Момент замороженная

Магнитный момент замороженный 619, 624, 671 [c.929]

Предположение о том, что орбитальный момент заморожен и восприимчивость не зависит от поля, неизбежно приводит к выражению Ф (Г1) (Но 81) для зависящей от спинов части 91 (1), где Ф (Г1) — орбитальный оператор, не зависящий от Н , Так как зависящую от спинов часть можно записать в виде I-а (г ) 81, гдеа(г)—орбитальный тензорный оператор, [c.192]

Кристаллы с замороженными орбитальными и спиновыми моментами. К этому типу веществ относят кристаллы, в которых имеется столь сильная внутренняя магнитная связь, что межатомные силы замораживают как орбитальный, так и спиновый моменты. Этот случай осуществляется в солях переходных металлов группы платины и группы палладия. [c.329]

Квазистационарный режим охлаждения выдерживали до о °С или до момента срыва из-за затвердевания жира, затем до —5 °С циклами с шагом 0,3... 1° и заканчивали при —20 °С в квазистационарном режиме. Данные по ТФХ, полученные при охлаждении от +20 °С, а также разными методами, удовлетворительно стыкуются между собой. ТФХ одного и того же образца, замороженного и размороженного однократно, несущественно различаются, т. е. гистерезиса ТФХ не обнаружено. [c.140]

В случае неравновесного течения качественно изменяется характер поведения распределения температуры и конце гт-рации внутри пограничного слоя. Если для замороженных течений профили температуры и концентрации — монотонные кривые, то для неравновесного течения профили температуры и концентраций углекислого газа при где — время воспламенения, имеют максимум. На рис. 7.8.3 приведены графики безразмерной температ>ры 6 (кривые /, 2, 3) и массовые концентрации Сд углекислого газа (кривые Г, 2, 3 ) для различных моментов времени — 2 — 0,685, 3 — 1,625 с) при = 1406, 25 с- [c.416]

Часть расчетов была выполнена при тех же данных, что и для прежней кинетической схемы. Сравнение результатов показало, что различия для температуры в одинаковые моменты времени могут достигать 10—15%, причем значение 7ц, для замороженных течений существенно отличается от соответствующих значений 7 ,, вычисленных с учетом гомогенной реакции. В частности, при 1 = 0,08, = [c.417]

Чтобы сравнить характер кривых для разных моментов времени, эти кривые были нормализованы умножением ординат каждой кривой на постоянный коэффициент, так чтобы кривые совпадали в точке, расположенной посредине между центром и краем диска. Эта точка была выбрана для совмещения кривых потому, что в ней влияние краевого эффекта и контактной площадки, возникающей на контуре диска в месте приложения нагрузки, должно быть, вероятно, наименьшим. Совпадение этих нормализованных кривых с теоретической кривой при одинаковом порядке полос в точке, расположенной посредине между центром и краем диска, было весьма хорошим. Это позволило сделать вывод, что порядок полос интерференции в этих материалах зависит только от времени. Эти порядки полос сравниваются в табл. 5.2—5.5, где указано относительное (%) отклонение экспериментальных результатов от теоретических. В этих таблицах расстояние выражено как его отношение к радиусу диска. Таким образом, картина полос в диске, полученная через 22 час после приложения нагрузки, все еще аналогична картине полос, полученной сразу же после нагружения, в том отношении, что обе картины по распределению порядков полос соответствуют решению но теории упругости. Исключение составляют области около краев, где временные эффекты становятся заметными уже через несколько часов. Эти опыты проводились на двух отливаемых фенолформальдегидных смолах. На фиг. 5.3 иллюстрируется характер изменения со временем оптической постоянной Каталина в условиях ползучести под постоянной нагрузкой. В гл. 7 показано, чтО порядки полос, найденные после разгрузки, эквивалентны порядкам, получаемым для замороженной картины полос. [c.126]

