Теплоемкость. Количество тепла

ТЕПЛОЕМКОСТЬ. КОЛИЧЕСТВО ТЕПЛА [c.39]

Термические свойства. Теплоемкость — количество тепла, необходимое для нагревания единицы веса или объема газа на I °С. [c.162]

Удельная теплоемкость. Количество тепла в больших калориях (килокалориях — ккал), необходимое для повышения температуры 1 кг металла на 1°, называется теплоемкостью металла и обозначается буквой С. [c.78]

Удельная теплоемкость — количество тепла, выраженное в джоулях, необходимое для повышения температуры 1 кг металла на Г С дж кг-град). [c.5]

Удельная теплоемкость — количество тепла, сообщаемого единице вещества (1 кг, 1 м ) для изменения его температуры [c.5]

Теплоемкость определяется количеством тепла, необходимого для нагревания металла на Г. Для сравнения теплоемкости различных металлов служит удельная теплоемкость — количество тепла в ккал (килокалориях). [c.20]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ, количество тепла Гв al или al), потребное для нагревания тела или системы тел в данном процессе на 1° [c.466]

Удельная теплоемкость — количество тепла, Дж, необходимое для нагревания на 1 °С единицы количества вещества. В таблицах приведена удельная теплоемкость С , Дж/(кг-К). [c.22]

Индексом X мы отмечаем, что теплоемкость, подобно другим дифференциальным характеристикам, определяется не только свойствами системы, но зависит также от конкретного вида процесса, по которому подводится тепло. Потому что в разных процессах одинаковое повышение температуры может требовать подвода разного количества тепла. Остальная энергия будет при этом добираться за счет совершаемой над системой работы. Мы видели это в 5.4, когда говорили об изображении различных процессов на плоскости TS. [c.168]

Определим количество тепла (Q), которое нужно подвести в тепловом сопле, чтобы изменить скорость газа от какого-либо одного значения (Xi) до другого (Яг). При постоянной теплоемкости имеем [c.211]

То количество тепла, которое нужно затратить, чтобы какую-либо количественную единицу газа нагреть или охладить на ГС, называют удельной теплоемкостью или просто теплоемкостью газа. Обозначается теплоемкость буквой с. [c.40]

Если исходить из того, что теплоемкость газа — величина переменная, зависящая от температуры, то это значит, что для нагрева на каждый градус расходуется разное количество тепла. [c.44]

Начальный участок кривой AB на рис. 1-7 близок к прямой линии, поэтому при расчетах количеств тепла в интервале приблизительно до 1 500° С можно принять линейную зависимость теплоемкости от температуры. В этом случае легко вычисляется средняя теплоемкость в интервале (ti-i-U), входящая в уравнение (а) этого параграфа. Она вычисляется или по истинной теплоемкости [c.48]

На основании общего определения теплоемкости как количества тепла, необходимого для нагревания 1 кг тела [c.78]

Пользуясь теплоемкостью с, можно вычислить количество тепла q и без того, чтобы предварительно вычислять работу и изменение внутренней энергии. Найдем зависимость с от т. [c.79]

Для подсчета количества тепла воспользуемся значениями теплоемкости с учетом нелинейной их зависимости от температуры. Количество тепла определится по формуле (1-45). [c.280]

Отношение количества тепла dQ, полученного телом при бесконечно малом изменении его состояния, к произошедшему вследствие этого изменению температуры тела называется теплоемкостью тела в данном процессе [c.24]

Теплоемкость численно равна количеству тепла, которое нужно сообщить телу, чтобы при данных условиях повысить его температуру на [c.24]

Количество тепла q, которое получает 1 кг тела в результате политропического процесса, равняется произведению теплоемкости процесса Сх на разность температур в конечном и начальном состояниях [c.50]

Возрастание энтропии в результате теплообмена при конечной разности температур. Изменение энтропий двух тел в результате прямого перехода тепла от первого, более нагретого тела ко второму, менее нагретому, может быть определено следующим путем. Примем для упрощения, что оба тела имеют настолько большие теплоемкости, что отдаваемое или, наоборот, получаемое ими количество тепла Q не вызывает заметного изменения температуры тела. Тогда изменение энтропии первого, более нагретого тела в результате отдачи количества тепла Q будет таким же, как при обратимом изотермическом процессе с темпе- [c.75]

