Формула излучения Планка

Формула излучения Планка [c.698]

В двух последних лекциях речь идет главным образом о броуновском движении и флуктуациях. В последней лекции мастерски излагаются применения теории флуктуаций к выводу формулы излучения Планка. При этом подробно разбираются известные статистические свойства излучения, которые нельзя получить, исходя из волновой теории. То, что именно эти вопросы вызвали интерес у Г. А. Лоренца, особенно приятно рецензенту. Каждый физик сможет многому научиться, прочитав эту блестяще написанную книжку. [c.9]

Пересмотр международной шкалы температур и принятие новых значений постоянной в формуле излучения Планка и постоянной [c.36]

В области умеренно высоких температур выше точки затвердевания золота (— 10 ° К) для установления температурной шкалы возможно применение газового термометра (см. гл. 4). Для измерения более высоких температур, начиная от нескольких тысяч градусов и выше, практически пригодны только оптические методы, опирающиеся на ту или иную теоретическую зависимость между выбранным параметром, непосредственно измеряемым на опыте, и температурой (формула излучения Планка, закон Вина, закон Стефана — Больцмана, эффект Допплера и т. д.). В зависимости от избранного метода при этом измеряют различные температуры— эффективную , цветовую , яркостную и т. д. [c.7]

Вскрыть ВИД функции f в формуле закона Вина позволяет формула излучения Планка. [c.147]

Электромагнитные волны в полости, имеющей объем V, находятся в равновесии с окружающей ее оболочкой при температуре Т. Найти связь между интенсивностью излучения, выходящего из небольшого отверстия в стенке этой полости, и длиной волны излучения (формула излучения Планка). [c.139]

Соотношение (3) [или (4)] называется формулой излучения Планка. Соответствующая кривая приведена на фиг. 37. [c.140]

Замечание 1. При высоких температурах и для больших длин волн (ХТ > сЛ/А = 1,437 см-град) экспоненциальная функция в знаменателе формулы излучения Планка может быть разложена в ряд, в результате чего получается следуюш,ее приближенное выражение [c.141]

Путь, которым пользовался Бор при построении своей теории атома, был похож на тот, что был избран Планком при получении формулы излучения. Сначала создадим модель атома, удовлетворительно описывающую реально наблюдаемые спектральные закономерности, а затем будем искать в полученных соотношениях физический смысл. Бор сформулировал два постулата 1) в атоме существуют орбиты, вращаясь по которым электрон не излучает 2) излучение возникает при переходе электронов с одной стационарной орбиты на другую. При этом энергия hv излученного фотона равна разности энергий электрона на различных орбитах [c.164]

Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта. М. Планк для теоретического вывода предложенной им формулы излучения черного тела (см. 11) вынужден был предположить (1900), что энергия атомов, испускающих и поглощающих электромагнитную энергию, может иметь лишь дискретный набор значений. Разность между соседними значениями энергии в этом дискретном наборе равна Яш (Я-постоянная, и-круговая частота, входящая в формулу Планка). При этом вопрос об энергетической структуре электромагнитного излучения План-ком не рассматривался. [c.21]

В еще большей степени проникновению в физику идеи дискретности способствовало создание Максом Планком теории квантов (1900 г.). Изучая тепловое излучение так называемого абсолютно черного тела, Планк обнаружил, что оно не может быть описано обычными (классическими) формулами излучения, но что для этого в соответствующие формулы необходимо ввести особую дискретную постоянную величину — квант дей- [c.446]

Формула (1-10) представляет собой уравнение кривой излучения Планка в обобщенных координатах т). График функции т) = ф (Q показан на рис. 1-3. Численные значения и т] приведены в табл. 7 приложения. [c.16]

Позднее Эйнштейном было введено в физику понятие о световых квантах — фотонах. Созданная на этой базе квантовая статистика фотонов Бозе—Эйнштейна явилась основой современной теории излучения, из которой, t в частности, вытекает и формула закона излучения Планка. [c.17]

Подставляя это значение в (1-25), приходим к известной формуле закона излучения Планка [c.23]

Величина этой постоянной может быть определена из формулы закона излучения Планка путем отыскания условий экстремума функции Ix,q. [c.24]

Воспользовавшись формулами (Ь31) и (1-33), запишем закон излучения Планка в приведенных координатах [c.26]

Значения переменных и Т1 в обобщенной формуле закона излучения Планка [c.310]

Несмотря на видимую запутанность отд. реализаций, случайные волновые поля могут подчиняться чётким закономерностям в отношении своих статистич. характеристик, напр, спектра мощности. Так, спектр интенсивности теплового эл.-магн. излучения чёрного тела описывается Планка формулой (см. Планка закон излучения). [c.328]

