Стокса вектор-параметр

Стокса вектор-параметр 10 [c.254]

Используя приведенное выражение и соотношения (4.1.9), можно получить выражения для элементов векторов Стокса через параметры эллипса аире виде [c.247]

Совокупность Sj образует в соответствующем функциональном иространстве четырехмерный вектор-параметр Стокса S (Л 1, O .,, [c.83]

Вектор параметров Стокса 22, 23, 24 [c.281]

Рисунок 3.3 иллюстрирует еще одну заманчивую возможность практического использования поляризационных эффектов при лазерном зондировании аэрозолей. В левой части этого рисунка изображены вертикальные профили компонент Q, и м V вектор-параметра Стокса и угловой позиции доминирующего положения плоскости поляризации эллиптически поляризованного излучения х эхо-сигнала для интервала высот 4.. . 26 км. В правой части ри- [c.68]

Особенно примечательными являются зависимость четвертой компоненты вектор-параметра Стокса V от высоты и смена ее знака в районе тропопаузы, указывающая на изменение правосторонней эллиптической поляризации на левостороннюю, что может быть объяснено различными свойствами частиц в тропосфере и стратосфере. [c.68]

Таким образом, измерение всех четырех компонент вектор-параметра Стокса открывает принципиально новые возможности [c.68]

Задача этого проекта состоит в получении статистически обеспеченных данных о вертикальных профилях всех четырех компонент вектор-параметра Стокса с применением ранее созданной уникальной методологии. С использованием рядов наблюдений матрицы обратного рассеяния далее предполагается проведение поиска прогноза матрицы рассеяния и микрофизических характеристик аэрозольного ансамбля частиц по данным о матрице обратного рассеяния. [c.209]

МЕЖЗВЁЗДНАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ — линейная (реже круговая) поляризация излучения далёких звёзд. Линейная М. п. характеризуется степенью поляризации Р (чаще всего выражается в процентах) и позиционным углом 0, задающим плоскость преимуществ, колебаний электрич. вектора приходящего излучения (см. Поляризация света). Круговая М, ц. описывается степенью поляризации д п её знаком, показывающим направление вращения электрич, вектора. Эти характеристики могут быть выражены через Стокса параметры [c.82]

При описании поля излучения с учетом поляризации введенных выше двух составляющих интенсивности / и h становится недостаточно. Чандрасекар [8] сформулировал уравнения переноса поляризованного излучения в общем виде, представив интенсивность излучения как четырехкомпонентный вектор с помощью четырех параметров Стокса. Другими словами, четыре величины /, Q, U, V, называемые параметрами Стокса, кш //, /г, V, V, известные под названием модифицированных параметров Стокса, дают полное описание поляризационных свойств пучка электромагнитных плоских волн. Обычно представляют интерес следующие параметры средняя по времени интенсивность, плоскость поляризации, эллиптичность и степень поляризации. Интенсивность поляризованного излучения в общем случае является четырехкомпонентным вектором [c.17]

Поскольку совокупность компонент вектора Стокса однозначно определяет эллипс поляризации, то параметры Стокса могут быть использованы для количественной характеристики состояния поляризации. Компоненты вектора Стокса можно выразить также через амплитуды Ах и Ау. [c.248]

Поляризационная матрица и параметры Стокса. Выберем некоторую декартову систему координат х,у в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны так, чтобы оси координат составляли с направлением волны правую тройку. Эту систему можно принять в качестве базиса, который называется поляризационным. Разложим вектор Е по ортам базиса и представим его в виде столбца [c.253]

Перейдя от поляризационной матрицы к параметрам Стокса, убеждаемся, что преобразование вектора этих параметров при повороте поляризационных ортов [c.260]

Два вектора Стокса различаются только знаками своих параметров Q VL и. Это означает, что числа и 62 У двух волн поменяны местами, т. е. эллипсы их имеют одну форму и размер, но повернуты друг относительно друга на угол тг/2. [c.261]

Различие между векторами Стокса — в знаках параметра V. Числа bl или 2 У двух волн имеют противоположные знаки, т. е. противоположны направления одного из векторов bi или Ьг. Значит, векторы напряженности электрического поля волн вращаются в противоположные стороны, [c.261]