Система охлаждения должна включаться, как только двигатель начинает увеличивать число оборотов. Вентиль, перекрывающий подачу воды в холодильник уплотнения, следует устанавливать вблизи от него. Выбросы натрия через уплотнение происходят главным образом в моменты пусков. Поэтому операции пуска должны тщательно отрабатываться эксплуатационным персоналом. Несмотря на то что насосы с уплотнением из замороженного жидкого металла требуют повышенного внимания от обслуживающего персонала, из-за простоты конструкции, широкого интервала рабочих температур они весьма удобны. Такие насосы могут быть использованы и для работы с литием. Потери мощности на трение в уплотнении невелики. Они оцениваются, согласно работе [4], формулой [c.65]

Вентили с уплотнением из замороженного натрия испытывались и эксплуатируются на контурах, где налажена очистка и контроль содержаний примесей. Содержание кислорода находилось в пределах 2— 10 ррт. Качество работы уплотнения в условиях повышенного количества загрязнений не проверялось. Повышенное внимание нужно проявлять в первый момент работы с вентилем. Металл при заполнении стенда может плохо поступать в кольцевую щель вокруг штока. [c.117]

Гильзы и блоки двигателей в условиях эксплуатации могут испытывать изгибающие нагрузки. В связи с этим представляет интерес изучение распределения напряжений в модели двухслойной пластины при действии чистого изгиба. Модель была загружена в ресивер для создания напряжения чистого изгиба с моментом М = ра = 8,2 кгс мм и заморожена. Срез такой замороженной модели и график распределения напряжений в срезе в условиях чистого изгиба, построенный для безразмерных [c.36]

Возможны также др. эффекты в II. с., связанные с диффузией дефектов. При длит, выдержке кристалла при данном Т дефекты перераспределяются, собираясь в наиб, энергетически выгодных участках волны . Замороженная волна дефектов может затем долгое время сохраняться в кристалле, и момент прохождения той темп-ры, при к-рой происходило формирование этой волны , отмечается по особенностям в температурной зависимости разл. величин. [c.335]

Истинная массовая степень сухости Xi = m ilm—отношение истинной массы i-й фазы, находящейся в данный момент времени в выделенном объеме V, ко всей массе среды в этом объеме. Эту величину называют также замороженной степенью сухости. [c.7]

Методом вакуум-кристаллизации исследовали момент образования зазора между слитком и изложницей, форму фронта кристаллизации, структуру декантированной поверхности слитка, переохлаждение в зоне замороженных кристаллов. Для определения момента образования зазора применяли специальный прибор. [c.75]

Когда ракета подвергается воздействию возмущающего момента, может возникнуть резонансное явление, изучавшееся при помощи линейной теории (разд. 2.3). Это явление, которое при замороженных условиях полета приводит к существенному увеличению угла атаки, оказывается менее значительным, если условия резонанса изменяются в полете, что обычно имеет место при полете с набором высоты, когда изменение частоты колебаний угла крена и частоты колебаний угла атаки определяется различными законами. [c.180]

Высказывается предположение [21], что в вязких и замороженных системах за время возбужденного состояния не устанавливается тепловое равновесие колебательной энергии вследствие резкого уменьшения вероятности обмена ее со средой. В сложных молекулах избыток (или недостаток) колебательной энергии, выделившейся в процессе возбуждения на отдельных степенях свободы, перераспределяется по всей системе за время порядка 10 13-ь10 с. Внутри молекулы устанавливается равновесие (средняя температура возбужденных молекул может отличаться от температуры среды), затем начинается процесс обмена колебательной энергии со средой. Можно допустить, что при низких температурах локальные нагревания сложных молекул сохраняются к моменту испускания. Однако для обычных растворов это предположение не согласуется с такими известными экспериментальными фактами, как независимость спектров и квантового выхода люминесценции от длины волны возбуждающего света. [c.51]

