Роль орбитального момента

Роль орбитального момента I [c.271]

Важнейшим свойством ядерных сил также является зависимость их величины от взаимной ориентации спина и орбитального момента движения каждого нуклона, т. е. спин-орбитальный характер. Спин-орбитальное взаимодействие играет значительную роль в ядрах и составляет примерно 10% от общей энергии взаимодействия. Учет спин-орбитальной связи достаточно правильно передает эмпирическую последовательность энергетических уровней и значения магических чисел (см. 31). [c.136]

Другая возможная причина уменьшения вероятности а-распада по сравнению с теоретической связана с тем, что в элементарной теории а-распада не учитывается роль момента, уносимого а-частицей. Трудность здесь заключается в том, что наблюдающиеся на опыте высокие коэффициенты запрета F нельзя объяснить одним только увеличением барьера за счет появления центробежного потенциала (роль которого, как было показано, мала), а надо рассматривать гораздо более сложные явления. К числу таких явлений относится, например, влияние поля излучения дочернего ядра на улетающую а-частицу. Здесь связь вероятности а-распада с величиной уносимого а-частицей орбитального момента I должна проявляться потому, что различным [c.137]

Анализ р, а)- и (р, )-реакций протонов с ядрами лития показывает роль закона сохранения четности в ядерных реакциях. В зависимости от того, с каким орбитальным моментом происходит взаимодействие протона с литием, промежуточное ядро образуется в различных по четности состояниях и по-разному распадается. [c.454]

Сравнение реакций передачи, происходящих лри разных энергиях, показывает, что с увеличением энергии растет сложность реакций передачи, т. е. возрастают сечения реакций, в которых передаются 3—5 нуклонов (например, при бомбардировке ионами зО образуются ядра tN и еС"). Возможно, это связано с тем, что при высоких энергиях существенную роль начинают играть взаимодействия при больших орбитальных моментах I , которым соответствуют большие центробежные силы, препятствующие объединению обоих ядер в одну систему, но допускающие краевые соударения. [c.457]

Из различных возможных видов нецентральных сил для взаимодействия нуклон — нуклон, по-видимому, основную роль играет спин-орбитальное взаимодействие, стремящееся ориентировать спины двух нуклонов параллельно орбитальному моменту их относительного движения. [c.199]

Существ, роль в процессах девозбуждения такого типа, а также в процессах перезарядки играет штарковское смешивание состояний с разл. орбитальными моментами I, принадлежащих вырожденному мультиплету (п1) с фиксиров. значением и [c.224]

Рассмотрим сначала задачу об упругом резонансном рассеянии частиц, отличающуюся особенной простотой математической трактовки. Предположим, что длина волны частицы значительно больше радиуса действия ядерных сил, так что главную роль играет орбитальный момент относительного движения частиц, равный нулю. В этих условиях рассеяние будет сферически симметричным. [c.227]

Это объясняется малостью орбитальных моментов электронов с малыми энергиями, так что их волновые функции приближенно сферически симметричны. Напротив, поглощение большого числа надпороговых фотонов приводит к резкому увеличению числа каналов, так что относительная роль больших орбитальных моментов конечного состояния непрерывного спектра возрастает из-за их большого статистического веса. Следует отметить, что полиномы Лежандра имеют максимумы при углах О и тг для больших орбитальных моментов. [c.186]

Это число связано с угловым орбитальным моментом нуклона. Оно играет ту же самую роль, что и квантовое орбитальное число для эллиптических орбит, введенное Зоммерфельдом с помощью условия квантования [c.114]

В магнитоупорядоченных кристаллах (напр., ферромагнетиках, ферритах) наличие спина, орбитального момента и обменного взаимодействия приводит к тому, что, помимо рассмотренных выше проявлений взаимодействия Г. с веществом, появляется ряд других явлений, где играют роль магнитоупругие взаимодействия. Так, распространение гиперзвуковой волны вызывает появление спиновой волны, и, наоборот, спиновая волна вызывает появление гиперзвуковой волны. Т. о., один тип волн порождает другой, поэтому в общем случае в таких кристаллах распространяются не чисто спиновые и упругие волны, а связанные магнитоупругие волны. Изучение спин-фононных взаимодействий представляет существенный интерес для исследования спин-решёточной релаксации в магнитоупорядоченных кристаллах. В случае спиновых волн большой, или, как говорят, конечной, амплитуды, возникают нелинейные эффекты. [c.89]

