Временной задержки метод

При отработке управления программированием ПР методом обучения устройствами памяти (оперативными запоминающими устройствами — ОЗУ) запоминаются все пар аметры движения, осуществляемого при ручном управлении циклом, и в последующем многократно воспроизводятся в рабочем режиме. В блоке памяти на магнитной ленте или барабане записывается кодовая информация о координатах звеньев для каждой заданной позиции, о скорости движения, о временных задержках, о сигналах об исполнении команд управления, о комбинации и порядке переходов элементарных операций и шагов программы. [c.482]

Все методы контроля с применением дифракционных волн можно разделить на две группы временные, использующие временную задержку между двумя сигналами, соответствующими дифракционной и какой-либо опорной волнам амплитудные, использующие соотношения амплитуд двух дифрагированных волн или дифрагированной и какой-либо отраженной волн. [c.437]

Простейший вариант оптич. эхо-спектроскопии (спектроскопии на основе светового эха) реализуется при наблюдении зависимости амплитуды сигнала светового ха от времени задержки зл.-магн, излучения, резонансно взаимодействующего с ансамблем частиц среды. Сигнал светового эха появляется после 2-го импульса через время, равное задержке 2-го импульса относительно 1-го. Оптич. эхо есть, по существу, повторное возникновение эффекта затухания свободной поляризации, к-рое сопровождает 1 й импульс. 2-й импульс нужен для того, чтобы восстановить одинаковую фазу возбуждённых 1-м импульсом атомных диполей, потерянную к моменту прихода 2-го импульса вследствие процессов релаксации. Для регистрации оптич. эха площадь 1-го импульса (интеграл от амплитуды напряжённости оптич. поля по всей длительности импульса, умноженный на дипольный момент перехода должна быть равна я/2, второго — я. Спектроскопия светового эха — один из наиб, мощных инструментов изучения столкновительных релаксац. процессов в газах. Время затухания сигнала светового эха равно эфф. времени жизни возбуждённого уровня, определяемого атомными (молекулярными) столкновениями ц спонтанным излучением. Методами спектроскопии светового эха измеряют также сверхтонкую структуру возбуждённых состояний. [c.308]

С помощью методов Н. с. смешения может быть достигнуто очень высокое временное разрешение. Для этого излучение накачки направляют в среду в виде коротких импульсов, синхронизованных с изучаемыми процессами с точностью, не меньшей, чем длительность используемых оптич. импульсов, и вводится переменная, строго контролируемая временная задержка между началом изучаемого процесса и моментом зондирования. В таком случае временное разрешение схемы регистрации определяется длительностью лазерных импульсов, к-рые могут выбираться в пико- и даже в фемтосекундном диапазоне (см. Фемтосекундная [c.308]

Интерпретацию сути метода можно также описать на языке автокорреляции. Мы только что отметили, что введение разности хода / приводит к временной задержке-задержке между моментами прихода волновых цугов, которые сводятся вместе для интерференции. Это полностью соответствует сути автокорреляции (разд. 4.7), поскольку каждая пара волновых цугов до прихода к делителю пучка относится к одному волновому цугу и по существу каждый первичный волновой цуг сравнивается сам с собой со сдвигом по длине. Временная задержка, [c.147]

Когда ВКР-лазер накачивается цугом импульсов, каждый стоксов импульс после обхода резонатора должен быть достаточно точно синхронизован с одним из следующих импульсов накачки. Однако добиться такой синхронизации относительно легко. Из множества длин волн, лежащих в широкой полосе ВКР-усиления, в лазере может генерироваться излучение на некоторой длине волны, удовлетворяющей требованию синхронности накачки. Кроме того, длину волны генерации можно подстраивать простым изменением длины резонатора. Этот метод можно считать основанным на временной дисперсии [34], чтобы отличить его от призменной подстройки (см. рис. 8.4), основанной на пространственной дисперсии в призме. Метод временной дисперсии весьма эффективен при перестройке импульсных волоконных ВКР-лазеров в широком диапазоне длин волн. Скорость перестройки можно получить следующим образом. Если длина резонатора меняется на AL, временная задержка А/ должна компенсироваться таким изменением длины волны А , чтобы выполнялось [c.227]

