Уровень рентгеновский

Фотоэффект. Гамма-фотон или фотон другого вида излучения при прохождении через вещество может вступить во взаимодействие с атомом этого вещества как целым. При этом фотон может передать всю свою энергию и полностью поглотиться, а за пределы атома выбрасывается электрон. Такой процесс вырывания электрона из атома фотоном называется фотоэффектом, а вырываемые электроны— фотоэлектронами. Атом, потерявший электрон, оказывается в возбужденном состоянии, освободившийся уровень энергии в атоме заполняется одним из наружных электронов и при этом испускается квант характеристического (рентгеновского) излучения. В отдельных случаях энергия возбуждения непосредственно передается одному из электронов атома, который покидает атом, а характеристического излучения не происходит. Это явление называется явлением Оже, а выброшенные электроны — электронами Оже. [c.31]

В работе [81] методом РСА исследовали влияние числа проходов при РКУ-прессовании Си на измельчение микроструктуры и уровень упругих напряжений. Было установлено, что уже после одного прохода в Си формируется структура, характеризующаяся малым размером ОКР и значительными микроискажениями кристаллической решетки. Как и в случае ИПД кручением, размер кристаллитов, измеренный с помощью различных рентгеновских пиков, так же как и уровень микроискажений кристаллической [c.45]

В результате консолидации размер зерен-кристаллитов практически не меняется, хотя уровень микроискажений в направлении (111) несколько падает (табл. 1.3) [81]. Следует отметить, что из-за сильного ослабления интенсивности рентгеновских пиков (200) и (400) в результате ИПД кручением определить размер зерен и величину микроискажений кристаллической решетки в направлении (200) не представилось возможным. [c.58]

Параметр кристаллической решетки в наноструктурных материалах, как и в случае традиционных исследований, рассчитывают исходя из положений центров тяжести рентгеновских пиков. Уширение и связанное с ним возможное наложение хвостов рентгеновских пиков, а также повышенный уровень фона на рентгенограммах наноструктурных материалов могут несколько увеличить погрешность получаемых результатов, оцениваемую снизу в случае крупнокристаллических материалов значением порядка [c.73]

Изучение влияния условий нагружения на характер изменения остаточных напряжений II рода показало [34], что при упруго-пластическом деформировании железа (выше предела выносливости) в воздухе уже при малой базе числа циклов нагружения (10 — 5 10 циклов) остаточные напряжения растут до 300—350 МПа и при дальнейшем увеличении базы испытания изменяются мало. В присутствии такой поверхностно-активной среды, как 2 %-ный раствор олеиновой кислоты в вазелиновом масле, характер изменения остаточных напряжений существенно меняется. При малых базах испытания уровень напряжений ниже, чем при испытании в воздухе, а при больших базах — значительно выше и достигает 900 — 950 МПа. Отсюда следует, что поверхностно-активные среды уменьшают энергию выхода на поверхность дислокаций и при напряжениях, превышающих предел выносливости, упрочнение металла происходит медленнее, но степень упрочнения с увеличением числа циклов нагружения значительно выше, чем при испытании в воздухе. При этом по данным рентгеновского анализа зерна феррита в поверхностно-активных средах более интенсивно дробятся на различно ориентированные субзерна, что выражается в большой степени наклепа. При низких уровнях напряжений вследствие охвата пластическим течением большого количества зерен поверхностно-активная среда разупрочняет металл. [c.16]

На рис. 2.4 показаны рентгеновский снимок и сопутствующая ей микрофотография, демонстрирующие картину расслоения на свободной кромке эпоксидного слоистого углепластика со структурой [ 45°/0°/90°] , подвергнутого осевому растяжению. В этом конкретном случае расслоение началось вдоль обеих кромок образца при напряжениях, уровень которых составляет меньше 90% предельных, а его последующее распространение в глубь образца было сравнительно устойчивым. Окончательное разрушение произошло, когда расслоилось приблизительно 80% образца. [c.95]

Если частота излучения лежит в области мягких рентгеновских лучей, например Я = 10 — 100 А, то наблюдаются переходы типа Ь на фиг. 38. Уровень Ех обычно представляет собой рентгеновский Ь-уровень или (в тяжелых металлах) М-уровень. [c.114]

