См. также Процессы переброса

Случай калия является аномальным, о чем свидетельствует максимальная величина D . Внимательное рассмотрение зависимости электрического сопротивления от температуры [177] показывает, что выше 6" К и быстро уменьшается ниже этой температуры. Возможно, что поверхность Ферми близко подходит к границам зоны, но не касается их. Такое положение, а также низкая дебаевская температура привели бы к тому, что процессы переброса вымораживались бы только при очень низкой температуре (по-видимому, ниже 6°К), То, что было принято за изменение р , пропорциональное ниже 6°К, может быть экспоненциальным изменением, обусловленным вымораживанием процессов переброса-, а закон может выполняться при более низких температурах и с величиной р/Г , много меньшей, чем приведенное в таблице. Остаточное сопротивление мешает, конечно, измерениям малых значений р . [c.271]

К числу других видов релаксационной поляризации принадлежат также процессы, связанные с перебросами в другие положения слабо связанных ионов вещества ( ионно-релаксационная , тепловая релаксационная> или структурная , т. е. связанная с рыхлостью структуры вещества—поляризации). Такие процесы характерны для аморфных веществ как неорганических (стекла, не-110 [c.110]

Отметим также, что законы (82,28) могут в принципе относиться к случаям как открытых, так и закрытых ферми-поверхностей. Поскольку квазиимпульсы электронов велики, то необходимость в существовании процессов переброса не является, вообще говоря, в случае закрытых ферми-поверхностей источником какой-либо дополнительной малости. [c.419]

После этого, по-видимому, последовало уменьшение числа исследований этого явления. Тем не менее наши знания о закалочном упрочнении значительно увеличились. Например, процесс разупрочнения после закалки был тщательно изучен в золоте [15] и меди [16]. Была также изучена зависимость предела текучести закаленного алюминия от температуры испытания [17]. Кроме того, было обнаружено увеличение предела текучести в закаленных кристаллах алюминия или эффект переброса [18]. Были также проведены детальные теоретические исследования взаимодействия дислокаций с дефектами, образующимися в результате закалки. Несмотря на уменьшение числа исследований закалочного упрочнения, в наших знаниях о дефектах в закаленных металлах и сплавах был достигнут заметный прогресс, благодаря совершенствованию электронной микроскопии тонких пленок. [c.190]

Если сюда подставить = ф = сЙЛ , то процессы с сохранением импульса дадут нуль, же, кстати говоря, относится и к интегралу столкновений, входящему в электронное кинетическое уравнение, а также к фонон-фононному интегралу столкновений. Таким образом, это решение удовлетворяет всем кинетическим уравнениям (без перебросов) и дает незатухающий электрический ток в отсутствие электрического поля, т. е. бесконечную проводимость. Физический смысл полученного результата таков. Хотя импульс электронной системы и не сохраняется, но сохраняется суммарный импульс электронов и фононов. Ввиду этого возможно совместное незатухающее движение обеих систем, т. е. электрический ток, сопровождаемый фононным ветром . [c.59]

Когда величина кТ сравнима с шириной запреш,енной зоны, становится возможным процесс теплового переброса электронов из верхней части валентной зоны в нижнюю часть зоны проводимости. Как уже подробно обсуждалось в задаче 18.11 (см. также задачу 19.4), пустоты, оставшиеся в валентной зоне, могут рассматриваться как дырки. Поэтому полупроводник с собственной проводимостью следует считать веществом, в котором одновременно присутствуют носители заряда двух сортов. Некоторые из вышеизложенных концепций уже обсуждались в связи с задачами гл. 16. [c.490]

Причинами явлений, связанных с перебросом, могут быть различные факторы. В частности, переброс может происходить под действием случайных шумов, как правило, присутствующих в системах. Вместе с тем может оказаться, что такое поведение является внутренним свойством системы, описывающей рассматриваемое явление, из-за отсутствия в ней абсолютно устойчивых положений равновесия. Ниже будут приведены примеры такого рода систем, которые длительное время могут пребывать в одном из устойчивых квазиравновесных состояний, а затем быстро переходить в другое также квази-равновесное состояние, и с течением времени этот процесс [c.251]

Возникающая при размыкании контактов электрическая дуга под действием сил взаимодействия магнитного поля, созданного в камере между полюсами дугогасительной катушки, и током, перемещается вверх по контактам, затем перебрасывается на рога 16 и 19, чем предотвращается подгорание контактов. В дальнейшем дуга втягивается между перегородками дугогасительной камеры, растягивается и гаснет внутри камеры. Разделение дуги на несколько частей между перегородками, соприкосновение дуги с ними, а также со стенками ускоряют процесс гашения, предотвращая переброс ее на окружающие аппараты. [c.148]