Позиционный метод. В этом методе варьируемым параметром является временная задержка Тз пробного солитона относительно зондируемого импульса. Без ограничения общности предположим, чта Фо=0, а пробный солитон и зондируемый импульс имеют одинаковые групповые скорости и, следовательно, У=0. Из (2) непосредственно следует, что [c.233]

Реальные источники спектральных линий не дают ни бесконечно малой ширины спектра, ни спектра постоянной интенсивности. Поэтому анализ, проведенный выше, может служить только иллюстрацией. Для некогерентного источника с одной спектральной линией в зависимости от времени задержки контрастность уменьшается почти как функция Гаусса, так что точного значения нуля для V %) не существует. Вообще говоря, о форме спектральной линии можно судить по точке, в которой функция видности уменьшается в е раз, в предположении гауссова профиля спектральной линии. Такой метод определения формы линии (и, следовательно, измерения времени когерентности), очевидно, неточен, если контрастность медленно меняется при изменении разности хода (как, например, в газовых лазерах, где контрастность полос не меняется заметным образом при разности хода в несколько сотен метров). Таким образом, хотя принципиально мы можем пользоваться интерферометром Майкельсона для определения времени когерентности лазеров, применение классических методов к газовым лазерам практически [c.368]

Если эти постоянные времени пренебрежимо малы по сравнению с постоянными времени объекта управления, то линеаризованное исполнительное устройство представляет собой звено пропорционального типа без задержки. Методы упрощения математических моделей путем пренебрежения малыми постоянными времени исследованы в работах [3.4, 3.5]. При использовании непрерывных ПИД-регуляторов для управления объектами порядка п=2, 4, 6 или 8 с одинаковыми постоянными времени Т, малыми постоянными времени Тзт можно пренебречь, если [c.480]

Параллельно с измерением затухания измерялись также скорости Си f в исследуемых материалах. Скорости измерялись импульсным методом при помощи жидкостной линии задержки с плавной регулировкой времени задержки, служащей для отсчета времени распространения импульса в образце. По скоростям С , С( рассчитывался коэффициент Пуассона v, а затем вычислялась скорость поверхностных волн r. [c.132]

При т > 10 с можно воспользоваться методом задержанных совпадений. Начальным моментом времени является момент образования исследуемого ядерного состояния (который определяется путем регистрации вылетающего из ядра электрона, если родительское ядро претерпевает р-распад). Затем регистрируется импульс, даваемый у-квантом, который появляется спустя некоторое время после первого события. Регулируемая линия задержки позволяет зарегистрировать эти два события на совпадение, для чего нужно задержать импульс электрона на известный временной интервал А/ эта величина есть время жизни рассматриваемого ядра. Такие измерения проводят многократно, набирают необходимую статистику и строят кривую распределения числа событий по времени задержки А/. Затем по построенному графику находят время жизни ядерного состояния т. [c.189]

Акустоэлектронные устройства позволяют производить различные преобразования сигналов во времени (задержку сигналов, изменение их длительности), частотные и фазовые (сдвиг фаз, преобразование частоты и спектра), изменение амплитуды (усиление, модуляция), а также более сложные функциональные преобразования (интегрирование, кодирование и декодирование, получение функций свёртки, корреляции сигналов и т. д.). Выполнение таких операций часто необходимо в радиолокации, технике дальней связи, системах автоматич. управления, вычислительных устройствах и др. радиоэлектронных устройствах. Акустоэлектронные методы в ряде случаев позволяют осуществлять эти преобразования более простым способом и более рациональным с точки зрения габаритов, веса, а иногда и стоимости устройств. В нек-рых случаях акустоэлектронные методы являются единственно возможными для осуществления преобразований сигналов. С технологич. точки зрения акустоэлектронные устройства хорошо сочетается с современными методами производства в микроэлектронике, что позволяет осуществлять их массовое производство и исключать операции настройки. [c.42]

