Звуковое давление в дальнем поле

В результате для гармоники звукового давления в дальнем поле получим [c.841]

Уровень звукового давления в дальнем поле оказы- [c.841]

Пересчет звукового давления при переходе от бесконечно длинного цилиндра к ограниченному цилиндру. В 18 были приведены формулы, позволяющие рассчитать звуковое давление, излучаемое бесконечно длинным цилиндром. Реальные излучающие цилиндры всегда являются конечными. Звуковое давление в дальнем поле должно убывать при удалении от конечного цилиндра не по цилиндрическому, а по сферическому закону. Материалы, приведенные в настоящем параграфе, дают возможность ввести поправочный мно- [c.161]

Найдем звуковое давление в дальнем поле при кК =к /г +2 1. Поскольку [c.30]

Импеданс излучения и звуковое давление в дальнем поле. [c.119]

Теперь по формулам (2.141), (2.142) можно найти импеданс излучения и звуковое давление в дальнем поле. После интегрирования получим для звукового давления снова формулу (2.118), а для импеданса — значение [c.123]

Звуковое давление в дальнем поле. Приведенные выше выражения для функции Грина могут быть использованы и для решения задачи излучения звука источниками, находящимися на стенках клина. В качестве примера рассмотрим излучение звука пульсирующими источниками, расположенными на стенках системы двугранных углов, изображенных на рис. 3.12 [27]. Все грани имеют конечную длину. Нормальная составляющая колебательной скорости V (г) одинакова на всех гранях. Таким образом, мы имеем периодическую систему источников с периодом а = 2я-/Л/ по углу ip, где М - количество полуплоскостей. Заметим, что в частном случае М = 1 мы получаем задачу об излучении звука полосой шириной а, при Ж = 2 — ту же задачу при ширине полосы 2а. [c.176]

Эффект интенсификации турбулентного перемешивания реализуется при вполне определенном пороговом уровне звукового давления в акустическом поле, усиливаясь с возрастанием уровня звукового давления до наступления насыщения, после чего дальнейшее увеличение интенсивности воздействующего звука не приводит к усилению эффекта. [c.128]

Анализ спектров пульсаций давления в дальнем поле показывает, что и в этом случае наличие периферийных струек приводит к снижению уровней звукового давления во всем диапазоне частот, причем наибольшее снижение отмечается в области высоких частот (рис.8.4). Измерения при различных г показали, что в рассмотренном диапазоне г = 40 - 65 мм наибольшее снижение шума достигается при минимальном значении г и максимальном диаметре в.2 из диапазона с 2 = 2 - 6 мм. [c.197]

Хотя при принятом выше предположении о постоянстве числа Струхаля частота звука должна меняться пропорционально QR/ , вследствие линейного изменения величины скорости по длине Лопасти, а также изменения ее направления по отношению к наблюдателю вихревой шум характеризуется довольно большим диапазоном частот. Допуш,ение о том, что вихревой шум вызывается флуктуацией подъемной силы, приводит к диаграмме его направленности, соответствующей вертикально ориентированному диполю, когда максимум излучения совпадает с направлением оси винта (0q = 9O°), а в плоскости вра-ш,ения (00 = 0°) излучение отсутствует. С удалением от винта мощность звукового излучения в дальнем поле, согласно условию постоянства общего потока излучаемой энергии, уменьшается пропорционально При фиксированных площади лопасти и значении Ст/а вихревой шум пропорционален шестой степени концевой скорости, что связано с изменением по скорости величины Fz. сли же звуковое давление выразить через силу тяги винта, то получим 7 (й/ ) /Лл. Несколько обобщая выведенное выше выражение для вихревого шума, можем написать [c.830]

От этих рассуждений можно перейти к общим формулам для пересчета данных измерения звукового давления в ближнем поле для получения параметров дальнего поля. [c.214]

При ка =кЬ,1. е. для тела квадратного сечения, результаты вычисления сумм оказываются весьма близкими, что свидетельствует о возможности вычисления характеристики рассеяния в дальнем поле (или характеристики направленности для задачи об излучении звука). Однако при значительном увеличении отношения сторон получить хорошую точность не удается. Впрочем, даже при отношении сторон 1 8 расхождение между суммами рядов (см. табл. 2.2) значительно меньше погрешности определения звукового давления в ближнем поле. [c.60]

