Сдвиг линий давлением

Сдвиг линий давлением [c.174]

Сдвиг линий давлением 88, 174 Сечение резонансного поглощения 103, 204 Спектр поглощения 8, Ю, 44 [c.245]

Для упрощения можно вычертить квазибинарную диаграмму Fe + (С + Оз) (рис. 43), в которой также можно найти линии ликвидус и солидус, а кроме того, две вертикальные линии, отделяющие область существования газа, Я и S — сопряженные точки, которые определяют концентрации расплава и образовавшегося твердого металла. Уменьшение давления (которое активизирует образование газа) сдвигает эту линию в сторону больших концентраций железа. Повышение давления сдвигает линию давления в другую сторону. Выделение газа может даже прекратиться, и концентрация оставшегося расплава в соответствии с линией ликвидус достигнет эвтектической точки Е, которой соответствует образование окиси железа. [c.21]

Анализ приведенных данных показывает, что давление может привести к существенным изменениям диаграмм состояния — сдвигу линий фазовых превращений, появлению новых фаз и фазовых областей, изменению [c.19]

В газоразрядной плазме расширение и сдвиг линий определяются взаимодействием атома со свободными электронами и ионами (роль соударений с нейтральными атомами при малых давлениях мала). Для ионов поправка на нестационарность в практически интересных случаях отсутствует вследствие их малой скорости. Обозначая через и сечения, вычисленные для случая возмущения свободными электронами, приближенно получим для [c.504]

Экспериментальный материал, относящийся к ширине и контуру спектральных линий, а также их сдвигу, чрезвычайно обширен. Большое число работ относится к расширению линий поглощения под влиянием посторонних газов при больших давлениях, достигающих десятков и сотен атмосфер [35-38j указывалось выше, такие расширения обусловлены особенностями взаимодействия частиц, и поэтому мы не будем на них останавливаться. Рассмотрим в качестве примера лишь результаты нескольких экспериментальных исследований ширины и сдвига линий испускания, связанных с общими теоретическими выводами. [c.506]

С. Л. Мандельштама 1. Ими с помощью эталона Фабри и Перо измерялись ширины и сдвиги линий ионизованного аргона (АгП) и нейтрального гелия (Не I), возбуждаемых в искровом разряде при атмосферном давлении. Из линий Не I изучались линии [c.512]

Кроме линий гелия и аргона, С. Л. Мандельштам и М. А. Мазинг изучали расширение и сдвиг линий кальция, возбуждаемых в плазме дугового разряда при атмосферном давлении [44]. Исследовались линии al, 3 —4 Ф3, [c.513]

Будет показано, в частности, что (9.5) означает независимость величин Рп—-Р22 и р22 — Рзз в любой точке сдвигового течения от кривизны поверхностей и линий сдвига. В то же время сама величина любой нормальной компоненты напряжения и аддитивная изотропная добавка зависят от этих кривизн. Измерение пространственных изменений изотропной добавки к напряжению, характеризуемых величинами рц — Р22, Р22 — Ргг и кривизнами, фактически составляет основу некоторых излагаемых ниже методов. Лучше всего проиллюстрировать эту точку зрения на примере системы конус — пластина здесь кривизна линий сдвига и давление (—Р22) на пластине меняются с удалением от вершины конуса, а скорость сдвига и разность нормальных напряжений постоянны. [c.244]

Уширение и сдвиг изолированных спектральных линий давлением [c.88]

Наилучшее согласие рассчитанных и экспериментальных значений полуширин линий достигается для тех газовых смесей, в которых основной вклад в межмолекулярный потенциал дают ди-поль-дипольные, диполь-квадрупольные и квадруполь-квадруполь-ные взаимодействия. Другой важный для ряда практических приложений параметр контура — сдвиг центра линии давлением — рассчитывается реже. Получаемые при этом результаты, как правило, больше отличаются от экспериментальных. Причиной этого, как указывается в [6], может быть то обстоятельство, что вычис- [c.91]

