Волна прошедшая (преломленная)

Используя формулу (4.31), связывающую разность показателей преломления с углом поворота ф плоскости поляризации для волны, прошедшей путь L в исследуемой среде, находим [c.164]

В настоящей главе мы рассмотрим вопрос о распространении света сквозь границу двух сред в рамках электромагнитной теории света. При этом мы должны, очевидно, не только обосновать упомянутые выше законы геометрической оптики, но и продвинуть исследование задачи об отражении и преломлении дальше, а именно, рассчитать амплитуды и фазы отраженных от границы раздела световых волн и волн, прошедших через границу раздела. [c.470]

Пусть свет определенной длины волны, прошедший через поляризатор П и ставший линейно поляризованным, падает на кристаллическую пластинку К толщиной d, вырезанную из одноосного кристалла параллельно оптической оси (рис. 18.1). Сквозь пластинку будут распространяться по одному направлению, но с разной скоростью два луча, поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, которые принято называть главными направлениями кристаллической пластинки. В одном из этих лучей электрические колебания направлены вдоль оптической оси, т. е. по АА (необыкновенный луч с показателем преломления Пе), в другом — перпендикулярно к оси, т. е. по ВВ (обыкновенный луч с показателем преломления По). [c.50]

Оптические исследования газодинамических потоков могут вестись методами проходящего света и методами, основанными на рассеивании света. К первой группе можно отнести методы, в которых характеристики исследуемого потока определяются путем измерения изменений амплитуды и фазы световой волны, прошедшей через исследуемую область потока. Как правило, изменения параметров проходящей световой волны в неионизированной газообразной среде связывают с изменениями плотности или показателя преломления света в среде. При этом явлениями поглощения и рассеяния света на инородных включениях, переносимых потоками, обычно пренебрегают ввиду относительной малости этих эффектов. [c.215]

Это выражение часто называют законом Снеллиуса или законом синусов. Коэффициент преломления определяется отношением скоростей прошедшей (преломленной) и падающей волны [c.24]

Фазово-контрастная М. используется для наблюдения прозрачных непоглощающих объектов, к-рые отличаются от окружающей среды показателями преломления или толщиной. Вследствие этого различия световая волна, прошедшая сквозь объект, [c.145]

В препарате. Метод основан на том, что показатели преломления отдельных участков структуры и окружающей среды различны, вследствие чего световая волна, прошедшая сквозь структуру препарата, претерпевает изменения по фазе и приобретает так называемый фазовый рельеф . Как глаз человека, так и фотографическая пластинка, воспринимают только изменения амплитуды и не чувствительны к изменениям фазы световой волны. Поэтому фазовые изменения световой волны, прошедшей через препарат, с помощью специального оптического устройства преобразуются в изменения амплитуд, что приводит к ослаблению или усилению интенсивности света, прошедшего сквозь объект (т. е. фазовый рельеф волны заменяется амплитудным рельефом ), В результате получается видимое, так называемое фазово-контрастное изображение структуры препарата, в котором распределение яркостей соответствует указанному выше фазовому рельефу. [c.17]

Здесь, как и в методе двух экспозиций, рассмотрим прозрачный объект с показателем преломления, выражаемым формулой (4.3.1), где / обозначает исходное или последующие состояния объекта. Тогда предметная волна, прошедшая через объект, будет выражаться формулой (4.3.2). Для простоты рассмотрим запись голограммы исходного состояния объекта О с [c.134]

Как известно, интерференционный метод изучения прозрачных неоднородностей основан на свойстве локального изменения показателя преломления просвечиваемой среды в результате изменения ее плотности. Следствием этого является запаздывание по фазе световой волны, прошедшей через объект исследования, по сравнению с волной, прошедшей путь без объекта исследования. Определение этого времени запаздывания и установление закона распределения показателя преломления (или плотности) вдоль светового Луча и является задачей интерпретации интерферо-грамм. [c.126]

Т , г — амплитуды параллельной и перпендикулярной компонент электрического поля в прошедшей (преломленной) плоской волне [c.33]

Изменение фазы электронной волны, прошедшей через тонкий слой, зависит от значения показателя преломления [c.234]