Усложнение уравнения по сравнению со скалярным заключается не только в том, что на самом деле здесь не одно уравнение, а четыре. Основное усложнение — в выражении для вектора функций источников. Чтобы его написать, необходимо ввести понятие фазовой матрицы, играющей роль индикатрисы рассеяния скалярной теории. Для ее определения, как и для привязки параметров Стокса, необходимо определить поляризационные базисы. [c.264]

Если сделать следующий шаг и от поляризационных матриц перейти к параметрам Стокса, то получится соотношение, связывающее векторы Стокса [c.268]

Матричный метод Стокса основан на записи интенсивности и поляризации в виде вектора, характеризующегося четырьмя параметрами, называемыми коэффициентами Стокса I, М, С, 3. Первый из них характеризует интен- [c.243]

Учет поляризационных эффектов. При локации дисперсных сред дополнительная информация о параметрах среды получается при учете поляризационных эффектов, которые возникают при взаимодействии оптического излучения со средой. В общем случае поляризационные характеристики локационного сигнала могут быть получены при решении уравнения переноса для вектора Стокса. Ввиду отсутствия в настоящее время таких решений представляет интерес рассмотреть основные принципы учета поляризационных эффектов на примере уравнения локации в приближении двукратного рассеяния, следуя [22]. [c.85]

Состояние поляризации произвольного светового пучка принято описывать четырьмя параметрами 5г ( =1, 2, 3, 4), впервые предложенными Стоксом. Каждый из них представляет собой линейную комбинацию квадратичных характеристик электромагнитного поля и может быть непосредственно измерен в эксперименте [35]. Все параметры Стокса 5 можно рассматривать как компоненты единого единичного вектора 8 в четырехмерном пространстве [7, 17, 34]. [c.35]

Здесь мы использовали принцип аддитивности параметров Стокса для независимых волн. Вектор I выражается матрицей-столбцом из четырех элементов (/[, / , и, V), а Р — матрица размера [c.183]

Полностью поляризованный свет (линейно, циркулярно или эллиптически) удобно изображать с помощь.ю сферы, предложенной в конце XIX в. Пуанкаре. Кроме сферы Пуанкаре существует еще несколько методов описания поляризованного света (параметры Стокса, вектор Джонсона, квантовомеханпческое представление), однако мы остановимся на методе Пуанкаре, поскольку он прост, нагляден и позволяет кратчайшим путем решать проблемы, возникающие при использовании различных оптических поляризационных устройств >. [c.35]

Ясно, что в указанных задачах излучение в атмосфере не может иметь Крутовой поляризации и не может зависеть от азимута. Поэтому матрицу рассеяния вместе с матрицами поворота можно усреднить по азимуту, а поляризация может быть только линейной. За счет выбора поляризационного базиса можно исключить параметр Стокса и, так что выпадают два параметра Стокса. Вектор интенсивностей содержит только два параметра линейной поляризации [c.272]

СЛИ ввести трехмерный вектор Р поляризат.ии светового иучка, причем Р1 = г, то четырехмерный вектор-параметр Стокса <5= /(1, Р). Направление поляризации можно определить единичным вектором Q, так что Р = rQ — I (i, rQ). Яркость Г светового пучка, характеризуемого значениями С. п. после прохождения им оптич. устройства, выделяющего полностью поляризованную компоненту с поня-рпзацпей Q , определяется скалярным произведением векторов (1, Q ) и 5 [c.84]

QyUyV) известного в литературе [3, 4] вектора-параметра Стокса. [c.10]

Кроме ДН по амплитуде и. мощности часто используют поляризационные и фазовые ДН. Поляриаад. ДН е 0, ф) — это зависимость поляризации поля (ориентации вектора JS) от направления в дальней зоне (векторы И п И в дальней зоне лежат в плоскости, нормальной к направлению распространения). Различают линейную и эллиптич, (в частности, круговую) поляризацию (см. Поляризация волн). Если нлоскость, проходящая через е ж п (направление распространения), с течением времени не меняет своей ориентации, то поляризация поля линейная, если конец вектора е описывает в плоскости, перпендикулярной и, эллипс или окружность (по часовой стрелке относительно п — правое вращение, против — левое), то поляризация эллиптическая или круговая. В общем виде поляризац. свойства полей излучении А. удобно описывать такими энер-гетич. параметрами, как матрица когерентности или Стокса параметры. Последние имеют размерность плотности потока энергии и могут быть непосредственно измерены, что позволяет экспериментально исследовать поляризац. ДН. [c.96]

