Тепло распространение в пластине

Распространение тепла в пластине с поверхностной теплоотдачей. Тепло внесено мгновенным источникам. Процесс распространения тепла в этом случае определяется из выражения [c.143]

Для определения температуры резца, возникающей в результате трения стружки, М. П. Левицкий вывел формулу, в основе которой лежит известное в теории теплопередачи положение о распространении тепла в пластине конечной толщины [21]. [c.69]

Характерной особенностью стержней и пластин является малый перепад температуры в поперечном сеченни этих тел, обычно его считают равным нулю Процесс распространения тенла в стержнях и пластинах существенно отличается от процесса распространения тепла в стенках тепловой поток, протекающий через любую изотермическую поверхность стенки без внутренних источников тепла, будет в установившемся режиме неизменным, а через различные изотермические поверхности стержней и пластин проходит разный по величине тепловой поток. Это объясняется тем, что при передаче тепловой энергии кондукцией в стержне или пластине происходит непрерывное рассеяние тепловой энергии с поверхности этих тел в окружающую среду благодаря конвекции и излучению. Как температура изотермической поверхности г, так и протекающий через нее поток являются функциями координат поверхности (. Будем описывать температурное поле пластины или стержня с помощью зависимости [c.189]

Для описания процесса распространения тепла в пластине от мгновенного линейного источника, распределенного по оси X на длине йх, воспользуемся выражением (1У.20) [c.132]

Радиатор. В радиаторе осуществляется отдача тепла охлаждающей двигатель водой окружающему воздуху. Наибольшее распространение в тракторостроении получили трубчатые радиаторы, сердцевина которых состоит из большого числа вертикально расположенных трубок (круглой или овальной формы), соединяющих верхний и нижний баки радиатора. Для увеличения поверхности охлаждения трубки пропускают через горизонтально расположенные медные или латунные пластины или обвивают латунной лентой, которую припаивают к трубкам. [c.54]

Этот случай может иметь место, например, при прохождении тепла сквозь плоскую пластину вдали от ее краев, при продольном распространении тепла в тонком стержне из хорошо проводящего тепло материала и т. п. Для определенности будем при выводе иметь в виду плоскую пластину. [c.20]

Решение ЭТОЙ же задачи по изложенной ранее полной программе расчетного определения параметров технологического процесса сварки выполняем следующим образом. Принимаем, что при сварке заданного соединения распространение тепла будет происходить по схеме точечного источника в пластине средней толщины. [c.68]

К этому важному физическому положению распространения тепла в пластине при малых значениях Ро можно было прийти из анализа решения (28), а именно если перенести начало координат из середины пластины на левую поверхность, т. е. сделать замену переменной X - -R==X и положить 2R- оо, то решение (28) примет вид [c.103]

Например, в пластине, в л оторой по толщине температурное поле может быть одинаковым и не зависит от z, плоский процесс распространения тепла выражается формулой [c.142]

Для случаев линейного источника в пластине и плоского в стержне характер изменения температуры в различных объемах будет качественно подобен рассмотренному для полубесконечного тела, но скорость процесса распространения тепла будет различной. [c.152]

Процесс распространения тепла при линейном источнике в пластине отличается от процесса при точечном источнике в полубесконечном теле только количественно. [c.169]

Как определить распространение тепла в пластине и стержне при действии мгновенных сосредоточенных источников, учитывая теплоотдачу в окружающую среду, и без учета такой теплоотдачи [c.195]

Рассмотрите основные положения и расчетные формулы распространения тепла в пластине с теплоотдачей и без теплоотдачи при различной скорости перемещения линейного источника тепла. [c.196]

