Температура естественного состояния

Величина 0 является приращением температуры по сравнению с температурой естественного состояния Tq. В дальнейшем в соответствии с принятым предположением о малости деформаций будем считать, что 0/Го 1. [c.79]

В наших рассуждениях мы ограничимся такими температурами, при которых механические и термические материальные коэффициенты можно считать постоянными, А именно мы предположим, что 0/Го <С1, где 0 — температура, отсчитываемая от естественного состояния тела, а Т о—абсолютная температура естественного состояния. [c.465]

Здесь мы ввели температуру естественного состояния Т о и перепад температуры 0. [c.803]

Стандартная теплота образования — это изменение энтальпии при образовании соединения при 25 °С и 1 ат.м из его элементов в свободном виде в их естественном состоянии при 25 °С и 1 атм. Стандартная теплота сгорания — это изменение энтальпии при реакции данного вещества с элементарным кислородом, взятыми каждый при 25 °С и 1 атм при условии образования определенных продуктов при тех же температуре и давлении. Продукты сгорания определяются элементами, составляющими исходное соединение. Углерод окисляется до двуокиси углерода, водород — до воды (жидкой), азот не окисляется, но образует газообразный азот, и сера обычно окисляется до двуокиси серы. [c.62]

Предположим, что в естественном состоянии (ej = О, aij = 0) тело имеет некоторую постоянную температуру Tq. [c.67]

Для тепловой изоляции могут применяться любые материалы с низкой теплопроводностью. Однако собственно изоляционными обычно называют такие материалы, коэффициент теплопроводности которых при температуре 50—100° С меньше 0,2 Вт/(м-°С). Многие изоляционные материалы берутся в их естественном состоянии, например асбест, слюда, дерево, пробка, опилки, торф, земля и др., но большинство их получается в результате специальной обработки естественных материалов и представляет собой различные смеси. В зависимости от технологии обработки или процентного состава отдельных компонентов теплоизоляционные свойства материалов меняются. К сыпучим изоляционным материалам почти всегда добавляются связующие материалы, которые ухудшают изоляционные свойства. [c.200]

Прежде всего следует иметь в виду, что в установке не все исследуемое вещество находится в пьезометре и имеет температуру равновесного состояния, а часть его, например в выводном капилляре, находится при совершенно иных температурах. Естественно, что влияние этого балластного объема на результаты опыта будет тем меньше, чем меньше его относительная величина. С этой точки зрения не следует применять пьезометр небольшого объема, а при конструировании надо принять меры к уменьшению величины балластного объема установки. [c.182]

Затем определяют температуру воды в пруду в естественном состоянии, т. е. при расчетных метеорологических условиях, но без подогрева сбрасываемой теплой водой и без учета действия притекающей холодной воды.. [c.376]

Температуру воды в естественном состоянии можно определить по вспомогательному графику 1 фиг. 249. [c.376]

Возьмите полоску, приготовленную таким образом, за концы большими и указательными пальцами каждой руки н приведите ее середину в легкое соприкосновение с краями губ, заботясь о том, чтобы полоска все время оставалась прямолинейной, но не растягивайте ее сильно по сравнению с длиной в естественном состоянии. После этих предварительных действий быстро растяните полоску и вы сразу же почувствуете заметную теплоту в той части рта, которая касается полоски это происходит в результате повышения температуры каучука. Причем с ростом растяжения резина становится все теплее, а края губ обладают высокой степенью чувствительности, которая позволяет нм легче, чем другим частям тела, обнаруживать эти изменения. Увеличение температуры, которое замечается при растяжении каучука, можно сразу же снять, позволив резине снова укоротиться, что она проделает за счет своей упругости, лишь только перестанет действовать растягивающая сила. Быть может, мне скажут, что описанный эксперимент был проведен неряшливо, что тот, кто желает добиться точности, не станет доверять собственным ощущениям при описании явления, а воспользуется термометром. Если такое возражение будет высказано, то ответ на него очевиден эксперимент в его настоящем виде демонстрирует сам факт, убеждая наши чувства, которые являются в этом случае единственным судьей, в том, что температура кусочка каучука изменяется при изменении его размеров. Использование термометра позволит определить относительные изменения этих величин, передав измерение температуры от губ к глазам эксперименты такого рода имеют уже математическую природу (в смысле возможности оценить явление не только качественно, но и количественно,— А. Ф.), они дают сведения, которые мы пока еще не умеем использовать, поэтому мы сейчас не заботимся о количественной стороне, но хотим установить сам факт, который может помочь нам раскрыть причины необычной упругости, наблюдаемой у каучука . [c.77]