Решение этой задачи приводит к простым формулам для звукового давления в дальней зоне (см. [63], с. 151). Представление сплошного цилиндра шаровым слоем и полого цилиндра, заполненного средой и открытого с торцов тонким сферическим слоем [16], приближенно возможно лишь для малой высоты цилиндра. В качестве приближенных моделей для высоких h >а и низких h < а цилиндров иногда используют вытянутые и сплющенные сфероиды, хотя сплющенный сфероид плохо имитирует низкий цилиндр, излучающий узкой боковой поверхностью, так как кривизна боковых кромок сфероида оказывается намного больше кривизны боковой поверхности цилиндра. [c.97]

В отличие от сложного закона изменения звукового давления в ближнем поле, в дальнем поле оно распределяется проще (рис. 4.5). Во всех поперечных сечениях максимум всегда рас- полагается на акустической оси. Первые минимумы находятся на сторонах треугольника (штриховые линии на рис. 4.5), которые определяются углом уо- Поэтому угол 70 называется углом раскрытия или дивергенции звукового поля. [c.79]

Перегрузка слухового аппарата наступает лишь при давлениях, в несколько миллионов раз превосходящих пороговое (порядка 10+ бара). При дальнейшем повышении звукового давления в ухе возникает болевое ощущение. При длительном пребывании в поле звука, близкого по интенсивности к болевому по- [c.256]

Рис. 3.13. Третьоктавные спектры пульсаций давления в дальнем звуковом поле струи при высокочастотном возбуждении Мо = 0,47 То = 600 К

Звуковое давление в ближнем и дальнем поле получаем при ka< р 2п/р - [c.228]

Если представить идеальный материал, то звуковое давление испытывает ослабление, которое обусловливается расширением волн. Вместе с тем плоская волна (ближнее поле) не испытывает ослабления звукового давления, в то время как для сферической волны (дальнее поле) звуковое давление уменьшается обратно расстоянию от испытательной головки. [c.185]

Прямой контакт, измерение в дальнем н о л е. В дальнем поле условия непосредственного расположения дефектоскопа усложняются. В этом случае можно еще рассчитать возникающее следствие отраженного сигнала в предположении, что двойная толщина пластины велика по отношению к длине ближнего поля. К проблеме отражения в ближнем поле при прямом контакте прибавляется проблема уменьшения амплитуды звукового давления в результате дивергенции звукового поля. Отражение от поверхности земли для расчета не важно, так как там происходит только одно полное отражение. Напротив, на передней стороне действует не нагруженная дефектоскопом поверхность как оптическое зеркало со 100%-ным отражением. Место, соприкасающееся с дефектоскопом, имеет только одно [c.189]

Акустическое поле в дальней зоне характеризуют диаграммой направленности, показывающей изменение звукового давления в зависимости от угла между направлением луча и акустической осью на постоянном расстоянии от излучателя (рис. 16.78). За единицу принимают амплитудное давление Ра на оси излучателя. Диаграмма направленности не зависит от расстояния до излучателя. [c.293]

Перегрузка слухового аппарата наступает лишь при давлениях, в несколько миллионов раз превосходящих пороговое (порядка 10 бар). При дальнейшем повышении звукового давления в ухе возникает болевое ощущение. При длительном пребывании в поле звука, близкого по интенсивности к болевому порогу, обычно имеют место повреждения слухового аппарата, связанные с частичной или полной потерей слуха. [c.245]

Пусть на бесконечную неоднородную пластину падает звуковая волна, излучаемая плоским поршнем А больших волновых размеров. В результате рассеяния звука на неоднородностях пластины как на дифракционной решетке в дальнем поле (во фраунгоферовой зоне) возникает ряд пространственных спектров (рис. 102). Главным из них является нулевой спектр, определяющий излучение звука в направлении, совпадающем с направлением главного максимума поршня. Амплитуда рассеяния в нулевом спектре за пластиной определяет снижение звукового давления на оси поршня, обусловленное влиянием пластины. [c.262]

Звуковое давление на оси излучателя в дальнем поле можно вычислить по формуле, аналогичной выражению (1.81), за исключением того, что при нормировке следует заменить а на д 1. Тогда [c.37]

Поскольку в дальнем поле максимумы звукового давления располагаются всегда на оси, здесь можно успешно применять характеристики направленности (см. рис. 4.15). Если двигаться а фиксированном расстоянии z под углом y к оси, то давление p z, у) будет выражаться формулой [c.91]