Методы сравнения фаз. Большинство данных по скорости звука получено путем измерения времени задержки импульса, однако точность такого метода существенно меньше точности методов сравнения фаз. Например, если в схеме с двумя преобразователями, изображенной па фиг. 81, г, имнульс напряжения от приемника сложить с непрерывным колебанием основной частоты, [c.347]

Вместо измерения сдвига фазы можно измерять импульсным методом время задержки сигнала, поступающего от приемника. В этом случае скорость звука в образце У определяется в зависимости от времени задержки при измерениях с образцом, находящимся в жидкости 1, и от времени задержки без образца бо по формуле [c.358]

Высокую точность, присущую методу сравнения фаз, можно использовать с большим успехом при измерении скорости распространения упругих волн, особенно в сочетании с применением импульсных методов. Это сочетание сохраняет преимущество импульсных методов, состоящее в возможности непосредственного наблюдения отдельных отраженных импульсов, но позволяет определять скорость распространения путем измерения частоты (а не времени задержки). [c.375]

Итак, мы видим, что ряд физических процессов, происходящих в источнике света, определяет наименьший интервал времени, в течение которого фазу и амплитуду квааимонохроматической волны можно считать постоянными. Этот промежуток времени характеризует допустимую временную задержку, в течение которой сохраняется когерентность, т. е. выполняется условие (5.5). Назовем этот промежуток временем когерентности и обозначим его Хког Методы определения Тког обсуждены в 5.6. Для обычных (не лазерных) источников оно равно по порядку величины 10 —10 ° с. [c.188]

Установка УИГ-Ш. Измерительная голографическая установка предназначена для измерения параметров быстропротека-ющих процессов методами голографии и голографической интерферометрии. Установка позволяет измерять изменение оптической длины пути в прозрачных объектах, координаты и геометрические параметры отражающих и рассеивающих объектов, распределение скоростей движения частиц в пространстве, деформации поверхностей произвольной формы. Установка предназначена для использования в лабораторных условиях. В ее состав входят лазер на рубине, лазерные усилители, блоки управления, блоки синхронизации и временной задержки, оптическая скамья с комплектом приборов для монтажа, юстировки и контроля голографических схем. [c.311]

Дисперсионные характеристики М. в. измеряются по времени задержки импульсов М. в. в зависимости от частоты и внеш. магн. поля. Для измерения спектральных зависимостей М. в. используют интерференцию сигналов быстрой эл.-магн, волны наводки и принимаемой М. в. Для диагностики М. в. применяют индукц. и магнитооптич. методы зондирования, основанные на эффекте Мандельштама — Бриллюэна рассеяния света на М. в. Спектральные и амплитудно-частотные характеристики М. в. используются для измерения параметров магн, релаксации, анализа данных ферромагн. резонанса, определения степени закрепления спинов на повер.хности, магн. однородности планарных структур и др. величин. [c.8]

В эмиссионной М. с. можно производить дифференцированные по времени измерения мёссбауэровских спектров. Регистрируй один из у-квантов (напр., у-квант с энергией 122 кэВ в распаде ядра Со, рис. 9), можно зафиксировать момент образования возбунсдён-вого состояния ядра, испускающего резонансные у-кванты, а затем при помощи совпадений схемы С временной задержкой измерить спектры испускания в заданный момент времени относительно момента образования возбуждённого состояния. Таким методом обнаруживаются неравновесные зарядовые состояния ионов с временами жизни, значительно меньшими, и можно проследить кинетику распада этих состояний. [c.106]

