Закон обращения воздействий

Уравнение (71) показывает, что в процессе расширения число М однозначно связано с проточной частью канала. Применив закон обращения воздействий [4] к уравнению (70), получим при М = = 1 (т. е. при достижении критической скорости) dF =0. Это значит, что площадь поперечного сечения канала должна принять свое минимальное значение, а удельный массовый расход через эту минимальную площадь должен стать максимальным. [c.50]

Общие закономерности течения. Закон обращения воздействий [c.292]

Это означает, что при сверхзвуковом течении влажного пара кривые е располагаются ниже кривых для перегретого пара (см. рис. 6-3) . Такой характер изменения давлений в потоке влажного пара хорошо иллюстрирует закон обращения воздействий, согласно которому суммарное расходное и тепловое воздействия в дозвуковой и сверхзвуковой областях приводят к диаметрально противоположным результатам. [c.142]

Опыты, проведенные в соплах Лаваля и свободных струях за суживающимися соплами (рис. 6-12), отчетливо показывают, что скачки конденсации возникают только при сверхзвуковых скоростях, т. е. при числах Маха перед скачком МшЖ По опытным данным минимальные значения числа Mik= 1,15- 1,2. В околозвуковой зоне при 0,9<М<1,10 скачки не возникают даже при значительной начальной влажности пара. Существование запретной для скачков конденсации зоны чисел Маха легко объясняется тем, что в ней градиенты скоростей достигают максимальных значений и метастабильный поток обладает значительной устойчивостью к переохлаждению. Вместе с тем в соответствии с законом обращения воздействий в зоне околозвуковых скоростей исключен тепло- и массообмен меледу каплями и паровой фазой. [c.151]

Имея в виду особенности двухфазных течений (тепло-и массообмен и механическое взаимодействие между фазами, изменение физических констант несущей фазы), основные уравнения сохранения можно получить в канонической форме [в рамках закона обращения воздействий (гл. 3)]. [c.320]

Из закона обращения воздействия вытекает возможность преобразования дозвукового потока в сверхзвуковой не только с помощью сопла Лаваля, но также с помощью теплового сопла путем подвода и отвода теплоты и расходного сопла путем прибавления и отбора части расхода по пути. [c.68]

Рассматриваемая монография имеет следующие наименования отдельных глав ч. 1—общие свойства газовых течений введение закон обращения воздействий, изолированные воздействия общие соотношения ч. 2 — течение идеального газа основные уравнения и характеристики качественные соотношения примеры расчета для отдельных воздействий (геометрическое и идеальное расходное сопло, механическое сопло, тепловое сопло, движение с трением в цилиндрической трубе, расходное воздействие, сравнение некоторых результатов расчета) примеры расчета для сложных воздействий ч. 3 — тепловые и адиабатические скачки адиабатический скачок уплотнения тепловые скачки в газовых течениях количественные соотношения применение уравнения количества движения к газовым течениям. [c.330]

Факт переноса критического сечения в расширяющуюся часть подтверждается законом обращения воздействий. [c.125]

ЗАКОН ОБРАЩЕНИЯ ВОЗДЕЙСТВИИ [c.204]

Закон обращения воздействия имеет ряд эквивалентных формулировок. [c.205]

Закон обращения воздействия отражает усиливающееся влияние сжимаемости газа на его движение при увеличении числа М. [c.205]

Уравнение закона обращения воздействия (11.59) для данного случая [c.234]

При увеличении углов ф и б радиус-вектор линии тока увеличивается и тем в большей степени, чем больше Го, так что сечение канала, образованного двумя поверхностями тока, увеличивается. Это, в соответствии с законом обращения воздействия (13.1), вызывает увеличение скорости сверхзвукового потока. Используя формулу (13.13) можно спроектировать плоский криволинейный канал, в котором будет ускоряться сверхзвуковой поток в течении Прандтля—Майера. [c.239]

Используем уравнение закона обращения воздействия (13.1) [c.247]

Кризис воздействия (запирание канала) для любого воздействия состоит в том, что дозвуковой поток, в соответствии с уравнением (11.59) закона обращения воздействия, за счет воздействия одного знака можно разогнать только до скорости звука, которая поэтому может установиться только на срезе канала. Величина критического воздействия для данного газа определяется величиной Л,1. При дальнейшем увеличении воздействия на срезе трубы сохраняется критическое истечение Яг=1, а расход газа в сечении 1—1 снижается и вместе с ним приведенная скорость до Ац, для которой новая величина воздействия является критической. [c.256]

На практике газовый поток часто подвергается одновременна нескольким воздействиям. Суммарный эффект может быть оценен с помощью уравнения закона обращения воздействия. Например определим положение критического сечения сопла Лаваля, работающего с трением. Учтем, что критическому сечению соответствует М= 1 и запишем уравнение обращения воздействия [c.269]

Рассмотренное показывает, что изменение давления и скорости потока создается противоположным воздействием геометрической формы канала на поток в зависимости от того, происходит ли движение его в дозвуковой или сверхзвуковой области. Это положение носит название закона геометрического обращения воздействия. [c.156]

