал скачком увеличивается на (р/ (работу выхода). В межэлектродном пространстве из-за наличия пространственного отрицательного заряда потенциал вблизи катода возрастает, а потом по мере приближения к аноду убывает. Между электродами достигается наибольшее значение потенциала, которое равно ф р. На поверхности анода потенциал скачком [c.607]

Более целесообразным является нейтрализация пространственного электронного заряда путем введения в пространство между электродами положительных ионов. [c.609]

Пространственная плотность электрического заряда р — величина, равная отношению заряда dQ, находящегося в элементе пространства, к объему dV этого элемента [c.13]

Более целесообразна нейтрализация пространственного электронного заряда путем введения в пространство между электродами положительных ионов. Суш,ествуют две возможности для образования положительных ионов в межэлектродном пространстве. Первая заключается в том, что в межэлектродное пространство вводят пары легко ионизируемого элемента, например цезия. Если температура катода достаточно высока, то на его поверхности происходит ионизация атомов цезия, что компенсирует электронный заряд. Вторая возможность состоит в том, что ионы образуются во вспомогательном приборе и затем вводятся в межэлектродное пространство. [c.584]

Одновременно с ростом стримера, направленного от катода к аноду, начинается образование встречного лавинного потока положительно заряженных частиц, направленного к катоду. Положительный стример представляет собой канал газоразрядной плазмы. Это объясняется тем, что электронные лавины оставляют на своем пути большое число вновь образованных положительных ионов, концентрация которьк особенно велика там, где лавины получили свое наибольшее развитие, т. е. около анода. Если концентрация положительньк ионов здесь достигает определенного значения (близкого к 10 ионов в 1 см ), то, во-первых, обнаруживается интенсивная фотонная ионизация, во-вторых, электроны, освобождаемые частицами газа, поглотившими фотоны, притягиваются положительным пространственным зарядом в головную часть положительного стргсмера и, в-третьих, вследствие ионизации концентрация положительных ионов на пути стримера увеличивается. Насыщение электронами пространства, заполненного положительными зарядами, превращает эту область в проводящую газоразрядную плазму. Под влиянием ударов положительных ионов на катоде образуется катодное пятно, излучающее электроны. В результате указанных процессов и возникает пробой газа. Обычно пробой газа совершается практически мгновенно длительность подготовки пробоя газа при длине промежутка 1 см составляет 10 - 10 с. Чем больше напряжение, пркближснпОс к газовому промежутку, тем быстрее может развиться прооой. Если длительность воздействия напряжения очень мала, то пробивное напряжение повышается. [c.119]

Для уменьшения влияния пространственного заряда расстояние между электродами уменьшают до —Юмкм. Дополнительно нейтрализация пространственного заряда может быть осуществлена добавлением в находящееся под вакуумом межэлектродное пространство паров щелочных метал- j-лов (цезия н др.). В этом случае межэлектродное пространство начинает ионизироваться и эмиссия [c.471]

Газотроны. Устройство и принцип действия. Газотрон представляет собой герметически закрытый стеклянный сосуд, в котором помещены два электрода холодный (металлический или угольный) анод и накаливаемый независимым источником тока — катод. Баллон прибора после откачки воздуха из него заполняется парами ртути (ртутные газотроны) или инертным газом аргоном, неоном, гелием (тунгары). Наличие газа в баллоне коренным образом меняет рабочий процесс газотрона по сравнению с вакуумным выпрямителем — кенотроном. В газотроне часть быстролетящих электронов, излучаемых катодом, на своём пути к аноду сталкивается с молекулами газа или пара, ионизирует их, создавая при этом положительные ионы и вторичные электроны. Первичные электроны, вышедшие из катода, и вторичные направляются к аноду, а ионы — к катоду. Масса положительных ионов гораздо больше массы электронов, поэтому скорость их движения по направлению катода невелика. Это вызывает накопление их в междуэлектродном пространстве до тех пор, пока плотности электронов и ионов в любой части объёма не станут почти равными друг другу. При этом происходит полная компенсация ионами отрицательного пространственного заряда электронов. Вследствие этого падение потенциала в дуге очень мало. В ртутных лампах оно колеблется от [c.544]

