Рэлея—Джинса закон

Рэлея — Джинса закон 30 [c.550]

РЭЛЕЯ ИНТЕРФЕРОМЕТР —РЭЛЕЯ—ДЖИНСА ЗАКОН ИЗЛУЧЕНИЯ [c.456]

РЭЛЕЯ — ДЖИНСА ЗАКОН ИЗЛУЧЕНИЯ - [c.456]

С. т. явл. источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектр, составу с излучением абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью. К серому излучению применимы законы излучения абсолютно чёрного тела — Планка закон излучения. Вина закон излучения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в оптич. пирометрии. [c.676]

Это выражение для закона Планка. Он устанавливает связь между энергией, приходящейся на единичный интервал частот при частоте V в замкнутом параллелепипеде с объемом V, и температурой стенок. Как и следовало ожидать, закон Планка в пределе низких частот переходит в закон Рэлея — Джинса, а в пределе высоких частот — в закон Вина. Интегрирование уравнения Планка по всем частотам приводит к закону полного излучения Стефана — Больцмана. Полная энергия 0 в той же полости выражается как [c.314]

ЗАКОН РЭЛЕЯ-ДЖИНСА [c.330]

Вывод закона Рэлея—Джинса нз формулы Планка. Рассмотрим область малых частот и больших температур, т. е. положим hv < /гТ. Экспоненту в (14.28) можно разложить в ряд по степеням hv/kT и ограничиться первой степенью, т. е. [c.333]

Это и есть закон Рэлея—Джинса [gm. (14.25)]. [c.333]

Формула Рэлея — Джинса была выведена на основе общих законов классической физики и не требовала никаких специальных предположений. С результатами эксперимента как раз в той области спектра, где формула Рэлея — Джинса неприменима, хорошо согласовалась уточненная в 1896 г. формула Вина. В шкале длин волн формула Вина имеет вид [c.139]

Итак, все символы и понятия, на которых покоится один из основных законов излучения — закон Планка, определены. Причем формула Планка порождает и ряд других законов Вина—для монохроматического излучения, Рэлея — Джинса — для длинноволнового диапазона спектра. [c.122]

При больших Х-Т" применим закон Рэлея-Джинса [c.500]

Все остальные формулы, описываюш,ие отдельные, хоть и весьма важные, но частные закономерности излучения абсолютно черного тела (формула Стефана—Больцмана, закон смещ,ения Вина, формулы Вина и Рэлея-Джинса), могут быть получены аналитически, как следствия из этой основной формулы. [c.14]

При очень высоких значениях кТ > g формула (1-4) может быть преобразована в известную формулу закона Рэлея-Джинса. [c.14]

В 52 мы увидим, что к точно такому же результату приводит классическая статистическая физика, причем оставшийся неопределенный множитель Л оказывается равным 8лг. Закон, выражаемый формулой (17.11), носит название закона Рэлея - Джинса и хорошо согласуется с опытом при малых частотах излучения однако при больших частотах формула Рэлея - Джинса резко расходится с опытными данными, указывающими на то, что p(v,Г) как функция частоты имеет максимум при некоторой частоте и дальше с ростом частоты убывает. Закон Рэлея - Джинса, содержащий утверждение о неограниченном росте p(v,Г) с ростом частоты V, приводит к абсурдному выводу о том, что объемная плотность энергии в равновесном состоянии и (Г) (см. (17.1)) бесконечно велика — парадокс, который в истории физики получил название ультрафиолетовой катастрофы. [c.88]

Эта формула выражает закон Рэлея - Джинса. Мы обсуждали физические следствия этого закона в 17 и видели, что формула (52.5) физически несостоятельна. [c.248]

Последний вывод формулы закона Рэлея — Джинса в области больших длин волн хорошо согласуется с экспериментальными данными (см. рис. 14). Для малых длин волн имеют место большие отклонения от расчетов [c.91]

Между предельными случаями, соответствующими применимости формул Рэлея — Джинса (9.16) и Вина (9.24), лежит обширная область, в которой и находится максимум кривой спектрального распределения. При повышении температуры этот максимум в согласии с законом смещения (9.7) сдвигается в сторону коротких волн, причем значение постоянной Ь в (9.7) может быть теперь найдено из решения трансцендентного уравнения (см. задачу 1) [c.431]