В качестве примеров для О. Р р,г) может служить оператор Гамильтона (гамильтониан) Н, играющий принципиальную роль во всей квантовой теории и определяющий данную конкретную систему, и О. орбитального (углового) момента М. Для N взаимодействующих между собой нерелятивистских частиц гамильтониан имеет вид [c.412]

Как упоминалось в гл. I, при слабом спин-орбитальном взаимодействии классификация уровней производится по квантовому числу N, характеризующему полный момент количества движения без учета спина. Это квантовое число играет ту же роль, что и квантовое число J в случае синглетных состояний, когда вектор, Г представляет собой полный момент количества движения с учетом спина. Как и для линейных молекул, правило отбора д.пя квантового числа N имеет вид [c.241]

Обменное взаимодействие играет основную роль в относительной ориентации спинов, но не определяет направления суммарного спина относительно кристаллографических осей кристалла. Это вырождение по направлениям частично снимается спин-орбитальным взаимодействием. Орбитальное движение электронов связано с кристаллографическими направлениями в кристалле и приводит к появлению аффективного магнитного поля — поля анизотропии (<- 10 —10 э). В результате в кристалле появляется одно или несколько направлений легкого намагничения, вдоль которых преимуш,ественно ориентируется суммарный спин электронов. Энергия взаимодействия магнитного момента спина с полем анизотропии по порядку величины равна энергии спин-спинового взаимодействия, т. е. lO " —10 эрг. [c.104]

Микромеханизм явлений здесь весьма разнообразен. Наряду с обычным эффектом Фарадея, возникающим вследствие спин-орбитального взаимодействия и прецессии моментов, в поле Н играют роль обменные эффекты, вклад s — d переходов, спиновые волны (магнитные взаимодействия). Подробности этих явлений см., например, в работах [197—199]. Величины эффектов в магнитных средах особенно велики и легче наблюдаются. [c.242]

Операции захвата. Для тех, кто незнаком с механикой космического полета, часто бывает трудно наглядно себе представить тот маневр, который должен совершить космический корабль, чтобы оказаться захваченным заданным притягивающим телом. Например, если корабль приближается к Марсу по переходной орбите минимальной энергии, то спрашивается, как должен проходить его путь — внутри или вне орбиты Марса Правильный ответ на этот вопрос таков если предполагается спуск и посадка, то корабль должен начинать маневр захвата, будучи внутри марсианской орбиты если же посадка не предусматривается, то с точки зрения механики полета это не играет роли. Сказанное поясняется рис. 6.59. Скорость корабля в афелии его орбиты Уа примерно на 8000 фут/сек меньше, чем орбитальная скорость Марса поэтому в момент подхода к афелию корабль должен находиться впереди Марса. В этом случае Марс будет догонять корабль и невозмущенная скорость последнего относительно планеты составит у , = —8000 фут/сек. Картина будет такая же, как если бы корабль приближался к планете с этой скоростью, имея целью выход на спутниковую орбиту, на которой он двигался бы в направлении против часовой стрелки. Это показано снизу на рис. 6.59, где изображена схема сближения в планетоцентрической системе координат (в которой Марс неподвижен). Корабль приближается к Марсу, имея скорость на бесконечности у > = 8000 фут/сек и двигаясь [c.228]

Для подсчета величины геометрического сечения Si воспользуемся приемом, который мы уже использовали в 9 (п. 3) для оценки роли орбитального момента I в а-раопаде. Согласно формуле (9.24), параметр удара рг (т. е. расстояние, на котором нейтрон пролетает относительно ядра) равен [c.322]