Помимо диаграммных линий в характеристическом спектре рентгеновского излучения существуют слабые по интенсивности линии, называемые недиаграммными линиями, или сателлитами диаграммных линий. Коротковолновые сателлиты могут возникать при дополнительной ионизации излучающего атома, а также при переходах на внутренний уровень с оптических уровней атомов, которые были предварительно возбуждены. Сателлиты, проявляющиеся с длинноволновой стороны от диаграммной линии, могут возникать при перекрестных переходах электронов атомов, образующих химическое соединение. Например, длинноволновой сателлит /С-линии хлора проявляется в соединении КС1 и может быть объяснен переходом 2р электрона иона К на уровень Is нона С1 (1, 2]. [c.797]

Известно, что физическая ширина рентгеновских линий функционально зависит от нескольких переменных (см. гл. П1). Есть основания полагать, что составляющие f>(hki) сложно зависят от внешних условий контактного взаимодействия металлических поверхностей в присутствии активных смазочных сред. В связи с этим выделены некоторые факторы, приводящие к размытию линий на рентгенограмме чистого металла методом Холла определены средний размер блоков мозаики и микродеформаций кристаллической решетки. Интенсивность износа в функции е- V2 и т) /2 (рис. 51) иллюстрирует принципиально разный характер. взаимосвязи интенсивности износа и параметров субструктуры деформированного при трении металла среднего размера блоков е и микродеформаций т]. В функции г не выявлено явной зависимости максимальному износу в смазке ВНИИ НП— 293 и минимальному при трении в среде глицерина (избирательный перенос) соответствует примерно одинаковый уровень микроискажений. Остальные точки на координатной сетке /—т] расположены хаотично. [c.132]

Радиационные нарушения зависят от природы в энергии облучающего потока. Быстрые электроны, взаимодействуя с орбитальными электронами вещества, могут создавать ионы или переводить электроны на более высокий энергетический уровень, что определяет более высокую химическую активность молекулы или атома. Вместе с тем могут появиться и вторичные электроны. Пролетая вблизи ядра и взаимодействуя с ним, электрон затормаживается и отклоняется от своего пути, происходит тормозное излучение, испускается рентгеновский фотон. На это расходуется небольшая часть энергии. Электрон может упруго столкнуться с ядром. Ядерные превращения происходят лишь в том случае, если энергия электрона или гамма-фотона больше 20 МэВ. [c.457]

Нижний предел веса блок-трансформаторов и защитных кожухов устанавливается Правилами устройства рентгеновских кабинетов и аппаратов при дефектоскопии (№ 366—61). В настоящее время эти правила несколько устарели. В частности, в них должно быть указано, что уровень излучения сквозь защиту трубки ограничивается некоторой долей (например 0,01) от уровня излучения в прямом пучке, а не одним числом для всех аппаратов. [c.103]

Для исключения поступления в эксплуатацию поршней с литейными дефектами необходимо проверять их ультразвуковым или рентгеновским методом. Поршни, поступающие в эксплуатацию, должны иметь минимальный уровень внутренних напряжений, что достигается усовершенствованием режимов термообработки. На Пензенском дизельном заводе для контроля термообработки юбок поршней дизеля Д49 внедрено выборочное измерение остаточных напряжений. [c.197]

Вместе с переносом массы частиц при колебательном движении переносятся и электрические заряды. Они становятся источниками излучения электро.магнитных волн от низкочастотных, звуковых, световых, тепловых до рентгеновского излучения. На практике значительная часть этой энергии приходится на тепловое излучение, которое часто оценивают по температуре объема и поверхности трущихся тел. Вместе с тем по анализу частоты и изменению интенсивности излучения электромагнитных волн открывается возможность оценивать уровень температуры и во фрикционном контакте реальных машин. Кроме того, это открывает новые возможности более активной борьбы с нежелательными акустическими явлениями (шумом) при работе фрикционных узлов. [c.86]

Это выражение может быть использовано для определения изменений энергии в процессах, в которых электрон удаляется из системы или вводится в неё, как в случае термоионной эмиссии или фотоэлектрического эффекта, а также в процессах, связанных с переходом электрона из полосы проводимости на свободный уровень во внутренней оболочке при испускании рентгеновского излучения. [c.362]

Внутренние дефекты металлических сварных швов можно, например, определить с помощью проникающего излучения (рентгеновские лучи). Поскольку этот метод контроля связан с большими затратами, его применяют только для контроля сварных соединений, испытывающих высокие нагрузки. Кроме того, такой контроль можно проводить выборочно. Современный уровень развития неразрушающего контроля не позволяет при помощи рентгеновского излучения надежно выявлять внутренние дефекты в сварных пластмассовых соединениях. Поэтому в настоящее время этот метод применяют в заводских условиях лишь для выборочного контроля качества указанных соединений. При этом такой контроль не может дать 100% гарантии пригодности пластмассового сварного соединения. Он служит лишь для оценки соблюдения и стабилизации технологии путем выявления дефектов. [c.78]

