См. также Гармоническое приближение

См. также Простая Гексагональная решетка Бравэ Гелий твердый давление кристаллизации (при Г = ф П 28 (с) и гармоническое приближение П 53 [c.404]

См. также Ангармонические члены Гармоническое приближение Модель Дебая Модель Эйнштейна Поляризация Фононы Компенсированные металлы 1240 [c.415]

См. также Ангармонические члены Гармоническое приближение Модель Дебая Модель Эйнштейна Поляризация Фононы Компенсированные металлы I 240 коэффициент Холла I 241, 243, 244 магнетосопротивление I 240, 243 Компоненты деформации II 74 Комптоновское рассеяние II 108 Контактная разность потенциалов I 359— 361, 369 [c.398]

Для приближенного решения дифференциального уравнения 4.27) воспользуемся методом гармонической линеаризации (см. 7, 18], а также п. 30). Решение ищем в виде [c.148]

РЕЗОНАНС — резкое возрастание амплитуд установившихся вынужденных колебаний, наступающее при приближении частоты р гармонического внешнего воздействия к частоте щ одного из нормальных колебаний, свойственных данной колебат. системе (в нелинейных системах явления, сходные с Р., могут наступать также и при др. соотношениях между р и иц, см., напр., Автопараметрическое возбуждение ко.ги -баний). [c.395]

Нормальные моды гармонического кристалла П 58 См. также Гармоническое приближение Колебания решетки Фононы Нормальные процессы II129 [c.423]

См. также Гармоническое приближение Колебания решетки Фоноыы Нормальные процессы II 129 и процессы переброса II 119 и термодинамическое равновесие II 130 Нулевые колебания ионов II 45, 47 [c.402]

Решение для прямоугольника с произвольным отношением сторон (рис. 7.11) в замкнутой форме невозможно (см. п. 7.4.5.4). Для очень узкого прямоугольника с й <С а удается получить очень полезное приближение при допущении хгх < Хгу- Граничное условие фд. = О удовлетворяется, если для функции кручения Прандтля принять ф = —+ Эта формула удовлетворяет также гармоническому уравнению Пуассона (7.53). Тогда касательные напряжения получаются равными Хгх —О, хгу = 20 х, дзлее крутящий момент равен Мг = (16/3)дай ), а депланация выражается в виде [c.162]

Разложение величины / по степеням смещений u,j содержит гармонические, т. е. квадратичные, а также ангармонические—кубические и более высокие формы по этим векторам с соответствующими коэф. упругости. Простейшее приближение является квадратичным (см. Динамика кристаллической решётки). Оно диагонализуется в нормальных координатах, что приводит к определению 3v ветвей частот ш.(Л) и ортов, определяющих направления нормальных кол аний системы. Т. к. каждая величина к принимает N дискретных значений, то в гармонич. приближении имеем дело с 3vN независимыми гармонич. осцилляторами, описывающими в данном приближении колебания кристаллич. решётки. Энергия независимых ос-[щлляторов имеет вид [c.586]

О методах решения задачи. С математической точки зрения рассматриваемая задача сводится к изучению решений нелинейных дифференциал ,ных уравнении, которые в каждой из определенных частей фазового пространства являются линейными, однако имеют в каждой такой части различную аналитическую запись и даже различный порядок [см. (1) и (2) при F = N = О и уравнение (7)]. Аналитическое решение подобной задачи может быть выполнено точными методами — так называемым обратным методом [6], а также методами поэтапного интегрирования, припассовывания, точечных отображений Могут быть использованы и приближенные методы — гармонического баланса и прямого разделегшя движений (см. т. 2, гл. II). Помимо аналитических методов используют графические построе1шя, а также цифровые и аналоговые вычислительные машины. [c.16]

Мы уже подчеркивали, что тип симметрии колебательных уровней одинаков как для гармонических, так и для ангармонических колебаний так, например состояние, соответствующее возбуждению дважды вырожденного колебания с г)=1, остается дважды вырожденным даже в том случае, если потенциальная функция является ангармонической. В случае гармонического осциллятора степень вырождения состояния, возникающего при возбуждении нескольких квантов одного вырожденного колебания, а также состояния, возникающего при возбуждении нескольких вырожденных колебаний, более высока, чем степень вырождения любой составляющей колебания с другой стороны, если принять во внимание ангармоничность, то столь высокое вырождение, как правило, не сохраняется, а вместо этого наблюдается расщепление уровней как раз на те подуровни, которые были получены раньше с помощью теории групп (табл. 32 и 33). Причины этого явления подробно разобраны в работе Тисса [867], показавшего, что случайное вырождение, появляющееся в некотором приближении, всегда снимается в более высоком приближении и остается, только истинное вырождение, определяемое точечной группой молекулы. Это совершенно справедливо лишь до тех пор, пока мы не учитываем вращемия молекулы (о взаимодействии с вращением см. гл. IV). [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...