Формула (52.14) называется формулой Планка и сыграла историческую роль в развитии физики начала XX в. Именно в теории излучения Планка впервые возникли квантовые представления, которые в дальнейшем развились в стройную и всеохватывающую теорию микропроцессов — квантовую механику и квантовую теорию поля. [c.251]

Рассмотрим в некоторой среде два энергетических уровня 1 и 2 с энергиями и Е2 (fi < Е2). В последующем рассмотрении это могут быть любые два уровня из неограниченного набора уровней, свойственных данной среде. Однако удобно принять уровень 1 за основной. Предположим, что атом (или молекула) вещества находится первоначально в состоянии, соответствующем уровню 2. Поскольку Ei> Е, атом будет стремиться перейти на уровень 1. Следовательно, из атома должна выделиться соответствующая разность энергий Е2 — Е. Когда эта энергия высвобождается в виде электромагнитной волны, процесс называют спонтанным излучением. При этом частота v излученной волны определяется формулой (полученной Планком) [c.10]

Последняя формула является математическим выражением закона излучения Планка и прекрасно согласуется с опытными данными. [c.93]

В качестве последнего возьмем Солнце. Известно, что оно излучает очень много энергии. По формуле М. Планка подсчитано, что полная мощность излучения Солнца (мощность излучения, собранная со всех длин волн) составляет 7000 Вт с каждого сантиметра его поверхности — величина сама по себе довольно значительная. Но эта энергия распределена в широком спектральном диапазоне длин волн, что хорошо видно на рис. 6. Там показано, что излучение распространяется от 0,25 до 1,8 мкм и далее. Эти границы не являются строгими, лишь участок видимого излучения определен более четко, он составляет интервал от 0,38 до 0,77 мкм — границы, в пределах которых человеческий глаз обнаруживает излучение. Видимый участок перекрывает диапазон частот до 3,5-10 МГц. Какая же доля ото всей энергии приходится на полосу в 1 МГц Расчеты показывают, что в полосе 1 МГц на Я = 0,55 мкм квадратный сантиметр Солнца имеет излучаемую мощность всего 10 Вт. А это очень незначительная мощность, если иметь в виду, что обычный промышленный радиопередатчик излучает до 10 кВт. На рисунке представлены излучения двух лазеров твердотельного с рубином в качестве активного вещества и газового (на гелий-неоновой смеси). Видно, что если сол- [c.21]

Однако мимо внимания писателей фантастов прошла одна статья Альберта Эйнштейна, посвященная вопросу взаимодействия света и вещества. Опубликованная в 1916 г., она и ученым на первый взгляд, могла показаться незначительной. Тем более, что содержание ее было в стороне от главной линии творчества физика. В ней просто давался новый вывод уже известной формулы Макса Планка для интенсивности излучения нагретых тел. Эйнштейн ничего не уточнял в ней, но постарался глубже проникнуть в суть взаимодействия двух форм материи — света и вещества. [c.89]

В конце XIX — начале XX столетий исследования Планка получили новое направление. Эти замечательные исследования принесли Планку мировую известность. В 1900 г. Планк на заседании Берлинского физического общества доложил о своем исследовании распределения энергии в спектре равновесного излучения абсолютно черного тела. Данная им формула излучения получила хорошее экспериментальное подтверждение, В конце 1900 г. он на заседании того же научного общества доложил о физическом смысле полученной им фор.мулы излучения. Здесь Планком впервые была выдвинута [c.606]

В 1905 г. Эйнштейн выдвинул гипотезу световых квантов. Он предположил, что дискретный характер присущ не только процессам испускания и поглощения света, но и самому свету. Гипотеза о корпускулярных свойствах света позволила объяснить результаты экспериментов по фотоэффекту, совершенно непонятные с позиций классической электромагнитной теории (см. 9.5). Однако представление о свете как потоке классических корпускул несовместимо с эмпирически совершенно явными волновыми свойствами света. Эйнштейн пришел к заключению, что природа излучения должна быть не такой, какой мы ее считаем в настоящее время . За этими словами скрывается то, что теперь принято называть двойственной природой света или корпускулярно-волновым дуализмом (см. 9.6). Корпускулярный аспект излучения проявляется наиболее отчетливо в коротковолновой части спектра, где для спектральной плотности и Т) справедлива формула Вина (9.24), волновой аспект — в длинноволновой, где применима формула Рэлея — Джинса (9.16). Ни один из этих аспектов не дает полного представления об излучении, ибо для полного объяснения наблюдаемых явлений необходимо их сочетание. Закон излучения Планка [c.434]

Это соотношение называется формулой Кирхгофа—Планка. Чертой сверху отмечен коэффициент поглощения, исправленный за вынужденное излучение, которое играет роль отрицательного поглощения. Впредь используем именно его. [c.159]

