Законы Планка и Вина

В области высоких температур используют формулу, вытекающую из законов Планка и Вина [c.122]

Яркостные визуальные пирометры применяют для измерения яркостных температур выше 600 °С. Принцип их действия основан на зависимости спектральной яркости нагретых тел от температуры, описываемой законами Планка и Вина. [c.130]

Это выражение для закона Планка. Он устанавливает связь между энергией, приходящейся на единичный интервал частот при частоте V в замкнутом параллелепипеде с объемом V, и температурой стенок. Как и следовало ожидать, закон Планка в пределе низких частот переходит в закон Рэлея — Джинса, а в пределе высоких частот — в закон Вина. Интегрирование уравнения Планка по всем частотам приводит к закону полного излучения Стефана — Больцмана. Полная энергия 0 в той же полости выражается как [c.314]

Формула Планка заключает в себе два закона излучения абсолютно черного тела — законы Стефана — Больцмана и Вина. При этом из формулы Планка получаются как внешняя форма этих законов, так и входящие в них постоянные а и Ь, которые выражаются через универсальные постоянные Н, к и с. Пользуясь экспериментально определенными значениями о и Ь, можно вычислить значения 1г и к. Именно таким путем было получено первое численное значение постоянной Планка. Впоследствии был предложен ряд способов определения /г, основанных на различных физических явлениях. Все они приводят к одним и тем же значениям. [c.146]

Следует подчеркнуть, что соотношение (9.19) является приближенным в той мере, в какой приближенным является закон излучения Вина. При измерении температуры в области больших значений произведения ХТ для получения связи между яркостной и действительной температурой необходимо использовать закон Планка . [c.185]

На рис. 5-4 закон Планка представлен графически. Из рисунка видно, что при Я -> О плотность потока излучения стремится к нулю. С увеличением Я растет охи при некотором значении Я акс достигает своего максимума, затем убывает и при Я со снова стремится к нулю. С повышением температуры максимум плотности потока излучения смещается в сторону более коротких волн. Связь между температурой Т и Я акс устанавливается законом Вина [c.165]

Итак, все символы и понятия, на которых покоится один из основных законов излучения — закон Планка, определены. Причем формула Планка порождает и ряд других законов Вина—для монохроматического излучения, Рэлея — Джинса — для длинноволнового диапазона спектра. [c.122]

Выражение (2-46) носит название формулы Вина, которая находится в полном соответствии с рассмотренным ранее законом смещения (2-36). Однако iB дальнейшем после установления фундаментального закона Планка выяснилось, что формула Вина (2-46) имеет ограниченный характер и справедлива при больших значениях v/7. Практически формулой Вина можно пользоваться с незначительной погрешностью в оптическом диапазоне частот и выше до температур примерно 3 000 К, что обычно И делают ввиду ее простоты. [c.73]

Из закона Планка следует и закон смещения Вина. В самом деле, сопоставляя (2-53) с (2-36), нетрудно видеть, что функция Вина /(v/7) в его законе смещения имеет вид [c.76]

Из закона Планка, как и из закона Вина, следует, что максимальные значения /о, х пропорциональны [c.198]

Основное внимание в работе уделялось измерению температуры импульсного источника. Для этого был выбран метод сравнения яркости эталонного излучателя с яркостью исследуемого источника, ослабленной поглощающим светофильтром, т. е. метод яркостной пирометрии. В оптической пирометрии зависимость между яркостью источника и его температурой базируется обычно на законе Вина. При измерении температур, превышающих 5000° К, необходимо использовать закон Планка. [c.5]

Следующая статья представляет собой текст положения о Международной шкале температур 1948 г., принятой IX Генеральной конференцией по мерам и весам, и содержит определение температурной шкалы, отличающейся от шкалы 1927 г. изменением границ областей, определяемых платиновым термометром сопротивления и термопарой, повышением и уточнением требований к платине, служащей для изготовления интерполяционных инструментов, применением закона Планка (вместо закона Вина) в области, определяемой из показаний оптического пирометра, и изменением величины констант закона излучения. [c.7]

Пользуясь формулой Планка, уточним значения постоянных в законах Стефана — Больцмана (115.4) и Вина (116.14), а также (116.15). Очевидно, что эти законы должны быть следствиями формулы Планка, так как последняя является частным случаем общей термодинамической формулы Вина (116.9). Согласно формуле Планка, интегральная плотность энергии равновесного излучения в вакууме равна [c.701]