В 1905 г. Эйнштейн выдвинул гипотезу световых квантов. Он предположил, что дискретный характер присущ не только процессам испускания и поглощения света, но и самому свету. Гипотеза о корпускулярных свойствах света позволила объяснить результаты экспериментов по фотоэффекту, совершенно непонятные с позиций классической электромагнитной теории (см. 9.5). Однако представление о свете как потоке классических корпускул несовместимо с эмпирически совершенно явными волновыми свойствами света. Эйнштейн пришел к заключению, что природа излучения должна быть не такой, какой мы ее считаем в настоящее время . За этими словами скрывается то, что теперь принято называть двойственной природой света или корпускулярно-волновым дуализмом (см. 9.6). Корпускулярный аспект излучения проявляется наиболее отчетливо в коротковолновой части спектра, где для спектральной плотности и Т) справедлива формула Вина (9.24), волновой аспект — в длинноволновой, где применима формула Рэлея — Джинса (9.16). Ни один из этих аспектов не дает полного представления об излучении, ибо для полного объяснения наблюдаемых явлений необходимо их сочетание. Закон излучения Планка [c.434]

Для а<С11 имеет силу закон Рэлея — Джинса [c.298]

В области больших частот, когда энергия фо-тона много больше тепловой энергии (hy kT), П. 3. и, переходит в Вина аакои излучения uv,T — = 8nhv / )exp( hyikT), в области малых частот kT) —в Рэлея — Джинса закон излучения = [c.626]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

В области малых частот йv кТ П.з.и. переходит в Рэлея—Джинса закон излучения = (2л/ ")v / T, а в области больших частот ку кТ — в Вина закон из.гучения х = (2я/г/ )v ехр (—кх/кТ). [c.30]

Температура антенны. Т. к. в радиоастрономии обычно исследуется излучение со сплошным спектром, то мощность принимаемого сигнала, в частности мощность шу1ио-вого сигнала , удобно выражать в °К. Мощность, выделяемая на согласованной нагрузке антенны (рис. 1), равной сопротивлению излучения, в нриб.ти-жении Рэлея—Джинса закона излучения Р = /сГ Лг, где к — постоянная Больцмана, Дv — полоса принимаемых частот, Т — темп-ра антенны, обусловленная принимаемым сигналом. определяется темп-]юй тел, с к-рыми антенна обменивается радиоизлучением в диапазоне частот Дv, а не темн-рой материала антенны. Если антенна направлена на нек-рое абс. черное тело с темп-рой Г, то, согласно 2-му началу термодинамики, обмен энергией между абс. черным телом и Ва приведет к выравниванию темп-р, т. е. Ва должно [c.308]

При высоких частотах или низких температурах, где1, а Пер становится малым, спонтанное излучение больше вынужденного. Спонтанное излучение является в значительной степени квантовым процессом и поэтому предсказывать свойства теплового излучения, основываясь на классических методах (законе Рэлея — Джинса или соотношениях Друде — Зенера), не удается. [c.322]

Ультрафиолетовая катастрофа . Как показал опыт, формула Рэлея—Джинса согласуется с экспериментальными данными только в области достаточно малых частот и больших температур. Кроме того, оказалось, что попытка получить закон Стефана—Больцмана из формулы Рэлея—Джинса приводит к абсурду (образно названному П. Эреифестом ультрафиолетовой катастрофой ). В самом деле, [c.331]

Формула (15.13) при hv kT должна дать закон Рэлея— Джинса. Разлагая в ряд по степеням hvlkT знаменатель формулы [c.341]

Вспомним, что спектральная плотность равновесного излучения, как это подчеркивалось в 196, должна представлять собой универсальную функцию частоты и температуры, т. е. не может зависеть от свойств конкретной излучающей и поглощающей системы. Поэтому Атп/Втп И В т Втп ДОЛЖНЫ иметь Определенные универсальные значения. Для нахождения последних воспользуемся законом Рэлея—Джинса (201.1), который подтверждается измерениями, если длины волн % и температура Т достаточно велики (т. е. 1 тах = 0,51/Т, см. 200, 201). Именно, для указанных условий ехр (НьУт кТ) 1 Н<йт /кТ, и сопоставление соотношений (211.12) и (201.1) приводит нас к формулам ) [c.736]