Здесь г, 6, ф — сфорич. координаты с началом отсчёта в месте расположения антенны, Г(, — единичный вектор вдоль Г, Zq— характеристический импеданс среды. Ф-цияявляется векторной Д. п. по полю (иногда из соображений размерности её называют Д. н. по напряжению). Соответственно Д. н. по мощности равна / = onst 1/ 1 где пост, множитель находят из условия нормировки. Рассматривают также фазовые Д. п. (угловое распределение фазы составляющих f ) и поляризационные Д. н. обычно угловое распределение двух Стокса параметров). [c.610]

Однако около угловой точки давление и угол наклона вектора скорости меняются на порядок по величине на малой длине. Тогда в области толщиной Ве имеющей всегда дозвуковой участок профиля скорости, составляющие скорости и, е , нормальные и тангенциальные к поверхности тела, имеют одинаковый порядок величин. Из уравнений неразрывности и импульса следует, что на длинах в окрестности угловой точки продольный и поперечный градиенты давления имеют одинаковый порядок. Использование этих оценок при совершении предельного перехода Не оо в уравнениях Навье — Стокса приводит к уравнениям Эйлера. Однако решения уравнений Эйлера не позволяют удовлетворить условиям прилипания на контуре тела. Поэтому на длинах Не / приходится рассматривать еще один, более тонкий слой, в котором главные члены уравнений Навье — Стокса, связанные с вязкостью, имеют порядок инерционных членов. Из этого условия вытекает оценка толщины области вязкого течения, которая оказывается пропорциональной Не" . В случае обтекания нетеплоизолнрованного тела возникают дополнительные особенности предельного решения уравнения энергии, с которыми можно познакомиться в работе [21]. Использование известного принципа асимптотического сращивания решений в разных характерных областях течения (см., например, [41]) позволяет получить все необходимые граничные условия. Сращивание решений для локальной области, имеющей продольный и поперечный размеры Не" / , и для внешнего сверхзвукового потока дает внешнее краевое условие для локальной области. Сращивание с решением в невозмущенном пограничном слое дает профили параметров в невозмущенном набегающем потоке , т. е. при (ж/Не" /2) ----оо. Из-за малой толщины области вязкого течения [c.249]

Практически удобно описывать состояние поляризации электромагнитных волн не с помощью векторов электрического или магнитного поля, а с помощью некоторых статистических параметров, представляющих собой таадратичные и билинейные комбинации относительно компонент Е. Наибольшее распространение получили так называемые параметры Стокса, введенные Стоксом (1852 г.) при исследованиях поляризованного света и подробно обсужденные при решении задач оптики дисперсных сред в работах [5, 6] [c.10]

В оптических экспериментах по светорассеянию реальными дисперсными средами измерению доступны квадратичные функционалы от компонент электрического вектора поля излучения, что н обусловило введение в прикладную оптику параметров Стокса н функции безразмерной интенсивности рассеяния. Используя теперь матрицу оптических операторов W как аппарат исследования совокупности характеристик светорассеяния системами частиц, обратимся к анализу компонент вектора Стокса рассеянного света. Вместо матрицы 5 в (1.1) будем рассматривать матрицу 3 = . Ясно что матрица операторов взаимных преобразований элементов Dij останется той же, что и для элементов матрицы Для лолидисперсной системы сферических частиц преобразование (1.1). можно записать в следующем виде [c.22]

При рассмотрении частично поляризованных волн лучевую интенсивность /(г, ) нужно заменить вектором 1(г, 8, 1), компонентами которого являются параметры Стокса 1, /г, и, V) для лучевой интенсивности (Вт м- -стерад- -Гц- ). Параметры Стокса определяются в прямоугольной системе координат, где ось 2 совпадает с направлением распространения, а /1 и /2 — средние интепспвностн компонент л и у электрического поля (разд. 2.9 и 2.10). В соответствии с принятыми в этой главе обозначениями единичные векторы в направлениях х м г обозначим ( и 8 (рис. 7.15). Аналогично (7.24) запишем [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...