Дисперсия в стекле

Дисперсия в стекле. Теперь мы понимаем, что дисперсия в призме возникает из-за того, что показатель преломления п для голубого цвета больше, чем для красного. [c.170]

При введении в стекло окислов свинца, титана, сурьмы, вольфрама сильно увеличивается, а v значительно снижается. Окислы бария, кальция, цинка и кадмия тоже вызывают существенное увеличение по, однако при этом v уменьшается весьма незначительно. Коэффициент дисперсии большинства стекол при увеличении в их составе окислов магния и калия уменьшается. Показатель преломления стекла неуклонно увеличивается с повышением температуры вплоть до начала размягчения стекла, дальнейшее его изменение приобретает более сложный характер в связи со структурными превращениями в стекле. [c.458]

По отклонениям показателя преломления и средней дисперсии для стекла любой марки устанавливаются четыре категории, приведены в табл. 27. [c.724]

По однородности партии заготовок по показателю преломления и средней дисперсии для стекла установлено четыре класса, которые приведены в табл. 28. [c.724]

В ранних работах по сжатию оптических импульсов [2 10] использовались как положительная, так и отрицательная дисперсии в зависимости от того, как на импульс накладывалась начальная частотная модуляция. В случае отрицательной частотной модуляции [3] средой с положительной дисперсией служили жидкости или газы. В случае положительной частотной модуляции оказалось, что наиболее подходящим устройством с отрицательной дисперсией является пара дифракционных решеток [4, 7]. В этих экспериментах при сжатии импульсов не использовались нелинейные эффекты. Хотя использовать ФСМ для компрессии импульсов было предложено еще в 1969 г. [11, 12], эксперименты по сжатию импульсов при помощи ФСМ начали проводиться лишь в 80-х годах, когда одномодовые световоды из кварцевого стекла нашли широкое применение в качестве нелинейной среды [13-38]. Были получены импульсы длительностью 6 фс на длине волны 620 нм [20], а также достигнут коэффициент сжатия 5000 на длине волны 1,32 мкм [38]. Такой прогресс был достигнут только благодаря детальному описанию динамики импульса в волоконном световоде и оптимизации параметров световода при помощи численного моделирования [39-47]. [c.148]

Другой и, вероятно, более знакомый вывод выражения для D% основан на формуле Коши для дисперсии в оптических стеклах [c.335]

Компенсатор С нужен для того, чтобы свет в обоих плечах интерферометра проходил одинаковые расстояния в стекле, т. е. чтобы оба пучка претерпевали одинаковую дисперсию на пути от источника до фотоприемника. [c.157]

Заметим, что при более строгом рассмотрении необходимо учитывать дисперсию показателя преломления в активной среде, в том числе аномальную дисперсию. В ряде ситуаций, например в режиме синхронизации мод, эти тонкие эффекты весьма существенны. Однако, учитывая отсутствие надежной и полной информации о структуре полос люминесценции неодимового стекла, такое рассмотрение сегодня вряд ли целесообразно. [c.227]

Это явление называется дисперсией стекла (или того или иного оптического материала). Для оптических стекол наблюдается рост показателя преломления при уменьшении длины волны, что называют нормальной дисперсией в отличие от аномальной дисперсии, т. е. роста показателя преломления при увеличении длины волны. [c.150]

На фиг. 102 показано положение указанных марок оптического стекла по оси абсцисс отложены значения коэффициентов дисперсии (в убывающем порядке) и по оси ординат — величины показателей преломления. [c.152]

Хроматическая А. состоит в том, что в виду дисперсии света в стекле лучи различной длины волны пересекают оптич. ось в пространстве изображения в различных точках. Различают хроматич. А. положения и увеличения. А. положения состоит в том, что положение плоскости изображения для параксиальных лучей зависит от длины световой волны. А. увеличения состоит в том, что лучи в пространстве предмета, идущие на нек-рой высоте Л от оптич. оси, пересекают плоскость изображения в пространстве изображения на высоте й, зависящей от длины волны. В виду -этой А. изображение являегся окрашенным. Для тонкой [c.10]

Парциальные показатели преломления и средние дисперсии окислов в стекле [c.645]

Фазовая и групповая скорости света в стекле. Предположим, что дисперсия определяется одним резонансом. Пренебрегая затуханием, имеем [c.288]

Принято оценивать стекла по ходу дисперсии в спектральном диапазоне g—F. Значения величин tg а и Уо для различных диапазонов спектра приведены в табл. 7. [c.48]