Во втором варианте С. в процесс распространения излучения вводится переменная временная задержка т и измеряется автокорреляц. ф-ция /(т). Наиб, эффективно это реализуется в двухлучевом интерферометре Майкельсона СКанирование.м по разности хода Д = гт. Изменения сигнала приёмника при таком скаиирова-нии дают интерферограмму /(Д), фурье-образ к-рой представляет собой спектр Ф(а), где о — волновое число (а = i k = с, К — длина волны). [Подробнее см. в ст. Фурье-спектрометр. Ниже рассматриваются методы измерения Ф(v).] [c.622]

Принципиально новый. метод—т. н. метод импульсивной спектроскопии комбинационного рассеяния (ИСКР)—основан на использовании СКИ длительностью т 10 фс, т. е. менее одного периода молекулярного колебания, T=2j /n с частотой П. Два возбуждающих импульса с одинаковой частотой со и разл. волновыми векторами, перекрываясь во времени и в пространстве, образуют когерентную стоячую волну колебат. возбуждения в изучаемой де. Принципиально важно применять такие короткие СКИ, чтобы их спектральная ширина превышала П. При этом становится возможным когерентное рассеяние фотонов из молекулярных колебаниях с частотой в фотоны более низкой частоты (но находящиеся в пределах спектральной ширины импульса) с образованием в среде когерентной стоячей волны колебат. возбуждения. Третий, зондирующий, СКИ направляется в среду, где происходит его дифракция на стоячей волне колебат. возбуждения, представляющей собой дифракц. решётку. Зависимость интенсивности дифрагированного сигнала от времени задержки [c.281]

Дисперсионные характеристики волоконных световодов определяются, в основном, свойствами исходного материала (материальная дисперсия). Один из экспериментальных методов исследования дисперсионных характеристик основан на измерении зависимости времени задержки светового импульса в световоде 4 от частоты. Действительно, после прохождения импульсами с несущими частотами (Oj и Шз (А(о = = o)i—(0 2 < (0i, 0 2) расстояния L по световоду между ними возникает групповое запаздывание (1.4.20). Откуда следует, что k —AtJbAa). В экспериментальных исследованиях, как правило, используется [c.62]

От этих недостатков свободны методы голографической интерферометрии с импульсными лазерами, работающими в режиме свободной генерации или с модуляцией добротности. В случаях, когда исследуемые деформации велики и процесс быстропротекающий, может быть использована дифференциальная интерферометрия с помощью двухимпульсного лазера, позволяющая определить перемещения в течение некоторого интервала времени между парой импульсов (обычно от единиц до сотен микросекунд). Двухимпульс-ный голографический интерферометр не требует специальной виброизоляции оптической системы. Однако, чтобы проследить за развитием процесса перемещения отдельных точек конструкции, необходимы многочисленные повторные эксперименты с различным временем задержки и точной временной привязкой. Это существенное ограничение устраняется в случае применения киноголографи-ческой установки для съемки с частотой несколько десятков кадров [c.172]

Для определения дальности до цели был применен метод временной задержки с разрешающей способностью по времени 0,67нс (1499 МГц), что соответствует разрешающей способности по дальности 10 см. Такое высокое временное разрешение обеспечивалось сверхбыстродействующими логическими микросхемами фирмы Motorola типа ME L-HI, а также специальной схемой умножения частоты, на основе полосковых линий задержки. Дело в том, что максимальная частота сигналов, генерировавшихся в схеме, была равна 187 МГц. Для того, чтобы реализовать временное разрешение, соответствующее частоте 1499 МГц, т. е. в 8 раз больше, применялась следующая схема. На вход полосковой линии задержки, имевшей [c.225]

После указанной временной задержки разрушения на образце в районе надреза возникает светлая полоса, означающая появление локализованной деформации. Дополнительное исследование недоломанных образцов с остановившейся трещиной позволило сделать вьшод, что трещина распространяется одновременно с этой полосой. Локализованная область деформации имеет вид канавки, регистрируемой лишь с одной стороны из-за оптических особенностей полузеркального метода съемки. Трещина располагается по периферии сосредоточенной деформации. [c.138]

