Адиабатный процесс количество тепла

Рассмотрим, как изменяется количество теплоты в политропных процессах (см. рис. 7-9). В адиабатном процессе теплота не подводится и не отводится. В изотермическом п = 1) и изобарном (п =0) процессах расширения и в изохорном процессе п = —оо) теплота подводится. Следовательно, все политропные процессы расширения, расположенные над адиабатой, в пределах /г > и > —оо, s, процессы сжатия при оо > и > fe, протекают с подводом тепла к рабочему телу. Политропные же процессы расширения при оо > > fe, а процессы сжатия при — оо< п <С k протекают с отводом тепла. [c.102]

При адиабатном процессе, характеризующемся постоянством количества тепла в 1 кг газа, справедливо выражение [c.52]

Зная, как изображаются изотермический и адиабатный процессы в Тя-диаграмме, можно построить в ней цикл Карно. Легко видеть, что он изобразится в виде прямоугольника (рис. 2-20). Здесь 1-2 — процесс изотермического расширения, во время которого подводится количество тепла измеряемое площадью 1-2-5-6-1 2-3 — адиабатное расширение 3-4 — изотермическое сжатие, при котором отводится количество тепла q , измеряемое площадью 4-3-5-6-4 [c.99]

В теплотехнике большую роль играют некоторые частные термодинамические процессы изохорический, изобарический, изотермический и адиабатный. Обобщающим является политропный процесс. По отношению к нему все перечисленные процессы относятся к частным случаям. При исследовании термодинамических процессов устанавливают связи параметров, определяют работу газа, количество тепла, изменения внутренней энергии. [c.35]

Для осуществления идеального цикла Карно принимаются следующие условия порция рабочего тела постоянна и не меняет своих физико-химических свойств, имеются два источника тепла (горячий и холодный), цикл обратим. Идеальный цикл Карно (рис. 12, а) состоит из двух изотермических и двух адиабатных процессов. В первый период газ расширяется при постоянной температуре Ti по изотерме 1—2, получая от нагревателя с температурой Ti тепло qi, и совершает положительную работу. Во второй период газ в процессе 2—3 расширяется адиабатически до тех пор, пока температура газа не станет равной температуре холодильника Та. В третий период происходит изотермическое сжатие газа внешними силами в процессе 3—4, в котором от газа в холодильник с температурой Та передается количество тепла q2, в четвертый — адиабатное сжатие газа внешними силами в процессе 4—1, в котором температура газа повышается от Т. до На этом цикл Карно заканчивается. [c.45]

Так как dp/dT = f (Т), то уравнение (7-6) выражает в неявном виде связь между удельным объемом и температурой влажного пара в адиабатном процессе с трением. Зависимость между термическими параметрами можно представить в явном виде, привлекая для описания процесса изохорную теплоемкость с . Обратимся к выражению элементарного количества тепла (1-5 ) [c.217]

Второе слагаемое уравнения (3-177) представляет собой количество тепла, сообщенное среде источником работы. Так как в процессе обратимого адиабатного расширения 1-а энтропия источника работы не изменяется, то Si = S и, следовательно, [c.104]

Количество тепла в адиабатном процессе 230 [c.505]

Однако, можно для решения задач в области отрицательных температур применить прием, который позволит обойтись одной диаграммой. Так, вместо действительно адиабатного процесса можно рассматривать процесс, в котором подводится (или отводится) количество тепла [c.102]

В реальных процессах течения газа или пара в соплах имеет место потеря кинетической энергии, вызываемая трением частиц рабочего тела о стенки сопел и вихревыми движениями частиц, сопровождающимися трением их друг о друга. Работа трения воспринимается рабочим телом в форме эквивалентного количества тепла, в результате чего при расширении в соплах до одного и того же давления энтальпия, энтропия и удельный объем рабочего тела в конце действительного процесса больше, чем в конце теоретического процесса. На рис. 1.41 в Те- и ри-диаграммах линии 0—1 изображают теоретический изоэнтропный (обратимый адиабатный) процесс рас- [c.94]

На рис. 1-5 горячий источник отдает тепло Qi при постоянной температуре Т, а рабочее тело получает это количество тепла, изменяя свое состояние по линии 1-2 так, что его температура не меняется, оставаясь на бесконечно малую величину меньше Т. Такая же картина наблюдается при теплообмене между рабочим телом и холодным источником изменяя свое состояние по линии 3-4 при постоянной температуре, превышающей на бесконечно малую величину температуру холодного источника рабочее тело отдает последнему тепло Qz. Остальные два процесса 2-3 и 4-1) протекают без подвода и отвода тепла (адиабатно) и этим не нарушают условие Карно для получения максимально возможной работы. [c.27]

