Горение сверхзвуковое

Участок АО адиабаты отвечает не детонационному режиму горения, распространяющемуся со сверхзвуковой скоростью. Оно [c.688]

Здесь отброшены корни, дающие сверхзвуковые решения, так как рассматривается зона горения, где относительные скорости ниже скорости звука кроме того, принято Т = Т. [c.221]

Как было указано в 4, дальнейшее ускорение и переход Б сверхзвуковую область возможны единственно при перемене знака воздействия— в данном случае при переходе от выделения тепла в зоне горения к отводу его, начиная от критического сечения тепловое сопло). Таким образом, наступление теплового кризиса в зоне горения приводит к установлению стационарных значений Xi, Я2 и Лз. [c.223]

При движении тел с большими сверхзвуковыми и гиперзвуковыми скоростями в плотных слоях атмосферы происходит сильное нагревание, которое может привести к изменению агрегатного состояния твердого тела (оплавлению, испарению и последующему уносу газовым потоком материала поверхности). Для теплозащиты таких тел применяются специальные уносимые покрытия, при разложении которых в пограничный слой поступают газы с различными молекулярными массами. Разложение является результатом поверхностного пиролиза связки, деполимеризации, испарения, сублимации, горения, плавления, эрозии. [c.322]

Большинство помещенных здесь статей представляет собой исследования, базирующиеся на теории пограничного слоя. Среди них можно отметить теоретические и экспериментальные работы по испарительному охлаждению, оплавлению тел, гетерогенному горению, а также по теплообмену при сверхзвуковых течениях в плотных и разреженных средах. [c.2]

Низкочастотная нестационарность потока возникает вследствие неустойчивой работы сверхзвукового входного воздухозаборника, турбулентности атмосферы, вибрационного горения в камере сгорания. Снижение скорости потока в процессе колебаний вызывает местное увеличение углов атаки и срыв потока со спинки. Граница устойчивости при этом смещается в сторону увеличения расхода воздуха, а запас устойчивости работы компрессора уменьшается. Снижаются также и tik вследствие увеличения гидравлических потерь при нерасчетном обтекании лопаток. [c.133]

В результате специальных исследований удалось найти методы снижения содержания дыма в выхлопной струе. Основной из методов — обеднение топливовоздушной смеси в зоне горения камеры и устранение богатых топливом зон, которые являются источником образования частиц углерода. При этом значительно снижается также эмиссия СО и СН, однако уменьшение выделения NOx является более трудной задачей, особенно для высокоэффективных дозвуковых двигателей и двигателей для сверхзвуковых самолетов из-за высокой температуры воздуха на входе в камеру сгорания. В связи с этим необходимы новый подход к проектированию камер сгорания, новые конструктивные решения и большой объем фундаментальных исследований процесса горе- [c.67]

Таким образом, детонация - это процесс взрывного горения горючей смеси с последующим образованием ударной волны. Эта волна перемещается от очага горения (к открытому от днища концу трубы и навстречу фронту первого пламени). Отраженная от днища взрывная волна увлекает навеску порошка и перемещает ее наружу вдоль оси ствола со сверхзвуковой скоростью. После достижения открытого конца ствола детонационная волна затихает на расстоянии за ним 100 мм. [c.368]

Основные научные направления газодинамика взрыва, детонация, горение, аэродинамика сверхзвуковых летательных аппаратов, газодинамические лазеры. [c.402]

Каждый заряд (шашка) помещен в жаропрочный кожух и в корпус из высокопрочного композиционного материала заряды изолированы друг от друга, и время начала горения каждого заряда определяется оператором (человеком или по заранее заданной программе). После сгорания твердого топлива в шашке оставшийся корпус заряда выбрасывается. Схема присоединения зарядов к сопловому устройству и само сопловое устройство могут быть различными в зависимости от назначения изделия. Например, сопловое устройство может представлять собой некоторое число осесимметрично расположенных, отдельных насадок наконец, оно может представлять собой единое осесимметричное сопло формы, схематично изображенной на рис. 6, б. Во всех случаях сила тяги, прикладываемая к соплу, создается за счет реакции отбрасываемых назад продуктов сгорания, движущихся со сверхзвуковой скоростью. Принцип его работы тот же, что и у сопла Лаваля, однако точный расчет несколько усложняется вследствие трехмерности течения. [c.26]

