Сдвиг концентрический

Плазменные потоки также могут сильно влиять на перенос металла в дуге. В некоторых случаях, например в Ме-дугах, мощный катодный поток от электрода к изделию вызывает отраженный анодный поток, который, как отмечалось выше, может концентрически охватывать катодную струю. Такой анодный поток затрудняет перенос металла, вызывая сдвиг капли металла в сторону или даже подъем ее над уровнем торца электрода. Это особенно заметно, если катодный поток дуги не охватывает конец электрода (как на рис. 2.44, а), а стягивается в пятне на его конце, как, например, при сварке в СО2. [c.90]

Рассмотрим поворот одного из торцов этого сектора по отношению к другому. Очевидно, что все концентрические слои цилиндра испытывают сдвиги, тем большие, чем дальше концентрический [c.18]

Сигнальный пучок, рассеянный от исследуемого объекта, вместе с референтным направляется в конфокальный интерферометр. На выходе интерферометра наблюдаются две концентрические системы интерференционных колец. Относительное смещение интерференционных колец одного порядка пропорционально разности частот сигнального и референтного пучков, находящейся Б известном отношении [см. формулу (230) ] с доплеровским сдвигом. [c.281]

С другой стороны, для вязко-пластичного бингамовского тела, отличающегося от обычной вязкой жидкости наличием предельного напряжения сдвига (предела текучести удалось разрешить ряд задач, а именно осевое движение в цилиндрическом капилляре [7], движение между двумя вращающимися коаксиальными цилиндрами [8, 9], движение между двумя вращающимися концентрическими сферами [10], осевое движение между двумя коаксиальными цилиндрами и течение в плоском капилляре [11]. [c.31]

Мы будем называть семейство поверхностей однопараметрическим, если оно описывается единственным уравнением вида /(xi, Х2, х )=с, где Х], Xj, Хз — координаты любой точки поверхности, а с — некий параметр. Например, для семейства соосных цилиндров в качестве параметра можно взять радиус данного цилиндра. Такой случай реализуется в известном течении Куэтта между вращающимися концентрическими цилиндрами ортогональное семейство 3) образовано здесь плоскостями, перпендикулярными к оси цилиндра, а линиями сдвига в этом случае служат окружности, лежащие в этих плоскостях. [c.241]

Для получения оставшейся разности рз2—Ргз нужно использовать другие типы сдвиговых течений, где кривизна сдвигающих поверхностей и линий сдвига отличается от системы концентрически вращающихся цилиндров, описываемых формулой (9.10). [c.252]

Согласно терминологии, обсуждавшейся в начале главы 7, все приведенные выше измерения относятся к вынужденному (стесненному) сдвиговому восстановлению, поскольку материал ограничен стенками аппарата и подвергается сдвигу (без бокового расширения) в течение всего процесса восстановления. Измерения свободного восстановления после остановки сдвигового течения требуют удаления стенок аппарата. Это практически неосуществимо в ротационных приборах (конус — пластина или концентрические цилиндры), но такие условия могут быть реализованы при истечении жидкости из трубы. Этот случай обсуждается ниже в разделе Разбухание струй . [c.303]

В обычной записи давление на краю пластины равно —Р22(Я), обычно же измеряется величина—Р22( ) — Ра, где Ра — атмосферное давление. Для прибора конус — пластина, как мы убедились, ра = —Рзг Я) (9.56) при условии, что свободная поверхность жидкости является частью сферы. Нетрудно показать справедливость этого результата для прибора с параллельными пластинами, когда свободная граница является частью правильных круговых концентрических цилиндров, ось которых совпадает с осью вращения (или кручения). Более того, по причинам, указанным в конце главы 9, эти соображения сохраняют силу при сдвиге твердых тел, а также при сдвиговом течении жидкостей. Следовательно, давление на краю пластины с учетом (8.15) и (8.20) дается следующей формулой [c.321]