В процессе ультразвукового контроля соединений малых толщин важно правильно осуществить выбор углов ввода УЗК, а следовательно, и угла наклона применяемых при этом искателей в зависимости от параметров шва. При наклонном прохождении лучей УЗК через границу раздела двух сред с разными акустическими качествами (плексиглас — металл) происходит отражение падающей волны и преломление прошедшей волны. Последняя также трансформируется. Углы преломления связаны с углом падения, или углом призмы а известным соотношением Снеллиуса [c.212]

По мере увеличения угла падения УЗК от 0° интенсивность продольной волны, прошедшей во вторую среду, уменьшается, и при угле a 2 преломленная продольная волна не проникает во вторую среду. Указанный угол называется первым критическим углом. [c.145]

Прошедшая (преломленная) волна всегда имеет ту же фазу, что и падающая. [c.373]

Условия сохранения тангенциальных компонент волновых векторов [см. (3.1)] носят общий характер. Они легко могут быть использованы для определения направлений распространения волн с комбинационными частотами более высокого порядка. Эти условия остаются в силе независимо от того, является ли излучение гармоники дипольным (электрическим или магнитным) или квадрупольным они справедливы и для анизотропной среды. В этом случае существуют два направления для волнового вектора с заданными тангенциальными компонентами. В общем случае здесь возникнет четыре неоднородные волны с суммарной частотой, соответствующие смешению двух преломленных волн с частотой о)1 и двух преломленных волн с частотой (й2- Если линейная среда также является анизотропной, возникнут две однородные прошедшие волны (угол преломления 0 и две отраженные волны (угол отражения 0 ). [c.346]

Рассмотрим звуковую волну, прошедшую в нижнюю среду. В соотношении (5.8) для преломленного импульса при w> О имеем [c.120]

Метод фазового контраста служит для получения изображений прозрачных и бесцветных объектов, невидимых при наблюдении по методу светлого поля. К числу таких объектов относятся, напр., живые неокрашенные животные ткани. Метод основан на том, что даже при малом различии показателей преломления объекта и среды световая волна, прошедшая сквозь них, претерпевает разные изменения по фазе и приобретает т. н. фазовый рельеф. Эти фазовые изменения преобразуются в изменения яркости ( амплитудный [c.420]

Поверхностные волны обусловлены колебанием частиц со значительной амплитудой на поверхности тела и постепенным ее уменьшением при удалении частиц от поверхности. Если продольная волна падает перпендикулярно на плоскую границу раздела двух сред, обладающих различным акустическим сопротивлением, то одна часть ее энергии переходит во вторую среду, а другая отражается в первую. Доля отраженной энергии тем больше, чем больше разность акустических сопротивлений сред. Если продольная волна попадает на границу раздела двух твердых сред под углом, то отраженная и прошедшая волны преломляются и трансформируются в продольные и сдвиговые, распространяющиеся в первой и второй средах под различными углами. Законы отражения и преломления волн аналогичны законам геометрической оптики. [c.194]

Итак, при падении света на границу двух диэлектриков под углом Брюстера отраженная волна полностью поляризована, тогда как преломленная волна оказывается частично поляризованной. Изучение графиков для коэффициентов отражения и пропускания (см. рис. 2. 13) показывает, что при ф = ф р поток отраженной энергии невелик, а главная его часть распространяется в направлении преломленной волны. Поэтому для получения поляризованного света выгодно многократно преломить падающий под углом Брюстера свет, каждый раз увеличивая степень его поляризации. Расчет показывает, что при ф == фвр стопа из 10 стеклянных пластинок дает степень поляризации преломленной волны, близкую к 100%. При этом интенсивность прошедшей радиации заметно больше, чем в отраженной волне. Такой компактный прибор удобен и прост в изготовлении. Он [c.89]

В другом случае (рис. 102, в) возникают отраженная волна разрежения и прошедшая в другую среду преломленная ударная волна. Обе эти конфигурации возможны только в определенных областях значений параметров падающей ударной волны и тангенциального разрыва ). [c.583]