Рис. 3. 13. К определению количества тепла в изобарном процессе и изменения кинетической энергии потока в адиабатном процессе в / -диаграмме

Зная, как изображаются изотермический и адиабатный процессы в Гх-диаграмме, можно построить в ней цикл Карно. Легко видеть, что он изобразится в виде прямоугольника (рис. 2-22). Здесь 1-2 — процесс изотермического расширения, во время которого подводится количество тепла измеряемое площадью 1-2-5-6-1-, 2-3 — адиа- [c.109]

Как было сказано выше, идеальный процесс расширения пара в тепловом двигателе на диаграмме s — i изображается адиабатой ADq (ом. рис. 28-17). Количество тепла, превращенное в механическую работу в этом процессе, будет равно разности энтальпий в начале и в конце адиабатного расширения пара [c.484]

Т. е. количество тепла, превращенное в механическую энергию в цикле простейшей паротурбинной установки, равно разности энтальпий в начале и конце адиабатного процесса, происходящего в двигателе (турбине) здесь оно обозначено /го таким образом, Юо=ка. Отсюда находим искомое частное (1-71), т. е. термический к. п. д. установки [c.113]

Однако мы может представить себе следующий обратимый процесс, приводящий к изменению 51 и 5г. Приведем вначале оба тела за счет адиабатного расширения или сжатия к одинаковой температуре г , а затем установим между ними тепловой контакт. Пусть при этом от одного тела к другому перейдет обратимым-способом количество тепла Для этого процесса будет справедливо равенство [c.79]

Действительный процесс расширения газов в двигателях не является адиабатным. Вследствие высокой температуры газы отдают тепло стенкам. Вместе с этим идет догорание топлива, и выделяющееся тепло воспринимается газами, количество которых по мере догорания топлива увеличивается. [c.235]

В идеальном двигателе происходит адиабатное расширение пара пусть теплосодержание пара в конце расширения будет В таком состоянии пар поступает в конденсатор, где он превращается в жидкость температура ее / так как в конденсаторе процесс происходит при постоянном давлении, то и здесь количество отнятого тепла можно представить как разность теплосодержаний, т. е. [c.232]

Под термодинамическими циклами следует понимать такие. циклы, в которых, как и в цикле Карно, исключаются все потери, кроме неизбежной отдачи тепла холодильнику, но которые, в отличие от цикла Карно, образуются Из сочетания изохорных, изобарных, изотермических, адиабатных и политропных процессов, совершаемых в любом количестве и последовательности. [c.38]

В идеальном двигателе происходит адиабатное расширение пара в конденсаторе процесс происходит при постоянном давлении, и здесь количество отнятого тепла составит разность [c.113]

Условие 5 = onst — определяющее уравнение адиабаты в диаграмме s — Т, выражает прямую, перпендикулярную к горизонтальной оси. В адиабатном процессе расширения внешняя работа совершаетсл газом за счет уменьшения его внутренней энергии. Вместе с этим снижается и температура газа, следовательно, адиабата расширения идет по вертикали вниз (линия /—4, рис. 22). Наоборот, адиабата сжатия идет в сторону повышения температуры, т. е. вверх (линия /—4, рис. 22). Так как адиабата перпендикулярна горизонтальной оси, то расположен-мая под ней площадь равна нулю. Как известно, площадь пол линией процесса, в диаграмме 5 — Т графически выражает количество тепла, подводимого газу в процессе или отнимаемого от него. В расоматриваемом случае, как видно из диаграммы s T, это количество тепла равно нулю. [c.112]

Описанный выше прием осуществления обособленного массового воздействия не нарушает адиабатности процесса, если таковая была осуществлена, так как на каждом элементарном участке процесса алгебраическая сумма бесконечно малых количеств подведенного (или отведенного) тепла извне и тепла, переносимого жидкостью, равна нулю. [c.20]