При прохождении света через те участки поперечного сечения элемента, в которых плоскость первоначальной поляризации света не совпадает с какой-либо осью главных напряжений, происходит расщепление каждого луча на два луча с взаимно ортогональными поляризациями, соответствующих направлениям главных напряжений в образце. Образование относительного фазового сдвига колебаний в этих лучах при прохождении через исследуемый элемент и сведение этих колебаний в одну плоскость после прохождения анализатора приводят к образованию картины светлых и темных интерференционных полос (например, см. участки концентрических колец на рис. 1.17,в). Каждая из таких полос, получивших название изохром, соответствует геометрическому месту точек поперечного сечения элемента, в которых разности главных напряжений имеют одинаковые значения. Следовательно, ширина этих полос и их число Na определяются в отличие от картин, наблюдаемых в интерферометрах (см. рис. 3.2 и 4.5), разностью приращений оптических путей для двух ортогональных поляризаций, соответствующих главным направлениям в исследуемом образце [см. п. 1.3 и рис. 1.13]. [c.184]

Задача Qio- Рассматривается контактная задача о чистом сдвиге полосовым штампом вдоль образуюшей цилиндрического упругого тела i i г i 2, О 7, поперечное сечение которого занимает область, ограниченную сторонами клина и двумя концентрическими окружностями с центром в вершине клина. Штамп закреплен на плоской грани тела v = 7, при этом другая плоская грань (р = О закреплена, а цилиндрические поверхности г = R и г = i 2 либо закреплены, либо свободны от напряжений (см. рис. 3.10 на стр. 149). [c.25]

Отсутствие любого из членов, включающих вязкость, в уравнении энергии для безвихревого установившегося или неустановившегося потока в действительности означает, что в любой области мгновенная скорость диссипации энергии, вызванной вязкостью, точно компенсируется мгновенной скоростью совершения работы вязких сил на границе этой области. В частности, если скорость обтекания безвихревым потоком твердого тела (поверхность которого движется в соответствии с теорией потенциального течения) постоянна, диссипация энергии во всей области потока в точности равна скорости, с которой совершается работа вязкого сдвига по движущейся поверхности твердого тела. Примерами безвихревого движения вязкой жидкости могут служить движение жидкости в неограниченном пространстве, вызванное вращением цилиндра бесконечной длины, и движение между концентрическими цилиндрами, вращающимися с угловыми скоростями, обратно пропорциональными квадратам их радиусов. Это простые вращательные движения, которые могут быть воспроизведены на практике, поскольку скорость, налагаемая твердой границей, постоянна. [c.200]

Из условия симметрии ясно, что элемент i-2-5- не будет испытывать сдвигов, т. е. по его граням будут действовать только нормальные напряжения о, и а . Первые из них выражают взаимодействие концентрических слоев трубы, вторые—взаимодействие секториальных частей трубы, причем оба рода напряжений зависят от радиуса г, но не зависят от угла а. [c.343]

Разрушение путем отрыва и путем сдвига. Сравнивая внешний вид поверхностей, по которым происходит разрушение образцов, можно различить два типа разрушения. Цилиндрические или призматические образцы из хрупких материалов (стекла или чугуна) при растяжении разрушаются по плоскости, перпендикулярной направлению растягивающих усилий. В аморфных материалах поверхность разрушения бывает обычно гладкая, но иногда, в случаях, когда сопутствующие разрушению растягивающие напряжения вызываются ударными сосредоточенными силами, получается конхоидальное разрушение ( раковистый излом ), образующее поверхность с мельчайшей концентрической рябью. С другой стороны, в кристаллических материалах при одноосном растяжении, когда поверхность разрушения, повидимому, перпендикулярна направлению растяжения, она состоит из ничтожно малых, различно ориентированных плоскостей кристаллитов, отражающих свет, подобно мельчайшим зеркалам. Разрушение по такого рода поверхности называется обычно зернистым . При осевом сжатии призматические образцы большинства твердых тел разрушаются по поверхности, наклоненной под некоторым, обычно меньшим 45°, углом относительно направления сжатия (см. фиг. 300). Пластичные металлы при испытании на растяжение разрываются после возникновения местного остаточного сужения вблизи минимального сечения, причем поверхность разрушения разделяется на две зоны центральную, которая перпендикулярна направлению растя- [c.205]