Простым примером одномерного потока с прямым скачком уплотнения служит проточная часть прямоточного реактивного двигателя, упрощенная схема которого показана на рис. 40. Все устройство может быть расчленено на следующие части входную часть (/ — ///), представляющую сверхзвуковой диффузор, среднюю часть (III — IV) — камеру горения и выходную часть (IV — V) — сопло Лаваля. [c.136]

Назначение сверхзвукового диффузора заключается в превращении кинетической энергии набегающего на двигатель сверхзвукового потока в давление, необходимое для повышения интенсивности горения топлива, подводимого в камеру горения через форсунки. [c.136]

В основе расчета лежит выбор режима работы двигателя. От выбора режима зависит расположение прямого скачка уплотнения, неизбежного при сверхзвуковом полете, внутри или вне проточной части двигателя. Оптимальным является расположение скачка в горле (II) сверхзвукового диффузора или в непосредственной близости за ним. Действительно, в этом случае набегающий на двигатель сверхзвуковой поток с числом Мх > 1 станет [вспомнить следствия из уравнения Гюгонио (3) настоящей главы] замедляться в сужающемся канале на участке (/ — II) до некоторого Мг > 1, но меньшего Мх, затем посредством сравнительно малого по интенсивности скачка перейдет в дозвуковой поток и, оказавшись после этого в расширяющемся канале (II — Ш), будет продолжать замедляться, восстанавливая давление. При этом весь канал (I — III) работает на полезное для двигателя восстановление давления перед камерой горения. [c.136]

Специфичность задачника отразилась на его содержании. В первой части значительно расширены главы, трактующие вопросы, которые имеют большое значение в авиации (газовые смеси, компрессия, газовые циклы, диссоциация), а во второй части впервые дан ряд глав с задачами по новым вопросам теплообмена, необходимость разработки которых возникла в связи с использованием сверхзвуковых скоростей полета, высоких температур горения, новых средств теплозащиты и методов усиленного охлаждения. Все это в значительной степени увеличило объем второй части задачника. В настоящее время предлагаемые задания являются типовыми для курсовых работ в Казанском авиационном институте. [c.3]

Колебания давления при горении газа в трубах, автомодельные задачи обтекания тел горючей смесью, асимптотика поведения детонационных волн, влияние конечной скорости возбуждения колебательных степеней свободы молекул на скорость горения за ударной волной, математическая модель сверхзвукового пульсирующего детонационного прямоточного двигателя. [c.5]

Гл. 9.9. Численное исследование интенсификации сверхзвукового горения и профилирование камеры сгорания ГН-ВРД. Копченое В. И., Ломкое К. Э................... 336 [c.7]

Использование уравнения для распределения плотности вероятности скорости для анализа мелкомасштабной части спектра применение функции плотности вероятности концентрации для описания смешения и диффузионного горения, включая эффекты образования вредных примесей уточнение моделей диффузионных процессов в турбулентных потоках при до- и сверхзвуковых скоростях новые дифференциальные модели турбулентности. [c.8]

Область применения оптических методов охватывает многие теплофизические задачи исследование условий обтекания элементов газодинамических машин и аппаратов, исследование нестационарных газовых процессов (например, фронтов горения и взрыва), изучение турбулентной структуры пограничных слоев, струйных потоков. При помощи оптических методов стало возможным определение малых (в десятые доли микрона) термодеформаций поверхностей, на которые воздействуют мощные тепловые потоки. Изучение этого явления другими способами невозможно. Наибольшее распространение оптические методы получили в области исследований газодинамических явлений, протекающих со сверхзвуковыми скоростями. [c.214]

