Пунктированное пространство

Пространственно-криволинейные упругие элементы, сводящиеся к расчетной модели стержня, являются составной частью многих машиностроительных конструкций. Они используются для различных целей, например для передачи усилий и моментов (или для реализации заданного движения) в системах, использующих гибкие валы (рис. В.6). На рис. В.6 сечение О является входом, а сечение К — выходом. При программном управлении исполнительным механизмом машины часто бывает необходимо, чтобы сечение вала К поворачивалось во времени, повторяя заданный поворот сечения О, причем в процессе работы механизма само положение сечения К в пространстве может сильно изменяться (на рис. В.6 возможное положение сечения К показано пунктиром). При изменении положения выхода из- [c.6]

Результат наложения всех последовательных фаз взаимодействия волны W с зеркалом Z изображен на рис. 13, е. Из рисунка следует, что значения поля в пространстве перед зеркалом проходят все фазы от изображенной жирной сплошной кривой до изображенной пунктиром таким образом, что в узлах — точках end значения поля всегда равны нулю, а в пучностях — точках ей/ размах колебаний поля всегда максимален. Структура такого рода собственно и называется стоячей волной. [c.36]

Пусть некоторый объем V равномерно заполнен большими шарами, а пространство между ними - мелкими частицами (м-пространство). Рассмотрим процесс прессования такой системы, превращающий ее в связанную . Свяжем изменение структуры с начальной от и конечной т пористостями полидисперсной засыпки и получаемого полидисперсного связанного материала. Вначале рассмотрим м-пространство, для описания свойств которого используем модель усредненного элемента (УЭ). На рис. 5.2,6 пунктиром показана форма УЭ в м-про-странстве до спекания, а геометрические параметры определяются по формулам аЗО), (2.31), (2.33) [c.105]

Рассмотрим процесс, происходящий в действительности в цилиндре двигателя. Па рис. 27 показана в несколько искаженном масштабе индикаторная диаграмма двигателя от момента начала выпуска в точке 4 до конца сжатия в точке 2. При этом выталкивание сгоревших газов происходит по линии 4 6, лежащей несколько выше атмосферной прямой аЬ. Кривая 4 6 в действительности имеет волнообразный характер, как показано на рисунке пунктиром, причем длина и амплитуда волны зависит от размеров трубопроводов и числа оборотов двигателя. Когда поршень приходит во внутреннюю мертвую точку 5, пространство сжатия Ус заполнено оставшимися газами давления и температуры Г , при обратном движении поршня оставшиеся газы расширяются, давление падает ниже атмосферного и затем начинается засасывание свежей смеси. [c.187]

Границы Гз показаны пунктиром, Г —сплошной линией действующие участки границ выделены более жирной линией. Из рис. 44 видно, что, начиная с fe = 1 (при заданных прочих параметрах привода), вся граница Г оказывается ниже прямой (151), и границей, выделяющей область автоколебаний трехзонного типа в пространстве параметров, становится граница Г . На рис. 44 нанесены также вспомогательные функции Fi(fej) и F kj). [c.115]

При изменении значений и изменяется величина смещения центра автоколебаний, но, кроме того, может измениться и тип автоколебаний. Это произойдет, когда в пространстве параметров будет пересечена одна из границ. На рис. 51,6 круглыми точками обозначено положение границы области двухзонных автоколебаний. Положение этих точек может быть определено по рис. 40 они находятся на (пересечении горизонтальной прямой х=2 с границами, соответствующими данному 2- Часть кривых, изображенная штрих-пунктиром, находится вне области двухзонных автоколебаний, т. е. вне области, где применимо выражение (181). [c.132]

Совокупность прямых линий, соединяющих каждую точку контура l- с каждой точкой контура 1 , образует семейство прямых, огибающая поверхность S которого выделяет часть пространства, заполненную интересующими нас лучами, проходящими через отверстия 0i и а2- Огибающая поверхность S состоит из трех линейчатых поверхностей Si, S2, S3, стыкующихся вдоль контуров 1х и 2-Сечение поверхностей S2, S3 с плоскостью чертежа показано пунктиром на рис. 5-28. [c.224]

Неустойчивые вращения вокруг средней оси обозначены пунктиром, в этом случае средняя ось инерции тела в неподвижном пространстве описывает локсодромическую кривую (локсодрома) на сфере, поворачиваясь на 180° (см. рис. 18). [c.99]