Рассмотрим в рамках теории малых упругопластических деформаций процесс неизотермического нагружения из естественного состояния твердого деформируемого тела внешними силами Fj, Ri при граничном перемещении г о. Температура Т(ж, t) отсчитывается от некоторого начального состояния Tq. [c.98]

Рассмотрим при t процесс термосилового нагружения слоистого тела из естественного состояния внешними объемными t) и поверхностными Щ х, t) усилиями, заданными внутри и на поверхности каждого слоя. Температура Т х, t) считается известной (здесь и в дальнейшем индекс к — номер слоя). Возникающие перемещения в теле непрерывны на границах слоев. [c.111]

Максимальный прогиб упругопластического стержня на втором полуцикле 2" мало отличается от прогиба из естественного состояния 2, так как циклическое деформационное упрочнение дюралюминия составляет 1 % (см. табл. 2.1). Прогиб вязкоупругопластического стержня 3" превышает начальный 3, так как на первом полуцикле температура возрастала от комнатной до Tk[t) в слоях стержня, что отслеживалось функцией нелинейности в наследственных соотношениях (4.63), а на втором полуцикле она оставалась равной своему максимальному значению перед разгрузкой. Учет радиационного упрочнения и влияния нейтронного потока на вязкость материала уменьшает и, соответственно, увеличивает прогиб вязкоупругопластического стержня на обоих полуциклах примерно одинаково. [c.187]

Однако важнейшим процессом, определяющим структуру литого материала, является распад пересыщенного твердого раствора Nb — Zr (Hf) — С, протекающий при охлаждении закристаллизовавшегося слитка. Как показали исследования по гомогенизации сплавов Nb — Zr (Hf) — С, охлаждение со скоростями от 9 град/с до (5-7-7)-10 град/с с температур однофазного состояния или из жидкого состояния не предотвращает распад твердого раствора, идущий с образованием вторичных карбидов [48—51]. Естественно, что при скоростях охлаждения слитков даже лабораторных плавок [c.181]

Наиболее интенсивно распад твердого раствора протекает в области температур, соответствующей двухфазному равновесному состоянию и обеспечивающей одновременно достаточно высокую диффузионную подвижность атомов компонентов. В различных системах такие условия могут достигаться как при комнатной температуре (естественное старение), так и при повышенной температуре (изотермический отжиг). [c.208]

При отсутствии внешних сил и при определенной температуре упругому телу свойственно иметь определенную форму и определенный объем. Это состояние тела будем называть естественным состоянием. [c.14]

При удалении внешних сил деформированное упругое тело возвращается к своему естественному состоянию, соответствующему данной температуре. Таким образом, естественное состояние идеального упругого тела при данной температуре является устойчивой формой равновесия при этой телшературе. Упругое тело обладает свойством накапливать в себе энергию в обратимой форме. Для того чтобы вызвать деформацию тела, нужно затратить известное количество работы и наоборот, такое же количество работы получаем при удалении внешних сил, когда тело возвращается к своему естественному состоянию (при деформации температура тела предполагается все время постоянной). [c.14]

Растворимость ряда легирующих элементов и их химических соединений с алюминием при понижении температуры сильно понижается. В то же время, при быстром охлаждении твердые растворы этих элементов в алюминии способны к переохлаждению. Таким образом, в результате первой операции термической обработки (закалки) получается пересыщенный раствор легирующих элементов — меди, магния, кремния, цинка и других — в алюминии. Сплав в закаленном состоянии обладает малой прочностью. После выдержки в течение длительного времени при обычной температуре (естественное старение) или после небольшой выдержки при повышенных температурах (порядка 150°), происходит выпадение из раствора мелких (дисперсных) кристалликов химических соединений, значительно увеличивающих прочность обработанных таким образом алюминиевых сплавов. [c.190]

