Поляризационные базисы

При повороте ортов поляризационного базиса на некоторый угол координаты векторов в исходной и повернутой системах связаны линейным преобразованием с ортогональной матрицей. Преобразуются и элементы матриц, в частности поляризационной. При этом некоторые величины, составляемые из элементов матриц, не изменяются. Например, не изменяются собственные значения (с.з.) матриц, а также такие комбинации их элементов, которые определяют эти значения. Как известно, коэффициентами характеристического уравнения, из которого находятся с.з., являются след [c.255]

Стокса при повороте осей поляризационного базиса и какие изменения поляризации вызывают перемену знаков у параметров Стокса, характеризующих эту поляризацию. [c.260]

Дискретные преобразования параметров Стокса. Преобразование параметров Стокса при повороте поляризационного базиса относится к непрерывным преобразованиям, так как угол поворота может быть любым и сколь угодно малым. Дискретные преобразования равносильны отражениям осей координат и перемене их порядка. Здесь рассмотрим именно такие преобразования. Заметим, что отражение обеих осей координат или, что то же самое, изменение знаков обоих чисел bi и 2 сводится к повороту базиса на угол 7г и не изменяет параметров Стокса. [c.261]

Усложнение уравнения по сравнению со скалярным заключается не только в том, что на самом деле здесь не одно уравнение, а четыре. Основное усложнение — в выражении для вектора функций источников. Чтобы его написать, необходимо ввести понятие фазовой матрицы, играющей роль индикатрисы рассеяния скалярной теории. Для ее определения, как и для привязки параметров Стокса, необходимо определить поляризационные базисы. [c.264]

Для рассеянного излучения поляризационный базис удобно определить следующим образом [c.264]

Орты поляризационного базиса для падающего излучения представятся аналогичными формулами [c.264]

Поляризационная матрица и параметры Стокса. Выберем некоторую декартову систему координат х,у в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны так, чтобы оси координат составляли с направлением волны правую тройку. Эту систему можно принять в качестве базиса, который называется поляризационным. Разложим вектор Е по ортам базиса и представим его в виде столбца [c.253]

Преобразование Ф+) в няется четвертьволновой пластинкой (ориентированной под углом 0° к оси X). В работе [229] был построен аналогичный ортогональный базис в пространстве поляризационных состояний, элементы которого преобразовывались друг в друга с помощью единственной фазовой пластинки. [c.193]

Свойства пол1физационной матрицы и параметров Стокса. Эти свойства связаны с двумя обстоятельствами. Во-первых, с усреднением элементов диадного произведения по времени, а во-вторых, с преобразованиями этих элементов при поворотах ортов поляризационного базиса. Перечислим такие свойства. [c.255]

Полпсш эллиптическая поляризация. Зададим векторы bi и Ъг координатами в выбранном поляризационном базисе [c.259]

Ясно, что в указанных задачах излучение в атмосфере не может иметь Крутовой поляризации и не может зависеть от азимута. Поэтому матрицу рассеяния вместе с матрицами поворота можно усреднить по азимуту, а поляризация может быть только линейной. За счет выбора поляризационного базиса можно исключить параметр Стокса и, так что выпадают два параметра Стокса. Вектор интенсивностей содержит только два параметра линейной поляризации [c.272]

Опишем основные соотношения, связывающие дифракционные и поляризационные характеристики решетки. Положим, что электрический вектор падающего поля составляет угол 45° с образующими решетки, что обеспечивает равенство амплитуд ортогональных компонент на входе решетки, а при соответствующих ее параметрах — и на выходе. Как известно [284]. в линейном базисе поляризация электромагнитной волны полностью описывается фазором этой пол1 ы [c.198]

Удобство использования таких выделенных наборов вырожденных модовых функций легко проиллюстрировать на примере поляризационных свойств световых лучей. Для любой плоской волны в луче имеются две вырожденные поляризационные моды, которые ортогональны. Если бы в качестве базиса мы выбрали пару плоско поляризованных состояний и описывали бы, например, луч с круговой поляризацией, то величина 5р приняла бы форму 2 X 2-матрицы с 4 неисчезающими компонентами. Не удивительно поэтому, что более удобным для этого случая является набор модовых функций из двух ортогональных круговых поляризаций. Этот выбор приводит матрицу к виду, в котором она имеет всего одну неисчезающую компоненту. [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...