Эффект влияния спектрального обмена при трансформации контуров перекрывающихся линий атмосферных газов давлением в настоящее время находится в начальной стадии исследований. В этом случае, как и в случае анализа сдвига центров линий давлением существенную роль в развитии теории смогло бы сыграть накопление высокоточной информации по трансформации контуров колебательно-вращательных линий давлением в различных бинарных смесях и диапазоне вариации давлений типичном для атмосферы. [c.93]

В табл. 5.5 приводятся характеристики двухканального ОАС с рубиновым лазером, который успешно использован для прецизионных измерений сдвига центров КВ-линий давлением воздуха. [c.140]

Явление сдвига линий атмосферного поглощения давлением посторонних газов и воздуха практически изучалось мало. В обзоре [10 приведены единичные результаты измерений сдвига ИК-линий [c.174]

Метод одноосного сжатия состоит в измерении сдвига линий электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) под действием одноосного давления вызывающего статич. деформацию парамагнетика. Соответствующее ей изменение локального кристаллич. поля вследствие С.-ф. в. вызывает изменение разности энергий между парамагнитными уровнями (рис. 3). Т. к. регистрация спектра ЭПР обычна производится при постоянной частоте, к-рая находится в диапазоне нескольких тысяч МГц, то при одноосном сжатии наблюдается изменение напряжённости резонансного магнитного поля, т. е. сдвиг линии ЭПР. Ве- [c.334]

Рассмотрим теперь более подробно процесс деформирования срезаемого слоя режущим инструментом. Можно представить себе процесс резания пластичного металла, сравнивая его с вдавливанием пуансона при обработке давлением (рис. 46, а). При вдавливании пуансона в пластичный металл, когда напряжение достигает предела текучести, в нем происходят местные сдвиги, причем они обнаруживаются при появлении линий скольжения, представляющих собой следы относительных сдвигов частиц металла. Установлено, что положение линий скольжения при пластической деформации можно представить в виде сетки логарифмических спиралей, показывающих, в каком направлении сдвигаются зерна металла (на рис. 46, а эти направления показаны стрелками). Подобную схему можно построить и для обработки металла резанием. Под действием режущего инструмента в срезаемом слое происходит сдвиг частиц металла в направлениях, соответствующих линиям скольжения (рис. 46, б).. При этом сдвиг частиц металла будет происходить в направлении наименьшего сопротивления, т. е. в сторону обрабатываемой поверхности. Впереди резца образуется деформированная зона, ограниченная изогнутой поверхностью сдвига (линия ОА на рис. 46, б). Под действием режущего инструмента срезаемый слой деформируется до тех пор, пока напряжение в деформированной зоне не достигнет 96 [c.96]

Скорость вихревого течения на поверхности лопатки со скольжением может быть разложена на составляющие, направленные вдоль контура пересечения лопатки с осесимметричной поверхностью тока и по нормали к нему. Нормальная составляющая непосредственно определяет работу лопатки, однако и тангенциальная компонента также играет существенную роль, вынуждая линии тока на корытце лопатки смещаться радиально в сторону периферийного сечения (при скольжении назад), а на спинке профиля — в сторону корневого сечения. Для лопатки бесконечной высоты это не имеет существенного значения, однако если лопатка ограничена торцевыми стенками (в корневом и периферийном сечениях), то на этих стенках, образующих препятствия потоку, тангенциальная компонента скорости вихревого течения, которая вызывает сдвиги линий тока, станет равной нулю. Это приводит к искажениям в распределении давления по профилю лопатки вблизи торцевых стенок. [c.282]

Эпюры и графики удельных скольжений, построенные по профилю зубьев и линии зацепления, показаны на рис. 6.21, а, б. Скорость скольжения меняет свое направление на средних участках профилей. Таким образом, в полюсе зацепления возникает напряжение сдвига переменного знака и, как следствие, возможно выкрашивание поверхностей зубьев. При больших нагрузках основная причина выкрашивания—чрезмерные давления. Износ чаш,е всего наблюдается у ножек зубьев. Иногда износ зубьев наблюдается в зоне, близкой к полюсу зацепления. [c.235]