Каждой точке контура (24.25) соответствует единственное решение уравнений Гамильтона (24.23) — прямой путь (один путь изображен на рис. 24.4 пунктиром). Подстановка (24.5) в решение (24.4) определит в пространстве поверхность p t,a), q t,a) — трубку прямых путей (рис. 24.3, рис. 24.4). Построим другой контур i, охватывающий трубку прямых путей и согласованный с контуром Со при каждом значении а соответствующие точки контуров Со и l расположены на одном и том же прямом пути. Па рисунке 24.3 согласованный контур есть результат подстановки в решение (24.24) начальных данных (24.25) р = p(t,a), q = q(t,a) и для разных решений разных сдвигов по t вдоль решения t = Т sin где [О, Т] — [c.129]

На рис. 118 показано размещение цилиндровых крышек паровоза ЛВ, пунктиром — контуры цилиндра и поршня в его крайнем переднем и крайнем заднем положениях. Как видно из рисунка, линейная величина вредного пространства в цилиндрах этого паровоза равна 13 лш. Как передняя, так и задняя крышка представляет собой фасонные стальные отливки, сделанные по форме поршня. [c.167]

Рис. 2.11. Вклад различных слагаемых в выражение (2.92) для Ш — намагниченности слоя А -пространства толщиной дк для свободных электронов при постоянной величине и Г = 0. Для этой модели X = где отсчитывается от уровня, соответствующего А = 0 число электронов дN устанавливается таким, чтобы величина была постоянной при изменении Я при Я = О имеем Ш = Пилообразная кривая (сплошная линия) совпадает с графиком рис. 2.4 [второй член в формуле (2.92)] осцилляторная кривая (штриховая линия), затухающая по амплитуде как 1/Х, обязана третьему слагаемому, которое не учитывалось на рис. 2.4 в предположении, что X > I. Монотонно убывающая кривая (пунктир) отвечает первому слагаемому (постоянный диамагнетизм), которое также пренебрежимо мало по сравнению с основным членом, если Л" > 1. При X < Уг наинизшее квантовое состояние находится выше и в соответствии с принятой моделью (которая, разумеется в этом пределе несколько нереалистична) электроны в нем должны отсутствовать (57У = 0) и полная намагниченность ЬМ обращаться в нуль.

Таким образом, геометрическое место точек пространства, характеризующихся одинаковыми амплитудами (и интенсивностями), удовлетворяет условию ( 2 — dj)/X = onst, т. е. представляет собой поверхность гиперболоида вращения с осью SjSa, фокусами которого служат точки Sj и 5з (на рис. 4.1 сечение одного из таких гиперболоидов плоскостью чертежа изображено пунктиром). В частности, средняя плоскость, показанная на чертеже линией 00, соответствует плоскости максимальной интенсивности. [c.67]

Вычерчивается пространственная схема, в процессе выполнения кС Торой определяется взаимное расположение элементов Конструкции в пространстве. Сначала наносятся на бумагу оси валиков, делительные окружности колес и пунктиром габаритные контуры двигателя, редуктора, сельсина и т. д. (см. рис. 28.8, б, г). Затем нг носятся контуры корпуса механизма. При этом стремятся получить наименьшие габаритные размеры корпуса механизма, высокий коэффициент заполнения объема Кз и обеспечить неооходимые условия для эксплуатации, сборки, осмотра и ремонта механизма. (К = где Кд — объем, занимаемый деталями и элементами механизма — объем параллелепипеда, ограничивающего габариты механизма.) [c.405]

На фиг. Г2-11 показан горизонтальный разрез ПО нижним вентилям водоуказательной колонки, предназначенной для котлов повышенного давления. Вода из барабана сообщается с колонкой посредством канала, отмеченного на чертеже условным пунктирО)М. Доступ воды в колонку можно закрыть как вентилем 2, так и быстродействующим запорным краном 3, который может и не создавать такой плотности, как вентиль 2, но (весьма полезен в случае необходимости немедленного отключения колонки. В верхнем конце колонки также имеются вентили 2 и 3, сообщающие колонку с паровым пространством барабана, но проду-дувочный вентилек 5 установлен только с водяной стороны. [c.245]

Спектроскопич. методами измерялись темп-ры в плазме НОР и их пространств, распределения. На рис. 6 показано пространств, распределение темп-ры (изотермы) в НОР в воздухе атм. давления. Луч Oj-лазера идёт справа налево мощность лазера 6 кВт. Контур сходящегося светового канала показан пунктиром. В Аг при р = 2 атм достигалась темп-ра Ущах —18000 К, в Хе при р — 2 атм — 14 000 К, в Н при р = 6 атм — 21000 К, в Nj при р = 2 атм — 22 000 К, в воздухе при р = 1 атм — 17 000 К. При заметном превышении Р [c.450]

