Числа Рейнольдса предельные

Числа Рейнольдса предельные 167 Число Рейнольдса 127, 530, 531 [c.660]

Числа Рейнольдса предельные 139 Число Рейнольдса 103, 473, 474 [c.589]

Коэффициент перед логарифмом в этой формуле взят в соответствии с коэффициентом в формуле (42,8) логарифмического профиля скоростей. Только при таком условии эта формула имеет теоретический смысл предельной формулы для турбулентного течения при достаточно больших значениях числа Рейнольдса. Если же выбирать в формуле (43,5) произвольным образом значение обеих входящих в нее постоянных, то она сможет играть роль лишь чисто эмпирической формулы для зависимости X от R. В таком случае, однако, нет никаких оснований предпочитать ее любой другой, более простой, эмпирической формуле, достаточно хорошо описывающей экспериментальные данные. [c.250]

Полученная формула определяет коэффициент сопротивления гладкой трубы при турбулентном течении и относится к основному участку трубы. Ее называют предельной формулой, так как в ней не учитывается молекулярная вязкость вследствие этого предельная формула справедлива только при больших числах Рейнольдса (Re > 10 ). [c.434]

Для вязкой жидкости характерны два вида движения. Первое из них — ламинарное (слоистое) — отличается упорядоченным расположением движущихся струек, не смешивающихся между собой при движении. В ламинарном потоке перенос количества движения и вещества из одного слоя (струйки) в другой происходит за счет межмолекулярного проникновения, а теплоты — за счет теплопроводности. Такое движение возникает и сохраняется обычно при небольших скоростях, предельное значение Uj, которых определяется критическим числом Рейнольдса Re p= = v lh. [c.18]

Предельные числа Рейнольдса, согласно формулам (4-87) и (4-88), [c.169]

Сопоставляя это число с предельными числами Рейнольдса, найденными в предыдущем примере, видим, что [c.170]

Эти уравнения после обратного преобразования с помощью (22.9) переходят в уравнения (22.8) и (22.3). Таким образом, уравнения пограничного слоя можно рассматривать в некотором смысле как предельную форму уравнений Навье — Стокса, когда число Рейнольдса Я = /о / стремится к бесконечности. [c.257]

Рассмотрим предельное выражение для уравнения (5.31), т. е. при . При бесконечно больших числах Рейнольдса, [c.119]

Минимальное значение числа Рейнольдса, начиная от которого при дальнейшем увеличении Re не изменяет своей величины, называется предельным числом Рейнольдса и обозначается через Re p . [c.38]

Предельное число Рейнольдса, отнесенное к внутреннему диаметру трубопровода 1 ед ред, зависит от формы сужающего устройства и величины т. [c.38]

Зависимость предельного значения числа Рейнольдса от отношения приводится в табл. 2-5. [c.41]

Предельное число Рейнольдса Нед р д для m = 0,435 определяется по табл. 2-5 путем интерполяции [c.79]

Предельное число Рейнольдса дтя т = 0,33 определяется по табл. 2-10 [c.94]

Предельные числа Рейнольдса, характеризующие границу постоянства коэффициентов расхода для прямоугольных [c.95]

Среднеквадратичная погрешность измерения усредненного коэффициента расхода оценивается в 0,13 %. При этом среднеквадратичная погрешность измерения расхода исследованными диафрагмами составляет 0,62 %. Предельное число Рейнольдса для исследованных диафрагм существенно меньше, чем по нормам. Расхождение [c.198]

Как известно, в аэродинамике большое место занимает изучение процессов течения невязкого газа (идеального в аэродинамическом понимании). В таких случаях из уравнения Навье —Стокса следует исключить последний член, а это приведет к выпадению из анализа числа Рейнольдса (4-28). Такой же результат получается при рассмотрении противоположных по смыслу предельных задач, когда вязкость проявляется в полной мере, но зато можно пренебрегать инерционными эффектами. Бывают еще более узкие задачи, когда из четырех сил, фигурирующих в уравнении Навье — Стокса, остаются только две. При этом из уравнения вытекает только один безразмерный комплекс. Разумеется, не обязательно, чтобы таковым было число Фруда или число Рейнольдса, или произведение /гМ Вид получающегося единственного комплекса должен зависеть от того, какие именно два члена остались в уравнении. [c.94]

Следовательно, при весьма больших числах Рейнольдса существует предельный относительный закон трения, выражаемый в общем виде интегралом [c.165]

Таким образом, суш,ествует предельное решение задачи о влиянии температурного фактора на стабилизированное турбулентное течение газа, физически соответствующее весьма большим числам Рейнольдса потока и не зависяш ее от вида функций fj, и Wj, т. е. от температурных зависимостей коэффициентов вязкости и теплопроводности. Не зависит это решение, следовательно, и от условий устойчивости неизотермического вязкого подслоя, которые, собственно, и определяют величину tii. Это означает, что решающее 204 [c.204]

