Струхаля коэффициент

Найдите соотношения для коэффициента разности давлений на нижней и верхней сторонах крыла, а также производных коэффициента по кинематическим параметрам как функций от потенциала скоростей и ее производных по этим параметрам в случае гармонических колебаний и малых чисел Струхаля. [c.259]

Рассмотрите неустановившееся обтекание обратного треугольного крыла со сверхзвуковыми задними кромками при малых числах Струхаля. Вычислите производные аэродинамических коэффициентов двух сечений с корневой и средней аэродинамической хордой, а также полные производные крыла с удлинением Х, р = 4 при Моо = 1,5. [c.261]

Следовательно, образовавшиеся при этом безразмерные коэффициенты характеризуют собой отношение сил различной физической природы к силам инерции. Так, коэффициент при первом слагаемом левой части уравнения (10.31) определяет отношение массовых сил к силам инерции, критерий Фруда является мерой отношения силы инерции к массовой силе. В поле силы тяжести массовой силой является сама сила тяжести. В этом случае критерий Фруда характеризует отношение силы инерции к силе тяжести. Коэффициент при втором слагаемом — критерий Эйлера определяет отношение силы гидродинамического давления к силе инерции. Отношение силы инерции к силе трения (вязкости) характеризуется критерием Рейнольдса. Коэффициент при первом слагаемом правой части уравнения (10.31) раскрывает отношение между локальными и конвективными силами инерции — критерий Струхаля. [c.387]

Малые числа Струхаля соответствуют низкочастотным колебаниям. При Sh < 1 влияние нестационарных членов в уравнении движения мало по сравнению с конвективными. Поскольку А соТ = = S характеризует смещение частиц среды в волне, то условия Sh < 1 соответствуют условию s// o >1 (т. е. смещение частиц среды в волне намного больше, чем характерный размер тела). Рассмотрим ряд экспериментальных исследований по тепло- и массообмену на поверхности цилиндра в условиях колеблющихся потоков при наличии осредненной по времени ламинарной вынужденной конвекции. В этом случае, поскольку стационарное значение критерия Нуссельта зависит от чисел Re и Рг, эффективность процесса теплоотдачи удобно определять относительным коэффициентом теплоотдачи [c.120]

Таким образом, работу совершает только проекция вектора первой гармоники силы на вектор скорости колебания Vo = Ар. Чтобы определить работу аэродинамической силы, необходимо знать зависимость амплитуды первой гармоники от амплитуды колебаний, т. е. Ri = f A), и зависимость фазового угла этой силы от числа Струхаля, т. е. ф = / (S/i). Для установления этих зависимостей проводились экспериментальные исследования кон-сольно закрепленных цилиндрических образцов, находящихся в двух типовых трубных пучках. В результате продувки дренированных цилиндров, расположенных в глубине и в первом ряду каждого пучка при различных смещениях цилиндра, получены эпюры давления по окружности. По ним были рассчитаны значения коэффициентов подъемной силы [c.142]

Как видно, условия тождественности уравнений обеспечиваются двумя определяющими коэффициентами критериями Струхаля и Рейнольдса. [c.15]

Анализ линейной устойчивости слабо расходящегося течения [1.28] качественно согласуется с наблюдениями, выделяя моду с наибольшим коэффициентом усиления по амплитуде давления, которая соответствует числу Струхаля fd/uo ss 0,4. Как указано в [1.18], в этих теориях содержится в неявном виде нелинейность, поскольку измеряемые в эксперименте профили средней скорости, использованные в расчетах, уже включают результат действия рейнольдсовых напряжений. Этим значениям чисел Струхаля соответствует так называемая предпочтительная мода. Как показано в экспериментах [1.38], при d/26o > 120 число Струхаля предпочтительной моды остается постоянным и равным 0,44. [c.24]

На рис. 2.32 для сопла диаметром d = 6 мм представлено изменение скорости вдоль оси струи при Мо = 0,42 (uq = 138 м/с) и Мо = 0,93 (uo = = 315 м/с) при числах Струхаля, соответственно равных St , = 0,57 и 0,25. Отсюда следует, что характер звукового воздействия при больших дозвуковых скоростях и высоких амплитудах возбуждающего сигнала остается тем же, что и при сравнительно слабом акустическом возбуждении (см. п. 2.1). При Sts < 1 это воздействие проявляется в уменьшении или даже в практически полном исчезновении начального участка струи. Как следует из зависимостей uo/um = (p x/d), представленных на рис. 2.32, на основном участке возбужденных струй происходит более быстрое раскрытие струи, т.е. возрастание углового коэффициента К = d uo/um)/d x/d). [c.74]

Выражение (26) для dP , предложенное в работе [43], позволяет при гармони-ских колебаниях получить силу (7) с коэффициентами с и с ,, хорошо аппрокси-. РУ °Щими эмпирические зависимости, представленные на рис. 3, в наиболее инте-в дая приложений диапазоне чисел Струхаля О длины дуги средней линии ребра (в частном аду чае I, [c.67]

Вводя среднюю квадратическую величину коэффициента подъемной силы l = 2F/pV d и число Струхаля S = (od/2nV (где d — характерный размер сечения), получим следующее окончательное выражение для среднего квадратического звукового давления [c.829]