При достаточно большой и симметричной деформации от углов образца при его сжатии распространяются правильные системы линий скольжения. Они взаимно пересекаются в средней части образца так, как это было описано Прандтлем ). Следует заметить что первоначально концентрические круговые следы резца превращаются затем в эллипсы лишь в средней части разреза. В четырех внешних областях, имеющих треугольную форму (фиг. 316), эти следы остаются почти концентрическими окружностями, в то время как в четырех узких секторах, исходящих из углов, материал подвергается, повидимому, весьма значительным сдвигам, В силу этой неоднородности деформации материал разрушается главным образом в этих узких секторах так, что в конце концов образец распадается на четыре куска. Схематически это показано на фиг. 318. [c.383]

Элементарный закон трения для течения чистого сдвига, приведенный в 2 настоящей главы, находит важное применение для расчета течения в прямой круглой трубе с постоянным по всей длине диаметром О = 2К. Скорость течения на стенках трубы вследствие прилипания равна нулю г в середине же трубы она имеет наибольшее значение (рис. 1.2). В точках цилиндрических поверхностей с осями, совпадающими с осью трубы, скорость течения постоянна. Отдельные концентрические слои скользят один по другому, и притом так, что скорость везде имеет осевое направление. Движение такого вида называется ламинарным течением (от латинского [c.24]

Кручение. Различают два вида скручивания резины торцовое и концентрическое. Их можно рассматривать как торцовый и концентрический сдвиги. Последний наблюдается в резиновых втулках (бесшумных блоках), заключенных между двумя металлическими деталями (рис. 1.9). [c.26]

Рис. 1.9. Виды деформации при сдвигах а —плоском (простом) б—торцовом , в—концентрическом.

Сдвиг 24—26 двойной 25 концентрический 26 одинарный 25 плоский 24 простой 24 торцовой 26 Сетка металлическая 65 Сжатие 22—24 двухосное 29 простое 316 [c.402]

При исследовании цилиндрических образцов (склеенных из пластинок, верхняя и нижняя грани которых вырезаны по концентрическим цилиндрическим поверхностям) оказалось, что первая критическая точка появляется у них при более низкой температуре (60° С вместо 73° С). Примерно на 10° С сдвигается в зону более низких температур и вторая критическая точка. Рост напряжений при высоких температурах в цилиндрических образцах идет медленнее, чем в прямоугольных, но после охлаждения до комнатной температуры напряженное состояние тех и других образцов будет примерно одинаковым, так как напряжения в цилиндрических образцах при охлаждении изменяются интенсивнее. Так, третья критическая точка в них соответствует более высокой температуре (80° С вместо 70° С). Характер распределения напряжений при повторении циклов нагрев—охлаждение сохраняется для всех образцов. [c.82]

Плазменные потоки также могут сильно влиять на перенос металла в дуге. В некоторых случаях, например в Ме-дугах, мощный катодный поток от электрода к изделию вызывает отраженный анодный поток, который, как отмечалось выше, может концентрически охватывать катодную струю. Такой анодный поток затрудняет перенос металла, вызывая сдвиг капли [c.122]

Базовая точка - это точка, по положениям которой до и после операции сдвига, копирования, поворота или деформации определяется перемещение объектов, участвующих в операции или точка, от которой отсчитываются углы и расстояния для определения нового положения объектов при копировании вдоль кривой, по сетке и по концентрической сетке. [c.76]

На кабель надевают конический фланец и опускают егс ыа проволоки брони. Фланец, ранее надетый на кабель устанавливают на выступ конического кольца и крепят оба фланца тремя болтами с шайбами и гайками, пр этом болты затягивают с небольшим усилием, чтобь фланцы могли свободно вращаться на коническом кольце. Надевают на кабель патрубок и нажимное кольцо Подбирают диаметр отверстия в резиновом уплотнительном кольце соответственно диаметру кабеля по изоляции С помощью концентрических прорезей удаляют лишние части кольца. Выбранное кольцо надвигают на жилу кабеля, и сдвигают все детали к фланцам. В паз нижнего фланца корпуса муфты укладывают плоскую резиновую прокладку и вкладыш. Для удобства выполнения этих операций корпус муфты устанавливают нижним фланцем вверх и закрывают корпусом сальника, следя [c.138]