Таким образом, иечи, в которых происходит направленный прямой теплообмен, являются типичными печами с факельным режимом организации горения, поскольку по самой природе своей создание горящего факела представляет собой процесс организации растянутого горения. Этим объясняется, что при таком сжигании топлива практическая температура горения весьма существенно отличается от теоретической. Это обстоятельство заставляет повышать требования к теплотворности топлива и прибегать к подогреву топлива и воздуха перед сжиганием. Для того чтобы факел сохранял свою индивидуальность на всем протяжении зоны, где создается направленный теплообмен, каждое горелочное устройство должно быть достаточно мощным, так как малые факелы очень быстро растворяются в окружающей атмосфере. Нужная мощность факела достигается соответствующим выбором диаметра горелки и скорости истечения сред. Смешивающая способность горелки должна соответствовать потребной длине факела. По этой причине горелки для печей с развитым рабочим пространством могут быть очень простой конструкции, например даже труба в трубе. Для жидкого топлива предпочтительны форсунки высокого давления, дающие длинное сосредоточенное пламя. Выбор типа форсунки высокого давления, а также параметров распылителя (пар, воздух, сжатый газ) определяется длиной рабочего пространства печи. Для больших печей более эффективны форсунки, в которых достигаются сверхзвуковые скорости распылителя (ДМИ, УПИ-К и др.) напротив, для коротких печей более целесообразны форсунки, из которых распылитель выходит с дозвуковыми скоростями, например форсунки Шухова. Из форсунок низкого давления для печей с относительно небольшой длиной рабочего пространства более прйспо 16 [c.243]

Пуансоны <(см. также штампы) гвоздильные В 25 С 9/00 для перфорирования изде.иий штамповкой В 26 F 1/02-1/14 шлифование В 24 В 19/20 электроэрозионная обработка В 23 Н 9/12) Пудлинговглс печи F 27 В 3/00 Пульверизаторы В 05 В 11/00 Пульсирующие водяные движители В 63 Н 19/00 воздушно-реактивные двигатели F 02 К (7/(02-075,20) со сверхзвуковым горением 7/14)) [c.155]

Е. Флетчер и др. Горение высокореакцпонных топлив в сверхзвуковых воздушных потоках.— Вопросы ракетной техники, 1961, № 4. [c.312]

Выгорание горловины сопла ракетного двигателя. Пороховые ракетные двигатели — в принципе простые устрой-, ства. Они состоят в основном из длинной трубы, содержащей ракетное топливо. Один конец ее закрыт, а другой сообщается с атмосферой через сверхзвуковое сопло (рис. 5-10). Газы, образующиеся при горении ракетного топлива внутри камеры, имеют высокую температуру и большое давление (порядка 3 400° К и 13 790 KHjM ). При движении через сопло они отдают его стенке значительное количество тепла. Ради сохранения простоты двигателя инженер избегает осложнять ее специальными устройствами для жидкостного охлаждения сопла. [c.172]

Ламбирис и др. [104] предложили физическую картину горения в двухкомпонентном ракетном двигателе они выделили две зоны одну — у смесительной головки и другую — ниже ее по потоку. На рис. 76 показано, как сталкивающиеся струи окислителя и горючего образуют веерообразные факелы распыла, которые при последующем столкновении разбиваются на струйки и, наконец, на отдельные капли. Веерообразные факелы распыла разных компонентов при столкновении образуют зоны, в которых каждый компонент присутствует в виде жидкостных сгустков крупных и мелких капель. Впрыскиваемые струи, сгустки и капли окружены горячими газами, частично диссоциированными и способными реагировать с парами обоих компонентов, передавать тепло жидким окислителю и горючему, вызывая их нагрев и испарение, и оказывать аэродинамическое воздействие на жидкие частицы, усиливая их дробление и испарение, увеличивая осевую скорость. Активизация взаимодействия между жидкостью и горячими газами приводит к дополнительному газовыделению. Часть этих газов циркулирует вблизи смесительной головки, поддерживая определенные температуру и состав в этой зоне, а остальной газ ускоряется и истекает через сопло со сверхзвуковой скоростью. [c.142]

О кумуляции энергии в пространственных процессах адиабатического сжатия газа // Г азодинамика взрывных и ударных волн детонационного и сверхзвукового горения Тез. докл. Всес. симпоз. (г Алма-Ата, 21-25 октября 1991 г). —Новосибирск, 1991. С. 113. [c.565]

Прослеживается расширение требований к источникам питания. Следует отметить перспективность инверторных источников питания (тиристорных и транзисторных на сверхзвуковых частотах) в установках и станках для дуговой, контактной, электроннолучевой и других видов сварки. Традиционные сварочные источники питания еще не исчерпали своих возможностей, особенно это касается сварочных трансформаторов с устройствами стабилизации горения дуги, источников с индуктивностью и емкостью в сварочной цепи, малогабаритных источников питания с yJ yчшeнными энергетическими показателями, а также многопостовых систем питания постоянного и переменного тока. [c.116]