Видно, что проинтегрированный выходной сигнал является мерой кросскорре-ляционной функции интенсивности третьего порядка. Если длительность включающего импульса мала по сравнению с длительностью сигнального, то (т, 0)/о (т). Это позволяет непосредственно определить форму сигнального импульса стробоскопическим методом путем его регистрации с различными временами задержки. [c.126]

Если нужно определить временную зависимость процесса включения, то необходимо опять воспользоваться соответствующими оптическими методами измерения ультракоротких промежутков времени. Уже в [3.25] Аустон применил для этой цели представленную на рис. 3.18 оптическую корреляционную технику. При этом измеряется электрический сигнал на выходе прибора в зависимости от времени задержки т между импульсами, действующими на первую и вторую щели. Второй затвор обеспечивает здесь стробоскопическую метку (см. п. 3.1.2). [c.130]

Особенно быстрые релаксационные процессы наблюдаются также при колебательных переходах в конденсированной фазе. Методы измерения времен продольной и поперечной релаксации Тит колебательных переходов в жидкостях и твердых телах были впервые разработаны Кайзером, Лоберо и сотр. [9.32, 9.45, 9.46], а также Альфано и Шапиро [9.47]. Подходящими для этого оказались различные процессы комбинационного рассеяния. Так, для измерения времени релаксации энергии Т образец возбуждался коротким одиночным импульсом с частотой вынужденного комбинационного рассеяния формировался стоксов импульс с частотой (os=(Ol—ojm и молекулы из основного колебательного состояния переводились в первое возбужденное колебательное состояние с энергией Й(Ом- Для регистрации наличия возбужденных молекул использовался слабый световой импульс с частотой 2 ыь- Наряду с другими процессами этот импульс вызывал в образце спонтанное некогерентное комбинационное рассеяние. Регистрируется вызванное возбужденными молекулами антистоксово рассеяние на частоте 0а = 2 , + (омИнтенсивность этого излучения пропорциональна населенности возбужденного колебательного уровня. Время Т может быть определено по зависимости спада интенсивности антистоксова сигнала от времени задержки между обоими импульсами (рис. 9.17). Аналогичным образом может быть измерено и время т. При этом используется то, что процесс вынужденного комбинационного рассеяния сопровождается не только изменением населенностей, но одновременно образованием интенсивной волны поляризуемости с частотой (Ом и волновым вектором —kg. Формирование этой когерентной волны протекает аналогично тому, как это имеет место при однофотонных явлениях, описанных в п. 9.1.2. После прохода световых импульсов волна поляризуемости распадается с временем релаксации фазы т. Эта релаксация может быть зарегистрирована при помощи когерентного антистоксова [c.347]

В работе [73] был применен стробоскопический метод, обеспечивающий большую чувствительность. При таком методе высокое напряжение на фотоумножителе включают на короткое время с некоторой задержкой во времени относительно возбуждающего импульса подсветки. Повторяя подобные импульсы с частотой 40—80 гц, выходной сигнал фотоумножителя интегрируют и усиливают. Время задержки постепенно меняют и при этом сигнал, пропорциональный времени задержки, подают на вход отклонения по оси л координатного самописца, пользуясь спаренным потенциометром. Сигнал же фотоумножителя подают на вход отклонения по оси у. В результате на диаграммной бумаге записывается кривая затухания относительной интенсивности. Поскольку фотоумножитель работает в импульсном релсиме, на диноды можно подавать более высокое напряжение, вследствие чего возрастает сигнал, увеличивается отношение сигнала к шуму и повышается чувствительность. [c.292]