Если ф(0) = О, то формулы (38.7) описывают вращательное движение (течение сдвига с линиями тока в виде концентрических окружностей). [c.161]

Более точные границы можно получить при помощи теоремы Хилла об упрочнении [85]. Она утверждает, что для любого неоднородного упругого тела, ограниченного фиксированной поверхностью, энергия деформаций возрастает, если материал ка-ким-либо способом упрочняется . При этом Хилл предполагал, что после упрочнения при тех же локальных деформациях плотность энергии в каждом измененном элементе материала будет выше, чем до упрочнения. Применяя эту теорему, Хилл показал, что уточненные верхняя и нижняя границы для модуля объемного сжатия даются формулой (18), в которой величину л надо приравнять сначала наибольшему, а затем наименьшему из модулей сдвига двух фаз. То, что эти границы оказались лучше, было проверено сравнением результатов с моделью концентрических сферических слоев. [c.82]

Таким образом, сдвиг равен изменению угла наклона волокна плюс некоторая величина, постоянная для каждого волокна. Этот результат был получен аналитически в работе Роджерса и Пипкина [37] для частного случая, когда в начальном состоянии волокна расположены вдоль концентрических окружностей. Вывод соответствующей формулы для общего случая будет приведен в разд. III, О использованная выше аргументация принадлежит Т. Дж. Роджерсу. [c.326]

При действии на ограниченный участок края большой пластины падающего груза или взрывного импульса возникают как волны расширения, так и волны сдвига. Волны расширения возникают вследствие радиальных перемещений в месте приложения нагрузки, которые имеют примерно равномерное распределение. Поэтому картина полос интерференции, соответствующая этим волнам, близка к системе концентрических окружностей, центя которых совпадает с местом нагружения. С другой стороны волны сдвига возникают вследствие перемещений в окружном направлении, которые распределяются неравномерно. Наибольшие касательные напряжения, соответствующие волне сдвига, должны обращаться в нуль на оси симметрии пластины и на двух свободных контурах. Распределение наибольших касательных напряжений между этими тремя нулевыми точками зависит от углового положения. В итоге возникает сложная картина полос интерференции. [c.373]

Обратимся к сдвиговому течению раствора полимера в вискозиметре с концентрическими цилиндрами. Пусть скорость сдвига постоянна. Тогда давление и крутящий момент, передаваемые раствором на стенки цилиндра, будут меняться со временем и постепенно достигнут некоторых постоянных значений. В таком случае часто говорят, что напряжение достигло стационарного со стояния или напряжение стало постоянным . Подоб ного рода утверждения вводят, однако, в заблуждение Напряжение или состояние напряжения, как известно определяется внутренними напряжениями, действую ишми на трех различных поверхностях (или трех раз личных семействах поверхностей в случае неоднород ных напряжений). В упомянутом же эксперименте стало постоянным внутреннее напряжение только на одно поверхности (или одном семействе поверхностей — кон центрических жидких цилиндров). Нет оснований утвер ждать то же самое относительно других материальных поверхностей, изменяющих свою форму и ориентацию. [c.438]

Из (6.47) также следует, что использование при регистрации спеклограммы изображающей системы с большим относительным отверстием ограничивает допустимый сдвиг объекта, особенно в случае, если изображение формируется с единичным увеличением или незначительным уменьшением. Действительно, зксперименты показали [156], что контраст спекл-интер-ферограмм существенно зависит от величины апертуры изображающей системы, используемой при регистрации спеклограммы. В частности, в случае полностью открытой апертуры линзы (при значениях / = 300 мм, jD= 120 мм, /3 = 1 и AZ =0,5 мм) контраст спекл-интерферограммы (независимо от способа ее получения) был практически нулевым. По мере уменьшения эффективной апертуры линзы контраст полос, наблюдаемых в фурье-плоскости и имеющих характерный вид концентрических колец, возрастал и достигал величины порядка 50 процентов при диаметре апертуры около 20 мм. [c.121]