Если можно пренебречь третьим членом в (3), то соотношение между /гиг будет линейным. Этот закон был сформулирован Струхалем, и его графики показали, что коэффициент Ь отрицателен, как это и нужно для того, чтобы выразить наблюдавшийся эффект от повышения температуры. Далее, [c.400]

Впервые частота вихревого звука была исследована Струхалем на примере звучания струны в потоке воздуха (так называемая эолова арфа ). Струхаль вывел из своих опытов как раз формулу (4.7) с х (Re) =0,185 ). Значение коэффициента Струхаля зависит от формы тела, от выбора характерного размера тела d и не сильно (в определенном интервале чисел Re) от числа Re. Для шара и цилиндра под d разумеют их диаметры. Для пластинки, имеющей ширину I и толщину Ъ, стоящей под углом атаки а к потоку, [c.132]

Определяемое из этой таблицы отношение иЬ позволяет также вычислить коэффициент Струхаля ч в формуле (4.5) для частоты вихревого звука для цилиндра и пластинки. Действительно, в системе координат, в которой тело покоится, доро кка вихрей движется со скоростью, по абсолютной величине равной и—и), в направлении, противоположном движению тела (рис. 42). Когда дорожка сместится на I, то вся картина движения вихрей повторится. Поэтому период движения есть Т=И ь —и), [c.142]

В настоящей главе будут обсуждаться вопросы моделирования воздействия среды на тело. По-видимому, нет особой необходимости уточнять здесь само понятие среды. Поставив акцент на теоретико-механической задаче динамики твердого тела, авторы не станут отвлекать внимание читателя введением таких характеристик среды как плотность, коэффициент вязкости и т.п. В гидро- и аэродинамике важны также так называемые коэффициенты подобия (число Рейнольдса, число Струхаля, число Фруда, число Маха и другие), сохранение которых позволяет обеспечить необходимое подобие движений, протекающих в различных пространственных и временных масштабах. Эти числа иногда позволяют оценивать приемлемость тех или иных гипотез о характере движения среды, а также область применимости экспериментально добытых результатов. [c.5]

Рис. 4.1. Зависимость числа Струхаля ЗЬ и коэффициента поперечной силы от чисел Рейнольдса для круговою цилиндра
В ряде случаев нужны данные о сопротивлении цилиндров разнообразных профилей с различным радиусом скругления острых краев [17]. В табл. 3.5 приведены основные сведения о цилиндрах бесконечной длины. Общим для всех профилей с относительно большими радиусами скругления краев является наступление кризиса обтекания, характеризуемое, как и у круглого цилиндра, резким снижением коэффициента лобового сопротивления. При малом радиусе закругления цилиндры ведут себя как профили с острыми краями, при большом — у них наступает кризис в области чисел Рейнольдса, близких к критическим числам Рейнольдса круглого цилиндра. Разброс чисел Струхаля в области кризиса значительно больше, чем у круглого цилиндра, например, у треугольного сечения цилиндра —с 0,18 до 0,65. С увеличением радиуса скругления краев цилиндров их коэффициент лобового сопротивления до кризиса не изменяется или понижается, но не столь заметно. У профилей с большим относительно характерного размера радиусом закругления коэффициент Сх при кризисе падает очень сильно например, у треугольного цилиндра после скругления с 1,3 до 0,2. [c.69]

Основное влияние на величину и характер зависимости аэродинамических коэффициентов антенны от угла атаки (поворота) имеют скорость вращения п и скорость ветра V, или, иначе говоря, число Струхаля [c.90]

Коэффициенты жесткости крыла пропорциональны величинам Е и G. Изменение Е uGbk раз эквивалентно изменению коэффициентов жесткости в и раз. Из полученной формулы для икр видно, что при сохранении массы, формы и размеров крыла критическая скорость при изменении жесткости крыла в х раз изменяется в У к раз. Число Струхаля Sh = —соответствующее критическому со- [c.176]

АЭРОДИНАМИЧЕСКИЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ — беи-размерные величины, характеризующие аэродинамические силу и момент, действующие на тело, движущееся в жидкой или газообразной среде. В аэродинамике цель моделирования — определение А. к. при испытании в аэродинамических трубах и др. эксперим. установках моделей, геометрически подобных натурным объектам. Если в модольных и натурных условиях критерии аэродинамич. подобия Маха число М, Рейнольдса число Re, Струхаля число, Sh и др.) одинаковы, а также соблюдается кинематич. подобие, то. значения А. к. модели и натуры будут равны. А. к., как и их проекции на оси координат, не зависят от размерных физ. свойств среды и размеров тола, а зависят лишь от его формы, ориентации и безразмерных критериев a jpo-динамич. подобия, отношения уд. теплоемкостей среды к—Ср су п др. Это позволяет определять нагрузки, действующие на натурный объект, но результатам модельных исследований, А. к. аэродинамич. силы И т аэродинамич. момента М соответственно раьны [c.164]

