Политропиый процесс количество тепла

Пример 2-4. М— 10 кг воздуха, параметры которого Pi = 1,2 бар, ti = 30° С, сжимаются, причем объем уменьшается в 2,5 раза. Найти начальные и конечные параметры, количество тепла в процессе, работу и изменение внутренней энергии, если сжатие происходит I) изотермически 2) по адиабате 3) по политропе с ш = 1,2. [c.282]

Что понимается под политропическим процессом Основное уравнение политропы. Какова связь между параметрами состояния в процессе Как определяется работа расширения и количество тепла в политропическом процессе [c.145]

Задача 2-4. 2 кГ воздуха, начальные параметры которого / ,== = 10 ата, [c.327]

Показатель политропы п зависит от условий протекания процесса, т. е. от того, как в данном процессе подводимое количество тепла Q распределяется между работой L и внутренней энергией газа U. В политропическом процессе это распределение тепла может быть каким угодно. Таким образом, рассмотренные ранее процессы являются частными случаями политропического процесса. Так, [c.49]

При одном и том же изменении температуры Дг = 2 —значение работы I для разных политропных процессов различно (оно зависит от показателя т политропы). Отсюда и количество тепла д, как это видно из уравнения первого закона термодинамики, будет различным. На основании определения теплоемкости имеем [c.39]

Количества тепла я[, и т. д., теряемого в процессе политропного сжатия в каждой из ступеней многоступенчатого компрессора, можно определить по величине площадей а—1—2—Ь—а, с—3—4—ё — с и т. д. на тепловой диаграмме (рис. 7-24), принимая в них с достаточной для практических целей точностью политропы 1—2, 3—4 и т. д. за прямые. Тогда перечисленные выЩе фигуры будут представлять собой трапеции, и площади их будут выражать искомые количества тепла [c.116]

Для вычисления количества тепла представляет инте рес нахождение показателя политропы процесса, заданного в pV-диаграмме. При этом из индикаторной диаграммы, которая непосредственно дает только работу, можно, воспользовавшись уравнением (75), получить также количество тепла [c.51]

В критическом сечении теплового сопла, т. е. при М = 1, показатель политропы на основании формулы (53) равен показателю идеальной адиабаты п = к, т. е. здесь имеет место элементарный изоэнтропический процесс, при котором, как уже указывалось выше, количество подведенного к газу тепла и температура торможения проходят через максимум (й нар = О, dT = 0). [c.209]

Начальное состояние воздуха определяется температурой 127° С и давлением 3 бар. Определить работу расширения 1 кмоль воздуха до давления 1 бар в процессах с показателем политропы 0,5 1 1,2 1,4 1,6. Найти изменение внутренней энергии и энтальпии, количество внешнего тепла, участвующее в процессе. цСв = 20,8 кдж кмоль град). [c.40]

Дальше рассматривается влияние на степень совершенства цикла с верхней политропой, замена ее различно расположенными изотермами (с тем же количеством сообщаемого тепла). Здесь рассматривается несколько случаев с применением тех же методов обоснования, которые применялись при подобных исследованиях в предыдущем параграфе. И в данном случае проф. Мерцалов вторично подходит к вопросу о создании для взятого цикла равноценного ему (по к. п. д.) цикла Карно. Здесь записано Всякий политропный процесс при с постоянном и большем нуля может быть с выгодой заменен изотермическим процессом, температура которого будет по крайней мере равна средней арифметической из крайних температур политропного процесса . [c.121]

Нетрудно убедиться, что наименьшая затрачиваемая на сжатие работа будет определяться площадью индикаторной диаграммы, ограниченной кривыми 1—2—3" — 4—1. И поэтому изотермический процесс сжатия, протекающий по линии 2—3 ", наиболее заманчив. Однако изотермическое сжатие возможно только при весьма интенсивном охлаждении, так как в этом случае надо отводить все тепло, эквивалентное затрачиваемой работе. Для подачи необходимого количества охлаждающей воды (или другого охладителя) потребуется такой насос, который поглотит всю выгоду от охлаждения. Поэтому практически наиболее целесообразно сжатие вести по политропе с коэффициентом и = 1,2 1,25. [c.160]

Уточненный расчет процессов сжатия и горения—расширения, проведенный по методике, описанной в п. 7 настоящей главы, обосновал принятые при упрощенном расчете процесса сжатия пониженные значения среднего показателя политропы. В результате уточненного расчета процесса сжатия и горения-расширения установлено повышение относительных потерь тепла в стенки цилиндра на режиме холостого хода, обусловленное увеличением времени цикла и резким падением количества вводимого в цилиндр тепла. Относительные потери тепла в стенки при сжатии достигли = 0,20, а суммарные = 0,40. Значения этих величин для номинального режима составляют = 0,03 и Ше = 0,15. Максимальное значение индикаторного коэффициента выделения теплоты на номинальном режиме составляет Х1 0,9, а на режиме холостого хода = 0,60 (рис. 43), [c.84]

