Распространение тепла

Основные недостатки рассматриваемой гипотезы кроются в механическом переносе условий распространения тепла в неподвижной среде на движущийся поток и в незакономерной замене дискретной среды сплошной. Принципиальная недопустимость такой замены рассматривалась в гл. 1. Главное следствие [c.330]

К основным физическим процессам при сварке плавлением относятся электрические, тепловые, механические процессы в источниках нагрева плавление основного и электродного (присадочного) металла, их перемешивание, формирование и кристаллизация сварочной ванны ввод и распространение тепла в свариваемом соединении, приводящее к изменению структуры металла в шве и зоне термического влияния и образованию собственных сварочных деформаций и напряжений. [c.19]

Поры представляют собой либо небольшие замкнутые объемы, образуя так называемую закрытую пористость, либо — объемы, сообщающиеся между собой (открытая пористость). Структура покрытия, нанесенного на металл, приведена на рис. 6-25. Распространение тепла в пористых материалах обусловливается целым рядом различных явлений [127]. Внутри твердых частиц тела, а также в местах непосредственного контакта между ними наблюдается теплопроводность в среде же, заполняющей поры, наличествуют и [c.158]

Процесс теплопроводности, описываемый полученными здесь формулами, обладает тем свойством, что влияние всякого теплового возмущения распространяется мгновенно на все пространство. Так, из формулы (51,5) видно, что тепло из точечного источника распространяется так, что уже в следующий момент времени температура среды обращается в нуль лишь асимптотически на бесконечности. Это свойство сохраняется и для среды с зависящей от температуры температуропроводностью х, если только эта зависимость не приводит к обращению % в нуль в какой-либо области пространства. Если же X есть функция температуры, убывающая и обращающаяся в нуль вместе с нею, то это приводит к такому замедлению процесса распространения тепла, в результате которого влияние любого теплового возмущения будет простираться в каждый момент времени лишь на некоторую конечную область пространства речь идет о распространении тепла в среду, температуру которой (вне области влияния) можно считать равной нулю (Я. Б. Зельдович, А. С. Компанеец, 1950 им же принадлежит решение приведенных ниже задач). [c.283]

Предварительно решим вспомогательную задачу, в которой q(t) = 8(t). Легко сообразить, что эта задача физически эквивалентна задаче о распространении тепла в неограниченной среде от точечного источника, содержащего заданное полное ко- [c.289]

Теплопроводность. Решающую роль в распространении тепла в океане играет турбулентная теплопроводность при фрикционном и конвективном перемешивании вод. [c.1190]

Редукцией задачи математической физики называют ее разбиение на несколько более простых задач. Поясним существо метода редукции на примере следующей задачи о распространении тепла в тонком прямолинейном стержне с концами в точках л = О, X == V. [c.129]

Возвратимся к поставленной вначале задаче (4.19) о распространении тепла в прямолинейном стержне конечной длины. В этой задаче [c.139]

Начнем с примера, приведенного в предыдущем параграфе, и рассмотрим задачу о распространении тепла в бесконечном тонком прямолинейном стержне при отсутствии подвода (отвода) тепла в точках боковой поверхности стержня. Указанная задача математически имеет вид (4.63). Функция ф (х), задающая начальное условие, определена и ограничена на всей числовой оси (—оо, +оо) будем считать ее кусочно-непрерывной. Искомое решение w х, i) должно удовлетворять уравнению (4.63) в открытой области А —оо <х< + оо, 0< <+с 1 и непрерывно примыкать к предельной функции ф (х), т. е. [c.140]

Рассмотрим задачу (4.19) о распространении тепла в прямолинейном стержне конечной длины с концами в точках X = О, X = I. В 4.2 было показано, что подстановка (4.29) сводит отыскание решения и х, t) задачи (4.19) к отысканию решения w х, t) задачи (4.27) с единственной неоднородностью в начальном условии [c.148]

Где ф (х) — известное число, так как х (О, /). Изложенный метод решения начально-краевых задач известен как метод продолжения. Метод продолжения был продемонстрирован на примере задачи о распространении тепла в стержне конечных размеров. Метод, естественно, применим и в случае полубесконечного стержня (О X < 4 Оо), когда используется лишь одно краевое условие и за дача (4.100) трансформируется в такую [c.152]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ТЕПЛА В КРУГЛОЙ ПЛОСКОЙ ПЛАСТИНЕ [c.220]

Возвращаясь к температурным задачам, вспомним, что распространение тепла описывается уравнением теплопроводности [c.384]