По окончании процесса сжатия парогазовой составляющей смеси удалим перегородку. В этом случае жидкость будет испаряться при постоянном давлении, и со всей смесью будет совершаться адиабатно-изобарный процесс до полного насыщения воздуха паром — процесс D. Сжатие смеси без испарения жидкости (без отвода тепла на испарение) требует затраты большего количества работы, чем в процессе с испарением жидкости, поэтому энтальпия в конце сжатия во втором из рассматриваемых процессов (точка С) больше, чем в первом (точка В). Чтобы состояние воздуха, сжат0110 с последующим испарением жидкости (точка D), совпало с состоянием воздуха, сжатого с непрерывным испарением, следует еще отнять при постоянном давлении р2 некоторое количество тепла Q = / — / . [c.117]

Адиабатный процесс насыщенного газа в компрессоре совершается с большой скоростью, и поэтому жидкость, находящаяся в смеси (пересыщенный газ), по условиям тепло- и массообмена не успевает испариться в количестве, необходимом для насыщения газа. Следовательно, газ в течение процесса сжатия остается ненасыщенным. Относительная влажность в этом случае ф < 1. Однако адиабатный процесс при такой постоянной относительной влажности можно рассматривать как процесс насыщенного газа с ф = 1, совершающийся при тех же значениях температуры и па-росодержания. При ударе о торцевую поверхность лонаток капельки воды будут дробиться до микроскопических размеров, в результате чего может быть получена очень большая общая поверхность тепло- и массообмена. Поэтому в процессе сжатия в проточной части компрессора газ практически можно считать насыщенным. [c.46]

Однако в ряде гидравлических механизмов [цмпульсный гидропривод (см. стр. 453), жидкостная пружвдяа (см. стр. 445) и др.] сжатие может происходить со столь большими скоростями, что тепло, выделяющееся при сжатии жидкости, не рассеивается, а в большем или меньшем количестве концентрируется в жидкости (политропный процесс), повышая ее температуру и соответственно увеличивая ее объем. В зависимости от условий давление замкнутого объема жидкости может при этом, значительно превысить давление при сжатии по изотермному процессу. Учитывая это, при уточненных расчетах быстродействующих жидкостных агрегатов (пружин и пр.) исходят не из изотермного, а из пЬлитроп-ного процесса. Предельным, с этой точки зрения, является процесс сжатия, при котором все тепло, соответствующее энергии сжатия жидкости, расходуется на повышение ее температуры (адиабатный процесс). Расчеты показывают, что при сжатии жидкости по этому предельному процессу от нуля до 3500 к/ /сд повышение температуры ее достигает —35° С. [c.40]

Процесс, происходящий без теплообмена между паром или газом и окружающей его средой, называется а д и а б а т и ы м, а линия, изображающая этот процесс, — адиабатой. По определению в адиабатном процессе dq = О W, следовательно, qi 2 = 0. Уравнение qi О не означает отсутствие теплообмена в процессе, так как если рабочее тело в одной части некоторого процесса получит (или отдаст) такое же количество тепла, какое отдаст (или получит) в другой части этого процесса, то О в то время [c.37]

Затем в этом параграфе проводится исследование циклов, содержащих адиабатные и политропные процессы. Здесь прежде всего выясняется степень совершенства цикла в зависимости от вида политропы, т. с. от величины теплоемкости с (при одинаковых во всех случаях количествах тепла, сообщаемых газу). На рис. 4-4 изображены два цикла АВММ и АСРМ с различными верхними политропами АВ и АС и нижними изотермами МЫ и МР. Пусть теплоемкость [c.120]

Обратимый адиабатный процесс изображ-ается в диаграмме отрезком вертикали, так как при этом 5=шп81. Количество тепла, сообщаемое пару при изобарном процессе, измеряется разностью ординат конечной и начальной точек процесса. Эти свойства, а также и другие качества - -диа-граммы, о которых речь будет впереди, привели к широкому применению ее при практических расчетах. [c.16]

Ответ на вопрос об этом пределе дал французский физик и инженер Сади Карно (1796— 1832 гг.). Он показал, как должен строиться цикл изменения состояния рабочего тела, чтобы для заданных условий работы двигателя термический к. п. д. имел наибольшее значение. Этот цикл, получивший назвацие цикла Карно, протекает следующим образом (рис. 1-20). Расширение рабочего тела происходит по двум процессам изотермическому/-2 и адиабатному 2-3. В течение первого процесса рабочее тело приходит в соприкосновение с горячим источником тепла я получает количество тепла В адиабатном процессе связь рабочего тела и источника тепла по смыслу процесса исключается. Сжатие рабочего тела [c.31]