Из распределения времен задержки дислокаций перед препятствием вычисляг лась вероятность появления дислокации в данном положении в поле внутренних напряжений. Наложение распределения этих вероятностей на совокупность невзаимодействующих подвижных дислокаций позволило промоделировать метод нулевой скорости ползучести. Это моделирование привело к заключению, что "критическое" напряжение а , при которое средняя скорость скольжения дислокации равна нулю, представляет собой наилучшую оценку уровня среднего внутреннего напряжения. Таким образом, моделирование подтверждает правильность метода нулевой скорости ползучести. [c.96]

В положении переключателя Временной реализуется четвертый вариант велосиметрического метода. Сигнал с выхода усилителя 3 поступает на схему измерения времени 9, на другой вход которой подается сигнал с выхода генератора 2. Схема 9 формирует имиульс, длительность которого равна времени задержки принятого сигнала относительно начала цикла. Вре.мя задержки измеряется индикатором 5. АСД сигнализирует о том, что время задержки больше установленного предела. АСД связан со схемой 10, управляющей током пера [c.270]

PrV-образов течения, полученных в соответствующие моменты времени с временной задержкой в О, Г, 2Т, ЗТ. Такое кратно-периодическое осреднение мгновенных полей скорости позволяет, как и в стационарном случае, существенно уменьшить случайную ошибку измерений, и, с другой стороны, оно практически полностью устраняет ошибку смещения, связанную с нестационарными изменениями структуры потока. На цв. рис. 6 демонстрируется сравнение полученных результатов с трехмерным нестационарным расчетом, метод которого детально описан в [Shen et al, 2001]. На рисунке показаны сечения 25 мгновенных трубок тока постоянного расхода с неравномерным шагом, как и на цв. рис. 5. Размер окна определяется координатами [-3R/A-, ЪК/А] в горизонтальном и [ii/8 1Н/Щ в вертикальном направлениях. Из приведенных сечений трубок тока видно перемещение области пузыревидного распада вихревой структуры в осевом направлении сверху вниз, причем размах колебаний существенно превосходит амплитуду колебаний визуализированной структуры течения (рис. 7.66). Кроме того, PIV-образы течения фиксируют существование замкнутого пузыря, в то время как он полностью отсутствует при визуализации. В момент времени t = Q пузырь находится в высшей точке своей траектории (у неподвижного дна) и растет, достигая своего максимального размера при t = Т/А. Затем он сносится основным потоком вниз к вращающейся крышке, одновременно уменьшаясь в размере вплоть до полного исчезновения. В момент времени t-T/2 пузырь находится в нижней точке своей траектории и еще отчетливо фиксируется. При i = ЗГ/4 пузырь визуально не наблюдается, но на его перемещение вверх указывает локальное расширение трубок тока у оси, отчетливо наблюдаемое в верхней части рисунков. Затем, достигнув крайнего верхнего положения, пузырь возникает вновь (момент времени i = 0) и начинает расти в размерах. Цикл повторяется снова. [c.471]

Зависимость параметров генерируе.мого излучения от периода или частоты модуляции обусловлена взаимосвязью импульсов через инверсную населенность. С этим же обстоятельством связана стабильность генерации серии, т. е. минимальный интервал времени между генерируемыми импульсами, при котором импульсы идут еще без пропусков. Выражение для следующее из анализа устойчивости, совпадает с формулой (2.82) в гл. 2 для времени задержки генерации. Из этой формулы следует, что частота следования импульсов, генерируемых таким методом, ограничена на уровне несколько десятков килогерц. Отметим, что генерация серий импульсов возможна не только при активной, но и при пассивной модуляции добротности с помощью просветляющегося затвора с большим временем релаксации. Максимальная частота генерируемых при этом серий импульсов определяется превышением порога и составляет около 10 кГц [17, 181. [c.204]

