Линейно-линейные переходы

Контактные напряжения. Контактными называются напряжения и деформации, возникающие при сжатии тел криволинейной формы, причем первоначальный контакт может быть линейным (например, сжатие двух цилиндров с параллельными образующими) или точечным (например, сжатие двух шаров). В результате деформации контактирующих тел начальный точечный или линейный контакт переходит в контакт по некоторой малой площадке. Решение вопросов о контактных напряжениях и деформациях впервые дано в работах немецкого физика Г. Герца (1857—1894). [c.205]

Таким образом, уравнения Эренфеста определяют широкий класс фазовых превращений — линейные фазовые переходы первого рода и фазовые переходы второго рода. [c.239]

При переходе от оригинала к изображению надо также учитывать свойства линейности этого перехода [c.83]

Вольт-амперные характеристики ионообменных мембран. В случае катионообменных мембран с равными концентрациями прилегающих электролитов на вольт-амперных кривых в отличие от пористых мембран имеются три резко выраженных участка (см. рис. 5). Первый участок линейный, аналогичен вольт-амперным характеристикам пористых мембран (рис. 4), т. е. имеется пучок прямых, проходящих через начало координат с наклоном, возрастающим с ростом концентрации. Как показывают дальнейшие измерения, при неравных концентрациях электролитов получаем прямые типа Б. Далее линейные участки переходят в отчетливые плато, соответствующие предельному току, максимальному току переноса определенного типа иона. При дальнейшем увеличении приложенной к внешним электродам разности потенциалов ток начинает снова линейно меняться с приложенным мембранным потенциалом. [c.274]

На языке линейной алгебры переход от (4 8) к (4.9) можно рассматривать, таким образом, как нахождение трех неизвестных и, о, К), являющихся компонентами вектора и в выбранной системе координат, методом обращения матрицы [4.27, 4.38]. Однако такие общие вычисления представляют интерес только в том случае, если можно использовать одни и те же базисные векторы для многих векторов и, например, таких, которые соответствуют нескольким точкам Р, когда 5 и находятся на бесконечности. Для большинства практически важных случаев проще решать систему (4.8) непосредственно. [c.84]

Следовательно, решение уравнения Эйлера, полученное из линейного интеграла, переходит теперь в уравнение [c.114]

При теоретическом решении контактной задачи рассматривают два тела, ограниченных криволинейными поверхностями и нагруженных силами, прижимающими эти тела друг к другу (рис. 11.2). При отсутствии нагрузки соприкосновение тел происходит в одной точке (начальный точечный контакт — см. рис. 11.2), или по линии (начальный линейный контакт — см. ниже рис. 11.7). Нагрузка, нормальная к поверхностям контакта, вызывает местные деформации контактирующих тел, в результате которых начальный точечный или линейный контакт переходит в контакт по некоторой малой площадке, имеющей в общем случае форму эллипса. В некоторых частных случаях начального точечного контакта (см. следующий параграф) контактная площадка имеет форму круга при начальном линейном контакте, например при контакте цилиндров с параллельными образующими (см. стр. 440), — форму прямоугольной полоски. Давление, передаваемое от одной детали к другой, распределено по контактной площадке неравномерно. [c.435]

С возрастанием толщины пленки линейная зависимость переходит в параболическую [341], так как лимитирующим фактором становится диффузия внутри окисного слоя. [c.120]

При искривлении линии дислокации от положения а до б касательное напряжение растет и в положении б достигает критического значения Ткр. Дальнейшее выгибание дислокационной линии может происходить при напряжении, меньшем Ткр, так как радиус кривизны увеличивается. При этом на участках дуги вблизи точек закрепления линейная дислокация переходит в винтовую, так как направление сдвига становится параллельным линии дислокации петля выпучивается и образует спирали вокруг точек D й [c.115]

Таким образом, хотя вдоль границы линейной устойчивости переход от рэлеевской моды к вихревой по мере изменения угла наклона происходит непрерывным образом (п. 2), в надкритической области соответствующая перестройка имеет скачкообразный характер и сопровождается явлением гистерезиса. [c.55]

На рис. 0.1 изображен пример сжатия двух цилиндров с параллельными осями. До приложения удельной нагрузки q цилиндры соприкасались по линии. Под нагрузкой линейный контакт переходит в контакт по узкой площадке. При этом точки максимальных нормальных напряжений располагаются на продольной оси симметрии контактной площадки. Величину этих напряжений вычисляют по формуле [c.8]

Прн разметке и контроле размеченных заготовок допуски углов в градусах и минутах, приведенные на рабочих чертежах, часто требуется перевести в линейные. Этот переход с ошибкой не более 0,02 мм можно произвести следующим образом. [c.226]

