Дебая радиус

Здесь (и = (в —puo i o = (л о — дрейфовая скорость электронов Yn = Кмм — i(d )/D + — постоянная спадания колебаний плотности заряда в полупроводнике Го = (0/юм) — радиус Дебая (радиус экранирования заряда в полупроводнике). Постоянные и, Ф, N, Фц и связь между ю и р, т. е. дисперсионное уравнение задачи, должны быть определены из граничных условий. Эти условия заключаются в непрерывности ф и O , т. е. равенстве поверхностных импедансов пьезокристалла и полупроводника. Кроме того, при х = 0 обращается в нуль нормальная компонента тока / = О и тензора напряжений о с = 0. [c.148]

Чтобы определить дебит колодца, необходимо знать, помимо величии // , (или 5), и к, величину радиуса действия колодца Ro. Лучше всего эту величину определять опытным путе.м. [c.307]

XI.5. Вычислить дебит артезианской скважины при условии, что мощность водоносного пласта / = 15 м глубина откачки s = 6 м диаметр скважины d = 0,3 м радиус влияния = 150 м, если коэффициент фильтрации а) /г = 10 м/сутки б) = 1 см/с. [c.281]

XI.6. Определить дебит совершенного артезианского колодца, если мощность водоносного пласта t = Ъ м диаметр колодца d = 30 см напор в водоносном пласте в естественном состоянии // = 30 м глубина воды в колодце /г = 15 м, при а) радиусе влияния колодца R = [c.281]

Определить дебит скважины, проведенной до подошвы непроницаемого пласта, при следующих данных глубина скважины Н = 2400 м, диаметр скважины D = 200 мм, мощность пласта h = = 12 м, проницаемость пласта К = 460 мд, пластовое давление = = 180 ат, забойное давление = 84 ат, радиус контура питания скважины R — 350 м, плотность нефти р = 840 кг/м , динамический коэффициент вязкости нефти в пластовых условиях р, = 3,2 сПз. [c.101]

Определить дебит скважины при следующих данных мощность пласта h = 2,6 м, проницаемость пласта К = 94 мд, диаметр скважины 168 мм, радиус контура питания R = 320 м, пластовое давление = 120 ат, забойное давление = 78 ат, плотность нефти р = 845 кг/м , динамический коэффициент вязкости нефти в пластовых условиях х = 2,8 спз. [c.101]

Определим приток (дебит) воды к совершенному (см. 10.7) колодцу, собирающему воду из безнапорного пласта (рис. 8.3), в случае ламинарного режима фильтрации. Расход воды через концентрические цилиндрические поверхности радиусом х в пределах депрессионной воронки на основании формулы (8.2) равен [c.88]

Пример 48. Определить дебит естественного газа из скважины, диаметр которой равен 300 мм. Мощность пласта 2 ж, радиус контура питания 500 ж, проницаемость 3 дарси. Статическое давление у забоя 70 ama, динамическое давление у забоя 50 ama. Газ имеет средний молекулярный вес 18,5 и абсолютную вязкость 2,3 10 г/сж сек при пластовой температуре +50°. [c.337]

Определить дебит скважины при условии фонтанирования, если диаметр скважины / = 305 м.и и радиус дренирования / = 500 м. [c.148]

Определить дебит воды, считая радиус контура питания / =150 м и принимая коэффициент фильтрации с для песка, свободного от глины. При решении задачи потерей напора в колонне труб пренебречь [30, 272]. [c.149]

Определить дебит естественного газа из скважины диаметром = 200 мм. Мощность пласта = 2,5 м радиус контура питания / = 800 м, проницаемость = 4 дарси. Статическое давление у забоя Рз. с — 90 ата динамическое давление / з, д = 60 ama. Средний молекулярный вес газа Л1 — 20,0 вязкость i = 2,0 Ю z M сек. Температура пласта равна 7 = 50 "С. [c.149]