В ферромагнетиках группы железа орбитальный момент в значительной степени заморожен электрическим полем кристаллической решетки и основную роль в создании магнитного момента атома играет спиновый магнитный момент, который в дальнейшем для краткости будем называть спин . Спин равен магнетону Бора = = 9,27 10 А-м . В первом приближении магнитный момент атома элементов группы железа определяется алгебраической суммой спинов электронов незаполненной оболочки . Так, например, в незаполненном Зс(-слое железа имеется 6 электронов спины пяти из них направлены параллельно друг другу, а одного — антипараллельно. Следовательно, результирующий магнитный момент атома железа равен 4р,Б. Для ферромагнетиков группы РЗМ ролью орбитального момента в создании магнитного момента атома пренебречь нельзя. Поэтому рассуждения, приведенные с понятием спин , для них неприемлед ы. [c.275]

Для большинства элементов основную роль играет электростатическое взаимодействие, которое обусловливает так называемый нормальный тип связи . При нормальном типе связи векторы орбитальных моментов электрбнов и векторы их спиновых моментов по отдельности складываются в суммарные векторы Ь и 8 [c.60]

Ядерные силы обладают свойством насыщения (гл. И, 3). Насыщение проявляется в том, что энергия связи на нуклон в ядре при увеличении размеров ядра не растет, а остается примерно постоянной. Происхождение свойства насыщения долгие годы было загадочным. Сейчас считается установленным, что насыщение обусловлено совместным действием отталкивающей сердцевины и обменного характера ядерных сил. Отталкивающая сердцевина препятствует тому, чтобы в сферу действия сил одного нуклона попадало большое количество его соседей. Такова же и роль обменных сил. Дело в том, что у обменных сил притяжение чередуется с отталкиванием (например, притяжение при четных орбитальных моментах заменяется на отталкивание при нечетных). А всякое отталкивание способствует насыщению. Наиболее ярко влияние обменных сил на насыщение проявляется в легчайших ядрах. При переходе от дейтрона к а-частице энергия связи на нуклон резко растет (см. гл. II, 3, рис. 2.5). Здесь обменные силы еще не сказываются потому, что все нуклоны находятся в 5-состоянии. А вот в следующем за а-частицей ядре jHe один нуклон вынужден из-за принципа Паули находиться в / -состоянии, где обменные силы являются отталкивающими. Поэтому пятый нуклон не может удержаться в ядре, т. е. Не не является стабильным ядром. [c.200]

Лагранжа выводятся уравнения сохранения углового момента Мк = pi Xj — X pj = onst, где индексы i, j, к образуют циклическую подстановку /, /, /с = 1, 2, 3. В современной физике теорема Нетер играет особо важную роль при математической интерпретации различных вариантов классификации элементарных частиц. Наиболее успешной из этих схем является классификация Гельмана ), в которой вводится наряду со спином, изотопическим спином ) и орбитальным моментом новое квантовое число странность, по которому проводится классификация элементарных частиц. Правила отбора по странности хорошо согласуются с экспериментальными данными по временам жизни элементарных частиц. В работе D Espagna и J. Prentki ) было показано, что странность можно полу- [c.912]

МОМЕНТ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ (кинетический момент, момент импульса, орбитальный момент, угловой момент) — одна из динамич. характеристик движения материальной точки или механич. системы играет особенно важную роль при изучении вращат. движения. Как и для момента силы, различают М. к. д. относительно центра (точки) и относительно оси. [c.207]

Спин-орбитальное взаимодействие играет осн. роль в атомах с одним электроном сверх заполненных оболочек, а также атомов, расположенных в середине и в конце периодич. системы. Число подуровней, на к-рос расщепляется уровень энергии с пoJшым орбитальным моментом L и полным спином S при S L, равно. мулыпиплетности уровня энергии 25+1, а при S>L оно равно 2L+. [c.126]

