Линейный момент

Первый из них называется секта-риально статическим моментом, второй и третий — секторы-ально линейными моментами площади и, наконец, четвертый из написанных интегралов называется секториальным моментом инерции. Он обозначается через J . [c.331]

Таким образом, секториально линейные моменты относительно главных центральных осей и полюса, совпадающего с центром изгиба, [c.340]

J ds— линейный момент инерции дуги s относи- [c.336]

I У x Sy = /у —а 2 S — линейный момент инерции дуги s относительно оси у . [c.336]

Секториальные линейные моменты Jyu> вычисляют для профилей тонкостенных стержней, толщина которых б (s) есть функция дуговой координаты на средней линии / поперечного сечения. Относительно осей Ох и Оу они равны [c.210]

Секториальные линейные моменты выражаются в Секториальный момент инерции [c.210]

Линейным моментом частицы относительно начала координат называют вектор тг, а ее квадратичным моментом относительно осей координат — матрицу или тензор [c.70]

Рис. 16. Оптимальные законы движения с. мягкими" ударами (а) и без а й. мягких" ударов (d) в случае линейного момента сопротивления. [c.104]

Посадка витков цилиндрической пружины сжатия с точно выполненным постоянным углом подъема а происходит при полном сжатии пружины одновременно во всех витках. Характеристика такой пружины линейная. Моменту полного сжатия пружины соответствует резкий излом характеристики (рис, 6.7, а). [c.173]

Определяют секториально-линейные моменты относительно главных центральных осей и произвольного полюса Р хч>рйР и уш йР. Для этого [c.201]

L - матрица размера 3x3, элементы которой являются непрерывными при t е [О, +оо) функциями, характеризующими действующие на тело линейные моменты диссипативных и ускоряющих сил. [c.118]

Прежде чем перейти к определению пар, сделаем маленькое замечание относительно полученных сил. Если бы сосредоточили всю массу тела в центре тяжести и стали определять силу инерции этого центра тяжести, то нашли бы, что эта сила инерции сложилась бы 1) из центробежной силы инерции эта сила по величине равнялась бы Р и 2) из тангенциальной силы инерции эта сила по величине равнялась бы Q. Таким образом, если бы мы имели материальную точку массы М, то все силы инерции свелись бы к указанным двум силам. Но у нас есть еще пара. Этим отличается тело от материальной точки. Перейдем теперь к составлению пары, т. е. к определению проекций линейного момента пары на оси. [c.569]

Постараемся определить косинусы углов, которые образует с осями координат линейный момент О, полученный от сложения всех количеств движения. Если otj, суть эти углы, то [c.584]

Они представят нам проекции на оси линейного момента искомой пары. Будем иметь [c.593]

Для стандартных прокатных профилей значения секториального момента инерции приводятся в справочной литературе [23]. При стесненном кручении центр кручения, а также начало отсчета секториальной площади не могут быть выбраны произвольно. В 4 будет показано, что эти точки должны быть выбраны так, чтобы секториально-линейные моменты, а также секториально-статический момент были равны нулю, т. е. [c.25]

Т. е. модули моментов двух рассматриваемых статически эквивалентных пар равны между собой, а т. к. и стороны вращения этих пар одинаковы, то и моменты их равны. Нетрудно доказать это положение и для более" общего случая, а именно если две пары, произвольным образом расположенные в двух параллельных плоскостях, имеют равные моменты, то эти пары статически эквивалентны. Применяя правило параллелограма сил, можно одновременное действие двух пар заменить действием одной единственной пары, называемой равнодействующей парой, причем момент последней пары равняется сумме (векторной) линейных моментов составляющих пар. По- [c.309]

Е. ли принять, что на перемещении звена А В, равном Дф, момент изменяете по линейному закону, то [c.149]

На рис. 10.7 и 10.8 показаны механические характеристики электродвигателей постоянного тока. На рис. 10.7 момент М = = М (со) изменяется линейно, а на рис. 10.8 — по более сложному закону. Кривые Р = Р (ш) имеют параболический характер. На рис. 10.9 показана механическая характеристика водяной турбины. Все механические характеристики вида М = УИ (со) для машин-двигателей, показанные на рис. 10.7—10.9, являются нисходящими кривыми. На рис. 10.10 показаны механические характеристики асинхронного электродвигателя трехфазного тока. Эти характеристики имеют как нисходящий, так и восходящий участки кривой. [c.211]

Уравнение (2-3.1) является все же очень ограничительным. В самом деле, оно предполагает, что напряжение в некоторой точке в данный момент времени полностью определяется скоростью растяжения в той же точке и в тот же самый момент времени. Не предполагается никаких ограничений, связанных с линейностью, но считается, что деформация, происходящая в какой-нибудь другой точке и (или) в какой-нибудь другой момент времени, не оказывает влияния. Рассматривая более сложные уравнения, мы будем снимать временные ограничения, но сохранять пространственные. Это обобщение будет подробно рассматриваться в гл. 4. [c.63]

Крутильно-коническое течение в предельном случае а — О вырождается в крутильное течение, а в предельном случае /г. —v О — в течение в зазоре между конусом и пластиной. Скорость сдвига не постоянна по пространственным координатам, и, поскольку она не является линейной функцией координат, методика обращения интегральных уравнений для крутящего момента и нормальной силы F довольно утомительна. [c.190]

Для выполнения рабочих чертежей пружин требуются специфические правила, поскольку на чертеже, кроме изображения, необходимых конструктивных размеров и марки материала, следует еще приводить такие параметры, как осевая нагрузка, линейная деформация, угловая деформация, крутящий момент и др., которые невозможно указать на изображении по общим правилам. [c.111]

