Тепло, количество стержне

Количество тепла, переданное стержнем в окружающую среду, равняется количеству тепла, прошедшего через его основание. Следовательно, [c.281]

При погружении свинцовой пластинки (анода) и стального стержня (катода) в раствор поваренной соли или другого электролита пропускаемый через ванну ток высокого напряжения образует вокруг стального стержня водородную рубашку, которая быстро разогревается до высокой температуры ( =2000 С) и значительную часть тепла передает стержню. Нагрев стального стержня происходит настолько интенсивно, что количество тепла, получаемого его поверхностью, значительно больше количества тепла, отводимого в среднюю часть стержня вслед-ствии теплопроводности металла это и обеспечивает быстрый поверхностный нагрев. Когда поверхность стержня достигнет температуры, несколько превышающей Ас , ток выключается, водородная рубашка исчезает, и стержень закаливается в том же электролите. [c.143]

Количество тепла, отдаваемое стержнем окружающей среде, равно количеству тепла, втекающему в стержень через его закрепленный торец [c.76]

Теплопроводность в твердых телах простой геометрической формы, например тел в виде прямоугольного параллелепипеда и ограниченного цилиндра, представляет большой интерес, поскольку такие твердые тела часто встречаются на практике (мясные консервы, ящики с фруктами). В более старых методах определения теплопроводности плохих проводников также использовались образцы в виде куба, сферы и ограниченных цилиндров описанный выше метод для стержня непригоден, поскольку количество тепла, теряемое в результате теплообмена с поверхности плохо проводящего стержня, может оказаться больше потери тепла вдоль стержня. [c.177]

Количество тепла, передаваемого стержнем в окружающую среду, очевидно будет равняться количеству тепла, проходящему через его основание. [c.50]

Теплоотдача через стержень конечной длины [Л. 13]. Количество тепла, передаваемого стержнем в окружающую среду, равняется количеству тепла, прошедшего через его основание (рис. 3-3), и может быть определено из следующего выражения, получаемого для температуры окружающей среды 0°С [c.231]

При погружении в раствор поваренной соли или другого электролита свинцовой пластинки (анода) и стального стержня (катода) пропускаемый через ванну ток высокого напряжения образует вокруг стального стержня водородную рубашку, которая быстро разогревается до высокой температуры (около 2000° С) и значительную часть тепла передает стержню. Нагрев стального стержня совершается настолько интенсивно, что количество тепла, получаемого его поверх- [c.308]

Но помимо конвекции происходит течение энергии по стержню. В самом деле, на одном конце стержня работа, совершаемая силой F, идет на увеличение энергии деформации (сжатия) стержня. На другом конце за счет энергии упругой деформации стержня совершается такая же работа против силы трения эта работа превращается в тепло. Столько же энергии, сколько втекает в стержень с одного конца, вытекает с другого. Через каждое сечение стержня за некоторый промежуток времени протекает количество энергии, равное работе, совершенной силой F за тот же промежуток времени. Эта работа за элемент времени Ai выразится так [c.493]

При X = I количество тепла Q ", подведенное по стержню к торцу путем теплопроводности, передается в окружающую среду путем соприкосновения, т. е. [c.282]

Количество тепла, переданное через стержень в окружающую среду, равно количеству тепла, прошедшего через основание стержня, при i = 0. Из (10-27) имеем [c.283]

Если некоторое количество тепла q мгновенно воздействовало на участке стержня длиной В, то (при равномерном распределении) теплосодержание единицы элементарного слоя определится [c.372]

Через поперечное ского стержня, в котором по длине существует температурный градиент с/Т/е/х, протекает за время -с количество тепла да, определяемое формулой [c.196]

С проблемой подвода и отвода тепла инженеры встречаются на каждом шагу. Работает атомная электростанция — значит, в ядерном реакторе выделяется огромное количество тепловой энергии, которое надо как можно быстрей вывести наружу для превращения в электричество. Крутится электромотор, пыхтит двигатель внутреннего сгорания, горит радиолампа, ракета врезается в атмосферу — здесь мы уже имеем дело с вредным нагревом, когда от тепла надо побыстрее избавиться. Неудивительно, что теплотехники на протяжении многих десятилетий ломают головы, пытаясь ускорить движение медлительных тепловых потоков. Но несокрушимым препятствием на этом пути всегда была исключительно низкая теплопроводность природных материалов. Возьмем, например, медь. Чтобы пропускать по медному стержню диаметром 2—3 сантиметра и длиной менее полуметра всего 10 киловатт тепловой энергии, нужен огромный термический напор . Один конец стержня пришлось бы раскалить втрое горячее поверхности Солнца, фактически превратить в пар, тогда как другой должен был бы сохранять комнатную температуру. А ведь медь считается одним из лучших проводников тепла. Что касается тепловой трубки , то при тех же размерах она пропустит такую энергию почти без сопротивления, и разность температур между ее концами практически не удастся даже измерить. Аналогичную теплопроводность могла бы иметь только медная глыба диаметром в три метра и весом 40 тонн. [c.19]

