Влияние внутреннего источника тепла

Задача о влиянии внутреннего источника тепла на коэффициент теплоотдачи при течении жидкости в трубе была рассмотрена в работах [50, 64 111]. [c.161]

Можно видеть, что степень влияния внутреннего источника тепла на коэффициент теплоотдачи определяется величиной Л. При оз = 1, т. е. в предельно развитом турбулентном потоке, Д = 0 и коэффициент теплоотдачи не зависит от величины дг,. При ламинарном течении, т, е. при параболическом распределении скорости [c.162]

Отсюда видно, что степень влияния внутреннего источника тепла пропорциональна величине [c.215]

Влияние внутренних источников тепла (например, нагрев чувствительного элемента тер.мометра сопротивления измерительным током). [c.56]

Причиной возникновения конвекции может служить неоднородность температуры, созданная не только внешними (по отношению к жидкости), но и внутренними источниками тепла, распределенными в самой жидкости. Природа этих внутренних источников может быть различной, — тепло может выделяться в результате протекающих в жидкости химических реакций, радиоактивного распада, омического разогрева током проводящей жидкости и т. п. В этом параграфе мы рассмотрим влияние внутренних источников тепла на конвективную устойчивость. [c.279]

Полученные уравнения температурного поля адиабатического калориметра позволяют анализировать конкретные калориметрические системы и ввести необходимые поправки на искажающее влияние внутреннего источника тепла. [c.45]

Внутренний источник тепла возникает в потоке жидкости, несущей радиоактивную взвесь, в потоке радиоактивного раствора, при прохождении электрического тока через электролит или жидкий металл и т. п. Рассмотрим влияние этого фактора на коэффициент теплоотдачи при течении жидкости в круглой трубе, достаточно длинной для того, чтобы можно было пренебречь влиянием входного участка. [c.213]

На фиг. 60 показаны результаты расчетов по этим формулам. В общем влияние внутреннего источника на величину коэ( )фи-циента теплоотдачи невелико. При Z О коэффициент теплоотдачи несколько уменьшается вследствие более интенсивного нагрева слоев потока, имеющих меньшую скорость течения. При стоке тепла (Z 0) коэффициент теплоотдачи несколько возрастает. [c.215]

Под количеством тепла Q или д в уравнениях (2-62) и (2-63) подразумевается как тепло, полученное текущим газом (или жидкостью) от внешней среды путем теплообмена с ней, так и тепло, выделяемое в потоке внутренними источниками тепла, например вследствие сгорания части газа, т. е. Q (и соответственно д) есть общее или суммарное количество тепла, полученное текущим газом на пути 1-2. Теплота трения в величину Q не входит. Действительно, при наличии трения на преодоление сил трения должна затрачиваться работа так как работа против сил трения полностью переходит в теплоту, то внутри данного количества текущего газа выделится количество тепла эквивалентное Е . Чтобы учесть влияние трения на течение газа (или жидкости), в правую часть уравнения (2-62) нужно подобно тому, как это было сделано для Е и Q, подставить значения Е и Вследствие. эквивалентности работы трения Е и теплоты трения тр величины взаимно сокращаются и, таким образом, выпадают из уравнения (2-62). Это объясняет нам, почему уравнение (2-62) или эквивалентные ему уравнения (2-63) и (2-59) справедливы как для течений обратимых, т. е. не сопровождающихся действием сил трения, так и для течений с трением и имеют один и тот же вид для обоих этих случаев. [c.49]

Монография посвящена исследованию устойчивости равновесия неравномерно нагретой жидкости и стационарного конвективного движения. Рассматривается конвективная устойчивость вязкой несжимаемой жидкости в полостях разной формы. Исследуется влияние на устойчивость различных факторов — магнитного поля, вращения, неоднородности состава, модуляции параметров, внутренних источников тепла, капиллярных эффектов и пр. Основное внимание уделяется изучению спектров возмущений, определению границ устойчивости и формы критических движений. Излагаются также основные результаты нелинейных исследований конечно-амплитудных движений. Рассматривается устойчивость плоскопараллельных конвективных течений. [c.2]

