Кривые фазовых переходов

Величина представляет собой производную от давления по температуре, взятую на кривой фазового перехода. Разность удельных объемов может быть как положительной, так и отрица- [c.180]

Иначе обстоит дело на пограничных кривых. Состояния на пограничной кривой фазового перехода первого [c.76]

Полученное выражение представляет собой, как это видно из сопоставления с выражением (3.26), не что иное, как разложение равенства (р, Т) = (р, Т) в ряд по степеням р — р к Т — на кривой фазовых переходов второго рода. Таким образом, действительно, условие D — О означает равенство химических потенциалов фаз при фазовых переходах второго рода. [c.248]

Конечная точка кривой фазового перехода первого рода жидкость—газ должна быть критической точкой, в которой линия фазовых переходов второго рода вырождается в эту единственную изолированную точку. Она характеризует критическое состояние вещества на границе однородных и двухфазных состояний. Понятие критической точки было установлено Д. И. Менделеевым. [c.257]

Критическая точка представляет собой изолированную точку, в которую выродилась кривая фазовых переходов второго рода из этого следует, что находившиеся в равновесии фазы были одинаковой симметрии. Это также отличает критическую точку от других точек фазовых переходов второго рода, которые образуют линию, являющуюся границей двух фаз различной симметрии. [c.261]

На рис. 5-2 изображена характерная р, Г-диаграмма вещества с нанесенными на ней кривыми фазовых переходов. Влево от линии АОВ рас- [c.138]

Учитывая, что ср (р, T)=уравнение кривой фазового перехода (уравнение Клапейрона—Клаузиуса) [c.140]

Зная основные закономерности, свойственные термодинамическим системам, и владея аппаратом дифференциальных уравнений термодинамики, мы можем приступить к рассмотрению термодинамических свойств веществ, обращая при этом главное внимание на анализ характера зависимостей, связывающих одни свойства вещества с другими. Предметом нашего рассмотрения будут термические и калорические свойства, такие, как удельный объем, энтальпия, внутренняя энергия, энтропия, теплоемкости, термические коэффициенты в каждом из трех основных агрегатных состояний вещества и на кривых фазовых переходов. [c.154]

Некоторые аллотропические модификации льда характеризуются кривыми фазового перехода, имеющими обратный наклон по сравнению со льдом I. [c.164]

Как видно из рис. 6-5, алмаз устойчиво существует при давлениях выше 10 —Па ( 10 —10 кгс/см ). Однако для того, чтобы получить алмаз из графита, недостаточно просто повысить давление графита, так как в твердом состоянии обратимый процесс превращения графита в алмаз идет чрезвычайно медленно. Поэтому единственным практически осуществимым путем получения алмаза из графита является получение из графита жидкого углерода с последующим его охлаждением под высоким давлением (выше, чем давления на кривой фазового перехода графит—алмаз). Для ускорения процесса применяются специальные катализаторы. Получение искусственных алмазов из графита в настоящее время уже освоено промышленностью. [c.164]

Для всех режимов параметры в выходном сечении сопла соответствуют перегретому пару, т. е. находятся выше кривой фазового перехода. [c.209]

Характер изменения коэффициента истечения в зависимости от начальной степени влажности при докритических и сверхкритиче-ских перепадах давлений качественно примерно одинаков (рис. 8-2).. С приближением начальных параметров пара к пограничной кривой фазового перехода коэффициент В возрастает и при переходе в двухфазную область продолжает плавно увеличиваться. Кривые, отвечающие различным отношениям давлений на сопло, в этой области сближаются, причем особенно заметное сближение отмечается при сверхкритических перепадах давлений. [c.210]

Особой точкой на кривой фазового перехода из сверхпроводящего в нормальное состояние является точка Т = Как видно из уравнений (5-28) —-(5-31), при Т = при этой температуре Я. = 0) [c.123]

Рассмотрим теперь Я, S-диаграмму сверхпроводника (рис. 5-11), где область между пограничными кривыми фазового перехода из сверхпроводящего в нормальное состояние заштрихована. Пограничная кривая О ВА соответствует сверхпроводящей фазе, пограничная кривая О СА — нормальной фазе. Ниже этой области расположена область сверхпроводящего состояния, выше — область нормального состояния. Пограничные кривые, ограничивающие область фазового перехода, сливаются на оси ординат в точке, Я = Яо (Т = О К), а на оси абсцисс (т. е. при Я = 0) — при значении энтропии Sk, соответствующем температуре Т . [c.129]

Поскольку воздух является смесью газов, его поведение в состоянии фазового равновесия сложнее поведения чистого вещества. Изобары и изотермы воздуха в двухфазной области не совпадают, и проекция каждой из кривых фазовых переходов на плоскость р, Т изображается двумя кривыми. В частности, кривая равновесия жидкость — пар изображается кривыми начала кипения и начала конденсации. [c.19]