А (—е[.р). В исходной конфигурации А(0, Го) = 0. Такое выражение объемной плотности свободной энергии дает возможность рассматривать не только малые отклонения абсолютной температуры от начальной, но и достаточно большие, однако при сохранении малости температурной деформации. Функция температуры В Т) равна нулю при температуре То естественного состояния. Она определяет изменение свободной энергии только вследствие изменения абсолютной температуры. [c.91]

Т, то 3ij 0. При температуре Го естественного состояния термодинамической системы В1(Го,Го) = О, т.е. свободная энергия — функция только деформации, а при Sij = О свободная энергия зависит только от абсолютной и термодинамической температур и векторного внутреннего параметра состояния. [c.104]

Полагая, что при температуре Го естественного состояния и Sij = О массовая плотность энтропии /г = О, получим, в общем случае, дВ/дТ = О и дВх/дТ = 0. [c.104]

Ниже всегда будем предполагать, что изменение температуры 0 мало по сравнению с Гд. Разложим Е в окрестности естественного состояния покоя (вц = О, 0 = 0). Будем иметь [c.36]

Здесь Т обозначает температуру в данной точке, причем за нуль шкалы температур принята температура тела в естественном состоянии V обозначает некоторую положительную постоянную, зависящую от свойств вещества тела ). Соотношения (1) заменяют в нашем случае обобщенный закон Гука и отличаются от соотношений, выражающих последний только слагаемыми —vT в правых частях первых трех формул (1). [c.159]

Пусть в недеформированном и ненапряженном состоянии (внешние силы отсутствуют) тело имеет температуру Го. Указанное исходное состояние мы назовем естественным состоянием тела. Вследствие действия внешних нагрузок, т. е. массовых и поверхностных сил, а также вследствие действия внутренних тепловых источников и нагрева (или охлаждения) поверхности, тело будет деформироваться, а его температура изменяться. В теле возникнут перемещения ии причем приращение температуры составит Q = T — Го, где Г — абсолютная температура точки X тела. Изменению температуры сопутствует возникновение [c.10]

Предположим, что тело в момент I = О находится в естественном состоянии, т. е. в состоянии, в котором перемещения, деформации и напряжения равны нулю, а температура равна некоторому постоянному значению То. Если это тело нагрузить внешними силами, т. е. массовыми и поверхностными силами, то в нем возникнет не только поле перемещений и, но также температурное поле, отличное от То. Эти поля будут функциями положения X, а также времени 1. Аналогично, нагревание поверхности тела и возникновение источников тепла вызовут два вышеуказанных поля. В каждом случае деформация тела связана с изменением содержащегося в теле тепла, с возмущением температурного поля. [c.70]

Разложим выражение свободной энергии в ряд Тейлора по отнощению к естественному состоянию, т. е. состоянию, в котором ец = О и Т = То (через Т = Тц обозначим абсолютную температуру состояния, в котором как деформации, так и напряже ния равны нулю) [c.78]

Если на односвязное тело, находящееся при температуре То естественного состояния, не действуют внешние силы (массовые и поверхностные), то тело находится в естественном, ненапряженном состоянии. [c.540]

Пусть тело находится в естественном состоянии, в котором как деформации, так и перемещения равны нулю. В процессе деформирования, осуществляющегося достаточно медленно, происходит изменение температуры. Предположим, однако, что происходит теплообмен с окружающей средой, так что процесс можно считать изотермическим. При установившемся деформировании и отсутствии источников тепла и нагрева все полевые величины, перемещения и и повороты ю становятся независимыми от времени, а 0 = 0 (7 = Т о). [c.834]

Условия на поверхности разрыва в рассматриваемой термовязкоупругой сплошной среде можно получить, если положить, что отклонение абсолютной температуры от температуры естественного состояния невелико Т — Го /Го -С 1. Предполагая также, что возмущения в однородной среде распространяются со скоростью В из закона сохранения количества движения (3.11) получаем [c.136]