Температурное поле и поле деформации в твердом теле в общем случае взаимосвязаны. Однако при обычной теплопередаче, происходящей в неравномерно нагретом твердом теле за счет теплового воздействия как окружающей среды, так и внутренних источников тепла, влиянием деформаций тела на расп еделение в нем температуры можно пренебречь. Это позволяет изучать температурное поле в твердом теле, соответствующее определенным условиям теплопередачи, независимо от деформированного состояния тела. [c.54]

В настоящей главе определяются и исследуются двумерные обобщенные динамические температурные напряжения в анизотропных и изотропных пластинках [21—23], подвергаемых апериодическим во времени тепловым воздействиям внутренними источниками тепла или внешней средой. Выясняется влияние степени анизотропии, тепловой инерции источников тепла, конечной скорости распространения тепла и теплоотдачи с боковых поверхностей пластинок на характер распределения двумерных динамических температурных напряжений в пластинках. [c.169]

Так как знание тепловых сопротивлений и позволяет найти среднюю поверхностную температуру нагретой зоны по формуле (5-17), то можно в дальнейшем не рассматривать процессы переноса тепла через зазор и от корпуса к среде и перейти к следующей тепловой модели однородный параллелепипед имеет равномерное температурное поле на поверхности и равномерно распределенный по объему внутренний источник тепла. Допущение о равномерном распределении температуры на поверхности однородного параллелепипеда может быть обосновано на основании принципа местного влияния сложный характер температурного поля на периферии тела окажет слабое влияние на температуры его центральных областей. [c.141]

При расчете теплообмена в трубах обычно возникают две задачи определить изменение и <7с по длине трубы, если известны зависимости а(д ) и /о(- ), и определить изменение I и по длине трубы, если известны зависимости дс(х) и а х). Рассмотрим, обе эти задачи в простейшем случае, когда физические свойства постоянны, внутренние источники тепла отсутствуют, а влияние аксиальной теплопроводности и диссипации пренебрежимо мало. [c.18]

С помощью метода, рассмотренного в предыдущем параграфе, можно рассчитать распределение теплоотдачи по длине трубы при заданном законе изменения температуры стенки. Результаты такого расчета, в частности, покажут, наступает ли при заданном распределении 4 (л ) автомодельный или стабилизированный режим теплообмена. Однако вопрос о наступлении автомодельного режима для числа Нуссельта при изменении 1с по длине полезно исследовать в более общей форме, как это недавно сделал В. Д. Виленский [Л. 19]. Анализ проведем для случая стабилизированного течения жидкости с постоянными физическими свойствами в прямой трубе произвольного поперечного сечения. Тепловой поток вдоль оси, обусловленный теплопроводностью, предполагается малым по сравнению с тепловым потоком, обусловленным конвекцией. Принимается также, что внутренние источники тепла отсутствуют, а влияние диссипации пренебрежимо мало. [c.109]

Рис. 3.6. Влияние числа Био на распределение безразмерной температуры в пластине с внутренними источниками -тепла при симметричном двустороннем охлаждении

Т. е. в этом случае внутренние источники тепла постоянной мощности не оказывают влияния на теплоотдачу. [c.291]

Термическая деструкция полимерных материалов представляет собой сложный многостадийный химический процесс превращения исходного высокомолекулярного вещества в газообразные, жидкие и твердые продукты разложения. Как правило, реакции разложения имеют эндотермический характер. Основными параметрами, характеризующими этот процесс, являются скорость потери массы материала в процессе нагрева и количество тепла, поглощаемого при разложении единицы массы исходного вещества. При расчете температурных полей влияние тепловых эффектов, возникающих при термической деструкции полимерных материалов, можно учесть как действие внутренних отрицательных источников тепла мощностью [c.243]