У H 3 о л ь Д А., О теории расширения и сдвига спектральных линий вследствие давления. Сб.. Современные проблемы астрофизики и физики Солнца , ИЛ, 1951. [c.519]

В областях с прямолинейными границами материал находится в состоянии чистого сдвига, поскольку мы предположили, что / постоянна. Следовательно, в силу формулы (61) в таких областях Р постоянно вдоль нормальных линий. На каждой нормальной линии Р имеет то же значение, что и в соответствующей точке границы. В областях с криволинейными границами Р при движении вдоль нормальных линий меняется, поскольку натяжение искривленных волокон зависит от бокового давления. [c.319]

На рис. 2 показаны данные испытаний сплошных образцов на изгиб и кручение на рис. 3 — трубчатых образцов на растяжение — сжатие и кручение на рис. 4 — трубчатых образцов на растяжение — сжатие и внутреннее давление. На всех рисунках толстыми сплошными линиями изображены заданные в ЭВМ экспериментальные кривые усталости, для которых угол сдвига фаз б равен нулю [c.405]

Сжатый воздух подается (фиг. 143, в) по каналу А к четырем соплам Б, расположенным попарно на диаметрально-противоположных сторонах калибра. Сопла расположены на линии среднего диаметра резьбы. Наличие четырех сопел обеспечивает независимость результатов измерения от сдвигов в полости отверстия с контролируемой резьбой. Давление воздуха будет изменяться в зависимости от величины зазора между калибром и резьбой. [c.171]

Неоднородность строения сплава, вызванную обработкой давлением полосчатость, а также линии скольжения (сдвигов) в наклепанном металле [c.25]

Возможно, наиболее интересным и важным свойством рассматриваемого упругого тела является отличие от нуля одной из разностей нормальных компонент напряжения (4.24). Из (4.24), согласно правилу знаков для компонент напряжения, следует появление в материале растягивающего усилия вдоль линий сдвига , т. е. на плоскостях, нормальных к линиям сдвига, действует растягивающая нормальная составляющая напряжения поверхностной силы При этом нормальная компонента напряжения на сдвигающих плоскостях выбирается (произвольно) как определяющая характерный уровень давления, что связано с требованием положительности модуля сдвига (Хо Для любого реального материала. Так как рц — Р22 зависит от квадрата s, то изменение направления сдвига не повлияет на величину (и знак) разности рц — Р22. Этот же результат следует из симметрии сдвига. [c.110]

По теории Лоренца и Ленца—Вейскопфа ширина линии пропорциональна давлению газа. Этот вывод хорошо оправдывается на опыте в довольно широком интервале давлений при расширении линий посторонним газом. На рис. 270 приведено изменение ширины линии ртути в зависимости от давления р посторонних газов. Как видно, точки хорошо ложатся на прямые. Однако эксперимент дает еще один эффект, не объясняемый приведенными теориями линия не только расширяется, но и сдвигается (рис. 271) сдвиг растет линейно с увеличением давления газа. В ряде случаев наблюдается асимметрия контура линии. Возможные причины сдвига линий будут рассмотрены ниже. [c.494]

Рис. 271. Сдвиг линии Hg I. А2537 А, в зависимости от давления посторонних газов.

Штарковское расщепление линии водорода теоретически исследовано в ряде работ Шпитцера [ ]. Вопрос о расширении водородных линий в газоразрядной плазме при высокой температуре подробно разобран В. И. Каганом [ ]. Квадратичный эффект Штарка, ведущий к смещению линий, может объяснить сдвиг линий под влиянием давления. Однако, как мы увидим ниже, существуют и другие причины для сдвига линий. Наконец, отметим, что Нарушение правила отбора для квантового числа L в электрическом поле ( 69) объясняет появление некоторых запрещенных линий в электрических дугах [c.496]