Направим ось X вдоль стержня, начиная от основания, где поддерживается температура и будем считать, что температура есть функция только от х. Такое упрощение задачи тем более основательно, чем стержень тоньше, чем лучшим проводником тепла он является и чем меньшее значение имеет коэффициент а. Двумя поперечными сечениями стержня, отстоящими друг от друга на dx, выделим некоторый элемент и составим для него тепловой баланс. Как и при выводе уравнения Фурье в параграфе 1-4, превышение количества теплоты, входящей в выделенный элемент, над теплотой, выходящей из него в том же направлении оси X равно d t [c.36]

Сравнение расчетной и опытной температур показывает, что расчетная температура ниже опытной. В значительной мере это объясняется влиянием подвода тепла по термопаре. Для оценки возможного влияния этого обстоятельства был проведен расчет количества теплоты, подведенной по термопаре, по известным формулам для стержня. Рассчитанный таким образом поток тепла составляет около 15% от общего расхода тепла. [c.74]

Введение. Многие из методов нахождения коэфициентов теплопроводности твердого тела, разобранные в предыдущих главах, не могут быть применены к плохим проводникам. Количество тепла, теряемое поверхностью стержня в результате теплообмена, оказывается значительным в сравнении о теплом, проходящим вдоль стержня. Так как коэфициент теплообмена оказывается очень неточным, то представляется наилучшим по возможности уменьшать его роль до роли небольшой поправки. Таким образом, методы определения коэфициентов теплопроводности при помощи стержней неприменимы к плохим проводникам. Задача теплопроводности для куба, шара и цилиндра математически может быть разрешена, и решение ее может быть использовано для нахождения термических констант. В этой главе мы разберем случай прямоугольного параллелепипеда. Решения задач для установившегося состояния получаются в виде довольно сложных рядов, мало применяющихся в практике. Для различных же задач с неустановившейся температурой получаются результаты, непосредственно применимые в экспериментальных исследованиях. [c.118]

Изменение количества тепла, протекающего через поперечное сечение стержня равно [c.73]

При л = О t = t,. При определении температуры на другом, свободном торце стержня (x = L), необходимо учесть, что количество тепла, притекающего к этому торцу за счет теплопроводности вдоль стержня, отдается через поверхность торца в окружающую среду, т. е. [c.74]

Теплоотдача стержня в окружающую среду (равная количеству тепла, проходящему через его основание) [c.50]

Изотермический процесс. Рассмотрим процесс упругой деформации стержня в изотермических условиях, когда стержень может обмениваться с окружающей средой теплом. Вычислим количество тепла, выделяющегося в процессе изотермической деформации стержня. [c.211]

Медный стержень /о = 1 м растягивается изотермически при Т = 300 К силой /= 10 Н. Модуль Юнга Е = 1,2 10 Па, коэффициент линейного растяжения а = 1,6 10 К , площадь поперечного сечения ст = 0,1 см . Найти работу, проделанную над стержнем и количество тепла Q, подведенное от термостата. (Обратить внимание на разницу в порядках величин Q и и объяснить физическую причину этой разницы.) [c.71]

Следовательно, приращение количества тепла в элементе объема в единицу времени, обусловленное потоком тепла через оба сечения стержня, равно ) [c.135]

В абсолютных измерениях коэффициента теплопроводности к одному из концов стержня обычно подводят известное количество тепла с помощью нагревательной спирали [15—18]. [c.140]

Сила электромагнитного поля. Электрический ток, проходя по электроду, образует вокруг него магнитное силовое поле, которое оказывает на поверхность электрода сжимающее действие, стремящееся уменьшить поперечное сечение электрода. На твердый металл магнитное силовое поле не влияет. Магнитные силы, действующие нормально к поверхности расплавленной капли, имеющей сферическую форму, оказывают на нее значительное влияние. С увеличением количества расплавленного металла на конце электрода под действием сил поверхностного натяжения, а также сжимающих магнитных сил на участке между расплавленным и твердым электродным металлом образуется перешеек (рис. 22). По мере уменьшения сечения перешейка резко возрастает плотность тока и усиливается сжимающее действие магнитных сил, стремящихся оторвать каплю от электрода. Магнитные силы имеют минимальное сжимающее действие на шаровой поверхности капли, обращенной к расплавленной ванне. Это объясняется тем, что плотность тока в этой части дуги и на изделии небольшая, поэтому сжимающее действие магнитного силового поля также небольшое. Вследствие этого металл переносится всегда в направлении от электрода малого сечения (стержня) к электроду большого сечения (изделию). Следует отметить, что в образовавшемся перешейке вследствие увеличения сопротивления при прохождении тока выделяется большое количество тепла, ведущее к сильному нагреву и кипению перешейка. [c.46]