Характерным для высоких строительных сооружений является возбуждение аэроупругих колебаний при малых числах Струхаля 8Ь<0,05, называемых галопированием. Причина этого вида неустойчивости обусловлена отрицательными величинами коэффициента подъемной или поперечной силы соответствующего поперечного сечения сооружения. Колебания при галопировании характеризуются в основном лишь одной степенью свободы и возможностью применения квазистационарной аэродинамической теории [55], что существенно упрощает расчеты. Пусть й - скорость перемещения тела нормально потоку а = ar tg(н / и) - угол, под которым происходит набегание потока на профиль -относительная скорость (рис. 7.8.4). [c.521]

Рассмотрим теперь вращающуюся лопасть, полагая, что 0о есть угол между плоскостью вращения и направлением на наблюдателя, а So — расстояние до него от втулки винта. Коэффициент подъемной силы сечения лопасти будем считать пропорциональным отношению Ст/а, характеризующему нагружение лопасти. В качестве скорости V возьмем величину QR. Число Струхаля примем постоянным, полагая, что частота шума пропорциональна V/d. Радиус винта R будет играть роль величины I. Будем считать также, что длина корреляции 1с пропорциональна хорде с и что мощность шума винта получается путем умножения мощности шума одной лопасти на число лопастей. При этом величина шума Nile оказывается пропорциональной NR = As, где — общая площадь поверхности лопастей. В результате находим, что вихревой шум винта вертолета определяется выражением [c.829]

Пример расчета коэффициента демпфирования конуса при наличии вдува на боковой поверхности показан на рис. 7.9, где кривая 1 соответствует обтеканию тела идеальным газом, а кривая 2 — вязким, при наличии вдува газа в пограничный слой с поверхности. Условия обтекания тела были следующими М = 20 Явь = 1,6 10 -f- 1,6 Ю 9k = 8° I/ = ЗОго Хк = 0,56 iw = 0,2 (пограничный слой предполагался ламинарным). Безразмерные коэффициенты вдува были Bdo = 0,5 Bda = 0 Bdp = 20, что при числе Струхаля Sh = 0,01 соответствовало фазовому сдвигу вдува A(f га 25° (режим опережения ), который определяется по формуле [c.163]

Эту формулу впервые получил Струхаль, изучая звучание струны, находящейся в потоке воздуха (так называемая Эолова арфа ) и число 0,2 (по СтрухалюО,185) носит название коэффициента Струхаля, а сама формула — формулы Струхаля. [c.255]

Рис. 4.6. Числа Струхаля и коэффициенты по-перечнрй силы Су для прямоугольного сечения в зависимости от отношения
В качестве примера на рис. 4.11 приведена репродукция сделанной со спутника фотографии [4.111 вихревой дорожки в атмосфере, которая стала видимой благодаря присутствию облаков в месте отрыва вихрей от горной вершины острова Гуадалупе, возвышающейся более чем на 1200 м над Тихоокеанским побережьем Мексики. Фотография охватывает около 250 км. Если принять эффективное значение коэффициента (кинематической) турбулентной вязкости равным V я 50 м /с, то полномасштабное число Рейнольдса, составляющее для рассматриваемого явления порядка 10 (при V я 1,5-10 м /с), было бы сведено к эффективному значению Не // г 3000, которое вполне соответствует интервалу ламинарного течения в спутной струе со срывом правильно чередующихся вихрей. В предположении, что остров имеет около 20 км длины, расстояние между центрами последовательных, периодически повторяющихся вихрей составляет примерно 55 км. Далее, принимая число Струхаля для вершины острова равным 5Ь л 0,12, среднюю скорость ветра и = 30 м/с и эффективный размер для острова/) л 6000 м, получим следующую частоту срыва вихрей [c.109]

Поскольку разница давления в поперечном направлении на грани призмы квадратного сечения с остроочерченными углами изменяется во времени, то коэффициент подъемной силы этого профиля будет также функцией времени Сь = Сь (О- На рис. 4.21 показана спектральная плотность Сь, построенная в виде зависимости от пВШ, где п — частота, Гц В — длина стороны квадрата и — средняя скорость набегающего потока (предполагаемая постоянной по всей области рассматриваемого течения). Как в случае плавного, так и турбулентного течения максимум спектра приходится на число Струхаля пВШ = - 0,12. [c.117]

Здесь / — безразмерная фупкцпя, которая для стационарных течений имеет смысл безразмерно функции тока Sh — безразмерная функция (число Струхаля) т — безразмерное время р, I — безразмерные функции и, О — безразмерные проекции скорости на ось х и температура Бса = ц/pDa,— эффективное число Шмидта для а-комнонента Ва — эффективный коэффициент диффузии а-компонента (см. 1.5) индексы О и приписываются параметрам потока в точке торможения и па внентней границе пограничного слоя соот-ветствсзпно. [c.21]

Смотреть страницы где упоминается термин Струхаля коэффициент : [c.205] [c.240] [c.254] [c.23] [c.64] [c.505] [c.361] [c.20] [c.162] [c.70] [c.91] [c.119]

Акустика неоднородной движущейся среды Изд.2 (1981) -- [ c.132 , c.142 ]

ПОИСК

Струхаля

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...