Согласно оптической модели, ядро представляет собой не черный , абсолютно поглощающий шар (как предполагается в боровской модели), а серую полупрозрачную сферу с определенными коэффициентами преломления и поглощения. При попадании на та<кую сферу нейтронная волна испытывает все виды взаимодействия, характерные для распространения света в полупрозрачной оптической среде (отражение, преломление и поглощение). Прошедшая часть волны, приобретя фазовый сдвиг б, интерферирует с падающей волной. В зависимости от [c.353]

Pt И Р ) И преломления (а/ и а), а амплитуды — коэффициентами отражения R и прохождения (прозрачности) D. Эти коэффициенты равны отношениям амплитуд соответствующих отраженных (прошедших) и пада-ющ,их волн. Коэффициенты отражения и прозрачности по энергии определяются формулой вида [c.197]

В оптике амплитуды отражённой (г) и прошедшей (1) волн (при единичной амплитуде падающей волны) определяются Френеля формулами. В Н, о. все особенности преломления и отражения связаны с нормальными к плоскости раздела компонентами скоростей и Поэтому удобно ввести нормальный коэф. преломления = (1 — где пц = [c.274]

СПЕКТРАЛЬНЫЕ ПРИЗМЫ (дисперсионные призмы) — одна из групп призм оптических служат для пространственного разделения (разложения в спектр) излучений оптич. диапазона на монохроматич. составляющие, различающиеся длина.ми волн. Разделение лучей на монохроматич. составляющие является результатом зависимости угла отклонения О луча, прошедшего через призму (рис. 1), от показателя преломления материала призмы п, различного для разных длин [c.615]

Отсюда, очевидно, следует, что 0i = 0, т. е. для (в данном случае) продольных волн угол падения равен углу отражения. Соотношение (5.4) является, по сути, при заданном угле падения 0 системой уравнений для определения углов отражения сдвиговой волны Yi и преломления 02 и прошедших во вторую среду продольной и сдвиговой волн. В общем случае соотношения механических характеристик материалов возможны чисто мнимые значения искомых углов. Соответствующие таким решениям волны являются неоднородными, т. е. их амплитуды экспоненциально убывают G удалением от поверхности раздела. В этом случае энергия не уносится в глубь второго полупространства такой волной и соответствующий случай трактуется как случай полного внутреннего отражения. [c.64]

При уменьшении угла падения 9 появляется как отраженная, так и прошедшая сдвиговая волна. Однако если в первом полупространстве YAG) уже при небольшом отклонении от нормального падения отраженные сдвиговые волны уносят заметную часть энергии (сравнимую с энергией отраженной Р-волны), то подавляющ,ая часть ее в преломленных волнах уносится продольной волной. [c.68]

Полосы Фабри и Перо могут получаться с одной пластинкой при интерференции прошедшего света и света, который испытал два внутренних отражения. В этом случае разность запаздывания между двумя волнами равна 2пс, где с представляет толщину пластинки, ап — ее показатель преломления. Постепенной нагрузкой или нагреванием можно изменять как п, так и с изменение п и с можно измерить с большой точностью подсчетом числа появляющихся (или исчезающих) полос. Применение этого способа к оптическому методу изучения напряжений будет дано в главе 111, 3.25. [c.82]

Структуру любого объекта (препарата) можно различить, если разные его частицы по-разному поглощают и отражают свет либо отличаются одна от другой (или от среды) показателями преломления. Эти различия обусловливают разницу амплитуд или фаз световых волн, прошедших через разные участки препарата, ot чего, в свою очередь, зависит контрастность изображения. В зависимости от свойств изучаемого объекта и задач исследования существуют разл. методы наблюдения, дающие несколько отличающиесн изображения объекта (рис. 1). [c.144]

Небольшая доля падаюихего луча отражается от пластинки по направлению к датчику. Кокова эта доля — это зависит от ряда факторов. Так, например, рассмотрим амплитуду отраженной и прошедшей волн, когда плоская волна падает на однородный изотропный делитель пучка с нулевой проводимостью. Принимая магнитную восприимчивость равной единице и обозначая через А амплитуду электрического вектора падающей световой волны (где А — комплексная величина), можно вычислить амплитуды прошедшей (преломленной) и отраженной волн. Разлагая А на две составляюш.ие, параллельную и перпендикулярную плоскости падения, и обозначая через Т и R комплексные амплитуды прошедшей и отраженной волн, мы получаем [1] [c.21]

