Y, вторая переход от линейного

Переменная составляющая вероятности перехода линейна зависит от плотности энергии внешнего поля на частоте перехода. Такое поле повышает вероятность перехода, вызывая так называемое вынужденное или индуцированное (эйнштейновское) излучение. Индуцированное излучение есть результат взаимодействие фотона с возбужденным атомом, которое приводит к испусканию атомом второго фотона. Таким образом происходит умножение фотонов. Основным отличием индуцированного излучения от спонтанного является высокая степень его когерентности (фазового совпадения). [c.158]

Следует отметить существенное различие между двумя способами изучения плоскопараллельного движения, связанными с первой и второй теоремами о перемещениях. Разложение движения на поступательную и вращательную части связано с выбором фиксированной точки плоской фигуры — полюса. Оно позволяет исследовать как распределение скоростей, так и распределение ускорений. Представление движения плоской фигуры как непрерывной последовательности вращений вокруг мгновенных центров вращений позволяет, как будет показано ниже, изучить лишь распределение скоростей. Такое ограничение связано с пренебрежением малыми второго порядка малости по сравнению с A — малыми первого порядка, при приближенной замене последовательных действительных перемещений вращательными вокруг мгновенных центров. Это приближенное представление позволяет после предельного перехода найти точный закон распределения линейных скоростей, но не позволяет найти закон распределения ускорений, который приходится рассматривать отдельно. [c.187]

Прежде всего мы видим, что рассматривая задачу в линейной постановке, мы можем определить критическую нагрузку, но форму равновесия мы находим только с точностью до постоянного множителя. Смысл этого выраже-ния"будет ясен из последующих примеров. Второе — мы видели, что определение условий существования соседних положений равновесия равноценно определению условия перехода от устойчивого состояния к неустойчивому. В по- [c.125]

Таким образом, уравнения Эренфеста определяют широкий класс фазовых превращений — линейные фазовые переходы первого рода и фазовые переходы второго рода. [c.239]

Рассматриваемая ниже задача представляет собою пространственный аналог той плоской задачи о концентрации напряжений, которая была рассмотрена в предыдущем параграфе. Бесконечно упругое пространство растягивается во всех направлениях равномерно, в этом пространстве содержится сферическая полость радиусом а. Употребляя тер(Мин упругое пространство , мы должны представить себе тело достаточно больших размеров (линейный размер Ь) на границе которого приложена нагрузка, создающая в нем равномерное растяжение во всех направлениях с интенсивностью о. Если тело не содержит полости, т. е. нет второго характерного размера, с которым можно сравнивать размер тела L, нет необходимости говорить о том, велик этот размер или мал. Но если речь идет о концентрации напряжений около полости радиусом а, коэффициент концентрации будет зависеть от малого параметра а/Ь и при стремлении этого параметра к нулю будет стремиться к некоторому конечному значению, которое не люжет зависеть ни от а, ни от L. Б> примере с вращающимся диском в 8.13 этот предельный переход был сделан явно, что оказалось возможным ввиду простоты задачи. Вообще, полагают этот малый параметр равным нулю с самого начала, это можно сделать, либо считая размер а бесконечно малым, либо размер L бесконечно большим. Делая второе предположение, мы приходим к представлению об упругом пространстве, т. е. об упругой среде, заполняющей все пространство. [c.274]

В основе уравнений сплошности, движения и энергии лежат простые физические законы—сохранения массы, сохранения количества движения, сохранения энергии. Однако дифференциальные уравнения получились очень сложными, в частных производных второго порядка, включая нелинейные (19.8). Это произошло в результате перехода от сложных величин, таких, как работа, теплота, энергия, к первоначальным величинам, к которым относятся непосредственно наблюдаемые и измеряемые, такие, как линейный размер, промежуток времени, скорость, температура, а также физические константы и т. п. [c.186]