Таким образом, для линий с квадратичным эффектом Штарка должен наблюдаться значительный сдвиг, приблизительно равный самому расширению линии для линий, расширенных возмущающим действием ван-дер-ваальсов-ских сил, сдвиг меньше. И ширина и сдвиг линии во всех случаях растут линейно с концентрацией атомов Nq, т. е. с давлением (при постоянной температуре). Как мы указывали в предыдущем параграфе, это подтверждается опытами. Сдвиг, вообще говоря, может происходить в разные стороны, поскольку константы могут отличаться по знаку для различных частиц в большинстве случаев он происходит в красную сторону. [c.499]

Здесь а и скорость движения частиц угл. скобки означают усреднение по скоростям. В нек-рых случаях ударное У, с. л, практически полностью обусловлено неупругой релаксацией верх, и ниж. уровней а и h. При этом сдвиг линии почти отсутствует, а а = (ст + СТь)/2, где —эфф. сечения неупругого рассеяния. Как правило, хорошее количеств. описание У. с. л. даёт полуклассич. подход, в к-ром излучающий атом рассматривается как квантовая система, а of Носит, движение возмущающей частицы — как движение по классич. траектории в его поле. У. с. л. нейтральными частицами определяется ударным механизмом вплоть до давлений в неск. десятков атм. Ущирение электронами в плазме практически всегда имеет ударный характер. В большинстве случаев в ударном приближении хорошо описывается центр, часть контура спектральной линии. [c.262]

Первое из них связано с учетом достаточно тонких и пока еще недостаточно изученных в количественном плане эффектов трансформации контуров отдельных и перекрывающихся спектральных линий давлением воздуха (сдвиг, интерференция перекрывающихся линий, специфика уширения при переходе от столкновительного к доплеровскому контуру). Второе направление связано с накоплением и статистической обработкой информации о временных флуктуациях метеопараметров и концентраций поглощающих газов по вертикальной и наклонным трассам, а также с уточнением профилей концентраций малых газовых примесей ц короткоживущих компонентов молекулярной атмосферы (например, продукты химических реакций в озонном слое). Успешное решение этого вопроса требует накопления данных лидарных измерений газового состава атмосферы и расширения арсенала спектроскопических методов атмосферной оптики, использующих лазеры с управляемыми спектральными характеристиками. И, наконец, новым, практически не затронутым в научной литературе вопросом является вопрос разработки оптических моделей нелинейно поглощающей атмосферы. Его возникновение связано с увеличением энергии и мощности современных лазеров, применяющихся для исследований атмосферы, до уровней появления нелинейных спектроскопических эффектов. [c.214]

Применительно к линиям поглощения Н2О сдвиг центра линии давлением воздуха рассматривался в теоретических работах [20, 24]. Экспериментальные измерения величины сдвига между центрами лоренцовского и доплеровского контуров проводились для нескольких линий поглощения Н2О в спектральных областях 5 мкм 23, 22], 0,94 мкм [25], 0,72 мкм [17], 1,06 и 0,69 мкм [40]. Максимальное значение сдвига (0,040 см атм ) было зарегистрировано в области 0,72 мкм [17] (рис. 5.10). [c.155]

Спектральная частота излучения лазера с высокой степенью точности должна совпадать с выбранным участком линии поглощения атмосферного газа. Учитывая сдвиг линий поглощения давлением воздуха, настройку линии лазерного излучения разумнее проводить с помощью поглощающих ячеек-анализаторов (многоходовые кюветы или спектрофоны) при соответствующих давлениях в ячейках. Так, например, при зондировании на приземных трассах давление в ячейке-анализаторе должно соответствовать атмосферному. Для схем высотного зондирования давление в поглощающих ячейках следует понизить до уровня 40... 65 гПа. [c.162]

Разрыв давления в угле уравновешивается сосредоточенной силой, с которой плпта действует на пластину в угловой точке. Пусть Rv — вертикальная компонента этой силы в точке х = L, у = 0. Сила, действующая в угловой точке х = QqD, у = D противоположна Rv. Следовательно, ее можно легко определить из условий равновесия части пластины, находящейся справа от любой вертикальной нормальной линии, проходящей через область чистого сдвига. Так как результирующая касательных напряжений на этой линии, направленная вниз, равна DS(0o), имеем [c.324]