Ответ на вопрос о том, какое решение является наилучшим, зависит от выбрашюго критерия. Правило наименьшего времени вьшолнения обычно приводит к самым низким в среднем временам задержки в производстве, а следовательно, к наименьшему уровню незавершенного производства. Однако при этом может расти разочарование тех потребителей, заявки которых связаны с длительными процессами обработки. Казалось бы, наиболее справедлив критерий обслуживания в порядке поступления, однако он перечеркивает возможность учета расхождений в договорных сроках с разными заказчиками и не учитывает подлинной срочности работ. Правила наиболее раннего срока завершения, минимального резерва времени и критического отношения направлены на решение этого спорного вопроса о соизмерении степени срочности работ. Есть еше одно приоритетное правило красного ярлыка (не рассмотренное в примере 16.1), которым-пользуются экспедиторы производства для того, чтобы определить, какие из работ нужно выполнять на основе их срочности . С методом красного ярлыка связана та неприятность, что в конце концов в цехе появляется больше красных работ, чем работ без этой пометки срочности . [c.398]

В основу измерения глубины залегания дефектов положен метод сравнения интервала времени между моментом излучения зондирующего и моментом приема отраженного импульса со временем задержки зондирующего импульса в электрической цепи генератора пилообразного напряжения — фантастрона (лампа Лу). [c.144]

В последние годы проводились исследования дистанци0нн0 0 зондирования средней скорости ветра в поперечном направлении по отношению к трассе распространения [182, 227, 311]. В этом разделе мы рассмотрим следующие три метода дистанционного зондирования скорости ветра а) метод, основанный на измерении частотного спектра б) метод, основанный на регистрации временной задержки, и в) метод, основанный на измерении наклона корреляционной функции. [c.250]

По представлениям Гриффина (Griffin, 1944, 1958) и Картриджа (Hartridge, 1945), которых в настоящее время поддерживает большинство исследователей, измерение дальности у летучих мышей основано на истинном эхо-принципе, т. е. на оценке расстояния по величине временной задержки между моментом излучения зондирующего импульса и моментом приема отраженного сигнала. Временная задержка (TJ для подобного импульсного метода измерения дальности (г) определяется так =2г/С, где С — скорость распространения звука. Точками отсчета на зондирующем и отраженном импульсах могут быть максимумы амплитуды (вершины импульсов), передние или задние фронты. Очевидно, что чем меньше длительность импульсов, используемых в эхолокации, тем выше разрешающая способность по дальности и меньше ближняя мертвая зона , в которой излученный и отраженный сигналы перекрываются. Другой особенностью эхо-принципа является обеспечение однозначности измерений дальности, которое выполняется при условии, когда очередной зондирующий импульс излучается только после приема эха от предыдущего сигнала. [c.464]

Подобный метод определения упругих постоянных путем сопоставления теоретической и экспериментальной частотных зависимостей для ряда нормальных волн может быть использован и для групповых скоростей. На фиг. 23 показан пример такого применения теории. Данные, приведенные на фиг. 23, получены Микером [52] путем измерения времени задержки импульсов с узким спектром, распространяющихся в алюминиевой полосе. Сопоставление экспериментальных точек с теоретическими кривыми в этом случае также позволяет определить значения а и Уд и проверить постоянство упругих свойств среды в широком диапазоне частот. [c.183]

Применение буферных стержней. Этот метод полезен при измерении характеристик материалов с малой упругостью схема метода показана на фиг. 89. Образец приклеивается между двумя соосными стержнями из плавленого кварца, в которых распро-ст[)аняются либо продольные, либо сдвиговые короткие ультразвуковые импульсы. Затухание можно определить путем сравнения амплитуд принимаемых сигналов Ец для образцов разной длины. Скорость звука определяется по изменению времени задержки. Другой способ определения скорости состоит в измерении времени задержки в стержнях без образца и сопоставлении ого с временем задержки для стеришей с образцом. Затухание в образце можно определить из измерений амплитуды с учетом М( ханического сопротивления материалов. Этот метод использовали Нолле и Сик [108] для измерения параметров резины в области температур от —90 до +70° С. [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...