Как видно из рисунка, в области полос поглощения от М до /V показатель преломления резко уменьшается с увеличением длины волны, т. е. наблюдается аномальная дисперсия. Аналогичная зависимость наблюдалась и для других веществ (паров натрия и др.). У всех без исключения веществ существуют области аномальной дисперсии. Однако не обязательно, чтобы эти области для всех веществ находились в видимой части спектра. Например, такие прозрачные для видимого спектра тела, как стекло, кварц и др., не имеют аномальной дисперсии на всем протяжении видимого спектра. Аномальная дисперсия наблюдается для стекла в области около 3500 А, для кварца — около 1900 А, для флюорита — около 1300 А. Вообще для каждого вещества существует не одна, а несколько областей или полос поглощения. Поэтому полная дисперсионная картина вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос (или линий) поглощения, и областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами (или линиями) поглощения. [c.265]

На экране показан спектр, возникающий в результате совместного действия обеих призм, на котором видно, как показатель преломления стекла зависит от длины волны проходящего света. Правда, недостаточная точность этого метода скрещенных призм привела Ньютона к неверному заключению о том, что относительная дисперсия для всех прозрачных тел одинакова. Как хорошо известно (см., например, рис. 6.71), у разных сортов стекла величины п(Х) и дп(к)/дА различны, что и позволяет создавать ахроматические объективы. [c.136]

При варьировании длины волны в малых пределах вблизи мы вправе пренебречь дисперсией стекла и положить dn]/dl = 0. Тогда для дисперсии паров [c.228]

Мы видим, что разрешающая сила призмы зависит от размера ее основания Ь и дисперсии вещества, из которого она сделана. В спектроскопической практике иногда используют уникальные установки, содержащие несколько очень больших призм, изготовленных из специально подобранных сортов стекла. Разрешающая сила таких устройств близка к разрешающей силе спектрографа с дифракционной решеткой стандартной величины. [c.325]

Для стекол возрастание дисперсии идет обычно параллельно с увеличением удельного веса стекла. Тяжелые сорта стекол (флинты) характеризуются большой дисперсией, легкие (кроны) — малой. В настоящее время имеется очень много разных сортов стекол (см. упражнение 114). [c.314]

Кр ист алличес-кие пластинки или дисперсия в стекле или полимерных пленках [c.296]

Поскольку энергия возбуждения экситона Е = /гсо (со — частота падающего света), то из уравнения (3.44) следует, что с уменьшением размера наночастиц линии оптического спектра должны смещаться в высокочастотную область. Такое смещение (до 0,1 эВ) полос поглощения в спектрах наночастиц u l (й( = 31, 10 и 2 нм), диспергированных в стекле, наблюдали в работе [399]. На рис. 116 в качестве примера показаны оптические спектры наночастиц dSe [414] при уменьшении их диаметра полоса поглощения сдвигается в область более высоких энергий, т. е. наблюдается голубое смещение. В первом приближении энергия максимума полосы поглощения обратно пропорциональна квадрату радиуса г- частиц dSe. Большая ширина полос поглощения (примерно 0,15 эВ, или 1200 см ) обусловлена дисперсией размера наночастиц — отклонение диаметра частиц от средней величины составляло 5 %. Выполненный в [414] анализ позволил найти истинную ( гомогенную ) ширину линий поглощения, точно соответствующую данному размеру частиц в результате показано, что уменьшение диаметра наночастиц приводит к увеличению ширины линий поглощения (рис. 3.17, кривая 7). [c.113]

Специальные германиевые приборы применяются также п очень чувствительных инфракрасных детекторах, используемых в радарных устройствах. Ьпагодаря высоко.му коэффициенту преломления и высокой дисперсии германиевые стекла (в которых двуокись германия замещает двуокись кремния) можно применять в специальных оптических устройствах. Германат магиия применяется в качестве фосфора в люминесцентных лампах [42]. Разработана конструкция германиевого термометра еомротивления, позволяющего измерять температуры, близкие к абсолютному нулю. Исследовалась возможность применения германия в качестве катализатора, оказавшегося перспективным в некоторых областях применения. [c.214]