Венец состоит из нескольких рядов штырей квадратного сечения, жестко закрепленных в двух стальных кольцах. Одно кольцо посажено на периферии насосного колеса, другое — на периферии турбинного (фиг. 99 и 100). Во время работы механизм залит маслом, прижатым центробежной силой к периферии. Количество масла в этом пространстве регулируется при помощи специальных отверстий для выброса масла в дополнительный объем (на фиг. 99 показан пунктиром). Отсюда масло забирается черпатель-кыми трубками и подается на слив... [c.147]

Скорость Б области 2 выше, а давление ниже, че.м на границе струи. Поэтому первая элементарная волна разрежения отражается от свободной границы элементарной волной сжатия, которая изображается эпициклоидой 25. Точка 5 лежит на окружности радиуса 01 и, следовательно, в соответствующей ей области 5, которая граничит с окружающим пространством, давление такое же, как в области 1. Дальнейшее построение очевидно из принятой нумерации. Очевидно, что построение проводится таким образом, что давление в областях 1, 5, 7, 10 постоянно (1—10 в плоскости годографа — дуга округкности) и равно давлению в окружающей среде. Участки границы струи для областей 5, 7, 10 строятся параллельно векторам 05, 07, 010. Падающая волна разрежения. 4 D (пунктир) отражается от границы струи волной сжатия DEF (сплошные линии). В области интерференции DG харак-зеристпки в действительности криволинейны, также в действительности криволинейна и граница струн на участке D. [c.112]

Построенная по указанным правилам волны Wz изображена в пространстве зазеркалья сплошной кривой. Выходя из пространства зазеркалья В в реальное пространство А, волна Wz образует отраженную волну W. На рис. 13, а эта волна изображена пунктиром. Складывая амплитуды, т. е. в данно1М случае ординаты падающей волны W и волны W, отраженной от зеркала, найдем результирующую волну в пространстве перед зеркалом. Результат этой операции изображен на р с. 13, й. Рассматривая этот рисунок, нетрудно заметить характерную особенность, которая заключается в том, что в точках ud, расположенных от зеркала Z на расстояниях, кратных половине длины волны падающего излучения, амплитуда колебаний поля равна нулю, [c.34]

Рис. 13. Образование стоячей волны в пространстве перед зеркалом, а — процесс отражения волны от зеркала. Падающей волне распространяющейся в реальном пространстве А, в зазеркалье В соответствует ее зеркальное изображение. Вследствие потери полуволны на поверхности зеркала Z фазы зеркальной волны следует сменить на противоположные (волна Wz). Выходя из зазеркалья, волна Wz образует отраженную от зеркала волну W". й — результирующая картина колебаний поля в пространстве перед зеркалом, полученная посредством сложения амплитуд падающей и отраженной волн. На рис. end — изображена аналогичная рис. а II Ь, соответственно, картина колебаний поля в какой-то следующий момент времени, характеризующийся тем, что точка а падающей волны сместилась ближе к зеркалу Z. е — стоячая волна, образованная в результате положения всех последовательных фаз взаимодействия волны W с зеркалом Z. Амплитуда колебаний стоячей волны меняется в пределах от кривой, изображенной жирной сплошной линией, до кривой, изображенной пунктиром (см. рис. е). Из рисунка следует, что в узлах стоячей волны — в точках с н rf —- амнлит) да колебаний поля всегда равна нулю, а в пучностях точках е и / —размах колебаний максимален

На рис. 16 образующиеся дополнительные области отсутствия текучести ограничены пунктиром. Нетрудно видеть, что они получаются в результате пересечения круглого цилиндра и двух призм в пространстве Хейга (рис. 15, г) плоскостью а = —аз. Заметим также, что области отсутствия текучести, изображенные на рис. 14, б, представляют собой сечение тех же поверхностей плоскостью аг = 0. [c.59]