Вычисление того же предела прочности при использовании тензорно-полиномиальной формулировки (например, при сохранении линейных и квадратичных по напряжениям слагаемых в уравнении (56)) требует перехода от F и Рц к F и р ц, как и при вычислении ац. Кроме того, предел прочности при одноосном напряженном состоянии нельзя найти простым обращением, здесь требуется решить алгебраическое уравнение второй степени типа (9). Не учитывая условия устойчивости (Цай и By [c.445]

Для выбора уравнения, описывающего зависимость темпов роста литейного производства от темпов роста машиностроения и металлообработки, были использованы ортогональные полиномы Чебышева. Были рассмотрены три уравнения линейное, квадратичное и кубичная парабола. В уравнении второй степени коэффициент при полиноме Чебышева фа (х) оказался статистически значимым, а в уравнении третьей степени этот коэффициент незначим. Исходя из этого, можно ограничиться уравнением второй степени. Это же подтверждает и сравнение значений остаточных дисперсий. Так, переход от линейного уравнения к квадратичному вызывает уменьшение остаточной дисперсии более чем в пять раз. Переход к уравнению третьей степени вызывает незначительное снижение остаточной дисперсии. Дальнейшее увеличение степени полинома не имело смысла, так как приводило к росту остаточной дисперсии. [c.174]

Исследована кинетика ползучести на первой стадии алюминия марки А1 в температурном диапазоне 20—280 °С при различных уровнях приложенного напряжения. Найдено, что в координатах напряжение — температура испытания четко выделяются граничащие между собой и осью температуры три области, в каждой из которых наблюдается одна из известных кинетических закономерностей. С ростом температуры логарифмическая ползучесть (первая область) сменяется кубической закономерностью Андраде (вторая область), а кубическая — квадратичной Андраде (третья область). С ростом напряжения температурный интервал кубической зависимости растет за счет первой области. Температура перехода от кубической к квадратичной не зависит от напряжения и примерно равна 0,5 температуры плавления. Энергия активации ползучести во второй и третьей областях линейно уменьшается с ростом напряжения. Результаты исследований рассматриваются с точки зрения вопроса о ведущей роли сдвиговых или диффузионных процессов. [c.262]

Однако и здесь имеется различие в форме функций по сравнению с функциями для весомых масс. Для электродинамических явлений скорости электричества входят в функцию второй степени, коэффициенты которой, однако, даже при переходе к прямоугольным координатам не делаются постоянными в отличие от того, что имеет место для масс в выражении кинетической энергии весомых систем. Наконец, коль скоро в действие вступают постоянные магниты, появляются линейные функции скоростей. [c.433]

Предварительные замечания. Линейные дифференциальные уравнения в состоянии описать процесс колебаний лишь с определенной точностью. Если последняя недостаточна, приходится переходить к более высоким приближениям и удерживать члены более высокой степени, нежели вторая, в разложении по обобщенным координатам функции П (потенциальная энергия системы (17.80)), а также в разложениях по тем же координатам коэффициентов А (17.78) в выражении для кинетической энергии и коэффициентов В (17.79) в функции рассеяния. При этом дифференциальные уравнения, описывающие движение, получаются нелинейными. Причина нелинейности может быть и иного характера, что поясняется ниже. [c.220]

Метод Эйлера применим к анализу таких типов потери устойчивости, т. е. таких явлений, которые характеризуются наличием возможности перехода от одной формы равновесия к другой, бесконечно близкой к ней, при фиксированной нагрузке (т. е. равенство нулю производной Р/й/ при некотором значении Р, где Р — сила, а [ — характерный параметр деформации системы). В то же время этот метод не может быть применен в тех случаях, когда потеря устойчивости формы равновесия состоит в переходе не к другой форме равновесия, а к колебательному движению. Остановимся на вопросе о применимости метода Эйлера в случае, если потеря устойчивости принадлежит типу перехода к новой устойчивой форме равновесия, но посредством скачка. Можно отметить два характерных варианта. Водном из них этот переход происходит в точке бифуркации, до которой (Р < Р ) зависимость Р — / линейна. В другом — переход происходит в предельной точке, до которой (Р < Р,) зависимость Р—[ нелинейна. В первом случае метод Эйлера позволяет найти Р, во втором же — этот метод неприменим. [c.372]