При Pr=0,0il числа Нуссельта в термическом начальном участке заметно отличаются от предельного числа Нуссельта, причем это различие возрастает с увеличением числа Рейнольдса (рис. [c.229]

С математической точки зрения теорию пограничного слоя следует рассматривать как теорию асимптотического интегрирования дифференциальных уравнений Навье — Стокса при очень больших числах Рейнольдса. Основная особенность этого предельного перехода заключается в том, что решение уравнений пограничного слоя в общем может быть сведено к так называемой задаче продолжений , т. е. поток с [c.10]

Анализ движения ньютоновских жидкостей, обтекающих погруженные в них тела, в предельном случае исчезающе малого числа Рейнольдса проводится в приближении ползущего движения, когда в уравнениях движения полностью пренебрегают инерционным членом pDv/Dt. Если число Рейнольдса не слишком мало, можно приближенным путем ввести поправку к решению для ползущего течения, используя разложение озееновского типа. Это основано на следующих соображениях. [c.262]

Другой предельный случай характеризуется малыми числами Рейнольдса (Re 1) и не очень сильным вращением и радиальным движением (Re = < 1, Re = < l). когда мало влияние нелинейных инерционных си.л мелкомасштабного движения и микродвижепие определяется взаимодействием сил вязкости, давления и линейных инерционных сил. Такой режим микродвижения называется стоксовым или ползущим и его определение сводится к линейной задаче [c.119]

Именно решение задач в этих двух предельных постановках для одиночного тела в бесконечном потоке поддается аналитическим методам, и основные достижения в этих направлениях считаются классическими и представлены в учебной и научной литературе по гидродинамике. Кроме того, к настоящему времени приобрели известность и результаты решений об обтекании сферы и цилиндра бесконечным поступательным потоком при Re 1 Ч- 10. Видимо, дальнейший прогресс построения полей при обтекании с большими числами Рейнольдса с учетом вознпкаюш их нестационарных эффектов связан с использованием численных методов, а также разработкой приближенных схем обтекания с учетом экспериментальных данных. [c.120]

При достаточно больших числах Рейнольдса ламинизируЮщее действие магнитного поля проявляется слабо, вследствие чего сопротивление движению возрастает с увеличением напряженности магнитного поля, как это и следует из формулы (45). Таким образом, эта формула является предельной, т. е. относится к очень большим числам Рейнольдса (большим 10 ). [c.663]

Формула (49) относится к турбулентному течению с числами Рейнольдса больше 1-10 и является в указанном смысле предельной. В этой области значение числа Ыи увеличивается с росто.м напряженности магнитного поля. [c.665]

Определив критическое число Рейнольдса ReJ p и величину (аб)кр, можно, задаваясь рядом значений п 0, построить график зависимости п = п[(аб)кр], по которому найти предельное значение Мпред> определяющее условие абсолютной устойчивости. Зная преп вычисляют оптимальную скорость отсоса (Увд = опт) или оптимальный коэффициент отсоса [c.457]

Согласно А. Д. Альтшулю, предельные числа Рейнольдса (Reo) pefl и (Re ))npefl с некоторым приближением могут быть найдены по формулам [c.167]

Не следует смешивать критические числа Рейнольдса (нижнее и верхнее) с предельными числами Рейнольдса, выделяющими область доквадратичного сопротивления. [c.167]

Сопоставляя величину Rep с предельными числами Рейнольдса, видим, что 4000 < Reo < (Reo) ip 3, где 4000 - число Рейнольдса, отвечающее началу турбулентной зоны. [c.169]

Указание. Интегрирование исходного дифференциального уравнения во втором случае провести сначала для промежутка времени от / = 0 (Н = Но) до < = / р(Я = Я р) при (j. = onst, затем для Ж <Якр при условии x = var от ( = / р до 1 = 1к (Н = 0). (Индекс пр означает предельное значение параметра, соответствующее предельному числу Рейнольдса.) [c.65]

На рис. 2-15 показаны результаты опытов по движению в плоскопараллельном щелевом канале. Отчетливо паблгодается выход на некоторую предельную скорость всплытия. Числа Рейнольдса, рассчитанные по щирине щели, были больше 200, и влияние вязкости жидкости на движение пузырей не отмечалось. [c.41]