К новому поколению оборудования для газопламенного напыления относятся установки сверхзвукового напыления процессом "Джет Коут". Скорость истечения струи достигает 1500...2000 м/с. Схемы газопламенных горелок со сверхзвуковым истечением струи представлены на рис. 1.2. Существует две основных разновидности таких горелок — с камерой предварительного сжигания (рис. 1.2, а) и без нее (рис. 1.2, б, в). В первом случае процесс горения начинается в камере сгорания. [c.422]

С развитием аэрогидродинамики и реактивной техники возникли новые акустические задачи, связанные с генерацией звука и шума аэродинамическим потоком — как безграничным, так и н1ри наличии в этом потоке твердых тем. Сюда относятся шум дозвуковых и сверхзвуковых струй, как холодных , так ж горячих , шум турбулеигного пограничного слоя, вибрационное горение, вызванное акустическими колебаииями, связанная с ним неустойчивость в работе реактивных двигателей и т. д. [c.377]

Рассмотрим в качестве примера простейшую схему воздушно реактивного двигателя (ВРД) без компрессора (рис. 44), установленного на самолете, который летит на высоте со сверхзвуковой скоростью Уг > аг(а — скорость звука на высоте Н ). Обозначим давление воздуха на высоте Я через р давление в камере горения (К. Г.) р будет значительно превышать давление / ,, так как в камере горения скорость сравнительно невелика. Пренебрегая этой скоростью, можем считать р. , = р., . Для улучшения сгорания горючего и повышения к. п. д. двигателя важно иметь в камере горения, по возможности, более высокое давление. Подсчитаем это давление сначала в предцо-ложении изэнтропичности процесса входа внешнего воздуха внутрь ВРД< [c.192]

В-третьих, и до того, как ЛАБОРАТОРИЯ стала направлять своих воспитанников в другие подразделения ИНСТИТУТА, газовая динамика не была ее монополией. В других подразделениях ЦИАМ работали разносторонний гидро-газодинамик Г. Ю. Степанов с коллегами и создатель теории критических режимов сверхзвукового эжектора - Ю. Н. Васильев, начинал свой творческий путь действительный член РАЕН Г. А. Тирский - ныне глава известной научной школы, много лет в отделении компрессоров работает В. Э. apen. Труды перечисленных ученых, их учеников и коллег, а также других специалистов ЦИАМ по гидро- и газодинамике, теориям горения и устойчивости и т.п. тоже могли бы составить не один юбилейный сборник. Подводя итог, можно сказать, что большую часть своих неполных 50 лет ЛАБОРАТОРИЯ благодаря чрезвычайно удачному старту, вниманию, которое уделялось науке в СССР, непрерывному притоку научной молодежи (прежде всего из МФТИ), а также собственным усилиям и достижениям пребывала в чрезвычайно благоприятной научной среде (об иных факторах благонриятствования - ниже). Поэтому при отказе составителей СБОРНИКА от провозглашенного выше принципа формирования авторского коллектива изложенные обстоятельства сделали бы неизбежной систему квот с отказом от даже робкой надежды на реализацию идеи создания ГАЗОДИНАМИЧЕСКОГО БЕСТСЕЛЛЕРА. Отбор материалов, составивших первые 8 [c.13]

В последние годы квазиодномерные модели нашли ирименение в задачах оптимизации, связанных с гиперзвуковыми летательными ан-паратами. Для этих целей в [22] построена одномерная математическая модель камеры сгорания водородовоздушного гиперзвукового прямоточного реактивного двигателя. В ее основе лежит использование кривой выгорания— зависимости полноты сгорания по воде от продольной координаты и от конструктивных особенностей камеры. Эта кривая, описываюгцая процессы смешения и горения (ире-врагцения в воду) водорода и кислорода, предполагалась известной из предварительных расчетно-экспериментальных исследований указанных процессов при сверхзвуковой скорости потока. В примерах [c.20]

Гл. 9.9. Численное исследование интенсификации сверхзвукового горения и профилирование камеры сгорания ГПВРД. Копченое В.И., [c.719]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...