О пламенные

И тогда снова вспомнили о пламенных печах. Еще в 1722 г. французский ученый Р, Реомюр получал литую сталь в ванне плавильной печи, используя для этого чугун и стальные отходы. Но этот способ не давал возможности изготовить малоуглеродистую сталь температура в плавильной печи была недостаточно высокой, [c.120]

В. Е. Г р у м-Г р ж и м а й л о, Пламенные печи. Изд. Всесоюзного тепло- [c.408]

Наибольшая простота и достаточная надежность достигается при использовании сферического вогнутого зеркала, устанавливаемого позади пламени (рис. 12.4) так, чтобы центр его кривизны находился внутри пламени, на его оси. Этим же оптическим пирометром измеряются собственная яркость факела а и суммарная яркость Ь, обусловленная яркость[о пламени и яркостью его изображения, которое образуется в фокусе зеркала и видно через пламя. Если обозначить через — коэффициент отражения сферического зеркала для данной длины волны, а через — средний коэффициент поглощения пламени, то для обоих [c.423]

Понятие о пламени. При пайке паяльщику необходимо тщательно следить за правильным строением пламени горелки. Хорошо отрегулированное пламя состоит из трех зон (рис. 66) ядра 1, средней зоны 2 и факела 3. [c.117]

В табл. 135 и 136 приведены основные технологические и конструктивные данные о пламенных печах. [c.390]

Если сопло, из которого вытекает смесь горючего газа и кислорода, представляет собой в сечении круг, и ось пламени перпендикулярна нагреваемой поверхности, то пятно нагрева также имеет форму круга, центр которого совпадает с осью пламени. Удельный тепловой поток такого пламени по пятну нагрева распределяется неравномерно в центре пятна он имеет максимальное значение, а на краю пятна равен нулю (рис. 13). [c.35]

Для ванн предназначен аппарат ВПГ-18, являющийся модификацией аппарата Л-3, который обеспечивает водой несколько точек. Водонагреватель имеет автоматическую блокировку горения основной горелки о пламенем запальника и с протоком воды. При него- [c.210]

Образование сажи в камере сгорания дизеля представляет собой объемный процесс термического разложения углеводородов топлива в условиях большого недостатка кислорода. Во фронте пламени состав смеси близок к стехиометрическому, причем локально в зоне впрыскиваемой топливной струи смесь может быть богатой, вплоть до случая, когда коэффициент избытка воздуха а О (чистые пары топлива). Диапазон а, в котором происходит образование сажи, составляет 0,33 0,7. В этой зоне происходит реакция разложения (пиролиза) молекул углеводородного топлива [c.11]

Определенную роль в процессе распространения горения играет также и взаимная диффузия различных компонент горящей смеси это обстоятельство не меняет порядков величины скорости и ширины пламени. Подчеркнем, однако, что здесь везде идет речь о горении предварительно перемешанных горючих газовых смесей, а не о случаях, когда реагирующие вещества npq-странственно разделены и горение происходит лишь за счет их взаимной диффузии. [c.664]

Толщина фронта пламени определяется временем сгорания f одиночной частицы в соответствии с соотношением Vot° = Дж. Используя оценочные формулы для f при кинетическом t° пропорционально а) или диффузионном f пропорционально а ) режимах горения частиц, легко получить качественные зависимости скорости пламени от размера частиц (О. И. Лейпунский, 1960). [c.415]

Постановка задачи о фронте пламени в газовзвеси. В системе координат, связанной с фронтом, эта задача описывается стационарным вариантом системы уравнений (5.1.1) — (5.1.10). Граничные условия, соответствующие равновесным состояниям системы до х- оо, состояние о) и после (а — ю, состояние d) фронта пламени, задаются в особых точках этих дифференциальных уравнений [c.415]

В работе Г. Е. Озеровой, А. М. Степанова (1979), где задача о структуре радиационного пламени решается методом сферических гармоник, показано, что диффузионное приближение дает завышенные, но правильные по порядку величины значения скоростей. [c.418]

Если же процесс обусловлен тепло- и массообменом зоны экзотермических реакций со свежей горючей смесью, то говорят о распространении пламени. [c.217]

Целью решения задачи является изучение закономерностей выхода на режим нормального распространения фронта пламени. Математически задача о выходе на режим горения с учетом сделанных выше допущений сводится к решению системы уравнений [c.319]

Если температура поверхности значительно превышает адиабатную температуру горения (2> 1,7), то реализуется режим высокотемпературного зажигания реагента, при котором картина выхода на режим стационарного горения существенно отличается от описанной выше. В качестве характерной температуры здесь удобно принимать температуру горения Гг, в результате чего безразмерный параметр у = 1/0Н. На рис. 6.10.3 дана пространственно-временная характеристика процесса при 0 = 5 у = 0,2 0 , — 5 (5 = 0,1 о = 0,5 к = 0,6. Из анализа этого рисунка следует, что в противоположность низкотемпературному режиму при высокотемпературном режиме время образования нестационарного фронта пламени (время задержки зажигания) весьма мало и полное время переходного процесса практически совпадает с временем нестационарного горения. Максимум температуры в силу того, что Гц, > Т , не появляется и наибольшей температурой во все время процесса остается температура нагретой поверхности, в результа- [c.325]