До приложения удельной нагрузки 9 кГ/см цилиндры соприкасались по линии. Под нагрузкой линейный контакт переходит в контакт по узкой площадке. При этом точки. максимальных контактных напряжений (Тк располагаются на продольной оси симметрии контактной площадки. Величина этих напряжений вычисляется по формуле Г. Герца (при применении материала с коэффициентом Пуассона ц.=0,3) [c.40]

Значения полученных величин I и Е наносят на полулогарифмическую шкалу, причем на шкале абсцисс откладывают логарифмы тока, а на шкале ординат — значения потенциала труба— почва при этих токах, измеренные по медносульфатному электроду. Полученный график для почвы с низким или средним сопротивлением приведен на рис. 120. Как видно из графика, первоначальное увеличение тока не вызывает понижения величины потенциала. Однако такое явление наблюдается только до некоторых значений величины тока, после которых увеличение тока вызывает одновременно значительное снижение потенциала. Эта вторая зависимость имеет линейный вид. Переход от первой пря-мой ко второй происходит по некоторой плавной кривой, показанной на рисунке. Точку необходимого защитного тока и отвечающего ей же защитного потенциала находят дополнительным [c.203]

Когда с повышением напряжения линейная зависимость переходит в степенную, то под микроскопом на поверхности образца наблюдается появление грубых следов скольжения [412, с. 2703], отсутствующих в области линейной ползучести даже при удлинении порядка 10%. [c.171]

Заметим, что в таком случае значения Се, близкие к +3, +G,. . ., не должны встречаться, так как состояния с А = 3, 6,. .. линейной конфигурации переходят в пары А 2 конфигурации С з (гл. III, разд. 1). [c.20]

Р) Изогнуто-линейные и линейно-изогнутые переходы [c.193]

Между линейно-линейными и изогнуто-линейными переходами имеются, однако, некоторые небольшие, но вполне определенные отличия, которые [c.194]

Анализ главных полос изогнуто-линейных переходов производится так же, как и в случае линейно-линейных переходов. Для верхнего состояния (в котором молекула нелинейна) при этом получаются эффективные значения В, которые для полос типа П — 2 в первом приближении равны /4 (З г, -Ь Ср) И /4 В - - ЗСр) для двух компонент верхнего состояния [c.199]

Горячие полосы изогнуто-линейных переходов. При комнатной температуре, а тем более при повышенных температурах, часто происходит возбуждение одного, двух или даже большего числа квантов деформационных колебаний линейных молекул. Переходы с таких уровней приводят к полосам поглощения (горячим полосам), структура которых несколько отличается от структуры рассмотренных выше полос. На фиг. 79 (в середине и справа) показано, как возникают различные подполосы (Й -структура), но уровни с различными / не показаны (заметим, что />ЛГ в верхнем состоянии и / > / в нижнем). [c.201]

Линейно-изогнутые переходы. Отличие переходов, при которых молекула линейна в нижнем состоянии, от переходов, при которых она линейна в верхнем состоянии (и нелинейна в нижнем), связано главным образом с тем, что во втором случае даже при низкой температуре заселено несколь- [c.208]

Фиг. 90. Схемы энергетических уровней, поясняющие образование прогрессий по деформационному колебанию при линейно-изогнутом переходе а — при параллельном переходе, б — при перпендикулярном переходе. Показан только один колебательный уровень (у=0) нижнего состояния (что соответствует поглощению при низкой температуре).

Дипольные электронные переходы в линейных молекулах подчиняются О. и. ДЛ = 0, 1 (Л — квантовое число проекции полного орбитального момента на ось молекулы). Если при электронном переходе молекула изгибается (линейно-изогнутые переходы), то могут возникать вращат. переходы с > 0. [c.487]

Для практических целей при 1—3% концентрации углерода зависимость прочности чугуна при растяжении можно с малой погрешностью выразить линейной функцией, переходя к абсолютным значениям Дств = = l,5A j danjMAi -. Относительный предел прочности при изгибе также монотонно возрастает. Степень графитиза-ции синтетических сплавов меньше, чем обычных чугунов, что способствует стабилизации цементита и повышению твердости металлической основы сплава. Степень графи-тизации сплавов, в которых усвоение углерода при плавке составляло 2% и более, практически одинакова. Очевидно, [c.112]

Этап линейного развития переходит в третий этап быстрого нелинейного развития генерации, в течение которого лазер излучает короткий мощный световой им-пульс, часто называемый гигантским. Длительность и энергия импульса определяются начальным коэффициентом усиления /Со и остаточным коэффициентом потерь резонатора %. Во время действия переднего фронта импульса инверсная населенность активной среды быстро падает а мощность поля излучения нарастает. В момент, когда инверсная населенность достигает порогового значения для существующих остаточных потерь резонатора (коэффициент усиления соответственно сравнивается с коэффициентом noTepi , рост поля [c.132]

Отражательная способность блока MgO линейна и подчиняется закону косинусов при углах, близких к нормали, до плотностей потока, близких к 5 10 вт1см . При больших потоках становится заметным отклонение от линейности. Такой переход иногда сопровождается белым свечением вблизи поверхности блока. [c.196]