Влияние джоулева тепла при недеформированном параболическом профиле скоростей оценивается формулой (11.137), т. е. лежит в пределах—1<((/а о)/2 ст <1, 1,35>а/ао>0,75. В данном случае плотность внутреннего источника qv=W/V, где W —выделение джоулева тепла на единицу длины канала, V — объем, занимаемый проводящей жидкостью на единице длины канала. [c.616]

Возможны три сорта процессов, дающих известный приток энергии. Теплота может получаться 1) излучением от солнца, 2) теплопроводностью и 3) внутренними процессами, происходящими в атмосфере, из коих самый важный и обширный источник получения тепла — это конденсация паров воды. Оценим, какое влияние на во могут иметь эти три источника притока тепла. [c.110]

Поглощение звука. Влияние вязкости и теплопроводности среды. Ослабление силы звука при увеличении расстояния от источника происходит, однако, не только благодаря распределению энергии в большем объеме из-за геометрических причин. Звуковые волны постепенно теряют свою энергию благодаря их поглощению. Если звуковая волна движется в неограниченной среде, то поглощение обусловлено прежде всего вязкостью воздуха, или, иначе, действием внутреннего трения, испытываемого частицами воздуха при их движении, вызываемом прохождением волны при этом часть энергии звука превращается в тепло. [c.83]

Конвективная теплоотдача изучалась на опытных участках из ниобие-вого сплава. Обследован диапазон чисел Ре = 95+I6 при плотностях теплового потока = 150+300 квт/ы . Учитывалось влияние внутренних источников тепла вследствие тепловыделения в калии, которое не превышало 10% он общего тепловыделения при температурах жидкости [c.280]

К. Д. Воскресенский, Е. С. Турилина. О влиянии на теплоотдачу в трубе внутренних источников тепла, действующих в потоке жидкости,— Сб. Конвективный и лучистый теплообмен , Энергетич. ин-т им. Г. М. Кржижановсксго. Изд-во АН СССР, 1960, стр, 7. [c.25]

Анализ термопластическ-их напряжений, приводящий к изменению остаточных напряжений, обусловленных термообработкой, затвердеванием, фазовыми превращениями и т, д., представляет собой первый шаг к решению различных задач расчета как в области технологии металлов, так и для конструкций, например при прогнозировании сроков жизни в условиях малоцикловой термической усталости. Такие факторы, как зависимость свойств материала от температуры, динамический характер охлаждения поверхности при закалке, наличие внутренних источников тепла в элементах ядерных реакторов и т. д., усложняют анализ напряжений и деформаций. Поэтому для глубокого изучения проблемы необходимо выделить отдельные эффекты и изучать их влияние раздельно. [c.154]

Воскресенский K. Д. и Турилина E. ., О влиянии на теплоотдачу в трубе внутренних источников тепла, действующих в потоке жидкости, Сб. Конвективный и лучистый теплообмен , Изд-во АН СССР, 1960, [c.404]

Уравнения (3.123) показывают, что внутренний сток (источник) тепла при турбулентном течении химически реагирующего газа практически не влияет на теплоотдачу в том случае, если ду не зависит от радиуса канала, поскольку 0 Z<1, а в предельном случае для химически равновесного потока Z=l—Ср 1сре- Так как в химически реагирующем потоке сток (источник) массы компонента О2 сильно изменяется по радиусу канала, то основное влияние химической реакции на теплообмен учитывает (3.118) [c.114]

Когда количество тепла, выделяющегося за счет трения, пренебрежимо мало,. можно считать, что теиловой иограничный слой формируется в результате теплообмена, связанного с разностью те.мпе-ратур. Поэтому при составления баланса энергии теплового пограничного слоя необходимо учитывать только тепловые потоки, связанные с палпчие.м градиента температуры. При отсутствии внутренних источников II стоков энергии избыточное относительно температурного уровня Т или Т энтальпия пограничного слоя изменяется только под воздействием оттока или притока тепла через стенку, а при подводе в пограничный слой вещества через пористую стенку-— под влиянием избыточной энтальпии газа, поступающего в пограничный слой. [c.33]