Во-вторых, становится велик вклад термоупругой компоненты изменений показателя преломления в термооптические искажения ( )ронта волны, прошедшей через неоднородно нагретый активный элемент. Рассмотрению фотоупругих эффектов посвящен следующий параграф. [c.123]

I. Граничные условия и система уравнений. Будем нумеровать волны следугацими иддексами О - падающая волна I - волна, отраженная от первой грани 2 - преломленная обыкновенная волна 3 -преломленная необыкновенная волна 4 - отраженная от второй грани обыкновенная волна 5 - отраженная от второй грани необыкновенная волна 6 - прошедшая через пластинку волна. Как следует из граничных условий, на обеих гранях пластинки (ом. работу С16Л) векторы редакции рассматриваемых волн можно представить в виде [c.37]

Если светящаяся точка испускает лучи различной длины волны, то возникают новые недостатки изображения, с к-рыми приходится бороться при конструировании оптич. системы. Помимо устранения хроматич. аберрации, упомянутой выше и представляющей наиболее значительную из всех аберраций, в нек-рых случаях принимается в расчет еще ряд недостатков. Из них мы назовем хроматич. разницу сферической аберрации, хроматич. разницу увеличения и вторичный спектр. Первая состоит в том, что при уничтожении сферич. аберрации для одного какого-нибудь цвета лучи другой длины волны, прошедшие через разные зоны системы, не сходятся в одну точку. Вторая же возникает от того, что величина изображения, образованного лучами различной длины волны, не одинакова. Нетрудно вывести формулы, по к-рым можно вычислить эти аберрации, если считать, что пятые степени углов лучей с осью и отношений отверстий линз к радиусам кривизны исчезающе малы. Это условие в действительных системах, и то не во всех, является только приближенным, а потому такими ф-лами можно пользоваться лишь для ориентировочных вычислений. Взаимное расположение лучей по прохождении через систему с большой степенью точности дает тригонометрич. просчет хода лучей через систему, на основании законов преломления и отражения. Этим способом обычно и пользуются в точных расчетах. Конечно, в случае многих поверхностей и нескольких лучей, эти вычисления требуют очень много времени и внимательности. Оптич. систем, вполне свободных от вышеуказанных недостатков, почти не существует. При конструировании обыкновенно стремятся ослабить наиболее существенные для данной системы недостатки, за счет увеличения менее существенных. [c.73]

Для простоты рассмотрим сперва пленку в виде клина, образованного плоскими поверхностями с небольшим углом а. На пленку под прямым углом к ребру ) падает плоская волна монохроматического света (рис. 7.73) > Вследствие многократных отражений от поверхностей прошедший свет состоит из группы плоских воли, рас-прос 1 раниющихся в различных направлениях. Если прошедшая через вторую поверхность со стороны нормали, ближайшей к ребру клина, под углом 0, то р-я волна прошедшей, группы выходит из клина под углом 0J , и из законов преломления и отражения следует, что [c.322]

Процессы преломления звуковой волны в поверхности подчиняются законам геометрической акустики. При этом энергия, оставшаяся в помещении после отражения звуковой волны, характеризуется коэффициентом отражения р, энергия, теряемая в помещении после отражения,— коэффициентом звукопоглои ения а, энергия звуковой волны, прошедшая сквозь поверхность,— коэффициентом звукопроводности у [c.111]

Наиболее интересным методом неразрушающего контроля полимерных материалов с помощью микрорадиоволн является фазовый, или интерференционный, метод. Основой интерференционного метода является СВЧ-интерферометр, принцип действия которого не отличается от оптического и заключается в измерении и сравнении фазы волны, прошедшей через образец или отраженной от него, с фазой волны, распространяющейся в свободном пространстве или в опорном плече интерферометра. Измеренный фазовый сдвиг позволяет определять показатель преломления и тангенс угла, диэлектрических потерь в полимерных материалах и в некотором диапазоне проводить измерение толщины. Показатель преломления и тангенс угла диэлектрических потерь связаны с технологическими параметрами и структурой исследуемых материалов. [c.29]

