Работа и количество тепла

Исходя из данных о действительном механизме процесса, всегда можно схематизировать каждый из реальных процессов так, чтобы сделать возможным его полный термодинамический анализ. Важно отметить, что для вычислений работы и количества тепла, составляющих главное приложение технической термодинамики, не обязательно знать все особенности кинетики реального процесса. Вполне достаточно, чтобы наряду с внешними условиями, в которых протекает процесс, были известны конечные и, само собой разумеется, начальные состояния всех участвующих в процессе тел. [c.152]

Изобарный и изотермический обратимые паровые процессы были рассмотрены при анализе процесса парообразования, и поэтому здесь говорится лишь о работе и количестве тепла, подведенного или отведенного в этих процессах. [c.112]

I-4-3-2 (фиг. 62). В этом процессе затрачивается внешняя работа /, и количество тепла qg отнимается у источника с низшей температурой. Этот процесс может рассматриваться как идеальный для холо-Достоинство работы машины опре- [c.98]

Работа и теплота представляют собой две единственно возможные формы передачи энергии от одного тела к другому, а количество работы И количество тепла представляют собой меру энергии, пере-54 [c.54]

Система СИ позволяет иметь для каждой физической величины, встречающейся в различных областях техники, одну общую для них единицу измерения, например джоуль для всех видов работы и количества тепла вместо применяемых в настоящее время различных единиц для этой величины (килограмм-сила-метр, эрг, калория, ватт-час и др.). Таким образом, гарантирована унификация единиц различных видов измерения. [c.616]

Количество работы и количество тепла являются мерой энергии, переданной телу в форме работы и фор ме тепла. [c.8]

Пример 5. Кислород, имеющий объем 8 м при абсолютном давлении 12 кгс/см , расширяется изотермически до абсолютного давления 5 кгс/см . Определить работу и количество тепла в процессе. [c.44]

Пример 7. Воздух массой 7 кг, занимающий при абсолютном давлении 1,1 МПа (П,2 кгс/см ) объем 1,2 м", расширяется политропно до абсолютного давления 0,36 МПа (3,7 кгс/см ) и температуры 56° С. Определить изменение внутренней энергии, работу и количество тепла в процессе, считая теплоемкость воздуха постоянной. [c.45]

Работа и количество тепла измеряются в координатах Т—S (рис. 21) величинами соответствующих площадей (следствие I второго начала термостатики) [c.62]

В полезную работу превращается не вся тепловая энергия топлива, введенного в цилиндр двигателя. Тепловой баланс определяет в процентах количество тепла, превращенного в полезную работу, и количество тепла, теряемого в процессе работы двигателя. Тепловой баланс составляется на основании данных, полученных при лабораторных испытаниях двигателя. [c.18]

Параметры состояния, работа и количество тепла в этом процессе определяются следующим образом. При заданных исходных данных находим, например, на диаграмме i — s начальную и конечную точки процесса. По этим точкам находим значения i, I2, si, S2, V, vКоличество тепла, подведенного или отведенного в процессе, удобно находить по уравнению (4.20), используя диаграмму i — s [c.100]

РАБОТА И КОЛИЧЕСТВО ТЕПЛА [c.15]

Цикл воздушного компрессора можно обратить, управляя соответствующим образом клапанами. Тогда получается воздушная машина, которая совершает работу за счет расширения газа высокого давления. Все формулы для компрессора оказываются справедливыми и в этом случае, только р2<ри что приводит к перемене знаков у работы и количества тепла. [c.54]

Бесконечно малое изменение di внутренней энергии равно разности полученного данной единицей объема тела количества тепла и произведенной силами внутренних напряжений работы dR. Количество тепла равно при обратимом процессе TdS, где Т — температура. Таким образом, Т dS—dR взяв dR ИЗ (3,1), получим [c.20]