Однородная цилиндрическая стенка Задача о распространении тепла в цилиндрической стенке при известных и постоянных температурах на внутренней и наружней поверхностях также одномерная, если ее рассматривать в цилиндрических координатах (рис.2.5). Здесь температура изменяется только вдоль радиуса г, а по длине и по ее периметру остается неизменной. [c.16]

При неравномерном нагреве тел с трещинами последние оказывают некоторое сопротивление распространения тепла в теле. Это сопротивление обусловлено нарушением сплошности среды, причем между противоположными поверхностями трещин не всегда имеют место идеальные условия теплообмена. Поэтому функцию температуры Т(х) в теле с трещинами можно представить в виде суммы двух составляющих [c.347]

Температурное поле, обусловленное сопротивлением трещин. распространению тепла в теле, имеет локальный характер, и по- [c.347]

Граничные условия, которым удовлетворяет функция Tix) на поверхности трещины, зависят от сопротивления распространению тепла в теле, которое оказывают трещины. Если же через их поверхности происходит нагрев тела (нагреваемые трещины), то на поверхностях трещин известна температура Т . Поэтому граничные условия на противоположных 5 поверхностях трещины, занимающей область S, могут быть представлены в виде [c.348]

В теории теплопроводности различают и другие граничные условия на поверхностях трещин. Математически они выражают собой условия неидеального теплового контакта между противоположными поверхностями трещин, а физически — сопротивление, которое трещины оказывают распространению тепла [78]. [c.349]

Теплообмен между двумя какими-либо телами связан с распространением тепла внутри одного и того же тела как твердого, так и жидкого. [c.211]

Распространение тепла внутри одного и того же тела может быть двоякого рода. В одном случае тепло внутри тела может распространяться теплопроводностью (кондук-цией) при этом отсутствует движение конечных масс тела сущность же переноса тепла заключается в том, что вследствие наличия разности температур молекулы тела в той его части, где температура выше, обладают большей кинетической энергией и при столкновениях с соседними молекулами передают им часть своей энергии. Так осуществляется перенос тепловой энергии. [c.211]

Сущность теплообмена соприкосновением, связанного с распространением тепла теплопроводностью, впервые с кинетической точки зрения правильно объяснил М. В. Ломоносов в своем труде Размышления о причине теплоты и стужи . При этом он исходил из закона сохранения движения, что видно из следующих его слов Если более теплое тело А приходит в соприкосновение с другим телом В, менее теплым, то находящиеся в соприкосновении частички тела А быстрее вращаются, чем частички тела В. От более быстрого вращения частички тела А ускоряют вращательное движение частичек тела В, т. е. передают им часть своего движения сколько движения уходит от первых, столько же прибавляется ко вторым. Поэтому, когда частички тела А ускоряют вращательное движение частичек тела В, то замедляют свое собственное, а отсюда, когда тело А при соприкосновении нагревает тело В, то само оно охлаждается . [c.211]

В жидкостях наряду с теплопроводностью тепло может распространяться и благодаря перемешиванию нагретых и ненагретых слоев жидкости, при котором н происходит перенос тепла. Такой вид распространения тепла назы- [c.211]

Распространение тепла конвекцией связано, таким образом, с движением самой жидкости, части которой, переходя в область с другой температурой, обмениваются теплом с соседними частями. [c.212]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ В ТВЕРДОМ ТЕЛЕ. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ТЕПЛА В ОДНОСЛОЙНОЙ И МНОГОСЛОЙНОЙ ПЛОСКОЙ СТЕНКЕ [c.212]

Мы рассмотрим здесь случай распространения тепла в однородном твердом теле, когда весь поток тепла, подводимый к поверхности стенки, имеющей температуру (рис. 5-1), проходит через тело и уходит наружу через противоположную поверхность стенки, температура которой равна [c.212]

Расчетные формулы для теплообмена в случае цилиндрической стенки составляются по тем же правилам, что и для плоской стенки необходимо только знать термические сопротивления для тех же случаев распространения тепла, что и для плоской стенки. [c.222]

Существенное отличие распространения тепла в случае цилиндрической стенки от уже рассмотренного для плоской стенки заключается в том, что количество тепла, поступившее от находящейся внутри трубы среды на внутреннюю [c.222]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ТЕПЛА КОНВЕКЦИЕЙ И ХАРАКТЕР ТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ [c.227]

Для предотвращения распространения тепла от матрицы и прижима на остальные части штампа последние отделяются теплоизоляционными прокладкак.и. [c.93]