При полуавтоматической электрошлаковой сварке стержней арматуры (рис. 55) расплавление основного и присадочного металла происходит за счет выделения тепла при прохождении электрического тока через расплавленный флюс-шлак. На свариваемые стержни, концы которых имеют разделку с зазором между ними, устанавливают разъемную форму, охватывающую по всему периметру концы стержней. Между концами стержней, входящих форму, образуется плавильное пространство, в которое перед сваркой засыпают небольшое количество флюса, а затем -вводят сварочную проволоку и замыкают сварочную цепь, образуя электрошлаковый процесс сварки. По назначению различают формы для вертикальных и горизонтальных стержней, а по материалу, из которого [c.60]

Из уравнения видно, что коэффициент теплопередачи К есть количество тепла, переданное в час от одной среды к другой при температурном напоре между средами в один градус, отнесенное к единице поверхности (стенки, трубы, стержня и т. д.), единице длины или единице объема. Следовательно, коэффициент теплопередачи характеризует собой только количественную сторону сложного процесса теплопередачи, а физический смысл его определяется простыми явлениями теплопроводности, конвекции и лучеиспускания. [c.293]

Разбиваем стенку на элементарные объемы l/=6i61(=o2 (рис. 3-28). Полагаем, что удельная теплоемкость с и коэффициент теплопроводности Я в пределах элементарного участка постоянны. Очевидно, количество тепла, подводимое стержнем к узловой точке, определится по [c.108]

Количество тепла, подводимого к стержню (или отводимого от него) в процессе изменения состояния при I = onst, подсчитывается с помощью соотношения (10-70) так как для рассматриваемого процесса i = onst из (10-2) следует, что [c.214]

Отсюда видно, что если один спай поддерживается при постоянной температуре, э. д. с. будет меняться пропорционально разности (Ti— i). Это не было обнаружено экспериментально, и Томсон (а позднее Кельвин) пришел к заключению, что в термоэлектрической цепи должен иметь место дополнительный обратимый эффект. Согласно этому так называемому эффекту Томсона, тепло поглощается или выделяется при протекании тока в неравномерно нагретом стержне. Коэффициент Томсона о определяется по количеству поглощенного тепла при прохождении единицей заряда разности температур в 1° Коэффициент Томсона считается положительным, если при протекании тока от холодного участка к горячему тепло поглощается, и отрицательным, если тепло при этом выдел яется. Таким образом, полная э. д. с. по Томсону между двумя [c.97]

Классические опыты Форбса (см. [3], стр. 98, [4], стр. 454, [5], 301, [11, 48]) позволили создать интересный метод определения коэффициента теплопроводности одиночного стержня. Пусть один конец полуограниченного стержня поддерживается при постоянной температуре до тех пор, пока тепловой поток в нем не установится. В этом случае количество тепла, протекающее вдоль стержня в единицу времени через сечение, находящееся на расстоянии х от нагреваемого конца, равно [c.137]

При высокочастотной сушке литейных стержней важно наличие в них металлической арматуры или драйеров металлических полу-форм, в которых стержни находятся во время сушки для предотвращения коробления. В тех случаях, когда драйер может быть использован как один из электродов, наличие его не затрудняет процесс-сушки. В общем же случае использовать металлический драйер при высокочастотной сушке невозможно, так как металл искажает электрическое поле в стержне и часть стержня не высыхает. Металлический драйер остается холодным и отбирает от стержня определенное количество тепла и зона толщиной 1—3 мм в месте контакта поверхности стержня х драйером остается непросушенной. Поэтому металлические драйеры, а также металлическая арматура стержней [c.135]

Смеси эпоксидная смола—версамид особенно удобны для изготовления стержней к литьевым формам, так как подобные смеси обладают малой усадкой, исключительной стабильностью размеров, хорошей адгезией, высокой прочностью. Стоимость этих смесей невысока. Так как при смешении и отверждении смол выделяется мало тепла, можно смешивать и отверждать одновременно довольно большие количества смеси. [c.142]

Отвод теплоты от изолятора происходит по различным путям. Основное количество тепла отводится нижним медным и верхним латунным удтлотняющими кольцами к стальному корпусу свечи и через резьбовое соединение свечи к головке цилиндров. Часть теплоты отдается поверхностью изолятора, омываемой внешним воздухом, и часть теплоты отводится стержнем центрального электрода. [c.63]

Количество вводимого в жидкую композицию растворенного в-теплой воде мылонафта, в зависимости от качества контакта Петрова, устанавливали опытным путем. Мылонафт улучшает текучесть смеси, ее живучесть, выбиваемость и вымываемость стержней, увеличивает осыпаемость. [c.79]

Описанная картина свободного движения не распространяется на стержни весьма малых размеров, т. е. проволоки. Так, например, у проволоки, диаметр которой менее 1 мм, ламинарный режим сохраняется на всей ее длине при любом большом температурном напоре. При небольшой же разности температур движение воздуха почти прекращается. Возникает новый режим, так называемый пленочный режим, который характерен тем, что отдача тепла осуществляется путем теплопроводности через неподвижную пленку нагретого воздуха. Наличие пленочного режима объясняется тем, что количество передаваемого тепла в силу очень малой поверхности проволо1Ки незначительно. Его не хватает для того, чтобы разрушить пленку, окружающую стержень. [c.283]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...