Для нахождения к. п. д. цикла необходимо подсчитать работу, совершенную газом, и количества тепла, которыми рабочее тело обменивается с источниками тепла. Для правильного понимания этой стороны процессов воспользуемся описанными только что pv- и Ts-диаграммами. [c.151]

Слово термодинамика означает движение тепла поэтому можно было бы думать, что термодинамика изучает прежде всего теплообмен между телами. Однако это не так задача состоит в исследовании макроскопических свойств реальных тел в состоянии равновесия, а также процессов, происходящих с телами вследствие внешнего воздействия на них. Предметом изучения являются результаты этого воздействия, т. е. конечное состояние, достигаемое телом, произведенная работа и количество поглощенного телом тепла. [c.7]

Количество произведенной телом работы и количество полученного телом тепла зависят от внешних условий, в которых осуществляется изменение состояния тела, т. е. от характера процесса, или, другими словами, от пути, по которому происходит переход тела из начального состояния в конечное. [c.9]

Основная задача термодинамического исследования состоит в анализе СВОЙСТВ тел в состоянии равновесия, а также тех процессов, которые происходят с телами вследствие внешнего энергетического воздействия. Подлежащими определению величинами являются конечное состояние тела, достигаемое в результате процесса, произведенная работа и количество переданного в процессе тепла. [c.151]

Анализ обратимых процессов представляет собой сравнительно простую задачу. Заметим, что изменение состояния тела в любом обратимом процессе, а также производимые в результате процесса работа и количество переданного тепла вполне определяются, если известна одна из характеристических функций тела или, что эквивалентно, уравнение состояния и теплоемкость тела v (либо Ср). [c.152]

Применение термодинамических потенциалов U, 1, F, Ф, Э для анализа процессов изменения состояния тела и определения производимой при этом работы и количества полученного телом тепла представляет собой наиболее общий метод термодинамического анализа. Общность и эффективность этого метода связаны с тем, что знание хотя бы одного из термодинамических потенциалов позволяет определить как термическое, так и калорическое уравнения состояния тела, г следовательно, и все основные термодинамические свойства тела и характеристики происходящего с ним процесса. [c.152]

Как было показано в гл. 3, при полностью обратимом процессе потеря работоспособности отсутствует. Поэтому принципиально возможно, располагая некоторым количеством тепла при высокой температуре, получить без затраты работы большее количество тепла при более низкой температуре с работоспособностью, равной работоспособности начального количества тепла. Для этого достаточно осуществить обратимый прямой цикл Карно между источником тепла высокой температуры и окружающей средой, в результат которого за счет тепла q будет по- [c.488]

В теплотехнике большую роль играют некоторые частные термодинамические процессы изохорический, изобарический, изотермический и адиабатный. Обобщающим является политропный процесс. По отношению к нему все перечисленные процессы относятся к частным случаям. При исследовании термодинамических процессов устанавливают связи параметров, определяют работу газа, количество тепла, изменения внутренней энергии. [c.35]

Он тоже рассматривает работу С. Карно с позиций механической теории тепла, показывая, как и В. Томсон, что основные ее положения остаются верны. Но он предлагает сформулировать их в виде двух начал первое — во всех случаях, когда теплота производит работу, потребляется количество тепла, пропорциональное работе второе — теплота не может переходить сама собой от холодного тела к горячему. Второе начало, по мнению Клаузиуса, согласуется с принципом Карно работа производится только при переходе тепла от горячего тела к холодному. Надо отдать должное такту и научной добросовестности Клаузиуса, стремившегося всеми силами не умалить заслуг Карно, — ведь и в первом постулате он перераспределение тепла (по Карно) исправил на потребление, хотя эти понятия имеют разный смысл. [c.156]

Теплопроводность пластических масс в 30—50 раз меньше, чем металлов. Вследствие этого при работе механизмов, смонтированных в пластмассовые корпуса, аккумулируется большое количество тепла. Напряженный температурный режим ухудшает условия работы деталей и, в особенности, конструкций из пластических масс, механические характеристики которых резко снижаются с повышением температуры. Поэтому при замене металла, например чугуна, пластическими массами следует изменять конструкцию корпусов, в которые встраиваются механизмы, выделяющие при работе значительное количество тепла. [c.231]