Основы аксиоматики МСС изложены в 3, причем установлено, что произвольная часть среды, заключенная в объеме V и ограниченная поверхностью 2, в любое мгновение t находится в динамическом равновесии в смысле Даламбера сумма всех массовых сил (включая силы инерции) и сил, действующих на поверхности 2, равна нулю. Если плотность среды р, массовая сила Р и ускорение каждой частицы w в момент t известны, то объемная сила, действующая на массу в объеме йУ, равна р(Р—w) V эта сила, проинтегрированная по объему V, в сумме с проинтегрированной по поверхности 2 силой действующей на площадку с нормалью V на равна нулю. Значит, при составлении уравнения движения среду в объеме V можно считать замороженной , т. е. считать ее абсолютно твердым телом, па внутренний единичный объем которого действует объемная сила р(Р— у), а на поверхности — распределенный вектор силы с плотностью Р на единицу площади. Поэтому в векторной форме уравнение движения массы любого объема V с соответствующей поверхностью 2 имеет вид [c.117]

Кристаллич. поле паз. средним, если его действие сильнее снин-орбитальной связи, но слабее взаимодействия между отдельными электронами. Этот случай осуществляется в большинстве соедипений группы Го. Кристаллич. поле обычно полностью снимает 2Ь 1-кратное вырождение орбитального уровня свободного иона, в результате чего орбитальный момент заморожен и поэтому g 2. Полное расщепление орбитального уровня 10 см . В зависимости от расположения орбитальных подуровней в крпсталлич. поле ионы подразделяются на 2 группы у иопов с электронной конфигурацией с1 , <1 [c.501]

Все значения в (42 7) относятся к некоторому моменту времени, а рисчет соответствуюших напряжений и перемещений проводится для замороженного состояния в этот момент времени. [c.326]

Случай цилиндра, помещенного в продольное поле, очень прост, поскольку он может находиться только в одном из двух состояний — нормальном илп сверхпроводящем. При умепьигеппи внешнего поля от некоторого значения, превышающего Яцр., до нуля у идеально проводящего цилиндра должен остаться большой замороженный парамагнитный момент, тогда как в соответствии с эффектом Мейснера момент цилиндра должен быть равен нулю. Постулат обратимости, раснространенный на образцы других геометрических форм, ограничивает типы возможных структур промежуточного состояния. Сверхпроводящие области в промежуточном состоянии в основном [c.624]

Таким образом, в этом случае влияние примесей заключается в заметном повышении средней величины критического поля. При уменьшении ноля наблюдается петля гистерезиса большой площади замороженный момент составляет почти 50% ). Такая резко выраженная необратимость характерна скорее для сверхпроводящих колец, чем для сплошных образцов, имеющих эллипсоидальную форму. Поскольку небольшие количества примесей ока. зы-вают значительное влияние на магнитные свойства, можно иредполож1гть, что некоторая необратимость, наблюдаемая у номинально чистых образцов, связана с наличием небольших загрязнений как физического, так и химического ироисхождения. [c.626]

Свойства пеэллиисоидальпых образцов значительно отличаются от идеальных и во многих других отношениях. Так, например, если образец находится в промежуточном состоянии, то после изменения ириложенного магнитного поля стабильное распределение поля вокруг образца устанавливается но истечении получаса или более [8, 48, 144], тогда как для сплошных образцов эллипсоидальной формы соответствующее время не превышает нескольких секунд. Когда приложенное иоле уменьшается от значения выше критического до нуля, образец неэллипсоидальной формы сохраняет большой замороженный магнитный момент [8], что соответствует необратимости кривой намагничивания. Этот замороженный момент связан не с наличием примесей, а с существованием замкнутых сверхпроводящих колец, задерживающих магнитный поток в образце. Это особенно ясно в случае полой сферы, где сверхпроводящий пояс вокруг экватора ведет себя подобно кольцу. [c.628]

Рис. 4.5.1. Расчетные эпюры давления п температуры фаз в ударной труое, в которой КНД длиной 4 м (О sg а sg 4 м) заполнена газов 1весью (смесью воздуха с частицами кварцевого песка), в разные моменты времени t (мо), которым соответствуют цифровые указатели, после разрыва (t = 0) диафрагмы (а = 0). Начальные условия в КНД ро = ОЛ МПа, = К Р20 = 2,1, а = 30 ыкм. Начальные условия в КВД длиной 1 м (—1 м < з sg 0), заполненной воздухом р = 0,5 МПа, J o = 293 К. Сплошные линии соответствуют параметрам газа, пунктирные — параметрам частиц, нгтрихо-вые — расчету по равновесной схеме для эффективного газа ( а = О , 7 = 1,127, С = 175 м/с), штрихпунктирпые — расчету по замороженной схеме для чистого газа ( а = оо , = 1,4, С = 340 м/с). Значения букв те же, что п на рпс. 4.3.2