Изложите теорию линейчатого излучения в рентгеновской области спектра для атомов с высоким атомным номером. Выведите закон Мозли. Найдите волновые числа для линий Ка и /Ср молибдена. По закону Мозли допускается, что для перехода с М- или -уровня на /(-уровень можно принять значение постоянной экранирования Ск = 1- [c.364]

Когда атомное число Z велико, электронные оболочки Кг L, М. .., соответствующие значениям 1, 2, 3. .. главного квантового числа п, заполняются в соответствии с принципом Паули. Поглощение рентгеновского кванта hv с энергией порядка 10 эВ приводит не к переходу электрона с глубокого уровня на уже занятый более высокий уровень, а к удалению этого электрона, т. е. к ионизации атома. Необходимая для этого работа равна энергии кулоновского взаимодействия электрона с ядром, если нет других электронов, и определяется выражением для энергетического уровня атома водорода (задача 69) [c.365]

Уровень достижений в области получения твердых материалов с улучшенными свойствами сейчас высок. Однако эти достижения были бы невозможны без научно обоснованного подхода к проблеме улучшения механических свойств. Возможности для такого подхода появились с развитием физических методов исследования твердых тел и прежде всего структурных рентгеновского, электро-нографпческого, нейтронографического и электронно-микроскопи-ческого. Стало ясно, что. большинство свойств твердых тел зависит от особенностей их атомной структуры. Крупным шагом в развитии физической теории прочности твердых тел явились теория несовершенств и, в первую очередь, теория дислокаций. Оказалось, что механическая прочность твердых тел зависит, главным образом, от дислокаций и что небольшие нарушения в расположении атомов кристаллической решетки приводят к резкому изменению такого структурно чувствительного свойства, как сопротивление пластической деформации. [c.115]

Случайные погрешности реконструкции, обусловленные квантовой природой рентгеновского излучения, принципиально не устранимы и их анализ позволяет однозначно оценить предельные возможности л1етода ПРВТ при фиксированном числе квантов, сформулировать требования к экспозиции, энергии излучения, точности измерения проекций и пространственно-частотным характеристикам томограмм, обеспечивающим необходимый уровень метрологии. [c.409]

Следующая группа переходных элементов—от натрия (2 = 39) до палладия z = 46) — находится в пятом периоде при незаполненном 4tf-ypoBHe электроны появляются на 5s-ypoB-не, В третьей группе переходных элементов — шестой период, от лантана (z = 57) до золота г = 79) — уровень 6s опускается ниже Ы. При этом наблюдается новая аномалия — внутри указанной группы переходных элементов располагается другая переходная группа—от церия (2=58) до иттербия г —70). Заполнение 5йГ-уровня этих элементов приостанавливается и начинает заполняться уровень 4f. Спектроскопическое исследование мягких рентгеновских лучей показало, что ns, пр и (п—1)й -уровни у этих элементов расширяются в перекрывающиеся полосы и, следовательно, электроны находятся в смешанных состояниях. С актиния z = 89) начинается новая переходная группа — уровень 7s ниже 6d. Здесь также имеется и внутренняя переходная группа, включающая элементы от тория (Z = 90) до Колумбия (z = 98) в этих элементах приостанавли- [c.14]

Развитие технологии синтеза многослойных рентгеновских зеркал, основные оптические свойства которых были рассмотрены в гл. 3, позволило поднять рентгеновскую оптику на качественно новый уровень, прежде всего — благодар.ч открывшейся возможности перехода к рентгенооптическим элементам нормального падения.Вместе с тем наличие многослойных зеркал с высокими коэффициентами отражения не позволяет все же решить всех проблем управления пучками МР-излучения. Это связано с тем обстоятельством, что неотъемлемым свойством интерференционных структур является высокая спектральная селективность. Для целого ряда задач эта особенность многослойных зеркал является достоинством, но в тех случаях, когда речь идет об управлении пучками широкополосного излучения, многослойная оптика становится неэффективной. [c.126]

В работе [20] приводятся результаты исследования рентгеновским методом остаточных напряжений по сечению стальных образцов (0,85% С) (рис. 7). Показано, что действующие напряжения на поверхности образца после прохождения площадки текучести всегда меньше, чем среднее напряжение всего образца, и с увеличешем степени деформации увеличивается уровень остаточных напряжений в поверхностном слое. Аналогичные данные получены в работе [21] при деформировании технического железа с размером зерна 0,1-0,2 мм. После деформации на 11% в поверхностном слое глубиной 0,2 мм уровень остаточных напряжений сжатия превышает остаточные напряжения внутри образца. [c.16]