Соединяемые кромки нагревают кислородноацетиленовым пламенем и сдавливают с поЛ<о-щью осадочного механизма. Способ широко применяют для сварки магистральных труб в полевых условиях с нагревом стыка кольцеобразно расположенными горелками [c.163]

Газовую сварку выполняют нормальным пламенем с использо--ванием защитного флюса в виде порошка или пасты, наносимого на свариваемые кромки и присадочной проволоки типа АФ-4А (КС1— 50%, L1 1 — 14%, Na l—28 /о. NaF—8%), с подогревом металла при сварке больших толщин. Ориентировочную мощность сварочного пламени выбирают из расчета расхода ацетилена 75 дм ч на i мм толщины свариваемого металла. [c.135]

G.88. Картина, наблюдаемая при интерференционно- г о-пографическом и 3 у ч н и и f а л о а ы х нога к о в в пламени свечи [c.362]

Наличие определенной нормальной скорости распространения пламени, не зависящей от скоростей движения самого газа, приводит к установлению определенной формы фронта пламени при стационарном горении в движущемся потоке газа. Примером является горение газа, вытекающего из конца трубки (отверстия горелки). Если о есть средняя (по сечению трубки) скорость газа, то очевидно, что 0i5i = uS, где 5 — площадь поперечного сечения трубки, а Si — полная площадь поверхности фронта пламени. [c.665]

Возникает вопрос о границах устойчивости описанного режима по отношению к малым возмущениям — условиях реального его существования. Благодаря малости скорости движения газа по сравнению со скоростью звука, при исследовании устойчивости фронта пламени можно рассматривать газ как несжимаемую идеальную (иевязкую) среду, причем нормальная скорость распространения пламени предполагается заданной постоянной величиной. Такое исследование приводит к результату [c.665]

До сих пор мы не обсуждали квантовую интерпретацию закономерностей, касающихся интенсивностей спектральных линий. Совпадение частот некоторых линий испускания и поглощения имеет в квантовой теории простое объяснение — такие линии приписываются переходам между одной и той же парой уровней. Однако вопрос о том, существует ли какая-либо связь между величиной коэффициента поглощения и интенсивностью линии испускания той же частоты, не находил ответа. Опыт показывает, далее, что интенсивности линий в спектре излучения одного и того же атома могут отличаться в десятки и сотни раз, причем в разных источниках по-разному. Например, в спектре свечения натриевой газоразрядной лампы, кроме желтых 1)-линий (X = 589,0 и 589,6 нм), присутствует больщое число других линий, тогда как в пламени газовой горелки возбуждаются почти исключительно Л-линии. И наоборот, существуют такие линии, для которых отнощение их интенсивностей практически одинаково во всех источниках света. [c.730]

Наличие в уравнениях для фронта пламени членов с S TJdx и й /с,(й)/йх описывающих процессы переноса, повышает их порядок. При этом указанным граничным условиям можно удовлетворить только при одно.м значении скорости (собстнепное значение задачи), которое определяется из решения задачи о структуре волны. Это отличает данную задачу от задачи о структуре ударной волны в газовзвеси, решение которой существует при любом сверхзвуковом значении скорости волны. [c.416]

Для того чтобы стационарное пламя устойчиво распространялось по равновесной в походном состоянии смеси, необходимо, чтобы вблизи начального состояния отсутствовала химнческая реакция (У = 0). Линеаризуя систему уравнений п ее первые интегралы около решений, соответствующих равновесным состояниям, получим системы уравнении, позволяющие исследовать характер особых точек, соответствующих равновесным состояниям. На рис. 5.2.1 дана схема ноля интегральных кривых в плоскости (б, Ti), где = dTJdx, при тепловом режиме распространения пламени. В данном случае особые точки о ъ d являются седлами. Линейное решение позволяет по сепаратрисе выйти из начальной особой точки о. Последующее численное решение, описывающее переход в конечное равновесное состояние, и вычисление собственного значения —скорости пламени можно строить методом пристрелки. [c.416]

Упрощенная теория радиационного пламени, основанная на введении среднего лучистого теплового потока из зоны горения, дана в работах D. Bhaduri et. al. (1971), О. М. Тодеса и др. [c.417]

Тепловой механизм распространения горения. Этот механизм распространения пламени характеризуется определяющей ролью теплопроводности газа в прогреве и воспламенении холодной смеси. Применительно к горению газовзвесеп задача о стационарном фронте пламени в односкоростном и однотемпературиом приближении рассмотрена О. Е. Лейпуиским (1960). Развитие этой [c.418]

Из априорных физических соображений и данных 6.7 весь переходный процесс можно разделить на две стадии процесс образования нестационарного фронта горения, длительность которого ty, и процесс распространения нестационарного фронта горения, длительность которого Последняя стадия заканчивается выходом на режим нормальнэго распространения фронта пламени, так что полное время выхода на режим /о = 1 + 2- Под фронтом пламени, 1сак и в 6.7, будет пониматься поверхность, на которой т] 1. Следует отметить, что /2 как характеристика процесса довольно условна ввиду того, что выход на режим стационарного горения носит асимптотический характер. [c.320]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...