Каждый подуровень (компонента Т. с.) характеризуется квантовым числом J полного момента импульса электрона J=L- -S. Разности энергий между соседними компонентами Т. с. уровня энергии с данными L S в большинстве случаев, когда понятие Т. с, имеет смысл, удовлетворяют правилу интервалов Ланде спин-орбитального взаимодействия, зависящая только от Z- и 5. Для высоко возбужденных уровней Лгу (п У , где n = n — bi—эффективное главное квантовое число, S — квантовый дефект. В многоэлектронных атомах правило интервалов Ланде иногда нарушается вследствие взаимодействия (наложения) конфигураций, а также магн, взаимодействий между спинами электронов и взаимодействий спина одного электрона с орбитальными моментами др. электронов (взаимодействие спин — чужая орбита). Последние два типа взаимодействий играют важную роль в гелиеподобных н нек-рых др. лёгких атомах и ионах, [c.126]

Прежде чем переходить к вычислению /(Й), заметим, так же как это было сделано выше при рассмотрении рассеяния нейтронов, что резкое разграничение значений орбитальных моментов, для которых коэффициент прилипания равен нулю и единице, имеет приближённый характер. Можно сказать, что введение критического момента Iq имеет смысл с точностью до величины порядка единицы. Поэтому вычисление / (0) с приведёнными выше значениями даст правильный результат, если в написанной ниже сумме (22.4) роль промежуточных членов, т. е. членов со значениями /, близкими к Iq, будет незначительной. Иными словами, наш метод расчёта /(9) даст правильный результат, если при изменении на вели- [c.207]

В случае ионов переходных металлов группы железа (с частично заполненными Зс -оболочками) кристаллическое поле играет значительно более существенную роль, чем спин-орбитальное взаимодействие, поэтому в первом приближении видоизмененное третье правило получается при полном пренебрежении возмущением, связанным со спин-орбитальным взаимодействием, по сравнению с возмущением, вносимым кристаллическим полем. Кристаллическое поле не снимапп спинового вырождения, так как оно зависит только от пространственных переменных и поэтому коммутирует с 3, но может полностью снять вырождение орбитального -мультиплета в том случае, когда оно обладает достаточно низкой симметрией ). В результате основному состоянию будет отвечать мультиплет, в котором среднее значение любой компоненты Ь обращается в нуль [несмотря на то, что среднее значение остается равным Ь (Ь 1)]. Классически такой результат можно интерпретировать как следствие прецессии орбитального момента в кристаллическом поле, при которой величина момента остается неизменной, но средние значения всех его компонент обращаются в нуль. [c.274]

ПАРАПРОЦЁСС истинное намагничивание) — возрастание во внеш. магн. поле Н абс. величины намагниченности М на завершающем этапе намагничивания ферро- и ферримагнетиков после процессов смещения и вращения ), П. обусловлен ориентацией в поле Н. элементарных носителей магнетизма спиновых и орбитальных магн, моментов атомов или ионов), остававшихся неупорядоченными вследствие дезорганизующего действия теплового движения. На этапе П. намагниченность М под действием внеш. поля стремится приблизиться к величине абс. насыщения Мд, т. е. к намагниченности, к-рую имел бы ферри- или ферромагнетик при Т— ОК. П. в большинстве случаев даёт малый прирост намагниченности, поэтому практически процесс намагничивания считают законченным при достижении техн. насыщения. Вблизи точки Кюри, где роль процессов смещения и вращения уменьшается, а П., наоборот, увеличивается вследствие увеличения числа магн. моментов атомов, разупорядоченных возрастающим тепловым движением), он почти полностью определяет характер намагничивания ферро- и ферримагнетиков. [c.545]

Следовательно, компоненты орбитального магнитного момента в том же приближении тоже равны нулю. Роль внутрикристаллического поля в процессах замораживания состоит в том, что оно расщепляет первоначально вырожденные уровни на немагнитные подуровни, энергетические интервалы между которыми оказываются значительно больше В, так что магнитное поле оказывается лишь слабым возмущением но сравнению с внутрикристал-лпческим полем. [c.765]