Таким образом, интегрирование по г] исключено, но в выражение для гармоники звукового давления в дальнем поле вошла функция Бесселя. Вводя в это выражение широту 0о точки наблюдения (рис. 17.3) и замечая, что 2 —sosinGo, получаем [c.841]

Оценка (23.6) показывает, что величины 1п, входящие в члены ряда (23.5), убывают весьма медленно. Поэтому сходимость ряда определяется степенью убывания коэффициентов ап- Рассмотрим, например, излучение цилиндра с равномерным амплитудно-фазовым распределением колебательной скорости по дуге 2 o. В этом случае коэффициенты йп пропорциональны отношению sinnajnao- Таким образом, коэффициенты ряда (23.5) убывают по закону 1п , и сходимость является весьма слабой. Для определения звуковых давлений на поверхности цилиндра необходимо брать в три—пять раз больше членов, чем для вычисления звукового давления в дальнем поле. Следует, однако, помнить, что при п > х и числитель, и знаменатель [c.171]

Для вычисления звукового давления в дальнем поле воспользуемся формулой (1.72), причем прид< 1 можно считать sin (х sin O) xsino. Тогда [c.32]

Рассмотрим зависимость звукового давления в дальнем поле (в направлении, перпендикулярном к оси цилиндра) от волнового радиуса при различных отнощениях hja (рис. 2.17). Звуковое давление пронормировано к значению ро, представляющему аналогичную величину для цилиндра, дополненного жесткими полубесконечными циливдрическими экранами по формуле (21.17) из работы [63] [c.104]

Рис. 2.17. Относительное звуковое давление в дальнем поле, излучаемое конечным цилиндром с жесткими торцами в направлении, перпендикулярном к оси. Давление проно рмированно к значению, определяемому по формуле (2.1086). (Цифры на К1ЖВЫХ - отношения к/а)

Заметим, что звуковое давление в дальнем поле, определяемое формулой (2.142), в точности совпадает с выражением (2.113), полученным при помощи интеграла Гельмгольца. Для того чтобы это показать, составим разность звуковых давлений на внещней и внутренней сторонах с использованием представлений (2.119) и (2.122) при г =а . Для интегрирования по s используем выражения (2.126) и (6Й71.2) из работы [16] [c.120]

Оказалось, что суммарные уровни звукового давления в дальнем акустическом поле реактивной струи ТРД превышают уровни, соответствующие "чистой невозбужденной струе. Существенные отличия наблюдаются и в спектрах щума струи. На модели сопла, в дозвуковой части которого был установлен стабилизатор пламени, удалось создать начальные возмущения при выходе из сопла (уровни турбулентности и шума), близкие к аналогичным возмущениям при выходе из ТРД. Это привело к сближению спектров модельной и натурной струй (рис. 8.16). Справедливость этих результатов подтверждается также при сравнении зависимостей ALj = /(St) для модельного и натурного шумоглушителей струи. На рис. 8.17 приведены зависимости ALj = /(St) для модельного шумоглушителя в схеме сопла со стабилизатором и натурного шумоглушителя, кривые почти совпадают. Та же зависимость для модели шумогаушителя на сопле без стабилизатора не совпадает с зависимостью для двигателя. [c.211]

Рабочая поверхность решетки имела площадь 112 см конструктивно она располагалась между проволочными сетками, служащими электрическим экраном. Четыре угловых элемента поставлены не были. Спадание характеризуется параметрами т = 9 и которые были выбраны по рис. 4.16. На рис. 4.19 представлено распределение измеренной относительной амплитуды звукового давления в ближнем поле на центральной частоте. Ширина области однородного давления составляет 60—70 см, тогда как размеры неспадающей области решетки, определяемые величиной т—п, ограничиваются только четырьмя интервалами и составляют 40 см. Расширение зоны однородного поля обусловливается до некоторой степени произвольным выбором критерия однородности. Амплитуда элемента, который характеризуется коэффициентом спадания 0,97, отличается менее чем на 0,5 дБ от максимального значения амплитуды, и по этой причине можно ожидать, что однородность порядка +0,5 дБ будет выходить за пределы расположения элементов с неспадающими амплитудами. Ширина области, однородность которой находится в пределах 1 дБ, доходит почти до местоположения элементов с коэффициентом спадания 0,80. Второй причиной увеличения протяженности однородного поля является эффект, который иллюстрирует рис. 4.13, т. е. преднамеренное включение в диаграмму направленности небольших боковых лепестков в дальнем поле или небольших осцилляций давления в ближнем поле. [c.240]