Значение h Планк вычислил из вида функции в (Я, Т) (рис. 41). С помощью постоянной А он нашел значения и таких важнейших физических состояаиыА, как постояныаи Больцмана к, постоянная Авогадро Nji и заряд электрона е. Из формулы излучения Планка (108), как следствие, вытекали законы Стефана— Больц-мана и Рэлея—Джинса. Успех превзошел все ожидания, но вместе с ним начался заключительный и самый драматический для творца новой постоянной период осмысления полученных результатов и исходных предпосылок, взятых за основу. [c.156]

Однако на этой картине оставалось несколько темных пятен. Лорд Кельвин в 1900 г. сказал, что на горизонте физики собираются две угрожающие темные тучи. Одной из них являлись трудности, возникшие после знаменитого опыта Майкельсона и Морлея, результаты которого казались несовместимыми с существовавшими тогда представлениями. Второй тучей был крах методов статистической механики в области теории излучения черного тела теорема равномерного распределения энергии — неизбежное следствие статистической механики — действительно приводила к определенному распределению энергии между различными частотами в излучении, находящемся в равновесии. Однако закон этого распределения (закон Рэлея—Джинса) находится в грубом противоречии с опытом и является почти абсурдным, так как из него вытекает бесконечное значение полной плотности энергии, что, очевидно, не имеет никакого физического смысла. [c.642]

Выражение (2-51) носит название формулы Рэлея — Джинса. Как видно, формула Рэлея — Джинса согласуется с законом смещения Вина (2-36). Она также хорошо подтверждается результатами экспериментов при низких частотах. Однако, как следует из (2-51), при увеличении частоты спектральная объемная плотность равновесного излучения безгранично возрастает. Это, в свою очередь, приводит к тому, что полная объемная плотность равновесного излучения Uo, определяемая как чнтеграл (2-51) по всему спектру частот, оказывается бесконечно большой, что противоречит физическому смыслу. Этот факт в свое время получил название ультрафиолетовой катастрофы и свидетельствует о том, что формула Рэлея — Джинса оказывается непригодной для больших частот. [c.74]

На рис. 2-1 показано распределение электромагнитной энергии в спектре равновесного излучения, получаемое на основании формул Планка, Рэлея — Джинса и Вина. При этом все три формулы приведены к безразмерному виду относительно спектральной поверхностной плотности равновесного излучения и аргумента hvjkT. Рис. общность закона Планка Вина и Рэлея — Дншнса. [c.77]

ЗАКОН Рихмаиа если несколько тел с различными температурами привести в соприкосновение, то между ними происходит теплообмен, который приводит к выравниванию температур тел Рэлея при прочих равных условиях интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света Рэлея — Джинса лучеиспускательная способность прямо пропорциональна квадрату собственной частоты радиационного осциллятора сложения скоростей <в классической механике абсолютная скорость движения точки равна векторной сумме ее переносной и относительной скоростей в теории относительности проекции скорости тела по осям координат в неподвижной [c.236]

Закон излучения Рэлея—Джинса [44]. Теоретический вывод формулы распределения энергии излучения черного тела по различным длинам волн независимо друг от друга сделали английские физики Джон Уильям Рэлей и Джеймс Хопвуд Джинс. [c.91]

Закон излучения Планка. Несовпадение предсказаний закона Рэлея — Джинса с экспериментальными данными получило в истории название ультрафиолетовой катастрофы . Эта катастрофа была устранена Планком, который непосредственно интерпретируя результаты измерений Рубенса и Курлбаума, нашел свой закон распределения энергии и создал квантовую теорию света. Планк предложил гипотезу, согласно которой обмен лучистой энергией между телами может осуществляться только в форме целых кратных значений от светового кванта hv. Здесь h — квант энергии, или фотон, который определяется как конечное количество энергии, которое может быть поглощено или отдано какой-либо микросистемой (ядерной, атомной, молекулярной) в элементарном акте взаимодействия v — частота испускаемого или поглощаемого излучения. [c.92]

О Связан ли росчет концентрации мод колебоний с конкретизацией гроничных условий Сформулируйте условия, при которых получаются формулы Рэлея — Джинса и Вина. Для какой шкалы спектральной плотности энергии сформулирован закон смещения Вина [c.307]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...