Кривая фазового перехода из сверхпроводящего в нормальное состояние описывается уравнением [c.161]

Мы можем, однако, не зная конкретного выражения химических потенциалов 1 Т,Р), Ц2 Т,Р найти дифференциальное уравнение кривой фазового перехода. Уравнение (26.3) показывает, что при фазовом превращении химический потенциал изменяется непрерывно без скачка. В общем случае производные химического потенциала Вц I дТ)р = — 3 и дц / дР)т = V при фазовом превращении меняются скачком, т. е. молярный объем и молярная энтропия первой фазы е равны молярному объему и молярной энтропии второй фазы У ФУ2, 32- Такие фазовые переходы называются фазовыми переходами [c.132]

Переместимся вдоль кривой фазового перехода первого рода из одной точки в другую, весьма близкую первой. В силу уравнения (26.3) при этом [c.133]

Для того чтобы проинтегрировать уравнение (26.8) и найти в явном виде зависимость Р(Т) или Т(Р) вдоль кривой фазового перехода, надо знать уравнение состояния для каждой фазы У[ = / (Р,Т) и [c.133]

Мы рассмотрели кривую фазового перехода первого рода на РТ-плоскости, на которой интенсивные величины Ри Тне имеют скачков. Рассмотрим качественно картину фазового перехода первого рода на плоскости переменных Т и У, на которой при достижении температуры перехода при данном фиксированном давлении объем меняется скачкообразно (рис. 36). [c.135]

Рассмотрим качественно также картину фазового перехода первого рода на плоскости экстенсивных переменных 5 и V. Для каждой из двух фаз имеем термическое и калорическое уравнения состояния / (Р, V, Т) = О и /2(S, V, Т) = 0. Присоединяя к ним уравнение кривой фазового перехода на РГ-плоскости Р =/(Т), мы можем исключить из этих уравнений Р и Г и найти уравнения двух кривых на 5У-плоскости 5 = S (V) и S = S2(V), на которых перестает быть устойчивой первая и вторая фазы соответственно (рис. 37). Изобары и изотермы первой фазы кончаются на кривой /. В ходе фазового перехода объем и энтропия меняются скачкообразно (штриховые линии), и на кривой 11 начинаются изобары и изотермы второй фазы. Между кривыми / и // лежит область запрещенных значений 5иУ. [c.136]

Будем обозначать символом [А] = А2 — А[ скачок величины А при переходе из первой фазы во вторую и найдем приращение величины [уМ] при смещении вдоль кривой фазового перехода с точностью до членов второго порядка по АР и АТ [c.148]

Продифференцируем это равенство по Т вдоль кривой фазового перехода Як = Нк(Т), пренебрегая опять слабой зависимостью Vs от Т. Получим [c.152]

В случае г = 1 получим N = 2к свободно меняющимися параметрами являются Т, Р. В слу 1ае г = 2 мы имеем кривую равновесия двух фаз и = 1 это значит, что из переменных Т к Р только одна может быть задана произвольно. Действительно, на кривой фазового перехода температура перехода есть функция давления и наоборот. Например, если речь идет о равновесии газа и жидкости, то давление насыщенного пара есть функция температуры — Р ас = f Ty, если речь идет о равновесии жидкой и твердой фаз, то температура плавления есть функция давления — Гпл =/2 (Г ). [c.156]

Мы получили уравнение, которое определяет кривую фазового перехода на РГ-плоскости. Заметим, что парамагнитное состояние неустойчиво при а Т, Р)< о, Т<Тк,г. ферромагнитное состояние неустойчиво при а(Т, Р)> о, Т>Тк, так как этим значениям а соответствуют не минимальные, а максимальные значения химического потенциала (Э2/г/ЗЛ/2 <0). [c.426]

Участок кривой фазового перехода, в пределах которого температура остается неизменной в определенных границах. [c.21]

В каждой области Тир абс. минимуму термодинамич. потенциала соответствует определ. фазовое состояние вещества (газообразное, жидкое, твердое — с данным типом кристаллич. решетки). Эти области на плоскости р, Т отделены друг от друга кривыми фазовых переходов (рис. 2). Допустим, что в одной области наиболее низкий минимум соответствует первой фазе (например, жидкой), а в соседней области — второй (напр., газообразной). Когда, тем не менее, в нерпой области существует вторая фаза илп во второй области — первая фаза, то эти фазы метастабильны. [c.201]