Исходя из формулы Планка, найти X, соответствующее v aк и сравнить его С Х зкс закона Вина. Произвести сравнение для Т = 5000 К. [c.905]

Закон Внна. Закон смещения Вина вытекает из закона Планка и устанавливает зависимость длины волны соответствующей максимальной интенсивности, от температуры [c.256]

Нетрудно убедиться в том, что формула Планка заключает в себе упоминавшиеся выше законы черного излучения, и именно закон Стефана—Больцмана и закон Вина. При этом из формулы Планка не только получается внешняя форма этих законов, но и входящие в них постоянные а Ь могут быть вычислены из универсальных постоянных А, к, с (см. упражнения 230 и 232). Обратно, пользуясь экспериментально найденными значениями о и А, можно вычислить значения hak. Именно таким путем и было получено первое численное значение постоянной Планка. Впоследствии был указан целый ряд путей определения А, покоящихся на совершенно иных физических явлениях (ср. гл. XXXII). Все они приводят к одинаковым значениям. [c.700]

Тем не менее остаются некоторые постоянные, в выборе значения которых мы располагаем свободой, так что, приравняв одну из них единице, мы получим систему с числом основных единиц, равным нулю, В этой системе все величины будут обладать нулевой размерностью. Это значит, что мы лишимся возможности выбирать по своему произволу единицы каких-либо величин. В числе таких постоянных находятся постоянные в законах Стефана — Больцмана и Вина, а также постоянная Планка. Как показано в пр. шожении I, все эти постоянные связаны между собой. Полохдав значегше одной из них равным единице, мы однозначно определим значения всех остальных констант и значения единиц всех величин. [c.336]

На рис. 2-1 показано распределение электромагнитной энергии в спектре равновесного излучения, получаемое на основании формул Планка, Рэлея — Джинса и Вина. При этом все три формулы приведены к безразмерному виду относительно спектральной поверхностной плотности равновесного излучения и аргумента hvjkT. Рис. общность закона Планка Вина и Рэлея — Дншнса. [c.77]

Измерение высоких температур газовым термометром и внесение поправок по фиксированным точкам на шкале идеального газа становятся очень затруднительными. Выше 1063° Международная температурная шкала определена по формуле излучения Планка (глава 8) постоянная Сг в формуле имеет значение 1,438 см-град. Метод, с помощью которого получена температурная шкала в этой области, будет описан ниже, после рассмотрения законов излучения и их применения в оптической пирометрии. Однако ib большинстве опубликованных рабог дается температура по Международной шкале 1927 г. В ней температуры выше 1063° определены по формуле излучения Вина (удовлетворительное приближение к формуле Пл1анка установлено экспериментально в широком интервале температур) однако в этом случае постоянная Сг имеет значение 1,432 см- град. Значение Сг было выбрано для воспроизведения газовой шкалы с возможно большей точностью последние работы показали значительную ошибку ее определения, и в 1941 г. Бирж [49] установил наиболее вероятное значение 1,43848 см-град. Бирден и Вате [50] указали наиболее вероятное значение 1,43870 см-град. Таким образом, все международные температурные шкалы выше 1063°, применявшиеся до 1949 г., несколько отличаются от истинной газовой температурной шкалы. Фиксированные точки для температур от 1063° и выше приведены в таб1л. 6. [c.94]

По закону Планка плотность потока излучения при заданной температуре имеет максимальное значение для определенной длины волны. Если в выражении закона Планка вторая константа j ЛТ, то он сводится к простому соотношению между температурой и длиной волны, соответствующей максимальной плотности радиационного теплового потока — закону Вина Ята1 =сопз1. Следовательно, с повышением температуры тела большую часть тепловой энергии переносит тепловое излучение, а меньшую —световое излучение. [c.231]

Фотометрические характеристики какого-либо излучателя опреде-ЛЯН5ТСЯ спектрофотометрическим сравнением их с излучением абсолютно черного тела, характеризуемого законами Планка, Стефана—Больцмана, Вина и др. [c.52]

Фотометрические ха рактеристики какого-ли бо излучателя определи ются спектрофотометри ческим сравнением их с излучением абсолютно черного тела, ха рактернзуемого законами Планка, Стефана—Больцмана, Вина и др 132, 115]. [c.34]

