Момент второго экваториальный

Каждая плоскость симметрии относительно распределения масс является, конечно, и плоскостью симметрии эллипсоида инерции нормаль к этой плоскости определяет одну из главных осей этого эллипсоида. Распределению масс с симметрией вращения соответствует эллипсоид инерции, являющийся эллипсоидом вращения следовательно, это распределение масс наряду с главной осью, совпадающей с осью симметрии тела, имеет еще бесчисленное множество экваториальных главных осей инерции. Примерами могут служить обыкновенный игрушечный волчок и волчок в форме маховичка, которым обычно пользуются для демонстраций (рис. 40а и б). У первого волчка момент инерции относительно оси симметрии минимален поэтому соответствующая главная ось (в силу соотношения р = 0 /2) длиннее экваториальных главных осей эллипсоид инерции будет продолговатым. У второго волчка, напротив, момент инерции относительно оси симметрии максимален поэтому (в силу того же соотношения) соответствующая главная ось короче экваториальных главных осей эллипсоид инерции будет сплюснутым. В обоих случаях мы имеем дело с симметричными волчками. [c.166]

Для этой цели начнем с указания, что в силу замечания, сделанного выше, экваториальная составляющая е угловой скорости будет в любой момент иметь одно и то же значение для обоих движений, а оба результирующих момента АГ и /С количеств движения, наоборот, будут различными, поскольку для первого г = О, а для второго г = Tq, и будут определяться равенствами [c.78]

Заметим, что предположение, которое мы имели в виду при этом втором доказательстве, что активная сила перпендикулярна к оси, несущественно, ибо всякую силу, приложенную в любой точке Р оси, можно разложить на ее составляющие осевую и экваториальную F а так как F , ничего не прибавляет к моменту М, то все произойдет так, как если бы сила приводилась к осевой экваториальной составляющей. [c.81]

Л —центр изгиба профиля Оа —центры изгиба отдельных элементов профиля У, 2, 3 — номера элементов, составляющих про( )иль Уд., — экваториальные моменты инерции всего сечения относительно указанных на чертеже осей Уху, Угд-, У1//, У21/, Узг/ экваториальные моменты инерции отдельных элементов профиля относительно указанных на чертеже осей первый индекс номер элемента, второй индекс — ось секториальные мо- [c.283]

В момент, когда среднее эклиптическое солнце, двигаясь в плоскости эклиптики, достигает точки весеннего равноденствия Т, начинает движение второе фиктивное тело, называемое средним экваториальным солнцем. Оно движется вдоль экватора со скоростью, равной среднему движению Солнца, и возвращается в точку Т одновременно со средним эклиптическим солнцем. [c.57]

Для дипольного момента в экваториальной плоскости, перпендикулярного оси вращения, второй член пропадает, следовательно, мгновенная ось прецессии совпадает с направлением вектора дипольного момента D. Из уравнения (3.8) очевидно, что ось прецессии совпадает с осью Оу и, если момент D коммутируется и фазируется соответствующим образом относительно инерциаль-ной системы координат Oxyz, в которой Оу направлена вдоль оси вращения, а Му лежит в плоскости, определенной вектором вращения и вектором направления на Солнце, может выполняться коррекция положения оси собственного вращения спутника. [c.119]

Поскольку уравнение (8.1.7) записано для единицы массы, из него следует после умножения обеих частей на массу КА, что изменение кинетического момента по времени равно моменту возмущающей силы. Векторное уравнение (8.1.7) эквивалентно трем скалярным, для перехода к которым предварительно введем две геоцентрические системы координат. Система координат Озхуг является экваториальной. Ось ОзХ направлена в точку весеннего равноденствия Y. Ось O3Z направлена по оси у вращения Земли, а ось Озу в экваториальной плоскости замыкает правую систему координат. Вторая система координат связана с плоскостью орбиты. Ось [c.337]

Пример 3. Кольцо zZ, вращающееся с постоянной угловой скоростью л вокруг неподвижного вертикального диаметра, проходящего через г, несет другое легкое колыю2С, которое вращается вокруг диаметра, проходяп его через Z. Второе кольцо несет маховик, обладающий моментом количеств движения И и вращающийся вокруг диаметра, который проходит через С. Экваториальный момент инерции маховика равен А, его масса равна М, а центр тяжести расположен на его осн на расстоянии h от общего центра колец. Доказать, что [c.53]

Представим себе в пространстве два триэдра один неподвижный триэдр Z01LY) с вершиной О в точке опоры и осью Z (так называемая ось прецессии), направленной по главному моменту количеств движения - другой триэдр (гОху), конгруентный первому, в теле гироскопа, двигающийся нераздельно с гироскопом е составленный тремя главными плоскостями инерции для точки О. Если предположить, что ось г второго триэдра направлена по оси гироскопа (т. е. по главной оси, соответствующей неравному моменту инерции С) и, следовательно, плоскость триэдра хОу совпадает с экваториальной плоскостью гироскопа, то три соответствуюпщх эйлеровых угла b = / ZOs (угол нутации), = (угол пре- [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...