Величина Д. га. отличается от определяемой ф-лой Шоттки и в тех случаях, когда ток ограничивается пространственным зарядом. Примером может служить вакуумный диод, работающий в режиме, когда зависимость анодного тока от 01-с потенциала анода описывается законом тре.х. вторых . В этом случае вблизи катода существует область с настолько высокой плотностью электронного пространств, заряда, что распределение потенциала в ней характеризуется наличием отрицат. минимума виртуальный катод). Величина потенциала в минимуме и определяет величину тока, проходящего па анод. Если в результате флуктуаций кол-во эмитируемых за какой-то ManHii иромежутот времени электронов возрастёт относительно средней величины, то это принедёт к увеличению плотности иространств. заряда, а следовательно — к понижению потенциала в минимуме, что сдерживает рост проходящего через него тока. В результате флуктуации анодного тока оказываются меньшими, чем флуктуации тока эмиссии. Такое подавление (депрессия) Д. ш. описьшается введением в правую часть ф-лы Шоттки коэф. депрессии Г <1, С увеличением частоты эффект подавления Д. ш. пространств, зарядом уменьшается. [c.20]

Параметр пространственного заряда, пропорциональный плотности заряда в пучке, характеризует влияние кулоиовских сил расталкивания электронов, препятствующих образованию сгустков и том самым, как правило, уменьшающих величину усиления (рис. 3). Силы расталкивания электронов и величина параметра пространственного заряда существенно зависят от соотношения длины замедленной волны, поперечных размеров электронного пучка и пространства взаимодействия замедляющей системы в тонких пучках силы расталкивания малы, а в нек-рых случаях даже способствуют группированию электронов, приводя к увеличению усиления. Усиление ЛБВ уменьшается также под действием др. факторов потерь в замедляющей системе, разброса скоростей Vg, неиде-альности группировки и т. д. Роль этих факторов возрастает с увеличением частоты сигнала, особенно при переходе в миллиметровый диапазон волн. [c.569]

На рис. дана схема развития катодного С. После того, как головка электронной лавины достигнет анода (рис. а), в межэлектроДном пространстве остаётся облако ионов. Дочернйё лавины, возникающие в результате фотоионизации газа (рис. 5), вливаются в облако положительного заряда. Увеличение плотности заряда приводит к раавитшо самораспространяющегося потока положит. Заряда (рис. в, г) — стримера. Предполагается, чтО в момент перехода лавины в С. в нек-рой точке на оси лавины обращается в нуль результирующее поле (внешнее и поле пространственного заряда лавины), [c.704]

Лит. см, при ст. Автозлектронная эмиссия. В. Н. Шредник. ЭЛЕКТРОННЫЙ ПУЧОК — поток электронов, движущихся по близким траекториям в одном направлении, имеющий размеры, значительно большие в направлении движения, чем в поперечной плоскости. Поскольку Э. п. является совокупностью одноимённых заряж. частиц, внутри него имеется пространственный заряд электронов, создающий собств. электрич. поле. С др. стороны, движущиеся по близким траекториям электроны можно рассматривать как линейные токи, создающие собств. магн. поле. Электрич. поле пространств, заряда создаёт силу, стремящуюся расширить пучок ( кулоновское расталкивание ), магн. поле линейных токов создаёт силу Лоренца, стремящуюся сжать пучок. Расчёт показывает, что действие пространств. заряда начинает заметно сказываться (нри энергиях электронов в неск. кэВ) при токах в неск. десятых мА, тогда как стягивающее действие собств. магн. поля заметно проявляется только при скоростях электронов, близких к скорости света—энергии электронов порядка МэВ. Поэтому при рассмотрении Э. п., используемых в разл. электронных приборах, техн. установках, в первую очередь необходимо принимать во внимание действие собств. пространств, заряда, а действие собств. магн, поля учитывать только для релятивистских пучков. [c.581]

Иитенсивиость Э. н. Осн. критерием условного разделения Э. п. на неинтенсивные и интенсивные является необходимость учёта действия поля собств. пространств, заряда электронов пучка. Очевидно, чем больше ток пучка, тем больше плотность пространств, заряда, сильнее расталкивание. С др. стороны, чем больше скорость электронов, тем меньше скажется на характере движения электронов собств. электрич. поле пучка—чем выше энергия электронов, тем жёстче пучок. Количественно действие поля пространств, заряда характеризуется коэф. пространственного заряда — первеансом, определяемым как [c.581]

Существенным для возникновения электрогидродинамических нестабильностей является то обстоятельство, что анизотропия электропроводности может вызвать разделение зарядов при протекании тока через ЖК. Рассмотрим жидкокристаллическую ячейку (см, рис. 2.19,а), в которой обеспечена планарная ориентация директора на подложках пЦд и внешнее поле Eoffs. Если Де<0, то электрическое поле Ео стремится сохранить ориентацию молекул, а однородный по пространству ток через ячейку не может нарушить эту устойчивую конфигурацию. Ситуация в корне меняется при появлении малейших локальных отклонений молекул в плоскости х, у) в этом случае появляется компонепта плотности тока /х вдоль оси д , Неоднородность jx x) вызовет появление пространственного заряда q(x), а следовательно, и поля Ех х). Эта компонента поля вызывает дополнительное вращение директора в плоскости (а-, г) и таким образом усиливает вызвавшую ее причину, 1 е возмущение начальной ориентации директора (рис. 2.23). До-игтиительное возмущение возникает как за счет момента вращения директора в поле так и за счет плотности тока /, стре-м -1шегося развернуть молекулы вдоль направления движения тока, поскольку о > Oj (см. рис. 2.23,о). [c.96]