ЭФФЕКТ [тепловой стандартный характеризуется изменением изобарно-изотермного потенциала в процессе образования одного моля химического соединения из простых веществ при условии, что процесс является изотермическим (t = 25" С), а исходные простые вещества и образующиеся соединения находятся при давлении 98 кПа Фарадея состоит в том, что оптически неактивная среда приобретает под действием внешнего магнитного поля способность вращать плоскость поляризации света, распространяющегося вдоль направления поля Фуко состоит в том, что в течение времени плоскость качания сферического маятника поворачивается на определенный угол в сторону против вращения Земли Холла заключайся в том, что в металле или полупроводнике с током, помещенном в магнитное поле, перпендикулярное к вектору плотности тока, возникает поперечное поле и разность потенциалов фотопьезоэлектрическнй — возникновение ЭДС в однородном полупроводнике при одновременном одностороннем его сжатии и освещении Штарка состоит в расщеплении и сдвиге спектральных линий под действием на излучающее вещество внещнего электрического поля] [c.302]

Пусть на зубец колеса действует нормальное давление Р , а на палец кривошипа усилие Р . Эти силы расположены в разных плоскостях и, следовательно, образуют в пространстве крест (PjAPa)- Проектируя данные силы на направление равнодействующей Р получим тензоры-сдвига pj и р , параллельные оси бивектора i. Откладывая тензоры в точках их приложения С и D по величине и направлению с помощью весовой линии Dk находим положение i оси бивектора. Проекции и сил Р и Ра на направление перпендикулярное к оси i представляют тензоры вращения. Отложив их в точках С и D мы получим момент М = jA. Таким образом, крест сил (PjAPa) преобразован в бивектор (РМ). Для определения реакции и в подшипниках А и В мы должны полученный винт преобразовать в обратном порядке в реактивный крест (R aRt,). С этой целью проектируем вектор Р на ось подшипника А и через полученную таким образом точку d2 проводим весовую линию Bd2, которая и определит новые тензоры сдвига и pj, приложенные в подшипниках А и В. Подобным же образом, проектируя тензор на ось подшипника А находим точку d . Весовая линия Od определит нам величину нового тензора вращения q . Таким образом, находим составляющие реактивного креста RauR w. М = q a. [c.268]

С увеличением g точка S перемещается влево вниз по 5-кривой. Соответственно сдвигаются точки Т я L. Если Т ниже температуры кипения при заданном давлении, то длина отрезка LT сначала несколько возрастает (с понижением Tl Т поднимается, L опускается). Однако после того, как 5-точка сместит м левее точки, в которой линия GS касательна к 5-кривой, отрезок LT начинает сокращаться. В конечном счете для весьма больших величин g, когда д"изл/Я=0, его длина становится равной нулю. Тогда G совпадает с G. Из сказанного следует, что сначала имеет место некоторое уменьшение скорости [c.271]

Второй способ изменения подачи применим только для регулируемых насосов, т.е. для насосов с переменным рабочим объемом. На рис. 12.9, в представлена схема насосной установки, которая включает в себя аксиально-поршневой регулируемый насос 5 с наклонным диском 6 и регулятор подачи 7. Основным элементом регулятора является подпружиненный поршень 8, который кинематически связан с наклонным диском 6. При небольших давлениях насоса р поршень 8 под действием пружины занимает крайнее правое положение, диск 6 наклонен под углом и подача насоса максимальна. Этому режиму работы соответствует линия АС на рис. 12.9, а. При некотором давлении Рр, которое называют давлением настройки регулятора (точка С на рис. 12.9, а), поршень 8 начнет сдвигаться влево. При Рр< р< Ртах он займет какое-то промежуточное положение, диск насоса будет установлен под углом О < у < утах> а подача будет О < Q < Этому режиму соответствует одна из точек линии D (например, точка Е на рис. 12.9, а). При дальнейшем увеличении давления поршень будет смещаться еще левее и при р = р займет крайнее левое положение. В этом случае угол наклона диска у и подача насоса Q станут равными нулю (точка D на рис. 12.9, а). [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...