Из представленных результатов видно, что сразу после разрыва диафрагмы, т. е. распада произвольного разрыва, в область низкого давления (КНД) идут ударная волна и контактная граница, отделяющая холодный и горячий газы, а в область высокого давления (КВД) —волна разрежения. В начальные моменты времени присутствие частиц не сказывается, и течение формируется, как в чистом (без частиц) газе по замороженной схеме (см. эпюру давления для i = 0,4 мс). Постененно частицы начинают оказывать заметное влияние на развитие процесса, подтормаживая газ, охлаждая горячий газ в области сжатия и нагревая холодный в области разрежения. В результате бегущий по газовзвеси передний скачок затухает п замедляется, а за ним формируется зона релаксацпи. С течением времени, если 1ШД и КНД достаточно длинные для данного размера частиц, конфигурация воли уплотнения асимптотически стремится к своей предельной стационарной структуре (изученной в 4) до тех пор, пока это стремление не нарушится волнами разгрузки от торца КВД или отражением от торца КНД. Предельная стацнонар-ная волна уплотнения может быть как со скачком (при достаточно сильном воздействии, определяемым величиной так и полностью размытой. Чем больше массовое содержание частиц рго/рю, тем требуется более сильное (за счет увеличения р ) стационарное (за счет достаточной длины КВД) воздействие, не зависящее от размера частиц, для сохранения скачка в предельной ударной волне. С уменьшением размера частиц время п расстояние установления стационарной волны сокращаются. Для условий на рис. 4.5.1 характерное время скоростной релаксации [c.354]

Для преодоления вычислительных затруднений в ряде исследований были разработаны упрощенные модели неравновесных потоков. Удобный момент численного анализа неравновесных эффектов, основанный на представлении, что течение является локально близким к равновесному либо к замороженному и что области почти равновесного и почти замороженного течения разделены достаточно резкой границей, предложили Ельяшевич и Анисимов [304]. Для расчета переменной а, характеризующей кинетику неравновесного процесса (например, степени диссоциации, колебательной энергии и т.п.), авторы работы [304] дают следующее уравнение [c.120]

Эксперим. и теоретич. исследования М. в. показали, что энергия М. в. в форме (1) хорошо описывает магнитоупругие явления в тех материалах, в к-рых маге, ионы, ответственные за формирование магн. порядка, имеют в качестве осн. состояния орбитальный синг-лет, отделённый достаточно большим энергетич. интервалом от возбуждённых уровней. Примером таких ионов являются т. н. 5-ионы, г. е. ионы, у к-рых в осн. состоянии орбитальный момент L равен нулю (tV+, Мп +, Gd " ", Ей и др.), а также ионы с замороженным орбитальным моментом (Сг +, Ni + в октаэдрич. окружении II др.). Др. тип ионов — ионы, у к-рых орбитальный момент в осн. состоянии отличен от нуля, наир, редкоземельные МОНЫ, Со"" в ферритах и др. Для описания М. в. таких ионов используют микроскопия, теорию. [c.19]

При низких темп-рах, когда заселён только ниж. орбитальный (штарковский) уровень, магн. свойства ионов переходных элементов в парамагнетиках описывают спиновым гамильтонианом — афф. оператором анергии, содержащим явно лишь спиновые переменные. Влияние частично замороженного орбитального момента учитывается набором параметров. Оно проявляется в небольшом ( 1 см ) расщенлении спинового мультиплета, ведущем к отклонению от закона Кюри, и в анизотропии -тензора, заменяющего множи-те.чь Ланде. Наиб, анизотропия наблюдается для нек-рых лантанидов так, гл, значения е -тензора для иона ТЬ могут составлять g 18, <С 0,01. В таких случаях вектор намагниченности парамагнетика может значительно отклоняться от направления Н. [c.532]