В последнем соотношении Т о — абсолютная температура естественного состояния, Се — тбплоемкость при постоянной деформации, Pij—коэффициенты, содержащие как температурные, так и упругие постоянные. [c.550]

Пусть в ненапряженном и недеформированпом состоянии тело имеет температуру Тц (гипотеза о существовании естественного состояния). Вследствие действия внешних нагрузок, тепловых источников внутри тела, нагрева и охлаждения поверхности тело будет деформироваться, а его температура изменяться возникает поле перемещений и = и х, i), приращение температуры составит 8Т = Т — То. Будем предполагать, что величина 8Т не слишком велика, так что упругие и тепловые характеристики от 6Т не зависят. [c.50]

Обратимое изменение состояния сложной изолированной системы означает следующее. Изолированная система состоит в самом общем случае из отдельных, отличающихся друг от друга частей (например, по температуре, давлению, составу и т. д.), которые в общем случае могут быть даже не связаны между собой. Энтропия, внутренняя энергия и объем системы в целом равны соответственно сумме энтропий, внутренних энергий и объемов, составляющих систему частей. Когда температура, давление, состав или какие-либо другие свойства разных частей системы различны, то состояние системы не является, естественно, состоянием полного термодинамического равновесия и должно поддерживаться действием различных регуляторов адиабатических перегородок, жестких стенок, полупроницаемых перегородок н т. п. Если действие регуляторов осуществляется достаточно медленно, т. е. квазистатически, так чтобы в любой момент времени каждая из частей системы находилась в локальном равновесии, а общая энтропия и объем системы сохраняли неизменные значения, то состояние системы будет изменяться обратимым образом. [c.98]

Еели деформирование совершается изотермически, т. е. в процессе деформирования температура Т остается постоянной, равной температуре То тела в его естественном состоянии, то в этом случае потенциалом тензора напряжений является свободная энергия F [c.54]

Обратимое изменение состояния сложной изолированной системы означает следующее. Изолированная система в общем случае состоит из отдельных, отличающихся одна от другой частей (например, по температуре, давлению, составу и т. п.), которые в общем случае могут быть не связаны между собой. Энтропия, внутренняя энергия и объем системы равны соответственно сумме энтропий, внутренних энергий и объемов, составляющих систему частей. Когда температура, давление, состав или другие свойства разных частей системы различны, то состояние системы не является, естественно, состоянием полного термодинамического равновесия и должно поддерживаться действием различных регуляторов (адиабатических перегородок, жестких стенок, полупроницаемых перегородок и т.п.). Если действия регуляторов доста- [c.127]

Одно из важных направлений исследований по программе Плаушер связано со свойствами горных пород, особенно тех, которые меняются с изменением условий от естественного состояния массива до динамической деформации при высоком давлении и температуре. [c.34]

Зрнмечание. Номограмма построена при температурах воды в водохранилище в естественном состоянии, равных температурам воздуха по сухому термо метру, и при скорости ветра на высоте 2 н от поверхности воды. При отклонении от указанных условий брать поправки по вспомогательным графикам. [c.167]

Конструкции чувствительных элементов. Для измерения температур до 630,74 С применяются ТС, чувствительные элементы которых изготовляются из платиновой проволоки диаметром от 0,05 до 0,2 мм, свободной от натяжений, бифилярно намотанной на каркас для устранения влияния магнитных помех. В качестве изоляционного каркаса применяются слюдяные пластины, керамические стержни крестообразной формы сечения из кварца или окиси алюминия с канавками, в которых размещаются спирали. Слюда в естественном состоянии содержит связанную воду и адсорбированные газы. В процессе измерения выделяющиеся газы и водяные пары могут захватываться проволокой чувствительного элемента с одновременным изменением сопротивления. Во избежание этого слюдяные каркасы следует перед навивкой прокалить в вакууме. В общем, слюду не реко.чендуется применять при температурах выще 450 °С. Кварц, алунд и фарфор лучше сохраняют изоляционные показатели. При 630 °С ток, протекающий по изолятору каркаса, обусловливает погрешность порядка 10 К. При дальнейшем повышении температуры погрешность, вызванная потерями изоляционных характеристик каркаса, быстро растет и в значительной мере зависит от технологии изготовления каркаса. [c.134]