Пример 1-11. Подсчитать, используя таблицы теплоемкостей, количество тепла, требующееся на нагревание 1 кг СО2 от ii= 200° до (2= 1 000 С при р = onst. [c.25]

Теплоемкостью нгзышют способность металла при нагревании поглощать определенное количество тепла. В системе СИ имеет размерность Дж/К. Те п л ое м кость разл и ч н ы X метал л ов срав н и вают п о вел и ч и не удел ь-ной теплоемкости - количеству тепла, выраженному в больших кадориях, которое требуется для повышения температуры 1 кг металла на 1 С (в системе СИ - ДжДкгК)). [c.15]

I) Количество тепла, снимаемого с единицы поперечного сечения канала при неизменности доли затрат на перекачку (2%) и других характеристик (/ = 426° С, Ы=Ш°С, М=111°С, р = 20,9 бар, 1 = 2,19 Л1), увеличивается в 10 раз за счет повышения весовой концентрации от О до 15 кг/кг. 2) Температура нагрева теплоносителя t" в том же диапазоне концентраций растет от 650 до 730°С (газ — азот), а прирост температуры вследствие возросшей теплоемкости упал с 222 до 28° С (условия сравнения /ст = 870°С, Л кан=24 кет, Окан=13,5 мм, р и L те же). 3) К- п. д. двухконтурной установки с газовой турбиной для тех же условий, что в п. 2, повышается от 19 до 27% (к. п. д. компрессора принято 0,83, турбины 0,87, а регенератора 0,8). [c.397]

Если в очень малом участке объема неограниченной среды (в начале координат) выделяется конечное количество тепла q, то распределение температуры кюмно написать в виде (С — теплоемкость среды) [c.36]

Эффективность противоточного теплообменника определяется отношением действительного повышения температуры холодного потока во время его прохода через теплообменник к максимально возможному новышепию, которое происходило бы при нулевом температурном напоре. Очевидно, что температура нагреваемого потока никогда не может превышать температуру входящего теплого потока, даже когда теплоемкость последнего значительно больше. Если же нагреваемых ноток имеет более высокую теплоемкость, то максимальное повышение температуры определяется количеством тепла, liOTopoe теплый ноток может передать при охлаждении от своей первоначальной температуры до начальной температуры холодного потока. Часто вместо эффективности удобнее говорить о прямых потерях, так как они пропорциональны измеряемой разности температур 7 на теплом конце теплообменника. [c.135]

Термометры. При создании термометра можно исходить из любого физического свойства, меняющегося с температурой в нужном интервале, однако для исиользования такого термометра в калориметрии необходимо, чтобы это свойство удовлетворяло некоторым дополнительным условиям. Так, это зависящее от температуры свойство Т) должно измеряться с достаточной точностью, обладать хорошей воспроизводимостью (по крайней мере за время измерений) и иметь значительный температурный коэффициент (ih) d /dT). Теплоемкость термометра должна быть малой по сравнению с Собр. он должен легко приводиться в тепловой контакт с образцом, а также не вызывать значительных нежелательных потоков тепла между калориметром и окружающей средой. При самом измерении не должно происходить выделения большого количества тепла. Желательно также, хотя это и не всегда существенно, чтобы показания такого термометра не зависели от магнитного поля и чтобы они хорошо воспроизводились после отогрева и повторного охлаждения. [c.329]