Наибольшее увеличение широкополосного шума было достигнуто при St 1,5 и Мо = 0,2 -0,7. При этом среднеквадратичные значения пульсаций давления в звуковой волне на срезе сопла не превышали 0,08% от динамического давления. Автор отметил обшность механизмов снижения широкополосного шума в дальнем поле струи и ослабления турбулентного перемешивания в струе при ее высокочастотном акустическом возбуждении со ссылкой на рабо [3.1]. [c.116]

Логарифмическая шкала используется потому, что она лучше отражает различия в порядках величин звуковых сигналов и свойства слуха реагировать на шум пропорционально логарифму его МОШ.НОСТИ. Интенсивность потока акустической энергии в заданной точке поля определяется величиной I= Е(ри), где р — возмущение давления, а и — скорость возмущенного движения среды. Мгновенное значение ри представляет собой энергию, излучаемую на единицу площади. В дальнем поле возмущенные скорость и давление связаны соотношением и = = р/(роСзв), так что интенсивность потока энергии определяется выражением [c.826]

Простейшим экспериментом, демонстрируюш им усиление звука при наличии пузырьков, является вибрация жесткого стержня в воде, которая создает слабо слышимое дальнее ноле диполя (см. разд. 1.7), связанное с нульсируюш ей силой между стержнем и водой более сильного ближнего поля диполя при этом не слышно. Однако, если вдувать в ближнее поле пузырькп, они начинают пульсировать в ответ на большие флуктуации давления в нем и генерировать намного более сильный звук, поскольку их монопольное излучение (в разд. 1.9 будет показано, как его вычислить) имеет дальнее поле более сильное, чем ближнее. Обычно оказывается, что звуковая мош ность потока с сильными флуктуациями давления в ближнем ноле и слабыми флуктуациями в дальнем поле, что характерно для излучения диполей и в еш е большей степени квадруполей (разд. 1.10), значительно усиливается при введении пузырьков в ближнее поле, причем пульсации объема создают более мощное дальнее поле монополя. [c.53]

Рис. 4.13. Типичное изменение звукового давления вдоль оси круглого поршня, имеюилего диаграмму направленности в дальнем поле без боковых лепестков (сплошная кривая) и с небольшими боковыми лепестками (пунктирная кривая). Стрелками показаны пределы допустимой неоднородности.
Колеблющийся источник генерирует также распространяющуюся волну давления. В зоне, далекой от источника, обозначаемой как дальнее поле, скорость частиц пропорциональна звуковому давлению и смещение частиц появляется в той фазе, что и звуковое давление. Амплитуда волны давления уменьшается с расстоянием, как 1/г. В дальнем поле преобладают эффекты, определяемые волнами давления. Поэтому в условиях водной среды необходимо учитывать эффекты смещения частиц и звукового давления и их соотношение в зависимости от расстояния между источником звука и приемником. Очевидно, что в условиях лабораторных исследований слуха у водных n03B0H04Hj>ix на результаты эксперимента могут легко повлиять эффекты ближнего поля из-за малых размеров аквариумов и большой длины волны низкочастотных звуков, к которым эти животные наиболее чувствительны. [c.513]

Рис. 2,28. Линии равнык значений нормированного звукового давления р р I в дальнем поле при 0=0
Звуковое давление на оси в ближнем поле колеблется от О до 2ро, а в дальнем поле оно монотонно уменьшается, и толька [c.90]

На рис. 4.43 [821 показаны следующие характеристики круглого поршневого излучателя а — различные распределения амплитуды а(р) по поверхности излучателя 6 — соответствующие функции направленности >(51п6) в дальнем поле и в — изменения звукового давления на акустической оси. [c.111]

Смотреть страницы где упоминается термин Звуковое давление в дальнем поле : [c.843] [c.225] [c.246] [c.40] [c.112] [c.182] [c.243] [c.245] [c.97]

Смотреть главы в:

Излучение и рассеяние звука -> Звуковое давление в дальнем поле

ПОИСК

Давление звуковое

Звуковое поле

Звуковое поле дальнее

Импеданс излучения и звуковое давление в дальнем поле

Поле давления

Поле дальнее

Шар полый под давление

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...