Эйкен [25] измерил теплопроводность неметаллов в интервале от температуры жидкого кислорода до комнатной и нашел, что она изменяется как 1/Т. Дебай [8] показал, что такой же результат следует пз теории. Впоследствии этот вывод был подтвержден квантовомеханическим рассмотрением Пайерлса [9, 10]. Пайерлс предсказал также, что удельное тепловое сопротивление должно экспоненциально уменьшаться с понижением температуры, так как оно вызывается процессами переброса (Umklapp-процес-сами), вероятность которых надает при низких температурах. Померанчук [13, 14] и Клеменс [20] обобщили теорию Пайерлса. [c.225]

В п. 15 было показано, что теория Блоха не согласуется с температурной зависимостью идеальной электронной теплопроводности и что это расхождение вызвано главным образом неучетом процессов переброса и дисперсии решеточных волн (хотя при низких температурах эти процессы и не дают вклада в величину однако о и существенны при определении х ). Таким образом, по-видимому, болёе правильно сравнивать We с низкотемпературным пределом х-, как это было сделано Клеменсом [72]. В этом случае сравниваются две величины, определяемые одинаковыми процессами, а также исключается влияние небольшого изменения С в зависимости от q. При сферической поверхности Ферми из формул (15.2) и (20.2) вытекает, что [c.282]

У полупроводников электронная компонента ничтожна. Теплопроводность германия была измерена Эстерманом и Циммерманом [49], которые отметили большое влияние загрязнений (см. н. 11), Розенбергом [50], измерившим также теплопроводность кремния, а также Уайтом и Вудсом [121]. Результаты последних авторов представлень на фиг. 12 их кривая аналогична кривой для германия, нолученной Розенбергом. В этом случае нет ясного указания на вклад процессов переброса, хотя между 20 и 100° К к изменяется быстрее, чем Если влияние процессов переброса скрыто [c.292]

Следовательно, принимая во внимание только взаимодействие электронов с фононами и не учитывая процессов переброса, мы приходим к бесконечно больиюй проводимости системы. (Если, однако, между фононами происходят частые столкновения, то импульс при этом будет теряться тогда Л/-процессы также смогут давать вклад в сопротивление.) [c.336]

Процессы переброса приводят к обмену импульсом между решеткой и электронно-фононной системой и, следовательно, могут способствовать восстановлению равновесия в последней. Но для одновалентных металлов сфера Ферми целиком помещается внутри первой зоны Бриллюэна. Это означает, что принимать участие в /-процессах могут лишь фононы, обладающие некоторым минимальным импульсом. [В данном случае он равен 2ко 2 — 1). Действительно, волновой вектор фонона к, будучи сложен с двумя векторами (длиной ко каждый), должен дать вектор длиной 2 ко (см. фиг. 56, а также дискуссию в 6 гл. II). Когда температура понижается настолько, что эти фононы вымораживаются, проводимость (если она определяется только столкновениями электронов с фононами), начинает экспоненциаль- [c.348]

Можно также рассмотреть рассеяние, связанное с волновыми векторами — сателлитами ненулевых векторов обратной решетки. Такие переходы называют процессами переброса (итк1арр). На фиг. 126 показано, как такие переходы могут вызывать перебросы электрона из одной точки поверхности Ферми в другую. В этом случае матричный элемент электрон-фононного взаимодействия имеет уже не столь простой вид, но он определяется непосредственно [c.444]

В проведенном рассмотрении неявно учтено, что фононы могут появляться и исчезать на концах образца. Это становится ясным, если попытаться применить те же рассуждения к разреженному классическому газу, в котором столкновения сохраняют истинный импульс. Такой газ, помещенный в длинный цилиндрический сосуд, не имеет бесконечной теплопроводности. Наши рассуждения оказываются в этом случае несправедливыми потому, что газ ве может проникать через концы сосуда, поэтому молекулы накапливаются на его концах и возникают диффузионные потоки, обращающие в нуль суммарный импульс. Хотя фононы способны отражаться от концов кристаллического образца, имеющего форму цилиндра, они могут также поглощаться на его концах, передавая свою энергию тепловым резервуарам. Поэтому мы вправе предполагать, что повсюду в образце существует стационарное раснре-деление с неравным нулю суммарным квазиимпульсом. Тепловой поток в кристалле в отсутствие процессов переброса похож на перенос тепла путем конвекции в газе, текущем чер№ открытый на концах цняиндр. [c.131]

Как мы уже имели случай заметить, существует аналогия между фононами в диэлектрике и молекулами в обычном классическом газе. Подобно молекулам газа, фононы могут обмениваться энергией и (квази)импульсом при столкновениях, а также переносить тепловую энергию от одной области к другой. Однако в отличие от молекул газа число фононов может не сохраняться в каждом отдельном столкновении или на поверхностях резервуара , в котором они содержатся (в случае фононов таким резервуаром служит сам кристалл) > Наконец, хотя при столкновениях между молекулами в газе импульс всегда сохраняется, квазиимпульс фононов сохраняется только в нормальных столкновениях, а поэтому сохранение квавиимпульса есть хороший закон сохранения, лишь пока температура достаточно низка, чтобы вымерзли процессы переброса. Сопоставление свойств классического и фононного газа дано в табл. 25.3. [c.133]

