Полость эллипсоидальная

Сдвиг 131, 232, 269, 298 --чистый полостей эллипсоидальных 377—379 Сильфоны — Расчет 36, 37 Скрепление цилиндров толстостенных 420—422 [c.462]

Вторая глава посвящена исследованию устойчивости движений несжимаемой жидкости в полостях эллипсоидальной формы, цилиндрах эллиптического сечения, а также периодических двумерных течений. Результаты теоретического анализа сравниваются с результатами лабораторных экспериментов. Специально исследуется влияние сил Кориолиса на гидродинамическую устойчивость, что представляет интерес для геофизических приложений. [c.6]

Обратимся сначала к эллипсоидальному слою очень малой толщины, которую мы будем считать величиной первого порядка выберем внутри полости какую-нибудь точку F (фиг. 28) и рассмотрим элементарный конус с вершиной в этой точке. Этот конус вырежет на поверхности внешнего эллипсоида элементарную площадку da — основание материального элемента, заключенного внутри [c.85]

Однородное вихревое движение жидкости в эллипсоидальной полости. Пусть полость имеет форму эллипсоида [c.286]

Окружная кольцевая трещина, отходящая от эллипсоидальной полости. ....................................................... 639 [c.456]

Эллипсоидальная полость в неограниченной упругой среде. Напряженное состояние на бесконечном удалении от полости задается тензором [c.292]

Постановка и решение этой задачи представляет интерес, по крайней мере, для следующих приложений а) растяжение и изгиб балок или пластин с эллипсоидальной внутренней полостью б) равновесие горного массива с эллипсоидальной выработкой в) хрупкое разрушение тел с плоскими трещинами, имеющими в плане форму эллипса г) стоксово движение эллипсоидального пузыря в вязкой жидкости. [c.174]

Вычислим правую часть уравнения (4.57) для случая, когда s иг — скалярные параметры, уравнение (4.52) имеет вид (4.22), а функция распределения параметра г задана в форме (4.18). Рассмотрим поперечную дисковую трещину (к аналогичным результатам приводит трещина в условиях плоской деформации, краевая трещина ИТ. п.). Представим трещину в виде сильно сплющенного эллипсоида вращения с полуосями, длины которых равны /, / и р . Распределение напряжений около эллипсоидальной полости найдем, используя известное решение задачи теории упругости. Для приближенных оценок можно принять коэффициент концентрации на фронте трещины [c.144]

Для построения количественной теории, основанной на вышеизложенной концепции, необходим расчет упругой энергии заключенного в матрице кристалла. Если предположить, что матрица упруго изотропна, расчет этот для эллипсоидального включения может быть проведен путем рассмотрения следующей последовательности мысленных операций (Эшелби [29]). Вырежем из матрицы некоторый объем а-фазы и дадим ему возможность превратиться в р-фазу. Приложим теперь к поверхности этого кристалла напряжения, которые возвратят его размер и форму к размеру и форме полости в матрице. Поместим нашу р-фазу в эту полость, сварим поверхности раздела и дадим напряжениям возможность релаксировать. Таким путем мы оценим упругую энергию при когерентном превращении. Если два кристалла некогерентны, то в расчет принимается только изменение объема в этом случае можно считать, что полость заполнена сжимаемой жидкостью, объем которой равен нормальному объему р-кристалла. [c.336]

Эллипсоидальная полость. Эллиптическое врап е- [c.190]

Движение жидкости в эллипсоидальной полости 185 [c.184]

В случае эллипсоидальной полости значения коэфициентов в формуле (I) могут быть вычислены по 110. Мы найдем этим путем, если оси координат совпадают с главными осями эллипсоида, что [c.224]

Многослойная структура с полостью или упругим включением канонической формы. Рассмотрим случай, когда полость (упругое включение) целиком расположено в одном из элементов многослойной структуры и имеет границу, представляющую собой координатную поверхность в ортогональной криволинейной системе координат (цилиндрической, сферической, эллипсоидальной). В этом случае при исследовании задачи о динамическом воздействии плоского жесткого штампа на поверхность пакета слоев или многослойного полупространства с полостью или включением целесообразно использовать принцип суперпозиции. Это позволяет точным образом свести краевую задачу динамической теории упругости к системе интегро-функциональных уравнений, при решении которой можно использовать, в зависимости от расположения неоднородности, различные методы анализа. [c.311]

Случаи, когда движение жидкости в полости характеризуется конечным числом переменных. Эти случаи являются наиболее простыми, и возможны лишь при полном заполнении полости идеальной жидкостью, когда движение жидкости является безвихревым, или когда оно является однородным вихревым в эллипсоидальной полости. [c.181]

Переходя к замкнутым полостям в массиве с постоянным градиентом температуры на бесконечности, отметим, прежде всего, что задача об определении температурного поля в покоящейся жидкости математически эквивалентна известной задаче электростатики об определении поля в диэлектрическом образце, помещенном в первоначально однородное электрическое поле. Нас интересует случай, когда получающееся распределение температуры в жидкости оказывается равновесным (т. е. когда градиент температуры в жидкости постоянен и вертикален). На языке электростатики это означает, что поле в образце, помещенном в первоначально однородное поле, также должно быть однородным. Как известно Р], это возможно лишь в случае достаточно высокой симметрии образца. Такой симметрией обладает трехосный эллипсоид. Если эллипсоидальный образец помещается в однородное поле, то поле внутри образца также будет однородным, хотя его направление при произвольной ориентации эллипсоида не совпадает с направлением внешнего поля. [c.15]