Адиабатный процесс (рис. 3.4) протекает без теплообмена газа с внешней средой ( = 0). Для того чтобы процесс изменения состояния газа был адиабатным, его надо проводить, например, в цилиндре с поршнем, выполненных из материалов, не проводящих тепло. Б действительности абсолютно нетеплопроводных материалов нет, но тем не менее часто можно некоторые быстропро-текающие процессы в тепловых машинах считать приближенно адиабатными. При большой скорости процесса за малый промежуток времени, в течение которого он протекает, рабочее тело не успевает отдать или получить сколько-нибудь заметные количества теплоты. Поэтому с практической точностью теплообменом в такой форме можно пренебречь. [c.46]

Поскольку в процесс тепло- и массообмена вступает вода, температура которой больше О °С, то она будет вносить некоторое дополнительное количество теплоты и адиабатность процесса испарения нарушится. В этом случае t > t J и линии процессов t = onst, как видно из /d-диаграммы, проходят более полого, чем линии / onst, [c.98]

В опыте Гей-Люссака — Джоуля (стр. 38) газ расширялся без совершения работы и без подвода тепла. Этот процесс также необратим. Если бы мы захотели его обратить, нам пришлось бы сжать газ, затрачивая работу, например, за счет падения груза. При этом образуется эквивалетное количество тепла, которое либо остается в газе при адиабатном сжатии, либо отдается источнику тепла при изотермическом сжатии. Чтобы полностью восстановить начальное состояние, пришлось бы использовать это тепло для поднятия груза в прежнее положение, [c.63]

Цикл воздушной холодильной установки. Впервые промышленное получение холода было осуществлено с помощью воздушной компрессорной холодильной установки. На рис. 1.77, а изображена принципиальная схема воздушной компрессорной холодильной установки, а на рис. 1.77, б, в изображен ее цикл в координатах p,vnT, s. Рассмотрим принцип работы установки. Воздух из холодильника / охлаждаемого помещения 5 засасывается в цилиндр компрессора 2 (процесс а-1 на рис. 1.77, б), где он подвергается сжатию (процесс 1-2). При сжатии температура воздуха возрастает от до Тг (процесс 7-2 на рис. 1.77, в). Сжатый воздух выталкивается из цилиндра компрессора (процесс 2-Ь) в тепло-приемник 3, где он изобарно охлаждается от температуры Тг до Тз (процесс 2-3), отдавая теплоту охлаждающей воде qi = ,i Т — Тз). Охлажденный воздух при давлении рз поступает в цилиндр расширительной машины 4 (процесс Ь-3). Здесь происходит его адиабатное расширение от Pi до р4 = Pi с отдачей работы компрессору. При адиабатном расширении воздуха температура его понижается до 203...213 К. Охлажденный воздух из цилиндра расширительной машины выталкивается в холодильник I (процесс 4-а), где он изобарно нагревается (процесс 4-1), отнимая от среды охлаждаемого помещения количество теплоты Я1 — Срт2(Т — Ti)- На рис. 1.77, б пл. al2ba изображает работу компрессора /к, пл. — работу расширительной машины /,, а пл. 12341, равная разности этих площадей, — работу, затрачиваемую в установке, т. е. работу цикла / = /к — 1р. Следовательно, в результате работы установки осуществляется обратный цикл 12341 и поэтому, с другой сто- [c.151]

На рис. 53 сплошные линии (диаграмма 5 — Т) относятся к циклу 1—2—3—4 с подводом тепла в процессе при постоянном давлении, а пунктирпые — к циклу 1—2—3 —4 с подводом тепла в процессе при постоянном объеме. Линии адиабатного сжатия /—2 у обоих циклов совпадают, так как циклы имеют одинаковые степени сжатия. Изохора 2—3 цикла 1—2—3 —4 рашоло-женя выше изобары 2—3 цикла 1—2—3—4. Из условия равенства площадей (т. е. количеств теплоты д ), заключенных под кривыми 2—3 и 2—5, получается, что адиабата расширения 3—4 расположится правее адиабаты расширения 3 —4. Следовательно, площадь (т. е. количество теплоты д") под кривой 1—4 будет больше, чем площадь под иривой 1—4. На этом основании можно утверждать, что к. п. д. цикла I—2—3 —4 (с подводом тепла в процессе при постоянно1М объеме) должно быть больше, чем к. п. д. цикла 1—2—3—4, (с подводом тепла в процессе при постоянном давлении).— см. формулу (VI, 1). [c.214]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...