Электронно-лучевые пушки, используемые в космической сварочной аппаратуре, существенно отличаются от применяемых на земле. Их назначение — сварка и резка тонколистового металла. В связи с этим в космической аппаратуре используются высокоперве-ансные короткофокусные пушки с относительно большим углом сходимости пучка. Это позволяет изготовлять их достаточно простыми, надежными, безопасными и малогабаритными. Низкое ускоряющее напряжение позволяет свести к минимуму уровень тормозного рентгеновского излучения. Малое фокусное расстояние резко снижает риск поражения электронным пучком непреднамеренно попадающих в зону его действия объектов. Оптическая система пушек должна быть термостабильна и обеспечивать минимальные потери. [c.394]

Развитие теоретических представлений и углубление знаний в области трения и изнашивания материалов во многом йависят от уровня экспериментальных исследований в этой области. Этот уровень, в свою очередь, определяется возможностями существующих методов исследования структуры и свойств поверхностей трения. В настоящей главе рассмотрены физические методы, используемые при анализе поверхностей трения. К ним относятся в первую очередь традиционные оптическая и электронная микроскопии, рентгеновская техника, электронография и спектроскопия. Особый интерес для исследования поверхностей трения представляют методы, не вызывающие нарушения, исследуемых поверхностей. В этой связи большое внимание уделено рентгенографическому методу скользящего пучка лучей, который специально разработан для анализа поверхностей трения и в силу ряда преимуществ (возможность послойного исследования в диапазоне толщин 10" —10" м, в котором локализуются основные процессы при трении., проведение исследований без дополнительной подготовки поверхности, неизбежно искажающей экспериментальные результаты), а также большой информативности самого рентгенографического метода является перспективным в оценке структурных изменений металлов и сплавов, деформированных трением. [c.58]

Основной принцип метода ЭОС заключается в следующем. Электроны энергией 2—3 кэВ выбивают внутренние электроны исследуемого объекта при переходе электронов на вакантный уровень либо возникает рентгеновское излучение, либо энергия передается к другому электрону в атоме (эффект Оже). Энергия оже-электронов определяется энергией связей, в образовании которых участвуют эти электроны. Ожэ-электроны являются многоэнергетическими, и ожэ-спектр служит характеристикой атомов. Так как падающий возбуждающий пучок электронов направлен под очень острым углом к поверхности, то ожэ-электроны излучаются главным образом поверхностными атомами. Глубина детектирования зависит от материала изучаемого образца, но почти всегда лежит в интервале от 3 до 10 атомных слоев. Вклад электронов различных слоев уменьшается экспоненциально с их глубиной, поэтому сигнал сильно зависит от поверхностного моноатомного слоя. [c.85]

В упрощенном виде схема комплекса для вычислительной томографии приведена на рис. 22. В томографе, как и в обычном рентгенографическом аппарате, имеется рентгеновское питающее устройство ЭРПУ и излучатель. Только уровень стабилизации излучения в них на несколько порядков выше. Схема движения из- [c.53]

Экспозиционная доза фотонного излучения (экспозиционная доза гамма- и рентгеновского излучений) Активность нуклида в радиоактивном источнике (активность изотопа) Логарифмическая величина (логарифм безразмерного отношения физической величины к одноименной физической величине, принимаемой за ис-холную) уровень звукового давления, усиление, ослабление и т. п. [c.264]

Много сведений относительно испускания,у-лучей приведено в обзоре Физера [44]. Изредка (когда возбужденный уровень лежит низко, в больщинстве случаев ниже 100 кеУ, и связанное с испусканием отдельного укванта изменение спина велико [137]) испускание у-кванта возбужденным ядром, которое из энергетических соображений не в состоянии распасться другим способом, может оказаться столь маловероятным, что это ядро будет обладать макроскопическим временем жизни но это значит, что будут способны более чем к мгновенному сосуществованию два ядра с одинаковыми массой и зарядом возбужденное и находящееся в основном состоянии. Такие два ядра являются одновременно изотопами и изобарами их называют изомерами [128, 18, 120] однако в противоположность общему случаю химической изомерии ядерным изомерам можно приписать только различные содержания энергии, но не различные структуры. Ядерная изомерия была впервые обнаружена в 1921 г. Ханом [61] на примере пары ОХа— и2. Среди искусственных радиоэлементов ядерная изомерия была впервые открыта В. Курчатовым, И. Курчатовым, Мысовским и Русиновым [82] в 1935 г. для ядра Вг . Изомерные ядра могут быть нестабильными относительно 8-распада, как это имело место в обоих упомянутых случаях, но это не обязательно. Если (стабильные или долгоживущие) ядра в основном состоянии доступны в достаточном количестве, то их можно перевести в возбужденное состояние, т. е. осуществить обращение спонтанного изомерного перехода , с помощью облучения рентгеновскими лучами. [c.38]