В работе Г. М. Бам-Зеликовича, А. И. Бунимовича и М. П. Михайловой 1949), помимо доказательства эквивалентности задачи об обтекании тонкого тела с большой сверхзвуковой скоростью и задачи о нестационарном движении газа в пространстве, число измерений которого на единицу меньше, и обоснования соответствующего закона подобия, было произведено подробное сравнение результатов приближенной теории с точными формулами для клина и с результатами численного решения задачи об обтекании круглого конуса. При этом расчеты для конуса сравнивались с найденным Л. И. Седовым 1945) решением задачи о расширении цилиндрического поршня в покоящемся газе. Таким образом была установлена область возможного использования приближенной теории. На рис. 12 показано сравнение точных расчетов для конуса со значениями, полученными согласно асимптотической теории пунктир штрих-пунктирная кривая — результат линейной теории). [c.185]

Следует иметь в виду, что в природе существует две качественно различных формы движения жидкости (газа). Одна из них называется ламинарным движением (лат. lamina — пластинка, полоска), при котором среда перемещается слоями, без перемешивания. В этом случае зависимость (1.1) от времени t носит регулярный детерминированный характер (рис. 5, а). Другая форма движения среды получила название турбулентного движения (лат. turbulentus — бурный, беспорядочный), когда частицы движутся по сложным траекториям хаотично, неупорядоченно, а слои жидкости интенсивно и постоянно перемешиваются (рис. 5, б). В случае хаотичного, нестационарного движения жидкости (газа) зависимость (1,1) от времени t носит случайный характер, и эта функция может быть отнесена к случайным функциям (случайным величинам, случайным процессам). Местоположение частицы становится случайной величиной, определенной на дискретных пространствах элементарных событий, При этом движении частиц жидкости можно выделить осреднен-ное по времени движение средние скорости движения, средние давления и т, п. (см. рис. 5, б, где средние скорости показаны пунктиром). [c.37]

Специальное загрузочное устройство VI (фиг. 243, в) состоит из двух лотков неподвижного 16 и подвижного 17, могущего перемещаться на катках 18 по направляющим швеллерам 19. Неподвижный лоток 16 имеет откидную дверку 20 с роликом 21. В исходном положении (фиг. 243, а) широкий подвижной лоток надвинут на более узкий неподвижный лоток, а дверка 20 поднята, как показано пунктиром на фиг. 243, в. В этом положении дверка удерживается роликом 21, упирающимся в направляющую 22, укрепленную на внутренней стенке подвижного лотка. При таком исходном положении устройства происходит загрузка продукции с конвейера 23 фиг. 243, а) в неподвижный лоток. Скорость подачи конвейером отливок или поковок должна быть согласована как со временем одного цикла очистки, так и с емкостью лотка, соответствующей емкости рабочего пространства камеры — 0,325 м . Подвижной лоток удерживается в верхнем положении пневматическим цилиндром 24. Сила тяжести отливок или поковок, находящихся в лотке, не передается на шток пневмоцилиндра его усилие должно лишь несколько превосходить сумму вертикальной составляющей силы тяжести подвижного лотка и силы трения между катками 18 и направляющими 19. При загрузке пневмоцилиндр 24 начинает перемещать подвижной лоток 17 вниз, и когда конец последнего достигнет пода камеры, ролик 21 сходит с кривой 22 и дверца 20 отклоняется вниз до упора в дно лотка 17 под действием собственной силы тяжести и тяжести загруженных отливок или поковок которые при этом ссыпаются по подвижному лотку в камеру. По окончании загрузки пневмоцилиндр 24 перемещает подвижной лоток вверх, направляющая упирается в ролик 21, перемещает дверку 20 в верхнее положение, в котором она и удерживается направляющей 22, пока подвижной лоток находится в верхнем положении. Для компенсации (выравнивания) неровностей и непараллельности направляющих 19 пневмоцилиндр сделан качающимся на кронштейне 25. Во избежание остановки всей линии при выходе из строя очистной машины отливки или поковки могут направляться с подводящего конвейера 23 непосредственно на отводящий конвейер 26. Для этого рама направляющих 19 освобождается от крепления в отверстии 27, поворачивается вокруг своей оси 28 и крепится в отверстии 29, причем подвижной лоток выдвигается. Во избежание аварии от самопроизвольного смещения вниз подвижного лотка 17 при падении давления под поршнем пневмоцилиндра 24 лоток 17 полностью уравновешивается грузом 30. [c.365]

Введенная в металл теплота Р = Р1 + Р2 после окончания сварки и разведения электродов распространяется в пластинах и отдается в окружащее пространство. Температурное поле на этой стадии описывается схемой мгновенного нормально кругового источника теплоты в пластине с теплоотдачей (рис. 18.29,6, пунктир) [c.507]