Если не считать того, что происходит в интервале образования тонких пленок (эта стадия привлекла мало внимания), го зависимость скорости окисления от времени на первых порах носит параболический характер, а затем на более поздней стадии становится линейной. Наступление перехода от параболической зависимости к линейной зависит от условий опыта в сухом воздухе при атмосферном давлении параболическая стадия длится до 20 ч прп 525° С, 1 ч при 600° С и очень кратковременно, если ее еще. люжно обнаружить, при 700° С. Переход к линейному окисленню на более ранней стадии меньше 2 ч наблюдался при 450° С, когда молибден окисляли в кислороде при пониженном давлении (76 мм рт. ст.) [536], тогда как при 500° С и более высоком давлении кислорода (от 1 до 47 атм) параболическую стадию вообще обнаружить не удалось. [c.311]

В важном частном случае р = onst и Q = О (второе несущественно) уравнения (6.6) и (6.7) становятся линейными и переходят в хорошо известные уравнения математической физики, описывающие движение электрического тока через проводящие поверхности произвольного вида (Н. А. Умов, 1875), течение несжимаемой жидкости в слое переменной толщины и ламинарную фильтрацию в неоднородных слоях (О. В. Голубева, 1950, 1953 П. Я. Полубаринова-Кочина, 1953), движение газй в плоскости годографа скорости (Л. С. Лейбензон, 1935), течение вязкой жидкости в подшипнике, напряженное состояние анизотропных валов и неоднородных пластинок. Математическая теория этих уравнений существенно развита в работах И. Н. Векуа, Л. Берса и А. Вайнштейна, М. А. Лаврентьева и Б. В. Шабата, С. Бергмана, Г. Н. ПоЛожего. Эффективные решения краевых задач для уравнений (6.6) и (6.7) представляются через аналитические (гармонические) функции и фундаментальные [c.149]

Требуемая сила затяжки болтов клеммовых соединений зависит от принятого закона распределения давлений на поверхности контакта ступицы клеммы и вала. Наиболее неблагоприятной является посадка клеммы с большим зазором, когда контакт полуступиц с валом происходит по линиям при затяжке болтов линейный контакт переходит в контакт по узкой площадке (рис. 3.15, а). При небольших зазорах, что соответствует в незатянутом состоянии посадкам С или Д, после затяжки закон рас- [c.42]

До сих пор полностью проанализированы только два случая синглетных линейно-линейных переходов группа полос около 4050 А молекулы Сз (Госсе, Герцберг, Лагерквист и Розен [411 ]) и система полос С2Н2 около 1240 А (Герцберг [524]). Оба случая относятся к электронным переходам Ш — 2. На рис. 72 приведена спектрограмма полосы 0 — 0 молекулы С3. Ясно видны три ветви (Р, Q ж В). Из того факта, что Р-ветвь явно не является продолжением 7 -ветви, можно заключить, что в спектре отсутствуют чередующиеся линии ). Между Р-, В- и ( -ветвями имеется комбинационный дефект, что говорит о небольшом удвоении А-типа в состоянии П ( = = 0,0004 см ). Примеры электронно-колебательных переходов А — Ш так- [c.185]

До сих пор еще не был полностью разрешен ни один линейно-изогнутый переход с верхним состоянием типа S, однако Ритчи и Уолш [1071] разрешили Z-структуру такого перехода в ультрафиолетовом спектре поглощения NO2. Наблюдалось несколько прогрессий по деформационному колебанию (v = 600 см ), и в каждой из них было обнаружено четкое чередование интервалов. В каждой полосе имеются по три основных пика, однако расстояния между ними не остаются постоянными во всех полосах, а равны попеременно 21 и 64 в одной группе и 42 и 85 см в следующей группе, т. е. находятся между собой в отношениях 4 12 и 8 16 соответственно. Именно так и должно быть в случае переходов, аналогичных приведенным на фиг. 90,а, если предположить, что в этих группах значения К равны [c.210]

Определение вращательных постоянных в верхнем и нижнем состояниях при линейно-изогнутых переходах производится почти точно так же, как и при изогнуто-линейных переходах. Так, эффективное значение В для нижнего состояния равно по существу /з (5 + С), а из удвоения К-тжаа. (при К" = 1) легко получить значение 2 В — С) с соответствующими поправками для молекулы типа сильно асимметричного волчка (гл. I, разд. 3,г). Поскольку у всех колебательных уровней нижнего состояния имеются подуровни со всеми значениями К", определять значения вращательных постоянных А1 несколько легче, чем в случае изогнуто-линейных переходов, наблюдаемых при поглощении. Для этого необходимо составить разность волновых чисел начал подполос Vo [К — К"). Например, если пренебречь центробежным растяжением и членами более высокой степени, которые учитывают влияние асимметрии (фиг. 90, б), то [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...