Яркостной и цветовой методы основаны на законе излучения Планка в приближенной формуле Вина [c.155]

Радиационные методы измерения температуры основаны на формуле распределения Планка и законе излучения Кирхгофа. [c.354]

Однако классическая физика и, в частности, электронная теория оказались недостаточными для истолкования явлений атомного масштаба. Потребовалось введение квантовых представлений. Необходимость и плодотворность последних обнаружилась ранее всего при изучении проблемы распределения энергии в спектре черного излучения, т, е. температурного излучения абсолютно черного тела. Применение к это й проблеме принципов классической физики приводило к глубоким противоречиям с опытом. Планк (1858—1947) В конце 1900 г. получил согласующуюся с опытом формулу для распределения энергии в спектре черного излучения. При этом он ввел чуждое классической физике представление, что излучение й поглощение света осуществляется не непрерывно, а конечными порциями, или квантами энергии, причем величина кванта определяется выражением (1,1). Для решения проблемы черного излучения Планку достаточно было принять, что этот квантовый характер излучения и поглощения света относится к статистическим Процессам. Через пять лет Эйнштейн показал, что его необходимо распространить и на элементарные процессы. Согласно Эйнштейну, не только излучение и поглощение, но и распространение света Б пространстве происходят конечными порциями — квантами света, обладающими определенной энергией и определенным импульсом. Так возродилось представление о частицах света, названных позднее фотонами. [c.30]

Планка формула излучения 139, 155, 178 [c.446]

Эта формула совпадает с (1.18) и представляет собой закон излучения Планка. [c.19]

Значение h Планк вычислил из вида функции в (Я, Т) (рис. 41). С помощью постоянной А он нашел значения и таких важнейших физических состояаиыА, как постояныаи Больцмана к, постоянная Авогадро Nji и заряд электрона е. Из формулы излучения Планка (108), как следствие, вытекали законы Стефана— Больц-мана и Рэлея—Джинса. Успех превзошел все ожидания, но вместе с ним начался заключительный и самый драматический для творца новой постоянной период осмысления полученных результатов и исходных предпосылок, взятых за основу. [c.156]

Измерение высоких температур газовым термометром и внесение поправок по фиксированным точкам на шкале идеального газа становятся очень затруднительными. Выше 1063° Международная температурная шкала определена по формуле излучения Планка (глава 8) постоянная Сг в формуле имеет значение 1,438 см-град. Метод, с помощью которого получена температурная шкала в этой области, будет описан ниже, после рассмотрения законов излучения и их применения в оптической пирометрии. Однако ib большинстве опубликованных рабог дается температура по Международной шкале 1927 г. В ней температуры выше 1063° определены по формуле излучения Вина (удовлетворительное приближение к формуле Пл1анка установлено экспериментально в широком интервале температур) однако в этом случае постоянная Сг имеет значение 1,432 см- град. Значение Сг было выбрано для воспроизведения газовой шкалы с возможно большей точностью последние работы показали значительную ошибку ее определения, и в 1941 г. Бирж [49] установил наиболее вероятное значение 1,43848 см-град. Бирден и Вате [50] указали наиболее вероятное значение 1,43870 см-град. Таким образом, все международные температурные шкалы выше 1063°, применявшиеся до 1949 г., несколько отличаются от истинной газовой температурной шкалы. Фиксированные точки для температур от 1063° и выше приведены в таб1л. 6. [c.94]

Зависимость (В-3) была впервые установлена Й. Стефаном еще задолго до появления квантовой теории Планка. На основании термодинамического исследования ее получил Л. Больцман. Формула непосредственно вытекает из закона- излучения Планка. СШ1ьная зависимость Ео от температуры Т предопределяет важную роль теплового излучения в теплообмене при высоких температурах. [c.6]

Основной акцент в книге делается на фазовом пространстве как исходном базисе квантовой оптики. В этой связи было бы вполне занятным напомнить, что именно квантование объёма фазового пространства привело Планка к правильной формуле излучения. Мы показываем, что многие из этих идей, связанных с фазовым пространством, остаются чрезвычайно полезными для понимания многих явлений квантовой оптики. В частности, квазиклассическая формулировка квантовой механики в духе Вентцеля-Крамерса-Бриллюэна (ВКБ), на которую иногда ссылаются как на асимптотологию, служит нам руководящим принципом. В этом смысле квазиклассика не исключает квантовую природу света. Напротив, предполагая наличие макроскопического возбуждения поля, в этом формализме мы полностью учитываем интерференционные квантовые свойства. [c.48]

НЛАНКА ФОРМУЛА — см. Планка закон излучения. [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...