Создание в результате акта поглощения периодического в пространстве неравновесного распределения элементарных возбуждений, которые либо непосредственно участвуют в четырехволновом смешении (например, решетка свободных носителей в полупроводниках), либо в результате вторичных процессов модулируют показатель преломления среды (тепловые решетки в поглощающих жидкостях, решетки пространственного заряда в фоторефрактивных кристаллах). Спектральный диапазон этого, [c.42]

Есть и другое важное следствие того факта, что функция а (г) всегда вогнута в сторону оси. Рассмотрим снова луч Гг (г), входящий в линзу спереди параллельно оси (рис. 44). Согласно (4.54), кривая 02(2) будет также линией, параллельной оси спереди от линзы. Войдя в поле линзы, она может изо-1нуться только к оси, следовательно, она может либо пере сечь ось где-либо внутри линзы, либо покинуть линзу в виде прямой линии, направленной в сторону оси. То же самое имеет место для луча Г1(г), входящего в линзу сзади параллельно оси (рис. 45). Так как луч г(2) пересекает ось в той же точке, что и кривая а(2), мы доказали, что в отсутствие пространственного заряда не существуют аксиально-симметричные ограниченные в пространстве рассеивающие линзы, т. е. невозможно сконструировать линзу, ограниченную спереди и сзади пространством, не содержащим поля, которая преобразовывала бы пучок, параллельный оси, в параллельный или расходящийся пучок без пересечения пучка с осью внутри линзы. Единственным исключением является тривиальный случай нулевого поля (линза вообще отсутствует), когда параллельный пучок, очевидно, не изменяется. Важно, что это доказательство применимо только в случае аксиально-симметричных линз, и только если пучок приходит извне линзы, границы которой можно определить. Любой электронный или ионный источник будет создавать расходящиеся пучки, если не использовать специальные фокусирующие поля. Очевидно также, что расходящийся пучок может быть создан с помощью собирающей ограничен- [c.208]

Пушка Пирса. Получение пучка заряженных частиц высокой интенсивности эквивалентно созданию потока пространственного заряда катодом (или ионным -источником) ограниченных размеров в а priori заданном пространстве. Рассмотрим, к примеру, ситуацию, показанную на рис. 167. Имеется плоский катод конечных размеров и необходимо получить поток пространственного заряда между этим катодом и анодом, помещенным на расстоянии d от катода и имеющим потенциал V. Проблема аналогична проблеме потока пространственного заряда между двумя бесконечными поверхностями с тем основным отличием, что необходимо ограничить поперечные размеры потока до размеров, определяемых ограничениями, наложенными на пучок. Другими словами, необходимо убрать большую часть потока и оставить только малую его часть, которую мы и назовем пучком. [c.611]

В дуговом пространстве различают приэлектрод-ные области, характеризующиеся значительным падением напряжения, вызванным затратой электрическо-потенциала на образование пространственных зарядов — электронов и ионов. Это отрицательная катодная [c.36]

Взаимодействие быстрой волны пространственного заряда с обратной волной в волноведущей системе (обе волны с положительной энергией, но с противоположно направленными групповыми скоростями) ЛОВ — подавитель полное подавление возможно лишь на бесконечной длине пространства взаимодействия. [c.210]

Рассмотрим еще один пример линейного взаимодействия волн, имеющий важное значение в СВЧ-электронике. В гл. 7 мы обсуждали распределенный ЛБВ-усилптель и распределенный ЛОВ-генератор. Одно из главных достоинств ЛБВ, ставшей основным прибором спутниковой связи, в том, что она обеспечивает большой коэффициент усиления в широком диапазоне усиливаемых частот (октава и более). Серьезной помехой работе усилителя является возбуждение паразитных автоколебаний на обратной волне (физика автоколебаний такая же, как в ЛОВ-генераторе). Популярный способ борьбы с паразитным самовозбуждением — увеличение пускового тока, необходимого для начала колебаний. Последнего можно добиться плавным изменением геометрических параметров замедляющей системы вдоль длины пространства взаимодействия, т. е. плавным изменением фазовой скорости обратной волны. В простейшей постановке возникает задача о линейном взаимодействии медленной волны пространственного заряда (МВПЗ) в электронном потоке (см. гл. 10) с обратной электромагнитной волной, фазовая скорость которой плавно изменяется вдоль направления движения [c.262]

