Уравнение распространения тепла в вещественной среде

Частные случаи общего уравнения распространения тепла в вещественной среде [c.20]

При этом, как показано далее, работа потока пропорциональна квадрату его скорости. Поэтому при умеренных скоростях течения жидкости, когда работа внешних сил и кинетическая энергия потока малы по сравнению с его энтальпией (т. е. практически можно пренебречь влиянием изменения давления и кинетической энергии), уравнение распространения тепла в вещественной среде существенно упрощается и принимает вид [c.20]

Полученные выше уравнения распространения тепла в вещественной среде содержат в себе три физические характеристики коэффициент теплопроводности К, удельную теплоемкость с (для газа Ср), удельный вес Y- При отсутствии внутренних источников тепла и при умеренных скоростях течения среды уравнение распространения тепла принимает наиболее простую форму (уравнение Фурье — Остроградского) [c.21]

Основное уравнение распространения тепла в вещественней среде [c.24]

Основное дифференциальное уравнение распространения тепла в вещественной среде выводится из первого начала термодинамики и уравнения (1-9). Это уравнение для изотропной среды имеет вид [Л. 1-1, 1-2] [c.26]

УРАВНЕНИЕ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ТЕПЛА В ВЕЩЕСТВЕННОЙ СРЕДЕ [c.16]

Уравнение распространения тепла в вещественной среде [c.19]

При умеренных скоростях течения жидкости, когда работа внешних сил и кинетическая энергия потока малы по сравнению с его энтальпией (т. е. практически можно пренебречь влиянием изменения давления и кинетической энергией), уравнение распространения тепла в вещественной среде существенно упрощается и принимает вид [c.24]

В условиях работы печных установок силикатных производств при умеренных скоростях течения газа, когда работа внешних сил и кинетическая энергия потока малы по сравнению с его энтальпией, уравнение распространения тепла в вещественной среде имеет вид [c.216]

Полученное уравнение содержит четыре неизвестные переменные температуру t, давление р, скорость течения среды w и удельный объем (или плотность) v. Следовательно, для общего решения задачи о теплообмене в движущейся вещественной среде к уравнению (2.12) необходимо присоединить еще три уравнения, определяющие поле скоростей и связь между термодинамическими параметрами состояния среды. Такое замыкание системы дифференциальных уравнений теплообмена в движущейся вещественной среде достигается присоединением к уравнению распространения тепла уравнений дви ния и сплошности потока жидкости и уравнения состояния. [c.18]