Процесс торможения потока в диффузоре отклоняется от изоэнтропийного течения вследствие вязкости среды и сопровождается тепловыделением, эквивалентным работе трения. Количество тепла, выделившегося на элементарном участке, отнесенное к местному изменению кинетической энергии, назовем коэффициентом диффузорной потери [c.223]

Рассматриваемые процессы отличаются в одном отношении, которое является существенным для дальнейшего изложения, а именно процесс с поршнем может быть полностью обращен, так что система возвратится тем же путем, который она прошла в первоначальном опыте, при этом система будет получать работу и отдавать тепло в количествах, точно равных первоначально произведенной работе и первоначально принятому теплу. В опыте с перегородками система не может быть возвращена в свое первоначальное положение прежним путем без введения некоторых количеств тепла и работы, не принимавших участия в первичном процессе. [c.20]

Большим достоинством г 5-диаграммы является то, что техническая работа и количество тепла, участвующее в процессг х, изображаются отрезками линий, а не площадями, как это имеет место в Ts-диаграмме. [c.186]

Только тогда, когда изменяется состояние системы, а вместе с ним и ее энергия, можно изменение энергии системы разделить на произведенную системой работу и количество тепла, полученного системой. Такое деление не определяется однозначно начальным и конечным состояниями системы, а зависит от характера происходящего в системе процесса. Теплота и работа, являясь формами передачи Э нер РИИ, неразрывно связаны с процессом изменения со стояиия и предста19ляют собой фувкции процесса, происходящего с системой. Следует иметь в виду, что теплота и работа, будучи эквивалентны друг другу, поскольку как та, 1ак и другая представляют собой формы передачи энергии, вместе с тем не вполне равноценны. Эта нераоиоценность состоит в том, что в обычных окружающих нас условиях работа может быть превращена в тепло полностью, а подводимое к телу тепло может быть превращено в работу, как это будет показано в гл. 3, только частично теплота сама по себе полностью может переходить лишь во внутреннюю энергию тела, но не в другие формы энергии. [c.33]

Попытаемся объяснить причину этого кажущегося исчезновения, допустив, что нечто , исчезающее во время действия тормоза, проявляется затем в какой-то иной форме. Например, можно предположить, что новой формой является тепло — предположение, которое может быть оправдано, если мы докажем, что имеется функциональная зависимость между количеством исчезнувшей работы и количеством тепла, уча- ствующ. м В (Круговом Hipioue e. Это л р едположение можно пр10верить, поднимая различные грузы на определенную высоту и измеряя количество тепла, передаваемое калориметру системой при ее возвращении к своему исходному состоянию (рис. 2-2). [c.10]

Так же как и работа, количество тепла есть функция процесса, и оно приобретает однозначный смысл только в том случае, если указаны условия нагревания или охлаждения газа. Таким образом, и работа, и количество тепла суть функции процесса, а не состояния газа, и величины Р dV мТ dSKQ являются в общем случае полными дифференциалами. Только разность Т dS — Р dV представляет собой полный дифференциал адиабатического потенциала — внутренней энергии, — являющегося функцией состояния газа. Следовательно, не имеют смысла понятия запас работы и запас тепла в газе, и можно говорить лишь о запасе энергии. [c.29]

П р и м е р 4. При постоянной температуре, равной 38° С, объем 5 кг СО, увеличивается в четыре ра з. Опре.чслип. работу и количество тепла в процессе. [c.44]

В настоящее время в СССР принята 20-градусная калория, соогветствующая количеству тепла, необходимому для нагревания 1 г воды от 19,5 до 20,5° С. В принятую в 1960 г. новую международную систему единиц (51) калория не включена. Работа и количество тепла измеряются одинаковой единицей — джоулем (1 дж = 0,23885 кал). — Прим. ред. [c.9]