Схема стяжки и эпюры даны на рис. 5.14. В пределах гаекэпю-ры условно приняты линейными. Момент, прикладываемый к рукоятке муфты Мр ., должен преодолеть момент в резьбе двух гаек [c.67]

Изменение линейных секториальных моментов при смене полюса. Пусть оси Оху — главные центральные оси инерции. Секториаль-ные линейные моменты при изменении полюса преобразуются согласно равенствам (10.6), (10.26) по формулам [c.215]

Секториальный линейный момент не зависит от выбора начала отсчета сгкториальных площадей. Действительно, используя формулу (10.25), получим [c.216]

Здесь Ii и I2 — главные моменты инерщ1и фигуры ш относительно осей координат /1 и /2 — безразмерные коэффициенты Ji и J2 — так называемые линейные моменты фигуры ш относительно координатных осей Oxi и 0x2, соответственно, причем [c.28]

Внутренний сосредоточенш>1й момент. Пусть в точке z=Zq действует со-, средоточенный линейный момент интенсивности М в расчете на единицу длины особой линии (рис. 59). В этом случае упругое поле вблизи точки z = Zq определяется следующими потенциалами [c.138]

Соответствующие этим напряжениям усилия, действующие по граням элемента AB D, можно для каждой грани привести к одной силе, приложенной в центре тяжести грани и к паре сил. Силу и линейный момент пары сил разлагаем на составляющие по направлению нормали к срединной поверхности и по касательным к соответствующим главным нормальным сечениям срединной поверхности. Величины этих составляющих, отнесенные к единице длины сечения срединной поверхности, будем обозначать такими же буквами, как это было принято при исследовании изгиба пластинок. Тогда мы получим для раС/-тягивающих усилий такие выражения [c.461]

Пример 2.2.8 [Воротников, 1999с]. Уравнения вращательного движения твердого тела относительно центра масс под действием линейных моментов сил представим в виде [c.118]

Все силы, действующие на тело, можем заменить одною, проходя-И1ею через точку О, и одною парою, которую можно разложить на три пары так, что одна из них будет вращать тело около оси Ох, другая — около оси Оу и третья — около оси Ог, или, что то же, можем разложить линейный момент этой пары на три составляющие по осям координаг. Обозначим проекции линейного момента пары на оси через , Л/ и Л/ прибавляем к силам действующим силы инерции тогда на основании начала Даламбера, если остановить систему, она будет оставаться в равновесии. Принимая во внимание, что сила инерции материальной точки с массой т имеет своими проекциями [c.577]

Члены, содержащие произведения координат, отбрасываем. Точно так же найдем, что сумма моментов количеств движения относительно оси Оу есть Вд и относительно оси Ог есть Сг. Выше мы доказали такую общую теорему есла сложить все количества движения, как салы, заменить одной силой, проходяи ей через начало координат, и одной парой, то линейный момент этой пары будет постоянен по величине и направлению, есла нет внешних сил, и плоскость этой пары будет так называемая неизменяемая плоскость Лапласа. Назовем этот линейный момент через О так как проекции этого линейного момента б на оси суть Ар, Вд и Сг, то [c.582]

Сравнивая эти формулы с формулами (140), мы видим если проведем к эллипсоиду инерции касательную плоскость в той точке, в которой его пересекает мгновенная ось вращения, то эта плоскость будет перпендикулярна к лине 1ному моменту О и, наоборот, если проведем перпендикулярно к линейному моменту О плоскость, касательную к эллипсоиду инерции, то точка прикосновения и будет точкой (5, t), С) и определит таким образом направление ш. Это направление есть направление радиуса-вектора со, для которого [c.606]

Небольшое рассмотрение этого выражения показывает, что первое суммирование можно разделить на два члена, пропорциональные линейным моментам 2 2 Qjyj скважин относительно начала координат и взвешенным относительно эксплоатационной производительности этих скважин. Второе суммирование пропорционально квадратичным моментам. Поэтому в первом приближении фактическое распределение давления будет постоянно на внешнем контуре, если центр тяжести скважин, взвешенный по отношению к их расходам, лежит в центре внешнего контура. Наоборот, видно, что давление будет постоянно в соответствии с этим первым приближением на любой большого радиуса окружности, начертанной вокруг центра тяжести скважины. [c.430]

Маховик, сила тяжести которого равна Q = 2,75 н и момент инерции / = 0,000785 кгм , начинает выбег при числе оборотов п = 200 об/мин, время выбега t 2 мин. Определить коэф4)ици-ент трения в подшипниках вала маховика, если диаметр цапф вала d = 10 мм, а угловая скорость маховика убывает по линейному закону. [c.155]

Величина приведенного момента инерции может быть выражена через ссютаетствующие отрезки плана скоростей (рис. 15.8, б). Для этого вычисляем Есе значения линейных и угловых скоростей, входящих в выражение для кинетической энергии. Имеем [c.339]

Приведенный момент инерции механизма зависит только от его положения, но имеет более сложный закон, чем в кривошипио-ползунном механизме, так как масса является линейной функцией перемещения точки С. [c.372]

В основной зоне окснлуатацнонных режимов (О < г < ip) зависимость т] " / (О линейная. При i —> 1 линейность нарунтется. Момент М, передаваемый гидромуфтой, в этой зоне быстро убывает. [c.244]

I. На. участках балки, где О (участок Л1 на рис. 3.4 и участок ЕС на рис. З.Ь), поперечная сила Q(Z) постоянная и ияображается птзямыми параллельными балоной линии, а изгибающий момент. изменяется по линейному закону и изображается нак- [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...