По видам излучения И. с. разделяются на два класса 1) И. с. температурного, или калорического, излучения, в к-рых излучение света есть следствие нагревания светящегося тела до высокой темп-ры. В зависимости от рода излучающего тела этот класс И. с. может быть разделен на 3 группы а) И. с. черного излучения, б) И. с. серого излучения, в) И. с. избирательного (или селективного) излучения. Основой теории излучения И. с. этого класса являются законы излучения черного тела (законы Планка, Вина и закон Стефана-Больцмана, см. Излучение) и общим законом для всех трех групп, объединяющим излучения нечерных тел с черным излучением, — закон Кирхгофа. 2) И. с. люминесцирующего излучения, работающие на принципе одного из видов люминесценции, процесса, связанного с излучением света путем возбуждения атомов за счет какого-либо вида энергии, непосредственно воздействующего на вещество. Из различных видов люминесценции в И. с., используемых на практике, наиболее применима электролюминесценция (светящийся разряд в газах) кроме того в природе встречаются явления, связанные с хемилюминесценцией, или выделением лучистой энергии ва счет энергии химич. превращений (свечение медленного окисления — свечение живых организмов). Класс люминесцирующих И. с. является по преимуще ству классом И. с. холодно I о свечения. Повышение темп-ры, имеющее место при работе подобных И. с., служит побочным фактором, не участвующим активно п процессе излучения радиаций. В нек-рых случаях однако наряду с процессом люминесценции зыделение тепла при работе И. с. достигает таких размеров, что излучение может иметь смешанный характер к подобным И. с. например м. б. отнесены лампы с вольтовой дугой (см.), обладающие лю-минесцирующим свечением дуги и темп-рным излучением раскаленных электродов теория люминесцирующего свечения тесно связана с теорией строения атома и теорией спектров. Электролюминесцирующие И. с. могут быть разделены на группы в зависимости от рода газового разряда (дуговой, тлеющий, без-электродный) и в зависимости от характера излучающей среды (пары металлов, перманентный газ). [c.242]

Теперь остановимся на том, что даЛ экс- перимент. Вилсон и Пензиас зарегистрировали изотропное фоновое излучение из Вселен-, ной и, обнаружив в его спектральной плотности (рис, 38) максимум, с помощью закона Вина тяхТ = 0,2897 (в этой формуле А в сантиме,- - трах, Г в кельвинах) получили для температуры реликтового излучения величину Т 3,7 К. ЭТО был, триумф. Далее было обнаружено, что криг вая не совсем совпадает с известным законом Планка (т. е. система фотонов в данной ситуации не так уж идеальна, 1мк это считалось у Гамова) и что это излучение не совсем изотррпно егр. [c.86]

Цветовой метод. Если известно распределение энергии в спектре абсолютно черного тела, то по положению максимума кривой на основании закона смещения Вина (24.10) можно определить температуру. В тех случаях, когда излучающее тело не является абсолютно черным, применение формулы Планка не имеет смысла, так как для таких тел распределение энергии по частотам отличается от планковского. Исключение составляют так называемые серые тела, у которых коэффициент поглощения остается приблизительно постоянным в щироком интервале частот. Такими серыми телами являются уголь, некоторые металлы, оксиды. Если тело не является серьги, но его спектр излучения не слишком отличается от спектра абсолютно черного тела при некоторой температуре, то по максимуму излучения определяют его температуру, которую называют цветовой. Таким образом, цветовая температура есть температура абсолютно черного тела, максимум излучения которого совпадает с максиму.мом излучения исследуемого тела. Так, сопоставление графиков распределения энергии в спектре абсолютно черного тела при температуре 6000 и 6500 К II распределения энергии в солнечном спектре (рис. 25.3) показывает, что Солнцу можно приписать температуру, равную при.мерно 6500 К. [c.151]

Точно так же может быть опредепена постоянная в законе смещения Вина, если продифференцировать формулу Планка по длинам волн и найти положение максимума. Постоянная при этом имеет вид [c.351]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

Смотреть страницы где упоминается термин Законы Планка и Вина : [c.91] [c.74] [c.464] [c.528] [c.166] [c.271] [c.68] [c.315] [c.456] [c.181] [c.497] [c.19] [c.105] [c.43] [c.72] [c.151] [c.689] [c.252] [c.464] [c.432] [c.377]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...