Область устойчивости на полуплоскости (г О, ) изображена на рис, 18,98,6. При = 0 этой области принадлежит отрезок оси ординат О г 3 при > О верхняя граница устойчивости устанавливается согласно равенству (18.158). Так как критическая нагрузка г соответствует переходу корней характеристического уравнения в правую полуплоскость с мнимой оси, а критическая нагрузка г — переходу в правую полуплоскость из левой полуплоскости, то вторая нагрузка более достоверна. Следует, однако, заметить, что этот, вывод основывается на анализе линейных уравнений и потому не может считаться окончательным. [c.446]

Вероятность перехода атома с одного энергетического уровня на другой имеет две составляющие. Первая зависит от свойств атома и не зависит от внешних факторов вторая линейно зависит от плотности энергии поля, соответствующей частоте перехода, [c.6]

Путем отбрасывания членов возмущающей функции выше второго порядка, уравнение переходит в линейное. Для того чтобы иметь представление об устойчивости системы регулирования, достаточна проанализировать однородное уравнение [c.185]

Поглощение света молекулой может быть обусловлено переходами между разл. электронными уровнями о, л и др. (см. Молекулярные спектры.). Каждый переход моделируется поглощающим осциллятором, ориентированным разл. образом или расположенным в разных местах большой молекулы, в частности, имеющей цепь сопряжения (направление, в к-ром чередуются единичные и кратные связи в молекуле). Соответствующие полосы поглощения обладают разл. Д, Полосы поглощения а—а -переходов обычно Д. не имеют из-за симметрии их волновых ф-ций п—п -переходы моделируются линейным электрич. дипольным осциллятором, причём более сильное поглощение происходит для света, поляризованного в направлении цепи сопряжения. Для этого направления (или для длинной оси молекулы) принято обозначение К ц. Переходы п—л (л — орбитали, не участвующие в хим. связи) чаще дают более сильное поглощение перпендикулярно этой ценя KjJ. Соответственно для л—д - и п—я -перехо-дов наблюдается линейный Д., в первом случае положительный, во втором — отрицательный. Примером может служить краситель конго красный (рис. 1). Здесь для двух длинноволновых полос (—-500 и 540 нм, рис., 6) поглощающий осциллятор расположен вдоль [c.693]

Это уравнение становится линейным при й (л) = 0, т. е. когда температура второй (неограниченной) среды равна температуре фазового перехода. При этом [c.116]

Начальная стадия, отмеченная на рис. 90 цифрой 1, связана с появлением неустойчивости пластического течения (зуб или площадка текучести) вторая дополнительная стадия 2 характерна для сплавов с низкой энергией дефекта упаковки. Стадии / и 2 отвечают линейному участку кривой деформации в обычных координатах напряжение—деформация. Для этого участка характерна своя дислокационная структура (чаще всего плоские скопления). Выявленные в работе [235] характерные точки при переходе от одной стадии к другой являются фундаментальными, так как [c.136]