СПЙНОВОЕ СТЕКЛО — магнетик, в к-ром ниже определённой темп-ры (темп-ра замераанля Г/) возникает термодинамич. неравновесное метвстабильнос мага, состояние (также наэ. С. с.), к-рое характеризуется замороженным (отсутствуют термодинамич. флуктуации) пространств, распределением ориентации спиновых магн. моментов. Состояние С. с. вызывается, как правило, наличием в системе хаотически расположенных магн. моментов, конкурирующих (т. е. имеющих разл. знаки, величину и пространственную зависимость) взаимодействий и обусловленной ими фрустрации магн. моментов (см. ниже), поэтому состояние С. с. обычно возникает в неупорядоченных или аморфных [c.633]

Процесс размораживания разделяется на два этапа 1) отепление замороженного продукта в среде с постоянной температурой до момента возникновения на поверхности тела криоскопической температуры 2) размораживание продукта с момента изменения агрегатного состояния на поверхности тела до полного изменения агрегатного состояния во всем теле. [c.138]

РИС. 9.1. Звуковая волна, замороженная в некоторый момент времени. Она состоит из чередующихся областей сжатия (темные области) и разряжения (светлые области), KOTOpbie распространяются со скоростью звука V. Показано также мгновенное изменение показателя преломления в пространстве под действием звуковой волны. [c.355]

Недостатком этого метода является то, что компенсация неоднородного двулучепреломления происходит лишь при некоторой фиксированной мощности накачки, определяемой величиной замороженных при термообработке напряжений. Кроме того, в лазерах с термообработанными активными элементами может наблюдаться задержка начала генерации относительно момента включения накачки. Дело в том, что при значительной степени термоупрочения элементов (к чему обычно стремятся при такой термообработке) полученная при закалке линза является дефокусирующей и в начальный период времени лазер с плоскими (или слабосферическими) зеркалами не генерирует, т. е. эквивалентный резонатор неустойчив. Генерация возникает лишь спустя время, по истечении которого оптическая сила фокусирующей термической линзы превысит оптическую силу линзы, обусловленной структурной зависимостью показателя преломления (см. рис. 3.10,в). [c.137]

В ферромагнетиках группы железа орбитальный момент в значительной степени заморожен электрическим полем кристаллической решетки и основную роль в создании магнитного момента атома играет спиновый магнитный момент, который в дальнейшем для краткости будем называть спин . Спин равен магнетону Бора = = 9,27 10 А-м . В первом приближении магнитный момент атома элементов группы железа определяется алгебраической суммой спинов электронов незаполненной оболочки . Так, например, в незаполненном Зс(-слое железа имеется 6 электронов спины пяти из них направлены параллельно друг другу, а одного — антипараллельно. Следовательно, результирующий магнитный момент атома железа равен 4р,Б. Для ферромагнетиков группы РЗМ ролью орбитального момента в создании магнитного момента атома пренебречь нельзя. Поэтому рассуждения, приведенные с понятием спин , для них неприемлед ы. [c.275]

Аксиома отвердевания (замороженности) в любой фиксированный момент времени I материальное тело рассматривается как абсолютно твердое, и для него справедливы законы теоретической механики, в том числе законы Ньютона ). При этом используются аксиоматические понятия силы и массы. [c.16]

Если мы можем изолировать такую спиновую систему от решетки, что очень легко выполнить для случая ядерной спиновой системы, то можно создать такие условия, которые, согласно Паунду, Парселлу и Рамзаю [4], могут быть описаны путем введения понятия отрицательных температур . Предположим для простоты, что система имеет всего два энергетических уровня. При абсолютном нуле заполнен только нижний уровень. При повышении температуры верхний уровень все более заполняется, и тот момент, когда оба уровня заполнены одинаково, соответствует бесконечной температуре. Если теперь ввести в систему некоторое количество энергии, то это приведет к тому, что верхний уровень окажется более заполненным за счет нижнего такое условие будет соответствовать отрицательной температуре. Следует отметить, что мы не имеем дело с замороженными системами, к которым термодинамика неприменима такие системы находятся в состоянии внутреннего термодинами- [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...