Распад плазмы, возникшей в малом объеме газа, заключается в диффузионном распространении заряженных частиц по всему пространству, занимаемому газом. В силу различной подвижности электронов и ионов локальная нейтральность плазмы в общем случае нарушается и возникает пространственный заряд, создающий электрическое поле. Записать законы Онзагера для потоков частиц в электронной и ионной подсистемах с учетом сил, обусловленных электрическим и концентрационным полями в условиях частного режима развития плазмы, называемого амбиполярпой диффузией, когда локальная нейтральность плазмы сохраняется в процессе ее движения. [c.83]

Эффекты Джозефсона II 3(15—367 Эффекты пространственного заряда в термоэлектронной эмиссии I 363, 364 Ядерный магнитный резонанс II 281, 282 и антиферромагнетизм II 313, 314 и парамагнетизм Паули II 281, 282 Ячеичная волновая функция, сравнение о атомной I 200, 201 Ячейка см. Условная элементарная ячейка Примитивная ячейка Ячейка Вигнера — Зейтца 1 85, 86 алгоритм построения I 86 в обратном пространстве см. Зона Бриллюэна первая для г. ц. к, и о. ц. к. решеток Бравэ I 86, 94 [c.417]

При решении динамической упругопластической задачи возникает вопрос о пространственно-временной аппроксимации процесса взрывной запрессовки трубки в коллектор. На рис. 6.3 представлена схема расчетного узла ячейки коллектора для расчета собственных напряжений и деформаций. Здесь Явн — внутренний радиус трубки б — толщина трубки, S — толщина стенки коллектора а — ширина перемычки между отверстиями. Выбор величины радиуса Ян проводится посредством численных расчетов из условия инвариантности НДС от Rh при неизменных характере и уровне импульсной нагрузки при взрыве. Расчет НДС проводится в осесимметричной постановке и отражает ряд существенных особенностей процесса запрессовки трубки в коллектор. К ним относятся возможность учета сложного характера распределения во времени и пространстве давления на внутренней поверхности трубки, обусловленного неодновременной детонацией цилиндрического заряда. Кроме того, с помощью специальных КЭ достаточно хорошо моделируется условие контакта трубки с коллектором в процессе прохождения прямых и отраженных волн напряжений при динамическом нагружении. Учет указанных особенностей позволяет рассчитывать неоднородное поле напряжений и деформаций по высоте трубки (толщине коллектора) и, следовательно, достаточно надежно при учете общ.их, остаточных и эксплуатационных напряжений проанализировать НДС в зоне недовальцовки, в которой инициировались имеющиеся разрушения в коллекторе. [c.334]

С операциями отражеЕ1ий связан вопрос о симметрии самого пространстпа-времени относительно отражений. Например, симметрично ли пространство относительно зеркальных отражений Несводимых друг к другу отражений в четырехмерном пространстве-времени существует три отражение всех пространственных осей, отражение оси времени и отражение всех четырех осей. Другие операции отражения сводятся к этим трем. Например, отражение оси z (т. е. зеркальное отражение в плоскости ху) сводится к отражению с поворотом на 180° вокруг оси z. Очевидно, что при отражении меняют знаки импульсы, при отражении — импульсы и моменты, а при отражении — моменты. На этом основании раньше молчаливо полагалось, что операции /,, / , идентичны соответственно Р, Т и РТ. Постепенно, однако, становилось понятным, что надо еще определить, как ведут себя при разных отражениях заряды. Например, если заряды при отражении времени меняют знаки, операцией будет не Т, а СТ. Описанное в гл. VI, 4 открытие несохранения четности в р-распаде привело к тому, что отражению стали сопоставлять не Р, а СР. Отличить, при каких отражениях меняют или не меняют знаки заряды, можно, изучая сохранение различных операций, потому что из симметрии пространства-времени относительно операций отражений Ig, It, 1st следует точное сохранение этих операций во всех взаимодействиях. Современная ситуация в этом вопросе такова. Согласно СРТ-тео-реме операция СРТ строго сохраняется и тем самым соответствует операции /j , так что при отражении всех четырех осей заряды меняют знаки. Операциям /j, // до недавних лет сопоставлялись соответственно комбинированная инверсия СР и отражение Т. После 1964 г. в этом вопросе возникла неясность в связи с открытием несохранения СР в распадах нейтральных каонов (см. 8, п. 9). Так как операцию можно сопоставлять либо Р, либо СР и так как обе последние операции оказались несохраняющимися, то возникает подозрение, что само пространство не обладает право-левой симметрией. [c.296]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...