В работе [6] с целью преодоления указанного затруднения все искомые в сопряжениях элементов перемещения и усилия разделены на две части на величины, непрерывные в сопряжениях либо меняющиеся при переходе через сопряжение на заданную величину, и величины, претерпевающие в сопряжении разрыв на неизвестную величину. Первые неизвестные (их число в рассматриваемых конструкциях может превосходить 40—60) весьма удобно определяются с использованием рекуррентных формул метода начальных параметров по заданным краевым условиям путем сведения исходной краевой задачи к задаче с начальными данными. Вторые неизвестные (число неизвестных разрывов обычно не превосходит пять — восемь) определяются при помощи дополнительных условий, по которым в разрывных сопряжениях некоторые из искомых величин либо известны (нанример, изгибающий момент в идеальном шарнире), либо связаны линейными зависимостями с неизвестными разрывами (например, связь опорной реакции с прогибом упругой опоры). Для этого должны быть известны дополнительные коэффициенты местной жесткости конструкции или податливости присоединенных к ней упругих элементов, которые задаются при расчете в виде диагональной матрицы, каждый диагональный коэффициент которой характеризует одно из разрывных сопряжений независимо от остальных. [c.76]

КОЙ деформации. В то время как вторая, промежуточная, стадия характеризуется линейно-вязким течением, которое обеспечивается наличием вязко-жидкой структуры на перемещающейся по объему деформируемого металла границе а/7-перехода, которая играет принципиальную роль в механизмах деформации и аккомодации. Поэтому показатель скоростного упрочнения т существенно зависит от скорости фазового превращения (см. рис. 5.37). При этом максимальное значение показателя т зависит от скорости деформации. Из этого следует, что повышение скорости фазового превращения может способствовать увеличению показателя т при более высоких скоростях деформации. [c.424]

Схема, показанная на фиг. 314,в, отличается от предыдущих формой надрезки. В данном случае принята линейная надрезка и, кроме того, учитывая малые размеры ивготовляемой детали, — трехрядовая шахматная раскладка на ленте. Число вытяжных переходов четыре, затем пробивка отверстия, отбортовка и, наконец, вырубка. Схема, показанная на фиг. 314,г, показывает последовательность изготовления двух спаренных коробчатых деталей. Одновременная штамповка двух спаренных деталей обеспечивает симметричное и равномерное распределение деформации поперек ленты. На первом переходе происходит надрезка путем пробивки фасонного отверстия, второй переход — вытяжка спаренной детали, третий — пробивка четырех круглых и одного овального отверстия, четвертый — разрезка [c.472]

Прежде всего нас интересует матрица вероятностей переходов Лг, представляющая М конфигурацией дефектов. Матрица Лг по существу та же, что и в определении Ховарда [3], за исключением двух важных моментов. Первое —в Лг включены прыжки меченого атома и второе — Лг линейна по полю, как в уравнеинн (4.55). Поскольку прыжки меченого атома включены [c.119]

Для плотного гравитационного слоя массовая скорость увеличивается за счет линейной скорости, поскольку концентрация его практически неизменна. Однако при превышении предельной скорости слоя наступает его разрыв и переход в режим падающего слоя. Здесь наблюдается как бы та же картина, что в кипящем слое, но применительно к другим условиям. Разнонаправленное влияние двух факторов — увеличение теплоотдачи за счет роста скорости и ее уменьшение за счет падения концентрации (плотности) потока — уравновешено в критической точке. Переход через критическое число Фруда (здесь — через оптимальную массовую скорость) в ряде случаев определяет превалирующее влияние второго фактора. В области потоков газовзвеси основным интенсифицирующим фактором является концентрация твердой фазы. На рис. 1-4 линия, характеризующая поток газовзвеси, построена для Un = onst следовательно, увеличение массовой скорости вызвано лишь ростом концентрации. При переходе в область флюидных потоков наблюдается второй максимум. [c.25]