Благодаря этому с помощью отражательной М. а. можно пэучать многослойные плёнки и др. слоистые системы, визуализировать подповерхностные дефекты и микротрещины и др. Визуализация внутр. структуры образца на больших глубинах затруднена эффектами отражения и преломления на его границе. Вследствие отражения лишь малая часть падающего излучения проходит внутрь образца, а структура прошедшего пучка оказывается искажённой эффектами преломления в образце возникает неск. сходящихся пучков, образованных уэтугими волнами разл. поляризаций (в изотропном образце—продольными и поперечными волнами), причём эти пучки имеют значит, аберрации за счёт изменения хода лучей при преломлении. Однако использование в качестве иммерсии жидкостей с большими волновыми сопротивлениями и скоростями звука (нанр., жидкого галлия) позволяет уменьшать потери на отражение и аберрации и получить акустич. изображения внутр. структур образца как в продольных, так и в поперечных лучах. [c.150]

При прохождении исходной, идеально направленной когерентной волны через среду из прозрачного материала с сильны.ми неоднородностями показателя преломления направленность прошедшей волны во много раз ухудхпается (рис. 2, а). Если на ту же среду с противоположной стороны направить волну, точно обращённую по отношению к прошедшей через неё (рис. 2, б), то, в силу обратимости законов линейного распространения (сл1. Обратимости теорема), обращённая волна в результате преломления на тех же неоднородностях выправится па обратном проходе до идеально [c.390]

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ СВЕТОФИЛЬТР — светофильтр, действие к-рого основано на явлении интерференции поляризов, лучей. Простейший П. с, представляет собой хроматин, фазовую пластинку (см. Компея-сатпр оптический), расположенную между Двумя поляризаторами, поляризующие направления к-рых параллельны (перпендикулярны) друг другу и составляют угол 45° с оптич. осью пластинки. Т. к. фазовый сдвиг 6 между обыкновенным ( о) и необыкновенным (п ) лучами, прошедшими через пластинку длиной I, зависит от длины волны Я, (6 = 2п1(пд — n )lX), то состояние поляризации, а следовательно и интенсивность выходящего света (см. Интерференция поляризованных лучей), также имеет спектральную зависимость. При достаточно большой разности показателей преломления фазовой пластинки ( о— п состояние но.ляриаации выходящего из неё света может меняться в зависимости от X от линейной, совпадающей с падающей, через все фазы эллиптической, до линейной, ортогональной исходной. Если поляризация света, прошедшего фазовую пластинку, совпадает с поляризующим направлением поляризатора на выходе, то наблюдается максимум в интенсивности выходящих интерферирующих поляризов. лучей если соответствующие поляризации ортогональны, то наблюдается минимум. Таким образом, П. с. в зависимости от 1 или полностью пропускает свет, или почти полностью поглощает. Это свойство П. с. используется для решения ряда спец, задач спектроскопии, напр, для подавления одной или неск. спектральных линий излучения на фоне др. компонент спектра или для изменения спектрального распределения анергии в источниках сплошного спект-ра. [c.64]

СПЁКЛЫ от англ, spe kle — пятнышко, крапинка) — пятнистая структура в распределении интенсивности когерентного света, отражённого от шероховатой поверхности, неровности к-рой соизмеримы с длиной волны света Я, или прошедшего через среду со случайными флуктуациями показателя преломления. С. возникают вследствие интерференции сеета, рассеиваемого отд. шероховатостями объекта. Т. к. поверхность предмета освещается когерентным светом, то интерферируют все рассеянные лучи и интерференц. картина имеет не периодическую, а хаотич. структуру. На рис. 1 представлена фотография спекл-структуры, возникающей при рассеянии высокоинтенсивного (лазерного) пучка света, проходящего через матовое стекло. [c.604]

Направления отраженной и прошедшей волн определяются законом преломления Снелиуса (у — угол преломления). [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...