Действительно, если мы рассмотрим взаимодействия магнитных диполей на этом уровне, то увидим, что они складываются из (1) чисто магнитодипольных взаимодействий между магнитными моментами и (2) взаимодействий между магнитными моментами и электрическим полем кристаллической решетки (спин-орбитальные взаимодействия). Эти взаимодействия по сравнению с описанными выше обменными взаимодействиями имеют относительно малую величину порядка 1 (Уе/с)2. По этой причине часто говорят, что они имеют релятивистское происхождение. Однако, несмотря на их относительную малость по сравнению с обменными взаимодействиями, они действительно играют важную роль в ферромагнитных материалах. Причина этого двойная. Во-первых, эти взаимодействия создают в кристалле предпочтительное направление намагничивания, отвечающее минимуму энергии ферромагнетика. Они, таким образом, приводят к появлению упомянутой выше энергии анизотропии, т. е. к зависимости энергии ферромагнетика от направления вектора намагниченности— факт, не учитываемый обменной энергией. Во-вторых, именно через эти взаимодействия устанавливается связь между внешними источниками тепла и спиновой системой ферромагнетика. Если бы этих взаимодействий между спинами и колебаниями решетки не существовало, то невозможно было бы [c.46]

Знак зависит от того, параллелен или антипараллелен спин магнитному полю. Множитель /2 обязан релятивистской природе собственного момента электрона он не играет существенной роли при качественном рассмотрении, проводимом нами. В задаче спин-орбитального взаимодействия большую роль играет потенциал V в области атомного ядра, где он значительно (более чем в 10" раз) превышает псевдопотенциал V, определяющий зонную структуру. Аналогично и скорость в этой области v может в десятки раз превышать обычную скорость орбитального движения. Если для простоты предположить, что потенциал решетки изменяется только вдоль одного направления (ср. с рис. 7.4) как со8(л /а), где а —- постоянная решетки, то энергия спин-орбитального взаимодействия (9.20) будет изменяться как sin(y/a). Подстановка численных значений показывает, что ее величина (т.е. Vifi vW] /са) может стать сравнимой с энергией в поле псевдопотенциала (т.е. с elK l), а в исключительных случаях даже оказаться доминирующей. [c.538]

Предположим, что на борту КА, осуществляющего полет по квазикруговой орбите, устаноален гироскоп в трехстепенном кардановом подвесе, наружная ось которого параллельна оси ОУд (служащей продолжением радиуса-вектора г) орбитальной системы координат (рис. 12.4). Пусть на наружной оси установлены датчик момента ДМ и датчик угла ДУг. а на внутренней, лежащей в плоскости орбиты, размещен датчик угла ДУ При этом ДМ связан с ДУ схемой рамочной коррекции, обеспечивающей совмещение оси гироскопа с вектором угловой скорости вращения орбитальной системы координат о). Поскольку (о направлен в сторону, противоположную оси 02о рассматриваемой системы, такой гироскоп может играть роль построителя положения плоскости орбиты. Данное обстоятельство послужило основанием для введения термина гироорбита (по аналогии с терминами гирогоризонт, гировертикаль). Другим названием гиро-орбиты, более точно соответствующим ее существу, является. [c.316]

Электронное С.-ф. в. в парамагн. кристаллах обусловлено разл. механизмами. В разбавленных парамагнетиках — кристаллах, где решётку образуют диамагн. ионы, а парамагн. ионы замещают лишь незначит. их часть и практически не взаимодействуют друг с другом, осн. роль играет механизм Ван Флека. Диамагн. ионы в таких кристаллах создают сильное электрич. внутрикристаллическое поле. Распространение акустич. волн в кристалле приводит к периодич. искажению крист, решётки и, следовательно, к периодич. изменению внутрикрист. поля. Переменное поле влияет на орбитальное движение эл-нов парамагн. иона и тем самым на его орбитальный магн. момент изменение к-рого посредством спин-орбитального взаимодействия вызыва- [c.714]

Смотреть страницы где упоминается термин Роль орбитального момента : [c.357] [c.215] [c.339] [c.639] [c.26] [c.456] [c.360] [c.62] [c.109] [c.51] [c.39] [c.255] [c.768]

Смотреть главы в:

Введение в ядерную физику -> Роль орбитального момента

Экспериментальная ядерная физика Кн.2 -> Роль орбитального момента

ПОИСК

Орбитальный момент

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...