Размер топочного пространства определяется количеством летучих веществ в топливе оно тем больше, чем выше содержание летучих. В тех случаях, когда топливо содержит большое количество влаги, топочное пространство перекрывают отражательными сводами 4 (на схеме показаны пунктиром). Своды уменьшают излучение тепла от горящего слоя топлива и обеспечивают лучшую подсушку свежезаброшенного топлива и его быстрое загорание. [c.125]

На фиг. 37 изображен вариант конструкции ротора со специальными торцовыми фасками (обозначены пунктиром). Снятием фасок предусматривается образование канала по периферии шестерен с целью некоторого увеличения объема утечек и уменьшения эффекта недозаполнения междузубовых впадин, возникающего вследствие больших окружных скоростей на периферии роторов (до 6 м1сек). В некоторых случаях в роторах производят специальные сверления вдоль оси и (во впадинах и зубьях) перпендикулярно оси (фиг. 38) уравнивания давлений по торцам и разгрузки отсеченного междузубового пространства. Иногда встречаются роторы, изготовленные из двух половин (дискЬв), каждая из которых смонтирована на валу со смещением по отношению к другой на половину углового шага (фирма Рота ). Насосы с такими роторами обладают меньшей неравномерностью подачи, что видно на фиг. 39. [c.85]

Несколько менее наглядными, но не менее изящными оказываются периодические долетные траектории. На рис. 89, а показана одна из них. В момент, когда Луна находится в точке Л , космический аппарат, получив эллиптическую горизонтальную скорость, начинает движение по траектории с апогеем Ль лежащим за орбитой Луны. Оставив позади место пересечения орбиты Луны и не встретив там Луну (она еще туда не дошла), он минует затем свой апогей и, возвращаясь к Земле, вновь подходит к орбите Луны. С момента отлета с Земли прошло немного более полумесяца. За это время Луна подошла к точке Лх, и аппарат попадает в сферу действия Луны. Описав под действием притяжения Луны петлю вокруг нее, аппарат выходит из сферы действия Луны наружу по отношению к орбите Луны с эллиптической геоцентрической скоростью и начинает движение по новой эллиптической орбите. Эта орбита отличаегся от предыдущей только положением большой оси в пространстве. Пройдя апогей Л а, аппарат вновь направляется к Земле. На этот раз, пересекая орбиту Луны, он уже не находит там Луну, которая ушла за это время далеко вперед, и беспрепятственно продолжает свой путь к Земле. Через полмесяца с лишним после встречи с Луной, когда сама Луна уже оказалась в точке Л , аппарат снова проходит вблизи Земли. Это происходит через месяц с лишним после его отлета с Земли. Хотя траектория аппарата не замыкается, но он проходит над поверхностью Земли в точности на той же высоте и имеет ту же по величине горизонтальную скорость, чго и в начальный момент. Поэтому его новый эллиптический путь, показанный пунктиром, [c.232]

Рн/Р <я(1). Сверхкритическое отношение давлений. В этой области перепадов в сопле реализуется критическое истечение 7 —3, Давление на срезе сопла остается критическим, большим давления окружающей среды Рс=Рз = Р я(1) >Рн. В соответствии с этим действительным перепадом давлений на сопле (рс кр/Рс ) ток ускоряется лишь до скорости звука Хс=1. Остающаяся часть располагаемого перепада давлений рзкр—Рн и теплосодержания кр—Ц для ускорения потока в сужающемся сопле не может быть использована и диссипирует в окружающем пространстве. Поэтому на диаграммах рис. 13.11 эти перепады изображены пунктиром. При рн/р <я(1) сопло оказывается изолированным от внешней среды. Это явление называется запиранием сопла и кризисом геометрического воздействия. Это явление соответствует закону обращения воздействия (13,1) максимальная скорость в сужающемся сопле может быть получена только на срезе и не может превышать скорость звука. Физически это объясняется тем, что при снижении давления в окружающей среде до Рн<Р1ф волны пониженного давления не достигают среза сопла, так как сносятся потоком, истекаю- [c.246]

Смотреть страницы где упоминается термин Пунктированное пространство : [c.119] [c.4] [c.203] [c.324] [c.185] [c.657] [c.554] [c.37] [c.25] [c.302] [c.209] [c.126] [c.63] [c.409] [c.484] [c.39] [c.347] [c.91] [c.292] [c.54] [c.129] [c.25] [c.178]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...