Установив число колодцев и их расположение в плане и зная дебит каждого колодца, находят глубины воды hg в колодцах. При этом поступают следующим образом рассматривая тот или другом колодец, задаются его радиусом г о и затем прилагают зависимость (17-104) к точке депрессионной поверхности, находящейся на расстоянии Го от центра рассчитываемого колодца, т. е. к точке, совпадающей со стенкой этого колодца. Очевидно, вычисленная по формуле (17-104) глубина фильтрационного потока для указанной точки и будет представлять собой глубину воды в данном колодце. [c.564]

Величина, стоящая в правой части, обычно не настолько мала, чтобы можно было считать с достаточным приближением h = Н. Обозначим через R то значение г, при котором ордината свободной поверхности h приближается достаточно близко к своей асимптоте, например hlH = 1 — е, где заданное число е достаточно мало [2]. Величину R можно назвать радиусом воронки депрессии. С большей степенью определенности ее можно найти при помощи теории неустановившихся движений. Оказывается, что R будет иметь такой же вид, как и при R во второй формуле (12), но числовой множитель перед корнем будет примерно вдвое больше. Если в первом выражении (12) для дебита вместо R подставить R, то дебит уменьшится, но незначительно. [c.181]

Если контур питания С имеет произвольную форму, то, отобразив область, ограниченную им, на внутренность круга радиуса с помощью уравнения Z = F (г), найдем, что дебит скважины, находящейся в точке Zq, выражается так [c.314]

Рентгенограммы порошка получают в камерах Дебая, в которых радиус г обычно делают таким, чтобы между Т в мм и В в градусах была наиболее простая связь. Так, если [c.167]

Если трактовать радиус Дебая — Хюккеля как длину, на которой энергия кулоновского взаимодействия центрального иона с замороженной ионной атмосферой становится соизмеримой с энергией теплового движения иона при отклонении от центра равновесия [c.70]

Цезиевый плазменный ТЭП с адсорбционными электродами на основе тугоплавких металлов, является основным применяемым типом ТЭП. МЭЗ заполнен паром цезия, поступающим из цезиевого термостата, и в нем образуется цезиевая плазма, что приводит к минимизации пространственного заряда, кроме узких (порядка 5—10 мкм — радиус Дебая плазмы) приэлектродных слоев. Адсорбция цезия на поверхности электродов приводит к снижению работы выхода электронов до оптимальных значений (эмиттера 2,6—2,8 эВ, коллектора элементов 1,4—1,7 эВ). Адсорбция и ионизация цезия позволяют реализовать в ТЭП рациональные значения плотности мощности. [c.521]

Здесь мы ввели фундаментальный параметр Хд, который называется обратным радиусом Дебая-, он определяется формулой [c.247]

И диаметр твердой сферы. Поэтому может показаться, что условие (6.5.16) справедливо при больших плотностях. Это, однако, не так эффективный радиус Дебая, найденный самосогласованным образом, зависит от плотности поэтому, подставляя (6.5.13), получаем (численным множителем пренебрегаем) [c.249]

Ротор вибратора с закрепленным на нем деба лаисом в виде полуцилиндра радиуса R и массы mi равномерно вращается с угловой скоростью оз. Станина вибратора массы установлена на гладком горизон тальном фундаменте. Пренебрегая массой ротора и кор пуса вибратора, определить максимальное усилие Л ах передающееся на фундамент при работе вибратора. [c.102]

По получеипо.му уравнению можно построить линию напоров. Расход или дебит самого колодца (скважины) можно определить из (30-23 ), если положить Я = Яд при r = Ro, где кг, — так называемый радиус действия колодца, т. е. радиус цилиндрической поверхности, за которой уже не наблюдается изменение напора, и последний равен, следовательно, естественному напору. Радиус действия определяет зону влияния колодца. [c.306]