Действительный процесс расширения пара на диаграмме отображается условной политропой AB D и разность энтальпий г а—г к будет характеризовать количество тепла, превращенное в механическую работу в действительной турбине с учетом соответствующих потерь тепла. Сообразно с изложенным выше [см. формулу (31-2)] [c.365]

Рассматривая неравенства С > 0 и С < 0, находим, что положительным теплоемкостям С > 0 соответствуют значения показателя политропы в интервалах -оо < х<1 и у < х<< , а интервал 1<х<у соответствует отрицательным теплоемкостям С < 0. Это значит, что на РГ-плоскости область политроп, проходящих через заданную точку и соответствующих процессам с отрицательной теплоемкостью, лежит внутри угла, образованного изотермой и адиабатой, проходящими через ту же точку (рис. 16). Этот результат соверщенно естествен, так как на адиабате к газу вообще не подводится тепло и С = 0, а на изотерме к газу подводится количество тепла, как раз достаточное, чтобы компенсировать работу, произведенную газом (для идеального газа и = и(Т) и при Т= onst имеем dU = 0, 6Q = дА). Для промежуточных же политроп имеем при расщирении газа 0< 6Q < дА и dU = dQ — — дА = Су dT<0. Следовательно, i/P< 0 и С = 6Q / Г < 0. [c.50]

Количество тепла, которое получает тело в результате политропи-ческого процесса, равняется произведению теплоемкости процесса С на разность температур t2—t в конечном и начальном состояниях [c.45]

Затем в этом параграфе проводится исследование циклов, содержащих адиабатные и политропные процессы. Здесь прежде всего выясняется степень совершенства цикла в зависимости от вида политропы, т. с. от величины теплоемкости с (при одинаковых во всех случаях количествах тепла, сообщаемых газу). На рис. 4-4 изображены два цикла АВММ и АСРМ с различными верхними политропами АВ и АС и нижними изотермами МЫ и МР. Пусть теплоемкость [c.120]

В реальном цикле процессы сжатия и расширения политропичны. Обычно принимают, что они совершаются по политропе с постоянным показателем степени. Связь между числовым значением показателя степени и количеством воспринятого от стенок или переданного через стенки тепла может быть установлена из первого закона термодинамики. Если это количество тепла будет dQ, то [c.18]

В этих уравнениях — расход воздуха — расход продуктов сгорания /г. т и 7к УД - ьный расход тепла, затраченного на работу газовой турбины и возвращенного сжатым воздухом компрессора [первый и второй члены в фигурных скобках уравнения (8)1 а и a — коэффициенты избытка воздуха в уходящих газах и перед соответствующими газовыми турбинами L — теоретически необходимое для сжигания 1 кг топлива количество воздуха Ср и — теплоемкости газов и воздуха при постоянном давлении и средней температуре процесса — температура газа перед турбинами Гз и — температура воздуха перед компрессором и за компрессором е — степень повышения давления воздуха у — коэффициент потери давления в газовоздушном тракте ПГУ т)г. т и т) — изоэнтропные к. п. д. компрессоров и турбин Пу — коэффициент, учитывающий потери тепла с утечками газов и воздуха —показатель политропы сжатия воздуха — показатель политропы расширения газа. [c.28]

Истинное давление всасывания меньше Р1 примерно на 5 %. По тем же причинам линия выпус-каОСлежит выше линии давления Ра (в среднем на 3—5%). Вследствие обмена тепла между сжимаемым воздухом и стенками цилиндра линии сжатия ВС и расширения ВА отступают от политроп. Примерный вид линий расширения и сжатия дан на фиг. 4, изображающей энтропийную диаграмму реальных процессов сжатия и расширения. Как показывает линия ВС, сначала сжатие сопровождается отдачей тепла стенками, а затем обратно—стенки начинают поглощать теплоту. В линии расширения В А сначала происходит отдача тепла стенкам, а затем обратно—сильное нагревание расширяющегося газа. При применении политропы для расчета работы К. следует полагать для политропы расширения т = 1- -1,2, для политропы сжатия т = 1,4. Объемный кпд и коэфициент наполнения К. Вреди, пространство, понижение давления всасывания, нагревание воздуха во время всасывания и неплотности поршня и клапанов вызывают уменьшение количества действительно всасываемого воздуха против теоретического (равного полному объему цилиндра). Отнощение приведенного объема действительно-засасываемого воздузса к теоретически возможному называется коэфициентом наполнения К. и обозначается червз Д. Если обозначим вес засосанного за один ход воздуха [c.380]

Смотреть страницы где упоминается термин Политропиый процесс количество тепла : [c.373] [c.155] [c.93] [c.92] [c.484] [c.110]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.232 ]

ПОИСК

Количество тепла

Политропа

Политропиый процесс

Политропы

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...