Импульс сжатия, возникающий при быстром перемещении бесконечно большой пластины, представляет собой простейший тип импульса сжатия, так называемый плоский импульс. Во всех точках любой плоскости, параллельной пластине, в каждый момент времени газ находится в одном и том же состоянии. Энергия, движущаяся вместе с импульсом сжатия, занимает все время одинаковый объем, и плотность энергии, следовательно, не меняется импульс сжатия распространяется, не ослабевая. Но это было бы справедливо только для бесконечно больших пластин. При конечных размерах пластины вследствие явлений, о которых мы будем говорить в гл. XIX, импульс сжатия размывается и захватывает все более и более широкие области. При этом энергия распространяется на все большие и большие объемы и плотность энергии в импульсе сжатия уменьшается. Импульс сжатия постепенно ослабевает при распространении. Однако полная энергия импульса сжатия оставалась бы постоянной, если бы при распространении импульса не происходило потерь энергии. В действительности вследствие теплопроводности и вязкости газа часть энергии импульса сжатия превращается в тепло, полная энергия импульса уменьшается и импульс сжатия ослабевает быстрее, чем в отсутствие потерь. [c.581]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ТЕПЛА В КРУГЛОЙ ПЛОСКОЙ ПЛАСТИНЕ [c.220]

Наиболее просто это уравнение выглядит для случая распространения тепла для плоской стенки (для пластины неограниченного размера), когда тепло распространяется только в направлении оси х и когда отсутствуют внутренние источники тепла, т. е. при = 0 [c.140]

Если толщина стенки трубы мала по сравнению с радиусом (5 /г < 0,2), задачу о распространении тепла в цилиндрической стенке можно свести к уравнению теплопроводности для плоской пластины с приведенной толщиной [ 26] [c.184]

Ввиду различия процессов задача разделяется на две части распространение тепла в пористой пластине при просачивании жидкости и теплообмен пластины с газодинамическим потоком. [c.195]

В предлагаемой работе вначале рассматривается процесс распространения тепла в пористой пластине с просачивающейся жидкостью, затем анализируются уравнения ламинарного пограничного слоя с учетом физико-химических превращений и диффузии продуктов реакции или испарения в газовый поток. Далее исследуется частный случай гетерогенного физико-химического превращения. [c.195]

Начнем с простого примера, в котором пренебрегается движением среды, но учитывается наряду с экзотермическим процессом механизм потери тепла. Речь пойдет об уже описанном ранее распространении экзотермической волны кристаллизации в тонкой пленке напыленного на пластину аморфного германия. В проведенных опытах волна кристаллизации останавливалась на некотором расстоянии от места ее инициирования. Это можно объяснить влиянием теплоотвода от пленки к пластине и окружающему газу. Для описания явления примем простую модель экзотермического процесса с потерями тепла [c.151]

В других случаях, например, когда мы имеем дело с керамическими отливками или пластинами свинцовых аккумуляторов, проникновение является еще более слабым. Однако сушку даже этих предметов можно осуществить с помощью инфракрасных лучей относительно быстро и активно, к тому же избегнув появления трещин и расколов, неизбежных при той же длительности сушки посредством теплого воздуха. Чтобы объяснить это, нужно допустить, что уже начало воздействия инфракрасных лучей, пусть даже слабого, обеспечивает хорошее распространение тепла в продукте. [c.238]

Двумерный случай проводимости интересен тем, что он иллюстрирует основные черты общего случая кроме того, в нескольких важных методах определения теплопроводности используются тонкие кристаллические пластины. В данном параграфе будет рассмотрена общая теория распространения тепла в такой пластине без каких-либо предположений о ее симметрии. [c.48]

Максимальная температура в процессе распространения тепла быстродвижущегося линейного источника в тонкой пластине определяется по формуле [c.146]

Уравнение предельного квазистационарного состояния процесса распространения тепла в неограниченных телах (пластинах, стержнях) после длительного действия сосредоточенного источника t = оо) постоянной мощности, перемещающегося равномерно и прямолинейно [c.66]

Процессу распространения тепла в бесконечно тонкой пластине с поверхностями, отдающими тепло по закону Фурье, толщиной б от движущегося источника постоянной интенсивности, отнесенной к подвижной системе координат ХОУ с центром в О, отвечает уравнение [c.110]