Как пример рассмотрим случай сосуда, имеющего эллипсоидальную полость. Уравнение поверхности, ее ограничивающей, будет [c.473]

Эллипсоид. Стационарные и автоколебательные конвективные движения в полости эллипсоидальной формы (в том числе вращающейся) подробно исследовались в работах Ф.В. Должанского с сотрудниками. В [127] показано, что конвекция идеальной жидкости в эллипсоиде с пространственно-линейными полями скорости и температуры описывается шестимодовой системой уравнений движения тяжелого волчка. Для конвекции вязкой и теплопроводной жидкости предложены и изучены модели, в которых диссипативные эффекты учитывались феноменологически [128]. Непосредственный вывод шестимодовой модели из уравнений Буссинеска проведен в работе М.А. Закса [129]. Предложенная модель описывает до 13 различных стационарных режимов, обменивающихся устойчивостью при изменении числа Рэлея. Хаотический режим существует на интервалах значений числа Рэлея, ограниченных сверху и снизу последовательностями бифуркаций типа удвоения периода. [c.286]

Эту задачу можно рассматривать как задачу Дирихле для пространства с вырождающейся в эллипс (при р = с) эллипсоидальной полостью при симметричных относительно плоскости 2 = 0 краевых условиях (10.25). [c.123]

Притяжение однородным эллипсоидальным слоем внутренних ТОЧЕК. Понимая под эллипсоидальным слоем всякий материальный слой, заключенный между двумя концентрическими гомотетичными относительно общего центра эллипсоидами, мы покажем здесь, что, в предположении однородности, притяжение такого слоя во всякой точке внутренней полости равно нулю. [c.85]

Подученный таким образом результат, очевидно, распространяется на однородный эллипсоидальный слой конечной толщины, если представить себе его разложенным на элементарные (т. е. бесконечно тонкие) слои, что можно выразить словами так потен- циал однородного эллипсоидальпого слоя для всех точек внутренней полости имеет постоянную величину. [c.87]

Вибрационная устойчивость. В качестве модели использовали двухфазную среду несжимаемая жидкость — твердые частицы, полностью заполняющую эллипсоидальную полость, совершающую угловые колебания малой амплитуды. Исследования нелинейных колебаний и устойчивости движения такой системы провс денные в работах [4, 7] с помощью изложенной выше методики, позволили установить, что движение частиц приближенно описывается следующими уравне]1иями [c.111]

Рассмотрим идеальную однородную несжимаемую жидкость и предположим, что массовые силы потенциальные. Тогда при безвихревом движении жидкости (v= grad Ф) в произвольной полости или однородном вихревом движении жидкости в эллипсоидальной полости" система тело — жидкость оказывается динамическп [c.284]

ОКРУЖНАЯ КОЛЬЦЕВАЯ ТРЕ1ДИНА, ОТХОДЯЩАЯ ОТ ЭЛЛИПСОИДАЛЬНОЙ ПОЛОСТИ [149- 150] [c.639]

К пп. 5.6—5.8. Задача о наиряженном состоянии в окрестности эллипсоидальной полости рассмотрена в работе. [c.918]

Поднльчук Ю, Н., Напряженное состояние в окрестности эллипсоидальной полости ири произвольных постоянных усилиях на бесконечности, Докл. АН УССР, № 9. стр. 1150—1154, 1964. [c.918]

При таком условии наибольшая часть магнитного потока, вытесненного полостью, будет ответвляться в область больших магнитных проницаемостей, т. е. по оси 2. В результате конфигурация магнитного поля рассеяния, обусловленного локальной несплош-ностью, на поверхности пластины вблизи дефекта имеет форму эллипса, большая ось которого располагается перпендикулярно к вектору поля, намагничивающего пластину. На рис. 1.4 изображена топография поля дефекта, обусловленного локальной полостью. Топография снята ленточным датчиком. При этом обнаружено, что с ростом намагниченности изделия эллипс принимает более вытянутую форму. Этот результат согласуется с работами [5, 96], в которых эллипсоидальность поля рассеяния, обусловленного локальным дефектом, объясняется теорией поверхностных зарядов. Кро.ме того, в работе [96] отмечено, что в слабых намагничивающих полях большая ось эллипса располагается параллельно вектору намагниченности изделия, что также свидетель- [c.31]

Пространственная задача о концентрации напряжений в бесконечном теле, ослабленном полостью в виде трехосного эллипсоида, рассматривалась Садовским и Штернбергом (Sternberg) [1], Грином и Снеддоном [1]. В этих работах рассморены нагрузки, приложенные симметрично относительно главных плоскостей эллипсоидальной полости или плоскости двумерной трещины. [c.423]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...