В заданных конкретных условиях для каждой жидкости существует предельное значение критерия Kw, выше которого влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым. Однако в общем случае эта граница не может быть точно определена только с помощью критерия Kw [182]. Дело в том, что при кипении жидкости с заданными физическими свойствами количество теплоты, вынесенное из пристенной области за счет процесса парообразования, пропорционально ql rp"), а интенсивность турбулентного обмена в однофазной среде определяется значением числа Рейнольдса Re = twi/v, а не одной только скоростью W [182]. Например, при фиксированных значениях плотности теплового потока я скорости циркуляции интенсивность переноса теплоты при турбулентном течении однофазной среды с увеличением диаметра трубы уменьшается. Следовательно, этот механизм переноса перестает влиять на теплоотдачу к кипящей жидкости в трубе большего диаметра при меньшем значении q и, следовательно, Кш- При механизмов переноса теплоты с увеличением вязкости жидкости также смещается в сторону меньших значений критерия К -При кипении в трубах коэффициент теплоотдачи зависит также от иаросодержания потока. Эта зависимость обусловлена возрастанием истинной скорости жидкой фазы w и изменением структуры потока по мере накопления в нем пара при неизменном массовом расходе парожидкостной смеси. [c.228]

При этом возникают силы, стремящиеся вернуть жидкость к равновесию. При стекании пленок большое значение имеет сила, обусловленная поверхностным натяжением жидкости. Под действием восстанавливающих сил жидкие частицы стремятся вернуться к положению равновесия. Однако по инерции они будут проходить положение равновесия, вновь испытывать действие восстановительных сил и т. д. На это движение накладывается действие сил тяжести [Л. 133]. В результате на поверхности пленки, подвергшейся случайному возмущению, будут возникать волны. Волновые движения, возникающие разновременно в различных местах от случайных возмущений, налагаясь друг на друга, прив(5Нят к сложной трехмерной картине процесса. Ламинарно текущая пленка обладает неустойчивостью относительно возмущений с достаточной длиной волны (>б). При малых числах Рейнол 1Дса возникающие в слое возмущения сносятся вниз по течению. Если же число Рейнольдса пленки больше некоторого предельного Кеволн, то образуется устойчивый волновой режим. [c.267]

Трубы с неравномерной шероховатостью считаются гидравлически гладкими, если Д/г/р < 15 /Не, откуда предельное число Рейнольдса Нецред = 15 г/р/Д. Число Рейнольдса, определяющее границу наступления квадратичного закона сопротивления, равно Нврр 560 г/ /Д. [c.18]

Предельное число Рейнольдса Квд ред mo = 0,41I2 определяется по табл. 2-5 путем интерполирования [c.84]

Согласно [3-3, 3-25] лампнарно текущая пленка всегда обладает конвективной неустойчивостью относительно возмущений с длиной волны, намного большей толип-шы пленки. Наличие конвективной неустойчивости не означает невозможности осуществления ламинарного течения. При малых числах Рейнольдса возникающие в пленке возмущения сносятся вниз по течению и не приводят к образованию какого-либо устойчивого рел има. Если же число Рейнольдса пленки больше некоторого предельного ResonH, то образуется устойчивый волновой режим. При ReВОЛН такой режим невозможен. [c.57]

Представляют большой интерес теоретические исследования по влиянию температурного фактора для предельного случая, соответствующего очень большим числам Рейнольдса [Л. 10]. В них показано, что для дозвукового течения в нутри трубы существует. предельное решение, хорошо согласующееся с опытными данными ряда работ. Из этого предельного решения следует, что критерий Рейнольдса не очень существенно влияет а изменение теплоотдачи И гидравлическое сопротивление с температурным фактором. Это означает, что в потоке газа решающее значение приобретает изменение плотности 10 147 [c.147]

На рис. 9-9 приведен график функции ф( ) и на этом лее графике нанесена функция Ф(г) для равновесных пограничных слоев. Одну из этих функций определяют из уравнений (9-43) для данного числа 65.. Нижнее предельное значение числа Рейнольдса, для которого справедливы уравнения (9-43), определяется по графику па рис. 9-9. При v>KщЬ нет переходной области. Это соответствует значениям Ре ,. 77ОО, если К = 0,016. [c.237]

Смотреть страницы где упоминается термин Числа Рейнольдса предельные : [c.101] [c.214] [c.157] [c.166] [c.64] [c.218] [c.43] [c.181] [c.229]

Гидравлика (1982) -- [ c.167 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.139 ]

ПОИСК

Предельные течения по числу Рейнольдса

Предельный случай очень больших сил вязкости (очень малое число Рейнольдса)

Предельный случай очень малых сил вязкости (очень большое число Рейнольдса)

Рейнольдс

Терентьев А.Г. Движение цилиндра в ограниченной жидкости при предельно малых числах рейнольдса

Число Био предельное

Число Рейнольдса

Число Рейнольдса си. Рейнольдса число

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...