Из вышеприведенных данных следует, что наилучшими теилопередаю-щими средами являются несверхпроводящие металлы и жидкий гелий. Однако из них же следует, что главными источниками трудностей при самых низких температурах являются большое тепловое сопротивление контактного слоя между двумя средами и низкая теилоироводность самих солей. Улучшение теплопередачи между двумя средами может быть достигнуто путем создания более тесного контакта на большой площади. Плохая теплопроводность самих солей приводит к тому, что даже тогда, когда материал соли находится в хорошем тепловом контакте с охлаждаемой средой, только лишь внешний слой соли активно участвует в процессе. В некоторых случаях это обстоятельство является не очень серьезным. Если теплоемкость исследуемого вещества намного меньше теплоемкости соли, то все же еще могут быть получены достаточно низкие температуры. Однако в случае, когда теплоемкость вещества велика, а также в случае, когда в нем выделяется значительное количество тепла (нанример, в экспериментах по электропроводности или теплопроводиости), может иметь место заметная разница между температурой вещества и температурой массы соли. В этих случаях нельзя определять температуру вещества, исходя из значения термометрического параметра соли. [c.561]

Очевидно, что в условиях, когда холодильная машина достигает своего равновесного состояния, температура резервуара R не является строго носто-HHHoii, а колеблется с частотой совершения холодильных циклов. Амплитуда этих колебаний тем меньше, чем больше теплоемкость резервуара R, однако следует помнить, что большая теплоемкость увеличивает время, необходимое для достижения равновесия. С описанной выше холодильной машиной были получены температуры до 0,2° К. Ясно, что применение такой машины целесообразно лишь при большом подводе тепла, а также в случае, когда большие количества тепла выделяются в ходе самого эксперимента. Например, Хир, Барнес и Доунт [330] использовали машину для создания ванны жидкого гелия, которую до температур 0,2° К мояшо наблюдать визуально. [c.594]

Теплоперенос. Капица [42] впервые измернл количество тепла, которое необходимо сообщить единичной массе сверхтекучей компоненты, чтобы перевести ее в обычную жидкость. Он обнаружил, что Qt TS, причем энтропия S получается путем интегрирования данных по теплоемкости. Для своих измереиий Чандрасекар и Мендельсон [86] использовали прибор, показанный на фиг. 93. Обратимость здесь была обеспечена тем, что связь между двумя объемами гелия осуществлялась топкой гелиевой пленкой. В их работе, как и во всех подобных измерениях, определялись количество тепла, которое сообщается адиабатически изолированному сосуду, и масса гелия, перетекающая в этот сосуд. Эти эксперименты привели к значениям Д6 , которые согласуются с калориметрическими измерениями Херкуса и Уилкса [79] лучше, чем с измерениями Крамерса, Васшера п Гортера [52]. Поскольку результаты первых двух авторов оказались ошибочно завышенными, возникает вопрос, не следует ли при таких измерениях с пленкой рассматривать некоторый дополнительный член, учитывающий энергию, которую нужно сообщить пленке, чтобы превратить ее в макроскопический объем лшдкости. [c.825]

В табл. 1-5 jx o — киломольная теплоемкость при постоянном объеме хср — киломольная теплоемкость при постояннэм давлении. Для нахождения значений массовой и объемной теплоемкостей можно воспользоваться зависимостями (1-35) и (1-36). Найдя эти значения, нетрудно уже вычислить общее количество тепла, подведенное к газу в процессе его нагревания или охлаждения. Начальную температ /ру в процессе будем обозначать конечную 4, массу газа М., объем V. Тогда количество тепла Q в процессе может быть подсчитано по следующим простым за- [c.42]

Пусть смесь задана отрЮ( игельным объемным составом ti. Га,. .., а с[, с-2,. .. —объемные теплоемкости отдельных газов, входящих в смесь. Для того чтобы нагреть 1 смеси на 1° С, необходимо нагреть на 1° С каждый из входящих в состав смеси газов. Для нагрева первого газа на Г С требуется [ri единиц тепла, для нагрева второго газа ir и т.д. Сумма этих количеств определяет то количество тепла, которое требуется для нагревания 1 смеси ка Г С. Это и есть теплоемкость 1 газовой смеси. Таким образом, для п газов объемная теплоемкость смеси составит [c.49]

Но мы видели, что в процессах с различными показателями т для нагрева на одну и ту же величину ISi — приходится затрачивать различные количества тепла q. Следовательно, будут получаться и разные с, т. е. в различных политропных процессах будут и различные значения теплоемкости с, так же как это наблюдалось для процессов при V = onst и при р = onst. [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...