Пластина — плоский слой, в котором температура по оси, перпендикулярной к плоскостям, постоянна и поэтому прогрев по толщине можно считать равномерным. В этом случае распространение тепла происходит только в одной плоскости, т. е. по двум другим координатным направлениям. [c.108]

Аналогично, используя формулы (1У.25) и 1У.26) для линейного и плоскостного мгновенных источников тепла соответственно в пластине и стержне, при учете теплоотдачи от поверхности можно получить уравнение распространения непрерызно действующего подвижного источника тепла, перемещающегося с постоянной скоростью V. [c.155]

Выбор типа, формы элемента и числа его узловых точек зависит от характера рассматриваемой задачи и от той точности решения, которую требуется обеспечить. Например, при решении одномерных задач распространения тепла и в задачах строительной механики при расчете стержневых конструкций область разбивают на одномерные конечные элементы, взаимосвязанные между собой по концам. При решении плоских задач (плоское напряженное состояние, задача теплопроводности в пластине и т. д.) области аппроксимируются треугольными или четырехугольными плоскими конечными элементами (рис. 1.5.1). Если рассматривается трехмерная область, то обычно она идеализируется с помощью элементарных тетраэдров, прямоугольных параллелепипедов либо неправильных шестигранников (рис. 1.5.2). [c.55]

В одной из самых первых работ по термопластичности Уайнер [239] рассмотрел распространение пластических зон в пластине, изготовленной из материала Прандтля — Рейсса и подвергающейся медленно изменяющемуся притоку тепла по одной из поверхностей. Предполагается, что свойства материала нечувствительны к нагреву. При повышении температуры пластические зоны появляются сперва у внешних поверхностей пластины, а затем в центральной ее части возникает растяжение. В то время как внешние зоны подвергаются сжатию, центральная зона становится пластической при растяжении. Распределение переходных и остаточных напряжений, полученное в упомянутой работе, приведено также в монографии Боли и Уайнерл [17]. [c.155]

Предельное состояние процесса распространения тепла при нагреве пластины (плоского слоя) точечным источником теплоты, двил ущимся с большой скоростью по ее поверхности, зависит от отражения теплоты нижней поверхностью пластины. Данный случай рассмотрен в следующем параграфе. [c.432]

Максимальная температура точек тела, достигаемая в процессе нагрева и охлаждения при сварке, зависит от параметров режима, теплофизических свойств металла, а также удаленности рассматриваемой точки от шва. На рис. 75 приведены термические циклы точек поверхности пластины, находящихся на зазных расстояниях от шва. Ло мере удаления от шва рост и падение температур становятся более плавными и значения максимальных температур снижаются, причем эти температуры достигаются позднее. Максимальные значения температур определяют обычными математическими приемами, например, приравниванием первой производной нулю. Если уравнение процесса распространения тепла выражено в неподвижной системе координат через время I, то " [c.134]

Первый член рсшзния (46) представляет собой решение для полуограниченного тела, так как из этого решения можно получить решение (16) 2, положив оо. Отсюда следует, что при малых значениях времени, точнее при малых значениях Ро, распространение тепла в пластине происходит так же, как и в полуограниченном теле. В этом случае (малые значения Ро) сумма ничтожно мала по сравнению с первым членом при достаточной толщине пластины. Это следует непосредственно из решения (46), если его переписать в критериальной форме [c.103]

Рассмотрим теперь задачу о распространении тепла в круглой плоской пластине радиуса R, центр которой примем за начало полярной системы координат г, д. Предположим, что начальная температура пластинки была нулевой, а на ее границе поддерживалась также постоянная, но отличная от нуля температура. Если температуру точек (г, г ) пластинки обозначить через и и г, д, /), то указанные два условия напишутся так [c.220]