Пренеб )егая гидравлическими сопротивлениями при движении воды по стволу скважины, определить ее дебит, приняв коэ ициент фильтрации равным 0,05 см/сек и радиус контура питания 400 м. [c.97]

Величину R можно назвать радиусом влияния скважины на дебит. При этом значении Я, если бы для непроницаемого водоупо-ра выполнялось предположение о существовании радиуса влияния, h было бы равно Я. Однако если подставить г = Я в уравнение (7), то, принимая во внимание, что (оЯ = 1,123, получим —А 0,350 [c.180]

Рассмотрим расход воды через поверхность цилиндра произвольного радиуса г, высоты h. Он равен площади поверхности цилиндра 2пг/г, умноженной на величину скорости v. Если будеи считать дебит скважины Q положительным будет тогда < О для нагнетательной скважины), то получим [c.227]

Кривая (2.8), в отличие от кривой (1.4), асимптотически стре-мится к прямой h = Н. Что же считать радиусом воронки депрессии Можно принять за него то расстояние от оси скважины, для которого понижение S = Н — h имеет заданное малое значение, например несколько сантиметров, или же S Sg или S ff и т. д. имеют заданную величину. В следующем параграфе мы иначе подойдем к вопросу об определении радиуса воронки депрессии. Теперь же видим, что имеются две раз.пичных величины. Одну из них условно будем называть радиусом влияния скважины на дебит — это найденное нами R, выражаемое соответственно формулами (2.5) и (2.7). Она представляет то значение В, при котором формула для дебита в течении между слабопроница мыми пластами имеет вид формулы Дюпюи. Другое значение В (в дальнейшем оно обозначается у нас через В ) будем называть радиусом воронки депрессии — это расстояние, где кончается воронка депрессии. [c.231]

Если учитывать проницаемость смежных водоупоров, то уместно рассматривать две величины радиус влияния скважины на дебит — в нашем обозначении R, определяемый формулами типа (2.5) и (2.7), и радиус воронки депрессии Я, определяемый формулами типа (3.14) или (3.9). Формула (3.14) имеет ту же структуру, что и формула (2.7), только с большим числйвым множителем. Отметим, что если бы мы в формулу для дебита (1.6) подставили вместо R величину Д, то значение дебита несколько уменьшилось бы, но незначительно. [c.235]

В работе П. Я. Полубариновой-Кочиной [96] приведены графики (рис. 28) зависимости отношения дебита qi скважины, находящейся в центре эллиптической области, к дебиту скважины в круговой области радиуса В. Кривая I соответствует случаю, когда эллипсы равновелики кругу = аЪ. Кривая II получена для эллипсов с одинаковой малой полуосью Ъ = R. Видно, что дебит изменяется очень мало с изменением формы области питания. Поэтому во многих задачах можно ограничиваться простейшими схемами областей круг, полоса, полуплоскость и т. п. (см. Чарный И. А. [97, 98]). [c.314]

ДЕБАЕВСКИЙ РАДИУС ЭКРАНИРОВАНИЯ — характерный пространственный масштаб в плазме, электролитах или полупроводниках, на к-ром экранируется поле заряж. частицы за счёт накапливающегося вокруг неё облака зарядов противоположного знака. Д. р. э. впервые был введён в 1923 П. Дебаем (Р. Debye) в развитой им теории сильных электролитов. С учетом экра-ппровки электрич. потенциал ф (г), создаваемый вокруг заряж. частиц с зарядом Ze е — заряд электрона, [c.571]

Рабочим телом наиболее представительного семейства газоразрядных лазеров является плазма газового разряда. Под плазмой принято понимать частично или полностью ионизованное квазинейтральное газообразное вещество, размеры которого существенно превышают так называемый радиус Дебая, являющийся характерным размером, на котором происходит экранировка внесенного электрического заряда и где электрическая нейтральность плазмы может нарушаться. Радиус Дебая Го определяется температурой Те и концентрацией Пе электронов плазмы с помощью соотношения [c.75]