В реагирующих газах не может происходить равновесное распределение энергии. Даже если рассматривать возможность сбразоБаиия новых типов молекул в результате химической реакции. Если молекула вследствие химической реакции перешла в возбужденное состояние, то весьма существенное значение имеют ее последующие превращения. Среднее время, необходимое молекуле для излучения света и перехода в основное состояние (время жизни), для разрешенных электронных переходов составляет 10 ...10 с. В газах обычных пламен, горящих при атмосферном давлении, молекулы испытывают около ] о соударении за 1 с, если предполагать, что их поперечные сечения имеют нормальную величину. Но молекулы, находящиеся в возбужденном состоянии, должны иметь большие поперечные сечения. Таким образом, можно принять, что возбужденная молекула в газе под атмосферным давлением испытывает от 10 до 1000 столкновений, что явно недостаточно для достижения равномерного распределения энергии по степеням свободы. Поскольку в ряде случаев давление составляет 0,1 или даже 0,01 атмосферного, невозможность выравнивания распределения энергии в течение времени жизни возбужденной молекулы в этих условиях становится еще более очевидной. Восстановлению равновесного распределения энергии препятствуют также огромные градиенты температур в пламенах, достигающие сотен тысяч кельвинов на миллиметр. Такие градиенты температур, естественно, [c.412]

В условиях высокой плотности дислокаций и формирования ячеистой структуры приобретают значение новые механизмы развития деформаций поворотные моды [103], термически активируемые процессы [57 ], переползание дислокаций. Определяющим становится взаимодействие не отдельных дислокаций, а дислокационных ансамблей. Недислокационные процессы деформации и разрушения доминируют также при низких гомологических температурах. Естественно, пластичность материалов в таких условиях мала. К примеру, в карбиде и нитриде титана заметную подвижность дислокации приобретают при температурах около 1000° С и важным параметром, определяющим прочностные свойства материалов, оказывается прочность границ зерен и их насыщенность дефектами строения. Большое влияние на подвижность дислокаций оказывает наличие примесей, стехиометрия соединений, число электронов в связных и антисвязных состояниях. [c.6]

Координаты. Всюду используется фиксированная ортогональная система координат. Координаты материальной точки Р в естественном состоянии с нулевым напряжением и фиксированной температурой обозначаются щ ( = 1, 2, 3). Координаты той же самой точки Р в реальном состоянии обозначаются через X,-. В некоторых случаях рассматриаается равновесное исходное начальное) состояние, отличающееся от естественного состояния, и координаты точки Р в этом состоянии обозначаются АГ,-. Единичные векторы вдоль координатных осей обозначаются i , jg. [c.26]

Хромистый железняк и хромомагнезитовый кирпич. Хромистый железняк (руда) состоит в основном из соединений хрома, железа и кислорода. Применяется в естественном состоянии в виде обтесанных кусков, либо в виде кирпичей. Температура плавления 1600—1650° С. Хромистый железняк хорошо переносит резкие температурные изменения, сопротивляется истиранию и не поддается действию шлаков. При горячих ремонтах пода на ходу печи хромистый железняк является лучшим материалом. Из хромистого железняка в комбинации с магнезитом (углекислым [c.54]

Классическая термоупругость. Рассмотрим деформируемое твердое тело — сплошную среду, имеющую хотя бы одно естественное состояние, занимающее объем V и ограниченное поверхностью S. Под действием тепловых и механических нагрузок в теле возникают деформации и напряжения, изменяется температура. При отклонении температуры T(x,i) от температуры То = onst естественного состояния в теле возникают температурные деформации, [c.91]

Это закон теплопроводности Фурье для анизотропного упругого тела. Компоненты тензора Xij можно при небольших изменениях температуры (относительно естественного состояния) тракто вать как величины постоянные, не зависящие от температуры. В силу постулата Онзагера, величины lij также образуют сим метричный тензор. Так как на величины следует [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...