Напряжения второго рода возникают вследствие неоднородности кристаллического строения и различия физико-механических свойств фаз и структур сплавов. Фазы, например в черных металлах, феррит, аустенит, цементит, графит обладают различной кристаллической решеткой их плотность, прочность и упругость, теплопроводность, теплоемкость, характеристики теплового расширения различные. Структуры, представляющие собой смесь фаз, например перлит в сталях, а также закалочные структуры, в свою очередь, обладают отличными от смежных структур свойствами. Различие кристаллической ориентации зерен металла обусловливает анизотропию физико-механических свойств микрообъемов металла. В результате совместного действия этих факторов возникают внутри-зеренные и межзеренные напряжения еще в нронессе первичной кристаллизации и при последующих прев эащениях во время охлаждения. При высоких температурах напряжения уравновешиваются благодаря пластичности материала. Однако они проявляются в низкотемпературной области, возникая при фазовой перекристаллизации и выпадении вторичных и третичных фаз (фазовый наклеп), при каждом общем или местном повышении температуры (из-за различия теплопроводности и коэффициентов линейного расширения структурных составляющих), приложении внешних нагрузок (из-за различия и анизотропии механических свойств), а также нрп наклепе, наступающем в результате общего или местного перехода напряжений за предел текучести материала. [c.152]

Оптические и магнитооптические свойства. Ферриты обладают сравнительно высокой прозрачностью в ряде участков ближнего и далекого инфракрасного спектров. Ферриты-гранаты характеризуются лучшей прозрачностью, чем ферриты-шпинели. Так, в иттриевом феррите-гранате имеются окна прозрачности при длинах волн K>L<0,1 мм и 1<л<10 мкм между двумя этими областями наблюдается сильное решеточное поглощение. В редкоземельных ферритах-гранатах в первой области прозрачности могут наблюдаться поглощение при ферромагнитном резонансе (если поле анизотропии велико) в случае обменного резонанса редкоземельной подрешетки в поле железных подрешеток, а также электронные переходы между уровнями основного мультиплета редкоземельных ионов. Во второй области наблюдаются электронные переходы в редкоземельных ионах и (при более коротких длинах волн) электронные переходы в ионах яселеза в октаэдрических и тетраэдрических позициях. Ферриты-гранаты в видимой и ближней инфракрасных областях спектра обнаруживают значительный эффект Фарадея при распространении света вдоль вектора намагниченности и примерно такой же по модулю эффект Коттона — Мутона (магнитное линейное двупреломле-ние) при распространении света перпендикулярно вектору намагниченности fl09—110]. [c.708]

И, следовательно, J = L, nij = т . Приняв в качестве выделенной ось Z на рис. 151, вдоль которой распространяются фотоны, мы видим, что при rrij = I электроны, обусловливающие отличие J от нуля, движутся в плоскости Л"к а при nij = О-в плоскости, в которой лежит ось Z. Из принципа соответствия следует, что при переходе ( J = 0) (J = 1) вдоль оси Z испускаются фотон с левой или правой круговой поляризацией (при rrij — + 1) или линейной поляризацией (при ftjj = 0), которая может быть представлена в виде суперпозиции левой и правой круговых поляризаций. При переходе J = 1) (J = 0) на втором шаге каскада фотон испускается с такой же поляризацией, как и на первом. [c.420]

Учитывая (1.10.26), (1.10.27) и условие (1.10.24), получим линейные уравнения кинетики фазовых переходов, определяющие их интенсивность в зависимости от отклонения давления (не-ресжатия или перерасширения) от давления насыщения рз Т) или от отклонения температуры (перегрева или переохлаждения) от температуры насыщения Тд р). В частности, когда вторая [c.150]

С другой стороны, как было подчеркнуто выше, снижение частоты (скорости деформации) нагружения материала приводит к тому, что трещина может распространяться довольно устойчиво и при переходе на макроскопический масштабный уровень. Можно предположить, что переход этот будет сопровождаться устойчивым, но быстрым нарастанием скорости роста трещины. Предельную величину скорости роста трещины или шага усталостных бороздок, которые могут характеризовать точку бифуркации — переход к окончательному разрушению материала можно определить по аналогии с тем, как это было сделано в соответствии с соотношениями (4.47). На первом этапе стабильного роста трещины (мезоуровень I) плотность энергии разрушения остается постоянной, и это соответствует постоянной величине ускорения роста трещины. На втором этапе стабильного роста трещины (мезоуровень II) происходит линейное нарастание ускорения, что определяется вторым основным уравнением синергетики. Вполне естественно предположить, что этап нестабильного роста трещины (макроуровень) описывается параболической зависимостью ускорения роста трещины от ее длины. В этом случае следует иметь в виду ускорение процесса разрушения, которое [c.223]