Недавно было показано, что пара призм может создавать отрицательную дисперсию при отражении [53]. Тем не менее требуемое расстояние между призмами обычно на два порядка больше, чем между решетками, из-за относительно малого значения дисперсии в кварцевом стекле. Это расстояние можно уменьшить, используя такие материалы, как стекло из тяжелого флинта [54] или кристалл TeOj [55]. Для призм из кристалла ТеО, расстояние между ними становится сравнимым с расстоянием между дифракционными решетками. В эксперименте [55] 800-фемтосекундные импульсы были сжаты до 120 фс при этом использовалась пара призм на расстоянии 25 см друг от jnyra. Поскольку потери энергии в паре призм можно сократить до 2% и менее, их использование, вероятно, станет общепринятым. В качестве альтернативы паре решеток в работе [56] было предложено использовать фазовую решетку, индуцированную в кристалле ультразвуковой волной со свипированной частотой. Если световод обладает фоторефракцией, то, пользуясь стандартными методами голографии, внутри его сердцевины можно создать постоянную [c.152]

Принцип компрессии импульсов, введенный в лазерную физику Триси [8.22], разъясняется на рис. 8.10. На рис. 8.10, а показан импульс с уменьшающейся частотой (отрицательный чирп ), коротковолновая часть которого смещена к переднему фронту. Импульс падает на стеклянную пластину с нормальной оптической дисперсией. Это значит, что длинноволновая часть излучения проходит через пластину быстрее. Таким образом, более длинноволновая задняя часть импульса после прохода через стеклянную пластину подобранной толщины нагоняет коротковолновую переднюю часть, в результате чего в оптимальном случае образуется частотно-ограниченный импульс. Если такой частотно-ограниченный импульс продолжает распространяться в стекле, то он вновь удлиняется и превращается в импульс с нарастающей частотой (положительный чирп ). При расчете такого укорочения импульса уже нельзя, как выше, пренебрегать- дисперсией групповой скорости. Это [c.301]

Внутреннее трение литиевосиликатных стекол определено для составов, в которых содержание окиси лития меняется от 10 до 33 мол.% [18—20, 24]. Для этих стекол высота первого максимума увеличивается пропорционально количеству в них окиси лития. Однако если продолжить прямую, выражающую зависимость высоты максимума от концентрации окиси лития в стекле, до пересечения оси концентраций, она пройдет ее в точке, отвечающей 5—6 мол.%. Это показывает, что при таком содержании окиси лития в стекле первый максимум на кривой внутреннего трения не может быть обнаружен. При концентрациях окиси лития порядка 8—12% максимум размыт, т. е. имеется большая дисперсия энергии активации релаксирующих элементов. По мере повышения концентрации окиси лития в стекле (> 12%) макси- [c.120]

Рабочая область спектрографов со стеклянной оптикой простирается от 3500 до 8000 A, а иногда и до 10 ООО А. Хотя оптическое стекло прозрачно и в инфракрасной области (до 25 ООО А), однако дисперсия в красной и ближайшей инфракрасной области по сравнению с дисперсией в фиолетовой области настолько мала, что в этой области можно работать только с многопризменными приборами. [c.76]

Неодимовые стекла представляют собой структурно разупоря-доченные среды. Различия в характере окружения отдельных ионов N(1 +3 стеклах вызывают разброс значений штарковых расщеплений энергетических уровней различных ионов Ыс1 +, а также дисперсию излучательных вероятностей переходов для различных групп ионов. Таким образом, результирующие линии люминесценции и поглощения иоиов в стеклах представляют собой наложение сдвинутых по частоте однородных контуров, соответствующих отдельным группам оптических центров. При этом в большинстве случаев однородная ширина и штаркова структура результирующей линии [c.32]