Приведенные алгоритмы являются основой программного комплекса для ЭВМ (М-222, БЭСМ-6 и ЕС), обладающего следующими основными возможностями задание произвольного [i г, ф, z, 0) = = t (г, ф, z)] или постоянного [t г, ф, Z, 0) = onst] начального поля температур, задание граничных условий I—IV родов и внутренних источников (стоков) тепла. Реализованы также два варианта модифицированных граничных условий III рода, с помощью которых учитывают влияние теплообмена среды и металла на температуру среды. Для расчета температурных полей, образующихся при остывании тел, предусмотрен контроль выхода на регулярный режим и использование соответствующих соотношений, ускоряющих процесс решения. [c.59]

Для исследования влияния селективных свойств среды на перенос тепла излучением в плоском слое с распределенными внутренними источниками Кросби и Висканта [17, 19] использовали модель двух полос и модель узкой полосы. Ниже будет рассмотрена модель двух полос. [c.435]

В результате концентрированного разогрева сварка трением не оказывает отрицательного влияния на свойства околошовной зоны, поэтому сварные соединения имеют хорошие механические свойства. Сварка трением обеспечивает высокий коэффициент полезного действия процесса. Это объясняется тем, что при сварке трением тепловыделение осуществляется строго локализованно и непосредственно на поверхностях свариваемых деталей, в то время как во всех других сварочных процессах большое количество тепла теряется как при подведении его к свариваемой детали, так и в результате нагрева большего объема материала, чем это необходимо для сварки. Важным преимуществом сварки трением является высокая производительность и возможность легко автоматизировать процесс, вести сварку в полевых условиях вдали от источников энергоснабжения. В этих случаях вращение свариваемой детали может быть осуществлено от двигателя внутреннего сгорания. [c.198]

Для Марса характерно возникновение упоминавшегося выше термического прилива, а приливные эффекты в плотной атмосфере Венеры, возможно, оказывают также влияние на ее захват в резонансный режим с Землей (см., например, Кузьмин, Маров, 1974)). Источником ВГВ служат различного рода возмущения, связанные с перестройкой метеорологических процессов, обтеканием воздушными потоками горных массивов, ветровыми сдвигами шировыми нестабильностями), разогревом авроральных областей и др. В стратифицированной среде, подобной атмосфере, такие волны обычно распространяются как в вертикальном, так и в горизонтальном направлении и, например, в возникшем начальном возмущении по вертикали с ростом высоты может преобладать горизонтальная компонента. Выделение тепла при диссипации энергии внутренних гравитационных волн в нижней термосфере оказывается сопоставимой с другими энергетическими источниками, связанными с притоком солнечной радиации на этих высотах (Рис. 1.3.3.). [c.43]

Если считать, что подобное состояние, представленное вышеуказанными формулами = onst, р у = Pxz = О, имеет место на двух каких-либо сечениях, крайних или некрайних, т. е. если растягивающие силы там равны и нормальны во всех точках, то такое же состояние будет тем самым иметь место на всех промежуточных сечениях, как это следует из предыдущего анализа. (При этом давления на боковых гранях в соответствии с гипотезой равны нулю или постоянны и нормальны на любом участке.) Отсюда можно заключить, что это состояние одинакового распределения растягивающих усилий в различных точках сечений является своего рода предельным состоянием, к которому сводится действительное внутреннее состояние призмы по мере того, как рассматривают сечения, все более и более удаленные от концов, где растягивающие силы могут быть приложены иначе. Для большого числа явлений, таких, как распределение тепла при действии постоянных источников и при наличии начальных условий, действительное и изменяющееся состояние также сводится более или менее быстро к конечному состоянию, способному удерживаться в неизменном виде. Тогда влияние начального состояния уже более не проявляется. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...