Qm В согласии со сказанным ранее о сопряженных машинах совпадает с количеством тепла, которое поглощается одной машиной, работающей между температурами Qm и 0с, производящей работу mL соответственно этому и количество тепла, отдаваемое стандартному тепло-приемнику, будет одним и тем же. Но тогда температура Qm, как это видно из уравнения (3-6) и вьиражения для Qm. удовлетворяет условию [c.67]

Таким образом, при необратимом проведении процесса не используется полезно, т. е. не превращается в полезную внешнюю работу процесса, количество тепла <7необр—4 обр, равное как и следовало ожидать, [c.336]

Изменение энергии системы определяется только разностью ее значений в начальном и конечном состоянии перехода, в противном случае система стала бы источником энергии из ничего , что противоречит закону сохранения энергии. Энтропия тоже есть функция состояния системы, но количество тепла Q= / TdS, выражающее потерю энергии, зависит от характера совершающегося процесса, поскольку от него зависит как количество тепла, рассеивающееся вследствие прямого теплообмена системы с окружающей средой, так и количество тепла, выделяющееся и рассеивающееся вследствие трения. Поэтому в действительности получаемая работа тоже зависит от характера процесса и никогда не бывает равна максимальной, то есть изменению энергии системы. Она меньше последней на величину потерь энергии через тепло из-за трения и теплообмена. Но и та часть энергии, которая расходуется на совершение работы, затем тоже вследствие трения и теплообмена рассеивается в окружающей среде, еще более повышая ее энтропию. Так, вся энергия бв1нзина, превращающаяся в автомобильном двигателе в тепло, а затем в механическую энергию, в конечном итоге рассеивается в атмосфере в результате трения кузова о воздух и колес о воздух и землю. [c.9]

Уже в 1841 — 1843 гг., проводя опыты по определению теплового действия электрического тока, Джоуль установил параллельно и величину механического эквивалента теплоты , причем точнее Майера — 460кГм/ккал. Сделал он это на установке, ставшей классической вода в бочке нагревалась вращением лопастей, и затем определялось соотношение между затраченной работой и полученным теплом. Заметим, что это соотношение выражает лишь связь между различными единицами измерения энергии, а отнюдь не величину некоего эквивалента , ибо по закону сохранени5 количества взаимопревра-щающихся видов энергии должны быть равны. Тем не менее и в большинстве современных вузовских учебни- [c.120]

Нет сомнений в справедливости второй точки зрения в случае подавляющего преобладания лучистого обмена между частицами и термопарой над конвективным и кондуктивным. Однако если взять низкотемпературный псевдоожиженный слой и пренебречь также передачей тепла по проводникам термопары и количеством тепла, передаваемым от частиц к термопаре чисто контактным способом (минуя газовую фазу), то, по-видимому, незащищенная термопара будет измерять температуру среды. В этом распространенном в условиях лабораторных опытов случае все тепло, идущее к термопаре, будет передаваться к ней конвекцией и кондукцпей через прослойку среды. Рассмотрим квазистационарное состояние, когда режим работы псевдоожиженного слоя установился и погруженная в слой термопара указывает неизменную температуру, хотя частицы вокруг нее все время сменяются благодаря перемешиванию слоя и в зоне расположения термопары все время происходит теплообмен газа с этими сменяющимися частицами путем нестационарной теплопроводности. Чтобы исключить влияние флуктуаций неоднородности псевдоожиженного слоя, измерительная система с термопарой имеет достаточную инерционность. В условиях подобного квазиста-ционарного режима тепловой поток через спай термопары будет иметь постоянную среднюю величину, а значит, будет неизменным и температурный перепад между поверхностью горячего спая и обтекающей его средой. Величина потока тепла будет обусловлена соприкосновением сравнительно большого горячего спая с зонами раз-258 [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...