Рассмотрим возможность сверхизлучения из возбуждённого состояния в нижнее основное. Предположим, что мы имеем в системе достаточно много частиц, заселяющих уровень 2. Действуя накачивающим лазером только на переходе 2-3, создавая разность населённостей между уровнями 3 и 1, рассмотрим кинетику возникающих спонтанных переходов. Аналогичное рассмотрение проводилось в работе [133] для случая накачки системы ядер с метастабильного уровня импульсом рентгеновского излучения. Система уравнений (2.132) для динамических переменных, описывающих коллективные переходы между рассматриваемыми состояниями принимает вид [c.99]

СОЛНЕЧНАЯ АКТИВНОСТЬ — совокупность нестационарных явлений на Солнце, таких, как солнечные пятна, факелы, флоккулы, хромосферные вспышки, протуберанцы, возмущенные области в солнечной короне, спорадич. радиоизлучение Солнца, временное увеличение излучения в ультрафиолетовой и рентгеновской областях спектра, возрастание корпускулярного излучения (см. Солнечная радиация) и т. п. Эти явления тесно связаны между собой и обычно появляются вместе в некоторой активной области Солнца. С. а. характеризуется различными индексами, из к-рых наиболее употребительны относительные числа солнечных пятен, или Вольфа числа. Среднее годовое число всех они-саппых явлений и их интенсивность (уровень С. а.) меняется со средним периодом в И,1 года (рис.) циклы [c.569]

Было отмечено, что только метод нейтронного рассеяния может дать прямую информацию по этому вопросу, хотя трактовка данных не является однозначной. Эта диску ссия продолжалась и далее. На основании результатов рентгеновского рассеяния утверждается [189], что имеется некоторый уровень упакоючной регулярности и в алюрфных полимерах. [c.334]

Мягкие рентгеновские эмиссионные спектры лития, натрия, бериллия, магния и алюминия, полученные экспериментально О Брайеном и Скиннером ) и Фарино ), приведены на рис. 204. Полосы лития и бериллия возникают вследствие переходов на уровень 1 (/Г-полоса), а обе полосы магния и алюминия возникают, соответственно, от переходов к 15-уровню и 2/)-уровню полоса). В противоположность абсорбционным спектрам галоидно-щелочных соединений (см. 95) эти спектры ие содержат сильных дискретных линий это свидетельствует о том, что уровни возбуждения [c.463]

С точки зрения волновой механики атомы совершенной решётки рассеивают электроны когерентно, т. е. аналогично рассеянию рентгеновских лучей при лауэвской диффракции. Следовательно, прежде чем какой-либо электрон сможет оказаться рассеянным в совершенной решётке, он должен занимать уровень у границы зоны, а уровень, на который он сможет перескочить, должен быть свободным. Для значительной части электронов проводимости эти условия обычно не выполняются. Мы увидим ниже, что рассеяние благодаря тепловым колебаниям можно рассматривать как когерентное рассеяние решёткой, периодически деформированной тепловыми волнами искажённый таким образом кристалл ведёт себя подобно решётке, постоянная которой равна длине волны тепловых колебаний решётки. Вследствие того, что рассеяние такого типа также ограничено лауэвскимн условиями, данное колебание может отклонять данный электрон только на определённые углы. Обычно предполагается, что не зависящее от температуры рассеяние, ответственное за остаточное сопротивление, существенно некогерентно, т. е. что рассеивающие центры расположены настолько беспорядочно, что их можно рассматривать независимыми друг от друга. Мы обсудим этот вопрос более подробно в 130. [c.546]

Процессы ионизации, протекающие в атмосфере под действием ядерного взрыва, формируются в результате действия теплового и рентгеновского излучений, нейтронов, гамма-квантов и бе-та-частиц, ударной волны взрыва. Время действия каждого ионизрфующего агента, геометрия создаваемых им ионизованных областей, уровень ионизации в этих областях и сами процессы ионизации различны. [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...