На рис. 19 приведена подробная схема голографической регистрации методом доплеровского сдвига частот. Объектный пучок проходит через зеркало Ml, коллиматор 0L2, объект (укреплен на зеркале М2), телескоп с единичным увеличением, состоящий из щели S и из концентрически с ней установленных линз L1 и L2. Опорный пучок проходит через коллиматор 0L1, зеркала М2 и М3, линзу L3, зеркало М4 и линзу L4. Линзы L3 и L4 также образуют телескоп с единичным увеличением. Объектный и опорный пучки проходят одинаковые длины путей. Угол между плоскостью голограммы, объектным и опорным пучками составляет 15°. Щеле- [c.352]

Qm кПсм (G — модуль сдвига) 2) вычерчивается концентрическая окруж- [c.507]

Для этой цели был предложен прибор, также основанный на принципе сообщающихся сосудов, состоящий из двух концентрических цилиндров (рис. 7.7). В случае вязко-пластичной жидкости положение уровней в этих цилиндрах всегда будет различным, уровень во внутреннем цилиндре (если жидкость заливают в него) будет выще уровня в наружном цилиндре на некоторую величину Н, представляющую собой, как и ранее, напор, уравновешивающий касательную силу, обусловливаемую начальным напряжением сдвига. Это напряжение, по А. X. Мирзаджанзаде, определяется выражением [c.247]

Эгн последние напряжения, возникающие под действием чистого сдвиг по окружности, можио легко нантн, если мы заметим, что для каждой концентрической окружности радиуса г касательные напряжения должны давать в сумме крутящий момент М . Следовательно [c.124]

В отличие от первого резинового слоя, второй слой — каркас, состоящий из ряда концентрически или спирально расположенных прокладок, элементы которых имеют некоторую возможность сдвига, обладает специфическими свойствами. Резино-текстильный кар-кгс, составленный из материалов, модули упругости которых различаются примерно на 1—3 порядка, и позволяет рассматривать его (как отмечалось в гл. 2) как особую слойноструктурную конструкцию, представляющую собой анизотропный материал. Не обращаясь к специальному исследованию такого материала, рассмотрим каркас напорного рукава как конструктивную совокупность концентрически расположенных текстильно-арматурных слоев, соединенных резиновой массой. При этом учтем, что исходные свойства текстиля видоизменяются в технологических процессах резинового производства (прорезинивание ткани, трощение нитей, обращение их в оплетки, склеивание, вулканизация и пр.). Сделав это допущение, исследуем и оценим все факторы, так или иначе сказывающиеся на прочностных свойствах однородного каркаса. [c.139]

Для получения чистого II гладкого отверстия желательно применять развертки. Если мундштуки или наконечники изготовляют вновь, то необходимо правильно выбрать технологические базы, чтобы в собранном виде не было сдвига сопла (рис. 111, й, в), иначе пламя будет oaho topohhhmj и неравным по высоте (рис. 111, б). Строение подогревательного пламени такое же, как и у пламени сварочной горелки. При сдвиге сопла во время резки одна кромка сильнее нагревается, оплавляется и окисляется. В результате рез получается нечистый, часто происходит засорение концентрического отверстия, по которому проходит газовая смесь для подогревательного пламени. [c.165]

Размножение дислокаций и скольжение. Рассмотрим замкнутую дислокационную петлю радиуса г, которая охватывает область того же радиуса, иретерпевщую сдвиг. Гакая дислокация будет частично винтовой, частично краевой, а на большей части длины — смещанного типа. Поскольку энергия деформаций, связанных с дислокационной петлей, возрастает пропорционально длине петли, последняя будет стремиться сократиться. Однако если при этом действует скалывающее напряжение, способствующее развитию скольжения, то петля будет стремиться расщириться. Отрезок дислокационной линии, закрепленной на конусе (рис. 20.18), называется источником Франка — Рида ), и, как видно из рисунка, из него в одной и той же плоскости скольжения может развиться большое число концентрических дислокационных петель. Этот и аналогичные типы механизмов размножения дислокаций приводят к возникновению скольжения и к возрастанию плотности дислокаций при пластической деформации. Прекрасный пример дислокационного источника показан на рис. 20.19. [c.709]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...