Опыт. Водяная призма дисперсия воды. Сделайте водяную призму, соединив два предметных стекла микроскопа, чтобы образовалось У-образное корыто . Скрепите концы этого корыта с помощью замазки,пластилина, ленты скотча. Наполните призму водой и смотрите через призму, расположив ее близко к глазу. Цветные края белых предметов, которые вы увидите через призму, возникают вследствие явления, которое называется в оптике линз хроматической аберрацией и от которого стараются избавиться. Теперь посмотрите на точечный или линейный источник белого света. [Самым хорошим точечным источником для этого и других домашних опытов может служить простой фонарь. Отверните стекло фонаря и покройте алюминиевый отражатель куском черной (или темной) материи с отверстием для маленькой лампочки фонаря. Наилучшим линейным источником света является простая 25-или 40-ваттная лампа с прозрачным стеклянным баллоном и прямой нитью длиной в несколько см. Поместите пурпурный фильтр между глазом и источником света. Вы увидите два виртуальных источника один красный, другой голубой. (Чтобы понять действие фильтра, посмотрите на источник белого света через фильтр и без него, используя вместо призмы дифракционную решетку. Вы увидите, что зеленый свет поглощается, в то время как красный и голубой проходят через фильтр и видны после решетки.) Предположим,.что средняя длина волны голубого света, прошедшего через фильтр, равна 4500 А, а средняя длина волны красного света равна 6500 А. (После того как мы рассмотрим равоту дифракционных решеток, вы сможете измерить эти длины волн более точно.) Измерьте видимое угловое расстояние между виртуальными , голубым и красным, источниками света. Для этой цели можно воспользоваться куском бумаги с нанесенными на нее метками, расположив ее рядом с источником. Двигайтесь по направлению к источнику. По мере продвижения угловое расстояние между линиями на бумаге изменяется, и на определенном расстоянии линии на бумаге совпадут с эффективными источниками. Теперь вы можете определить расстояние между источниками (оно просто равно расстоянию между линиями на бумаге). Угловое же расстояние будет равно отношению расстояния между источниками к расстоянию от глаза до источника. Наклоняя призму, определите, сильно ли зависит угловое расстояние между эффективными источниками от угла падения пучка света на грань призмы. Получите форму зависимости угла отклонения луча от угла при вершине призмы и от показателя преломления. (Указание. Эту зависимость легко получить, приняв, что на первую грань призмы свет падает под прямым углом.) Измерьте угол призмы. Будет ли наблюдаться угловое отклонение (или смещение) пучка света, если предметные стекла будут параллельны (т. е. угол призмы равен нулю) Как это можно проверить экспериментально Наконец, определите величину изменения показателя преломления воды на каждую тысячу ангстрем длины волны. Сопоставьте эти результаты с результатами, полученными для стекла (см. табл. 4.2, п.4.3). (Возможно, окажется, что дисперсия в воде будет больше, хотя показатель преломления у воды меньше. Так ли это ) В качестве некоторого развлечения проделайте этот же эксперимент, используя вместо воды тяжелое минеральное масло. Попробуйте использовать и другие прозрачные жидкости. [c.204]

Материальная дисперсия в чистой ОеОг близка к нулю в области длин волн 1,7 — 1,8 мкм и обращается в нуль при 1,73 мкм. ВС на основе двуокиси германия изготовляют всеми способами, которые применимы для формирования кварцевых ВС (гл. 3). Таким образом, чистое германатное стекло ОеОа является материалом, пригодным для изготовления ВС ближнего ИК диапазона. [c.49]

Эта теория применима для всех волокон, имеющих цилиндрическую симметрию и изготовленных из однородных материалов. Если материальная дисперсия не изменяется, оптимальный профиль волокна определяется однозначно. В самом деле, если материальная дисперсия постоянна по сечению сердцевины волокна, как и было принято в только что рассмотренной теории, то оптимальный профиль волокна — это а-профиль, причем значение а определяется формулой (6.3.21). С другой стороны, возможен и произвольный выбор проф1 ля показателя преломления, однако в таком случае изменение материальной дисперсии йп1дК) по сечению сердцевины волокна должно происходить в строгом соответствии с требованиями критерия минимума м довой дисперсии. Если осуществимо управление характеристиками материальной дисперсии стекла (т. е. ве.чичиной йп й к и производными более высоких порядков), то становится возможным поддерживать минимум дисперсии в диапазоне длин волн. [c.170]

Оптическое стекло делят на категории и классы по следующим показателям качества отклонению показателя преломления Пе, например стекло 1-й категории имеет предельное отклонение Апе = 2-10 , а стекло 5-й категории 20-10" отклонению средней дисперсии пр— л с- однородности показателя преломления и средней дисперсии для партии заготовок двойному лучепреломлению показателю ослабления (поглощения) — величине, обратной расстоянию, на котором поток излучения источника А (ГОСТ 7721—89) ослабляется в результате поглощения и рассеяния в стекле в 10 раз бессвильности пузырности оптической однородности — постоянству показателя преломления по объему стекла. [c.55]

Следует отметить, что в условие (567) не входит коэффициент дисперсии 2 стекла линзы. Это означает, что хроматизм положения ко мпенсатора исправлен для любой длины волны, т. е. компенсатор является полным апохроматом при любой марке оптического стекла. [c.382]

Очевидно, что аномальная дисперсия возникает не случайно, а непосредственно связана с наличием полос поглощения у исследуемого вещества. Она отсутствует в той области спектра, где нет полос поглощения. Так, например, спектры всех прозрачных тел (многие газы, вода, стекло, кварц и др.) не имеют полос поглощения в видимой области и у них в этом диапазоне наблюдается только нормальная дисперсия dnjdX < 0). В ультрафиолетовой и инфракрасной областях многие из тел интенсивно поглощают электромагнитное излучение — там должна наблюдаться также и аномальная дисперсия. [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...