В связи с изложенным выше в качестве первого приближения можно предложить следующую модель теплообмена псевдоожиженного слоя крупных частиц, в том числе и под давлением, с поверхностью. Исходной посылкой ее, как и в [76, 90, 93], служит рассмотрение общего коэффициента теплообмена как состоящего из трех аддитивных компонент конвективной составляющей коив, отражающей перенос тепла от поверхности движущимся потоком газа кондуктивной конд, учитывающей распространение тепла теплопроводностью, и лучистой. [c.92]

Тепловые процессы в потоке газовзвеси протекают весьма сложно. Теплообмен осуществляется путем распространения тепла в газовой фазе передачи тепла твердой частице теплопроводности внутри частицы отдачи тепла этой частицей менее нагретому газовому элементу либо соприкасающейся другой твердой частице радиационного теплообмена газа с частицами, частиц друг с другом и со стенкой канала теплопроводности в ламинарной газовой пленке и в контактах частиц со стенкой. Влияние направления теплового потока на теплообмен с потоком газовзвеси и с чистым потоком в принципе различно, поскольку, кроме изменения физических характеристик газа, следует учесть изменение поведения и твердых частиц. Для охлаждения газовых суспензий существенны силы термофореза (гл. 2), которые могут привести к загрязнению поверхности нагрева и как следствие— к снижению интенсивности теплообмена при [c.181]

Мы рассматриваем простейшие граничные условия, отвечающие иде-яльио теплопроводящим стейкам. При конечной теплопроводности стенок к системе уравнений должно было бы быть добавлено еще н уравнение распространения тепла в стенке. Мы не рассматриваем также случаев, когда лсндкость имеет свободную поверхность. В таких случаях, строго говоря, должна была бы учитываться деформация поверхности в результате возмущения, и появляющиеся при этом силы поверхностного натяжения. [c.312]

В основе физической природы неустойчивости обратной задачи лежит свойство процесса теплопроводности, заключаюшееся в сильном сглаживании и временном запаздывании характерных особенностей граничных функций по мере удаления рассматриваемой точки внутрь тела от теплообменной поверхности. Если характерные изменения в граничных условиях проявляются слабее и сгла живаются при удалении от поверхности тела, то, наоборот, наличие даже небольших колебаний в температуре глубоко расположенных точек должно соответствовать значительным временным изменениям граничного условия. Такая физика распространения тепла и приводит к известной особенности обратных задач — значительно [c.284]

Уравнение (4.3) называют уравнением Лапласа. Как видно, нестационарные процессы распространения тепла описываются уравнением теплопроводности, стационарные — уравнением Лапласа или Пуассона. Огметим, что уравнения (4.1). .. (4.3) описывают и многие другие физические процессы, а не только связанные с переносом тепла (например, диффузию). Любые функции класса т. е. непрерывные вместе с производными до второго порядка включительно, удовлетворяющие уравнению Лапласа, называются гармоническими функциями. Задачи, связанные с отысканием решений уравнения Лапласа, называют гармоническими задачами. При постановке и решении гармонических задач важное значение имеет следующее свойство гармонических функций интеграл по замкнутой поверхности от нормальной производной гармонической функции равен нулю. Пусть функция и (М) (D). Воспользуемся формулой Остроградского—Гаусса применительно к вектору grad и [c.120]

Рассмотрим теперь задачу о распространении тепла в круглой плоской пластине радиуса R, центр которой примем за начало полярной системы координат г, д. Предположим, что начальная температура пластинки была нулевой, а на ее границе поддерживалась также постоянная, но отличная от нуля температура. Если температуру точек (г, г ) пластинки обозначить через и и г, д, /), то указанные два условия напишутся так [c.220]

Влияние тепла на нагружающие и силоиз.мерительные устройства не учитывается тарировкой. Вместе с тем на многих мапгинах трения уже при 100 °С наблюдалось резкое уменьшение рабочих зазоров в системе нагружения, что вызывало увеличение пофешности измерения нормальной нагрузки. Для устранения этого недостатка на серийных машинах трения применяется интенсивное жидкостное охлаждение по границам рабочего узла, что препятствует распространению тепла к опорам и измерительным устройствам, исключает чрезмерный нагрев тензодатчиков, вызывающий увеличение погрешности измерений силы трения. [c.211]

Различному по характеру движению — ламинарному и турбулентному — соответствуют и разные условия распро странения тепла. При ламинарном движении отсутст вует перемешивание отдельных струй или слоев жидкости поэтому при наличии разности температур в направлении перпендикулярном движению, в этом направлении уста навливается поток тепла за счет теплопровод и о с т и, т. е. за счет передачи энергии от молекул к моле кулам, как это происходит в твердом теле. Ввиду того что теплопроводность жидкостей мала, распространение тепла при ламинарном движении очень слабое. [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...