В дальнейшем будем рассматривать приводы машин с самотормо-зящимися механизмами, схематизированными либо по рис. 87, либо по рис. 88. При этом первая схема получается из второй предельным переходом Са 1 оо, с, ft+iоо, Используя механическую модель приводного двигателя (см. рис. 8, а), имеющего динамическую характеристику в соответствии с (1.49), представим исходную механическую систему в виде линейной цепной п-массовой систем (рис. 90, а). [c.284]

На основании проведенного исследования можно сказать, что частоты свободных нелинейных колебаний балок являются, в отличие от линейного случая, функциями амплитуд колебаний концов, имеющих нелинейные граничные условия. При этом они могут занимать своим сплошным спектром либо всю полосу частот от О до оо (при этом формы колебаний плавно переходят от одноузловых к двухузловым и т. д.), либо они могут занимать лишь сплошные полосы в соответствующих интервалах частот. Первый случай имеет место, например, при нелинейной характеристике, представляемой кубической параболой, второй случай — при линейных характеристиках, составленных из отрезков прямых. [c.31]

На рис. 1.7 показана кривая циклического деформирования некоторого материала, обладающего свойством так называемой циклической стабильности . Напряженное состояние является линейным, и линия ОА представляет собой кривую первичного нагружения. Рассмотрим два деформационных процесса. В первом случае происходит разгрузка из состояния А до В, затем нагрузка сжимающим напряжением до состояния С по закону упругости, снова разгрузка до Б, нагрузка растягивающим напряжением до Л и т.д. Так как начальная пластическая деформация ОВ в ходе дальнейшего деформирования не изменяется, то в данном случае имеет место приспособление. Во втором случае (приспособление отсутствует) материал проходит начальное нагружение до того же состояния А, затем разгрузку АВ и нагрузку сжимающим напряжением по кривой BDE, далее разгрузку по линии EF и снова нагрузку по кривой FGA. При периодическом повторении такого цикла нагружения путь пластического деформирования FB совершается каждый раз дважды от исходного состояния О к В п от В к О, затем от О к F и от F снова к О. Площадь петли пластического гистерезиса FGADE численно равна необратимой работе деформирования в каждом цикле. Основная часть этой работы переходит в тепло и рассеивается путем теплообмена, а некоторая, относительно очень малая доля, расходуется на развитие повреждений малоцикловой усталости. При наличии же приспособления может иметь место лишь многоцикловая усталость, связанная не со знакопеременным пластическим деформированием макроскопических объемов материала, а с развитием локальных пластических деформаций в отдельных кристаллических зернах. [c.15]

Обычно исследования начинают с рассмотрения линейной модели и лишь в случае. ее неадекватности переходят к рассмотрению более сложных моделей, например, в модель включают эффекты взаимодействия факторов или переходят к моделям второго порядка. Полнофакторные двухуровневые планы позволяют оценить как основные (линейные) эффекты, так и все эффекты взаимодействия, т. е. оценить значимость всех коэффициентов регрессии. [c.106]

В тех случаях, когда линейная модель окажется неадекватной, переходят к моделям второго и более высоких порядков. Наиболее часто применяются планы второго порядка. В качестве таких планов широкое применение получили ортогональные и ротатабельные центральные композиционные планы. Ядром таких планов служат линейные двухуровневые полнофакторые планы k < 5), к экспериментальным точкам которых добавляют некоторое число опытов в центре плана и 2k точек на удалении а > 1 от центра плана. Такие планы более экономичны чем планы типа 3 (трехуровневые планы). Описание и порядок построения композиционных планов дано в работе [73]. [c.114]