При значениях т и л, для которых Л < О, мы имеем, таким образом, два самих но себе устойчивых состояния — жидкое и парообразное. В этой области лежит кривая фазового перехода первого рода жидкость — пар (рис. 10). Эта область двух устойчивых состояний, как видно пз (3.71), ограничена двумя ветвями [c.126]

Обе ветви в критической точке я = О, т = О касаются прямой л = = РтХ. Эта прямая дает, таким образом, направление подхода кривой фазового перехода к критической точке. [c.127]

Точку, в которой кривая фазового перехода второго рода непрерывно переходит в кривую фазового перехода первого рода, называют критической. [c.94]

Показатели степеней а, Р, у, называемые кри1ическими показателями (или индексами), имеют положительный знак они имеют одно и то же значение при температурах больше или меньше V. Числовые коэффициенты в степенных выражениях для Ср,/, т] и других величин, наоборот, могут быть различными при 7 > Г и Т < Т, так как при переходе через кривую фазового перехода второго рода свойства вещества претерпевают разрыв (скачок). При этом под численным значением скачка подразумевают разность значений рассматриваемого свойства на кривой равновесия в области подобия (иногда на границах области) слева и справа от температуры перехода. [c.250]

Для того чтобы установить связь между Т — Т и р — р, примем во внимание, что на кривой фазовых переходов второго рода dv/dT = = dvldT)pi- ди др)т dp dT), причем dvIdT = onst. Применительно [c.252]

Если провести линии фазовых переходов второго и первого рода на плоскости р—Т, то ясно, что кривая фазового перехода второго рода не может оканчиваться в какой-либо точке этой плоскости, она должна непрерывным образом переходить в кривую фазового перехода первого рода, так как производные dvIdT, dsldT, dvldp и т. д. не претерпевают скачков при фазовых переходах второго рода. Так, если бы на кривой плавления имелась критическая точка, то выше этой точки должна располагаться линия фазовых переходов второго рода. Однако, как уже отмечалось выше, критической точки на кривой плавления не существует. [c.257]

Имеются три снорхтекучие фазы Л, В и ylj фазы А и В разделен]. на фазовой диагра.мме (рис. 4) кривой фазового перехода 1-го рода, фаза еущостнуот тол).ко И маг)1. ноле. [c.424]

КЮРИ ТОЧКА (температура Кюри, Тс) в общетермодинамическом понимании — точка па кривой фазовых переходов 2-го рода, связанных с возникновением (разрушением) упорядоченного состоянии в. твёрдых телах при изменении темп-ры, но при заданных значениях др. терыодинамич. параметров Ьло (давления Р, магн. поля Я, электрнч. ноля 7 и т. д.). [c.538]

Сканирующий калориметр с компенсацией разности мощностей электрического тока, нагревающего калориметрические ячейки, в принципе устроен так же как и прибор, представленный на рис. 6.15. Ток в нагревателе регулируется таким образом, чтобы температура Г зм равнялась программно задаваемой температура которая изменяется пропорционально времени. Современный уровень развития электроники позволяет конструировать нагреватели и теплопроводиики очень маленьких размеров. В дифференциальных мощностных сканирующих калориметрах (ДМСК) ячейка для образца, включающая нагреватель, термометр, проводник теплоты и образец, весит всего 0,5—3 г. В описываемых калориметрах экспериментальные кривые фазовых переходов аналогичны кривым, показанным на рис. 6.17,"но временные сдвиги ДГ и Д з становятся значительно меньше. [c.56]

Рис. 5. Вязкость монослоя трипальми-тина Tis (в поверхностных пуазах) нри различных степенях сжатия. И.злом кривой — фазовый переход между двумя конденсированными фазами. Экстраполированные площади гг[ и ао соответствуют углеводородной цени (56/3 А ) и ноляр-ной группе (74/3 А ).

Рис. 5. Вязкость монослоя трипальми-тина Tis (в поверхностных пуазах) нри различных <a href="/info/833">степенях сжатия</a>. И.злом кривой — <a href="/info/23074">фазовый переход</a> между двумя конденсированными фазами. Экстраполированные площади гг[ и ао соответствуют углеводородной цени (56/3 А ) и ноляр-ной группе (74/3 А ).

Критическая точка. Кривые фазовых переходов второго и первого рода вообще могут пересекаться друг с другом. Однако если провести эти кривые на плоскости р — Г, то будет ясно, что кривая фазового перехода второго рода не может просто оканчиваться в какой-либо точке этой плоскости, но должна непрерывным образом переходить в кривую фазового перехода первого рода указанная непрерывность вытекает из того, что, как было показано в 2.3, производные с1и1с1Т, (1и1(1р, й81йТ, й81(1и, йр1йТ и т. д. не претерпевают при фазовых переходах второго рода скачков. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...