См. также Гармоническое приближение Колебания решетки Фоноыы Нормальные процессы II 129 и процессы переброса II 119 и термодинамическое равновесие II 130 Нулевые колебания ионов II 45, 47 [c.402]

О некоторых методах моделирования турбулентности. Помимо статистического подхода к моделированию турбулентности в настоящее время все более широкое применение находит феноменологический (полуэмпириче-ский) подход и методы прямого численного моделирования турбулентности на основе решения специальных кинетических уравнений или нестационарной системы трехмерных уравнений Навье-Стокса, хотя в силу стохастичности данного явления в реальности удается получать лишь осредненные характеристики движения. Это позволяет, тем не менее, иногда проследить не только эволюцию образований различных пространственных структур с течением времени, но также изучать общую динамику и природу развития турбулентности. Например, результаты численного моделирования явления перебросов в гидродинамической системе (сконструированной в виде многоярусной модели зацепления простейших элементов - триплетов) иллюстрируют каскадный процесс передачи энергии в развитом турбулентном потоке, соответствующий известному закону Колмогорова-Обухова Гледзер и др., 1961) и подкрепляют представления об общих свойствах в поведении динамических систем. Интересно также отметить, что исследование процесса стохастизации динамических систем и сценариев перехода к хаосу при численном моделировании турбулентности служит аналогом решения некорректных задач с использованием оператора осреднения и параметрического расширения Тихонов и Арсенин, 1986). При таком подходе упорядоченная структура турбулентного течения, которая определяется как аттрактор асимптотически устойчивого решения для осредненных величин, представляет собой его регуляризованное описание Белоцерковский, 1997). Следует однако заметить, что использование методов прямого численного моделирования турбулентности для решения практически важных задач (особенно задач, связанных с расчетами турбулентного тепло-и массопереноса в многокомпонентных химически активных смесях) часто затруднительно или является слишком громоздким. Поэтому подобные задачи целесообразнее решать с помощью более простых, полуэмпирических теорий. [c.16]

Степень успокоения р также оказывает большое влияние на переходную характеристику гальванометра. В недоуспокоенном гальванометре входной сигнал на переходном процессе вызывает колебания подвижной системы с частотой / = У 1 — р . При р 0,65 обеспечивается относительно быстрая реакция при небольшом перебросе за линию установившегося отклонения. [c.148]

Патцелыом [140] было рассчитано, что при 25° С полное пре-врашение угольной кислоты в бикарбонат морфолина происходит при pH равном 7,3. Этим автором было установлено также, что в практических условиях желательно поддерживать немного более высокое pH, поскольку при таком низком значении (7,3) процесс ингибирования протекает медленно. Кроме того, он нашел, что загрязнение конденсата 1% синтетической котловой воды увеличивает pH до 8,0 и снижает скорость коррозии, вызываемой необработанной водой. Патцельт отметил, что это согласуется с результатами, получаемыми на практике. Электростанции при неприятностях, связанных с перебросом котловой воды в пар, обычно не испытывают таких серьезных трудностей с коррозией в конденсате, какие наблюдаются в отсутствие перебросов. Сперри [138] в случае использования летучих аминов для защиты турбин нашел, что морфолин является значительно более эффективным, чем аммиак. Это соединение устойчиво при высоких температурах и давлениях и распределяется равномерно. Для эффективного подавления коррозии необходимо поддерживать pH при значениях 8,8—9 и остаточную концентрацию морфолина от 3 до 4 мг л. Монду [141] и Жаклин [142] утверждают, что морфолин остается устойчивым при котловых давлениях до 170 ат и при температурах перегретого пара до 643° С. [c.65]

В лабораторных условиях П. наиболее удобно создавать электрич. разрядом. Поскольку масса электронов т много меньше массы ионов М, то именно они переносят ток и получают энергию от внешнего электрич. ноля. При упругих столкновениях с тяжелыми атомами или ионами электрон в каждом столкновении может передать только малую долю ( т М) своей энергии. Поэтому темн-ра электронов в газовом разряде может значительно превышать темп-ру ионов. Такая П. наз. н е и з о т е р м и ч е с к о й. Электроны сталкиваются с атомами также и неупруго, что ведет либо к ионизации, либо к возбуждению носледних. Если возбужденные атомы не успевают отдать излишек энергии излучением или ударами второго рода, то повторные столкновения с электронами могут перебросить их на более высокие энергетич. уровни, вплоть до ионизации. Такой процесс наз. с т у н е п- [c.16]

Ha рис. 60 показан фрагмент чйсленно промоделированного процесса движения рассматриваемой многоярусной системы (1) (см. [68], значения параметров, способы возбуждения, а также другие подробности численного счета указаны в этой работе). Численное моделирование показало, что основные черты движения многоярусной системы, характерной особенностью которого являются перебросы, схожи с обрисованными выше. В начальный момент возмуш,ение распространяется по цепочке 1 — [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...