Следуя методу сращиваемых асимптотических разложений (Найфэ, 1984), введем новую переменную, масштабированную как = каг, и рассмотрим область > 1, в которой потенциал достаточно быстро убывает до нуля. Другими словами, мы предполагаем, что на масштабах, много больших дебаевского радиуса 1/к, электростатическая энергия связывания зарядов много меньше больцмановской энергии к Т, ответственной за их броуновское движение. В таком случае, раскладывая правую часть уравнения Пуассона-Больцмана и ограничиваясь лишь первым, отличным от нуля, слагаемым, приходим к уравнению Дебая-Хюккеля [c.67]

Квазивакуумный режим реализуется в цезиевом ТЭП при значении МЭЗ порядка радиуса Дебая (4—10 мкм). Вследствие малости межэлек-тродного зазора, который значительно меньше длины свободного пробега электронов для упругих и неупругих столкновений электронов с атомами це- [c.521]

Для физического объяснения температурной зависимости теплопроводности используется понятие средней длины свободного пробега волн L, которая, согласно теории Дебая [6, 71], определяет температурную зависимость к кристаллического диэлектрика. Аналогичное понятие используется в некоторых квазикристалл ческих теориях теплопроводности жидкости, где величина L принимается равной среднему меж-молекулярному расстоянию. Однако наличие в жидкостях области ближней упорядоченности позволяет предположить, что средняя длина свободного пробега волн ограничена именно размерами области ближней упорядоченности или радиусом корреляции. С повышением температуры данная величина, как это следует из вида радиальной функции распределения, полученной экспериментально, быстро уменьшается, что влечет за собой возрастание теплового сопротивления жидкости. Таким образом, именно температурные изменения средней структуры ближнего окружения частиц в жидкости являются основным фактором, определяющим вид функции [c.86]

Возможное изменение механических свойств кристалла на глубине дебаевского радиуса экранирования также предполагалось рядом авторов, например, М.Г. Мильвидским с сотр. [423] при анализе условий проявления фотомеханического, электромеханического и концентрационного эффектов (уменьшение микротвердости при пропускании тока, освещении и увеличении концентрации носителей при легировании соответственно), Т.А. Конторовой [430] при объяснении концентрационного эффекта [431], а также в ряде наших работ [108, 109, 309-312]. При этом Т.А. Конторовой [430] было введено понятие о частичной металлизации исходных ковалентных связей при легировании кристалла донорной смесью, что косвенно подтверждается данными по снижению упругой постоянной С44 [432] и температуры Дебая [433] при легировании. [c.133]

Это уравнение, иногда назьгааемое уравнением Пуассона — Больцмана, представляет собой центральный пункт теории Дебая — Хюккеля. С его помощью осуществляется программа самосогласованного определения эффективного потенциала и парной функции распределения. В нем же сосредоточена и слабость теории с фундаментальной точки зрения. Действительно, уравнение Пуассона справедливо в электростатике макроскопической непрерывной среды. Применение его к системе частиц фактически означает, что мы сглаживаем дискретное распределение частиц и заменяем их непрерывным распределением заряда. Такая процедура требует теоретического обоснования. Однако она позволяет успешно предсказывать результаты эксперимента, откуда следует, что подобные представления имеют глубокие основания. Мы можем качественно понять это, если представим себе, что внутри эффективного радиуса взаимодействия имеется очень большое число частиц. В таком случае (см. фиг. 6.5.4) на полевую частицу Q действует так много других частиц, что суммарный эффект может быть таким же, как и в случае непрерывного распределения заряда. Эти соображения будут уточнены ниже. [c.247]

Обсудим теперь количественно условия справедливости деба-евского приближения. Как уже говорилось, непрерывная модель является удовлетворительной, если в пределах радиуса действия эффективных сил находится много частиц. Это означает, что среднее расстояние между частицами должно быть значительно меньше радиуса Дебая хВ , или [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...