Анализ расчетной зависимости. Зависимость (2-39) является решением уравнения теплопроводности для случая прямоугольной системы координат с применением прямоугольной пространственной сетки в общем виде. Из выражения (2-39) следует, что коэффициент при первом члене правой части учитывает суммарное влияние температур соседних точек на температуру в точке о, т. е. первый член правой части дает значение температуры в точке о в момент времени т с учетом влияния температуры в близлежащих точках, второй, третий и четвертый члены правой части учитывают соответственно распространение тепла вдоль координатных осей х, у и 2, коэффициенты ДРож, AFoy, AFoz показывают степень влияния распространения тепла в соответствующем направлении на температуру в точке о. Чем меньше шаг интегрирования Ах, Аг/ или Аг, тем ближе выбраны определяющие точки к точке о, тем большее влияние они оказывают на температуру в точке о и тем точнее сам расчет. Зависимость (2-39) позволяет определить значение температуры в любой точке пластины в произвольный момент времени, за исключением точек, лежащих на ее поверхностях. Если шаг интегрирования по времени Ат выбрать произвольным, а шаги Ах, Ау, Аг так, чтобы Ах=Ау=Аг, то равенство (2-39) упрощается и принимает вид [c.58]

В прикладных расчётах трения, тепло- и массообмена в турбулентном П. с. наиб, распространение получили полуэмпирич. методы, в частности метод, основавный на эксперим, данных по турбулентному трению на плоской пластине (аналогия процессов тепломассообмена и трения и введение понятия эффективной длины ). Эксперим. данные по турбулентно.му коэф. трения на плоской пластине, обтекаемой сверхзвуковым иоток<1м, могут быть представлены аппроксимационной ф-лой [c.664]

В промышленных компрессорных установках наибольшее распространение получили пластршчатые роторные компрессоры. Конструктивная схема такого компрессора представлена на рис. 22.3. Внешний двигатель вращает ротор 1, ось которого смещена относительно оси полости статора (корпуса 2). Рабочие камеры компрессора образуются поверхностью ротора, стенками корпуса и пластинами 3, которые свободно перемещаются в пазах ротора и центробежной силой прижимаются к корпусу компрессора. За счет эксцентриситета при вращении ротора происходит изменение объема рабочих камер, и за один оборот ротора прослеживаются три процесса работы компрессора, отмеченные на схеме. Между стенками корпуса 2 циркулирует охлаждающая жидкость, обеспечивающая отвод тепла, выделяющегося при работе компрессора. [c.305]

К индукционным печам относятся устройства для нагрева диэлектриков токами высокой частоты, в частности сушила т. в. ч. Выделение тепла в этих установках происходит в самом материале за счет диэлектрических потерь при помещении его хмежду пластинами, к которым подведен ток высокой частоты. Этот способ сушки обладает большими преимуществами по сравнению с другими, однако вследствие высокой стоимости оборудования он пе получил пока широкого распространения. [c.257]

При выводе этой зависимости навалочный груз в вагоне условно рассматривался как неограниченная пластина (толщина ее неограниченно мала по сравнению с щириной и длиной) при распространении тепла по нормали к поверхности. С увеличением же высоты загрузки вагона влияние теплообмена со стороны боковых поверхностей щтабеля груза возрастает, вызывая в конечном итоге более интенсивное охлаждение всей массы груза, чем при теплообмене только со стороны верхней и нижней поверхностей штабеля. Для учета влияния указанного фактора использован метод, применяемый в теплотехнических расчетах. В этих целях введено вместо фактического значения высоты штабеля груза Н ее приведенное значение [c.20]

РАСЧЕТ ПРОЦЕССА РАСПРОСТРАНЕНИЯ ТЕПЛА ПРИ ОДНОПРОХОДНОЙ СВАРКЕ ПЛАСТИН В СТЫК [c.124]

Так, для определения максимальных температур в процессе распространения тепла прн автоматической олнопроходпой сварке пластин в стык воспользуемся выражением (IV.31), выведенным для определения температур в рассматриваемом случае. [c.135]

Напишите уравнение процесса распространения тепла при однопроходной сварке пластин в стык. Сделайте анализ этого уравнения. [c.159]

Выведите уравнение распространения тепла при автоматической однопроходной сварке пластин в стык. [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...