Как видно из закона геометрического обращения воздействия, это уравнение справедливо для суживающихся сопл в таком диапазоне давлений, при котором скорость истечения остается меньшей, чем местная скорость звука в выходном сечении сопла, или, в крайнем случае, достигает ее. [c.156]

При рассмотрении работы суживающегося сопла возникает естественный вопрос — как получить сверхкритическую скорость истечения газа и избежать потери энергии при большом перепаде давлений, когда vрасширение газа и возрастание скорости его возможно, но лишь в гом случае, если проходное сечение сопла начнет увеличиваться. Это означает, что при "v соплом Лаваля, показано схематически на рис. 9-14. [c.162]

В соответствии с (11.59) уравнение закона обращения расходного воздействия принимает вид [c.257]

Состояние системы должно быть однозначно задано необходимым числом параметров состояния. Исходя из определенного начального состояния, можно обратимым путем достичь, как мы видели, ряда иных состояний. В соответствии со вторым законом имеются даже такие состояния, которые могут быть достигнуты сами собой, но, однако, возвращение из них в исходное состояние невозможно без воздействия извне. Такие изменения состояния мы назвали необратимыми. Далее можно легко указать состояния, исходя из которых можно необратимым путем перейти в наше начальное состояние. Очевидно, достижение этих состояний, требующих воздействия извне, вообще невозможно для системы, находящейся в изолированных условиях. Достижение этих состояний означало бы обращение необратимых процессов. [c.88]

Расчеты по одномерной модели, выполненные А. Г. Андриецем, подтверждают в основном результаты, представленные в 7.1. Численное решение уравнений одномерного движения двухфазной среды (см. гл. 6) показало, что наиболее значительное воздействие на двухфазный поток в диффузоре оказывают геометрические параметры и механическое взаимодействие фаз. В соответствии с законом обращения воздействий логарифмическая производная скорости несущей фазы определяется по уравнению [c.240]

Скорость парового потока на входе в регенератор невелика. В межтрубном пространстве знаки геометрического и теплового воздейстЕий на поток не изменяются, следовательно, по закону обращения воздействий [49] течение пара в регенераторе остается дозвуковым. Поэтому максимально допустимая скорость парового потока ограничивалась величиной 0,4 от скорости звука на выходе из регенератора а . [c.121]

Этот факт как закон обращения воздействия был сформулирован Л. А. Ву-лисом. Методы расчета одномерного потока с различного рода воздействиями исследовали Л. А. Вулис [3], У. Хауторн и А. Шапиро. [c.46]

Пять приведенных уравнений дают возможность найти пять логарифмических производных параметров d j , dpjp, dT/T, dp/p, dSjS. Решение указанной системы уравнений приводит к следующему уравнению, отражающему закон обращения воздействия, сформулированный Л. А. Вулисом [4) [c.69]

Из этого уравнения вытекает сформулированный Л.А. Вулисом [15, 31] закон обращения воздействия для монотонного и непрерывного перехода через скорость звука необходимо, чтобы знак суммарного внещнего воздействия изменялся на обратный при М = 1. [c.68]

Факт переноса критического сечения тверждается законом обращения воздействия. [c.111]

Уравнение закона обращения воздействий поз1воляет определить какой знак должно иметь то или другое воздействие для ускорения или торможения дозвуковых и сверхзвуковых газовых потоков. [c.204]

Подставим dp/q в уравнение Бернулли —dplQ = WdW+dl.iex+diip,. упростим и получим уравнение закона обращения воздействия [c.205]

Закон обращения воздействия неприменим для несжимаемой жидкости. При р=сопз1 15 2 = 1 151/52, т. е. ускорение может происходить только в сужающемся канале при воздействии одного знака 5<0. [c.206]

Рн/Р <я(1). Сверхкритическое отношение давлений. В этой области перепадов в сопле реализуется критическое истечение 7 —3, Давление на срезе сопла остается критическим, большим давления окружающей среды Рс=Рз = Р я(1) >Рн. В соответствии с этим действительным перепадом давлений на сопле (рс кр/Рс ) ток ускоряется лишь до скорости звука Хс=1. Остающаяся часть располагаемого перепада давлений рзкр—Рн и теплосодержания кр—Ц для ускорения потока в сужающемся сопле не может быть использована и диссипирует в окружающем пространстве. Поэтому на диаграммах рис. 13.11 эти перепады изображены пунктиром. При рн/р <я(1) сопло оказывается изолированным от внешней среды. Это явление называется запиранием сопла и кризисом геометрического воздействия. Это явление соответствует закону обращения воздействия (13,1) максимальная скорость в сужающемся сопле может быть получена только на срезе и не может превышать скорость звука. Физически это объясняется тем, что при снижении давления в окружающей среде до Рн<Р1ф волны пониженного давления не достигают среза сопла, так как сносятся потоком, истекаю- [c.246]

Известно, что непрерывный переход через скорость звука невозможен при воздействии на поток только одного трения (в соответствии с законом обращения воздействий, сформулированным Л. А. Вулисом). Под воздействием трения дозвуковой поток ускоряется, а сверхзвуковой поток замедляется. Давление и плотность потока пара по всей длине зоны испарения по ходу потока под воздействием трения падают. В случае изоэнтальпийного течения падение давления и плотности под воздействием трения будет происходить за счет возрастания энтропии в потоке. [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...