Были также проведены испытания на стали Х18Н9, в которых температура оставалась постоянной в пределах каждого полу-цикла и изменялась при переходе через нуль по напряжениям в процессе одноминутной выдержки при о = О (режим е, см. рис. 5.3). Нагружение осуществлялось при постоянной амплитуде деформаций блоками с двумя уровнями температуры 150 и 650° С. Первый блок соответствовал комбинации растяжение—650° С, сжатие — 150° С второй — растяжение — 150° С, сжатие — 650° С. Чередование блоков происходило через 30, 5 и 1 цикл изменения деформаций. В этом случае, как и при линейном изменении температуры в пределах цикла, было отмечено удовлетворительное соответствие полученных диаграмм деформирования результатам изотермических испытаний. Причем число циклов в блоке практически не сказывалось на ходе диаграмм деформирования. Пунктирными линиями на рис. 5.8 показаны диаграммы изотермического нагружения (150 и 650° С), сплошными — блочного неизотермического нагружения. Диаграммы соответствуют стабилизированному состоянию материала. [c.120]

Они вместе с выражениями для поверхностных плотности мряда а н тока i через у получаются из (23) предельным переходом (я—нормаль к границе раздела, направленная из первой во вторую часть среды). Здесь для определённости пространство-время предполагается плоским, а ва-куум — однородным и изотропным, используется инерци-альная система отсчёта, к.-л. образом связанная со средой в целом. Все свойства среды, за исключением сторонних зарядов ptj и токов j , включены в новое поле электрич. индукции /)"( , г) или полной электрич. поляризации Р (Г, )] и задаются функционалом j[E, В]. В линейной Э. соответствующее материальное ур-ние имеет вид [c.529]

Очевидно, что если число птьз туннельных систем в единице объема достаточно велико, то второй член формулы (6.51) будет доминировать при низких температурах и температурная кривая теплоемкости при понижении температуры будет демонстрировать переход от кубичной зависимости к линейной, как это имеет место на рис. 2.7. Оказалось, что плотность туннельных систем должна составлять примерно одну десятитысячную от плотности атомов, чтобы фюрмула (6.51) могла описать экспериментальные результаты. Гипотеза о существованга туннельных систем в стеклах получила прекрасное подтверждение в многочисленных экспериментах, проведенных в последующие годы [36]. Более того, впоследствии было установлено, что туннельные системы существуют также в полимерах и других неупорядоченных системах. [c.82]

Полимерные матрицы демтся на два основных класса термореактивные и термопластичные. Первые представляют собой сравнительно низковязкие жидкости (при температуре термообработки), которые после пропитки армирующего материала (волокон, нитей, лент, тканей) за счет химических реакций превращаются в неплавкую твердую полимерную матрицу. Этот химический процесс называют отверждением. Вторые представляют собой линейные полимеры, которые могут при повышении температуры многократно переходить в жидкое расплавленное состояние. [c.136]

Переходим к отдельным случаям устранения избыточных связей. Опоры для вращательного движения механизма (рис. 1.2) выполнены на двух подшипниках один - пара третьего класса, другой - пара второго класса. Число контуров к = р - п = = 2-1 = 1. По формуле О.Г. Озола 4-Ж = 6А -/=6-1-1-3-1-4 = -1. Здесь пара третьего класса трехподвижная, а второго - четырехподвижная. Разность q -W = -I означает одну подвижность. Согласно покон-турному методу пара А записана в трех столбиках, а пара В - в четырех. Линейные подвижности / =0и/у=0. Они заменяются [c.387]

И то, и другое упрощение применимо для определекин нестационарных температурных полей неограниченной пластины в полуограниченного тела Упрощения дат возможность осуществлять переход от третьего слагаемого общего решения линейной краевой задачи теплопроводности либо ко второму сла- [c.519]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...