Вычисление второго и четвертого моментов

В рассматриваемой машине моменты сил упругости в валах и М23 лучше всего вычислить, исходя из формул (120), (122). При вычислении этих двух моментов можно использовать уравнения для цепных систем. Определим вторую и четвертую производные от pi . Дифференцируя дважды (159), имеем [c.103]

Как видно из выражения (3.40), для вычисления статистических характеристик поля напряжений даже в корреляционном приближении необходимы моментные функции не только второго, но также третьего и четвертого порядков случайного поля упругих свойств. Моментные функции параметра к(г), используемые для определения корреляционного момента напряжений, определены в 3.1. [c.49]

В этом случае для получения достоверных значений параметров 5, Пд И э необходимо установить точность вычисления корреляционной функции Кд (та), ее второй К"д (0) и четвертой К д (0) производных в начальный момент времени т = 0. Рис- 29. Частости распределения динами- [c.63]

Показанный на рис. 114, а случай соответствует положительному значению Мь вычисленного по уравнению (38), а также положительным моментам М2, М3 и М4. Рис. 114, а построен для механизма, где работа двигателя в тормозном режиме идет на поглощение кинетической энергии первой, второй, третьей и четвертой масс и части энергии пятой массы. Остальная часть энергии пятой массы поглощается за счет работы момента сил сопротивления. [c.230]

Зная только второй момент, не всегда можно сделать даже качественные выводы относительно ширины резонансной линии. Выше было отмечено, что оператор любого взаимодействия, который коммутирует с 1х, как бы сильно он не влиял на форму линии, не дает никакого вклада во второй момент. Поэтому, используя второе из выражений (IV.34), целесообразно вычислить еще по крайней мере четвертый момент. Хотя это вычисление не вызывает трудностей, оно очень громоздко и поэтому мы приведем здесь только окончательный результат [c.116]

Если отклонения вариант вычисляют по отношению к нулевой точке, то моменты называют начальными (т) если от средней арифметической, то моменты называют центральными В обозначают греческой буквой ц (ми). Если же отклонения вариант находят от произвольно выбранного числа Л, моменты называют условными (Ь). В зависимости от степени отклонений статистические моменты подразделяют на моменты первого, второго и больших порядков. В области биометрии используют обычно моменты первого, второго, третьего и четвертого порядков. Формулы для их вычисления приведены в табл. 11. [c.53]

Эта задача уже рассматривалась ранее (см. 5.13) здесь для ее решения использованы описанные в 8.5, 8.6 конечные элементы шпангоута первого и второго порядков. На рис. 8.11 представлены зависимости осевой силы N = NIP и изгибаю-ш,его момента М = М1(Рг) от угла 0, полученные аналитически. Крестиками отмечены результаты, полученные при разбиении четверти кольца на 10 элементов первого порядка, кружочками — на 10 элементов второго порядка. Последние результаты получены с помощью местного сглаживания (см. 5.12) значений N и М с последующим их осреднением по смежным элементам. Непосредственное вычисление напряжений (без сглаживания) обнаруживает здесь такие колебания ях вокруг истинных значений, которые полностью искажают действительную картину. Например, осевая сила N в узлах первого конечного элемента оказывается равной 11,44Р, [c.328]

Так как А/ (/) = / (О 4(О (к—1, 2), вычисление величины Г2(т) требует определения четвертого, третьего и второго совместных моментов величины / (0. Кроме того, поскольку [c.264]

В отсутствие резонансов вычисление поправок на центробежное искажение и кориолисово взаимодействие методом возмущений приводит к эффективному вращательному гамильтониану или уотсониану [113, 118, 133, 134, 136 ], в котором последовательные члены содержат вторую, четвертую, шестую и т. д. степени компонент оператора углового момента. Эффективный вращательный гамильтоииан коммутирует с операциями молекулярной группы вращений и в отсутствие резонансов между состояниями, вызываемых центробежным искажением или корнолисовым взаимодействием, число К остается приближенным квантовым числом для симметричного волчка, а неприводимые представления группы D2 дают хорошую классификацию уровней асимметричного волчка. Для молекул типа сферического волчка центробежное искажение и кориолисово взаимодействие приводят к важному явлеиию частичного расщепления (2/+ 1)-кратного вырождения по k каждого уровня. Максимальное число расщепленных компонентов равно полному числу неприводимых представлений группы МС, входящих в приводимое представление Frv. Например, вращательный уровень с / = 18 основного колебательного состояния молекулы метана состоит из уровней с различными типами симметрии группы МС (см. табл. 10.14) [c.331]

Вычисление модулей возбудителей выполнено в табл. 35, составленной аналогично табл. 15. В первом столбце этой таблицы записаны номера масс, к которым приложены возмущающие моменты во втором — без-размерые амплитуды этих масс, перенесенные из табл. 34 (четвертая строка), где производится уточнение Д = 0,3 в третьем, четвертом, пятом и шестом — начальные фазы возмущающих моментов, приложенных к тем же кривошипам, их синусы и косинусы в седь мом и восьмом — мнимые и действительные компоненты выражений относительных единичных моментов [c.195]

Для вычисления обыкновенных моментов произведения, у которых первый значок принимает разные значения, а второй значок равен -единице, — выпишем из первой таблицы сумм для двух статистических величин (табл. 7) числа итоговых вертикальных столбцов для I, и, III,. IV четвертей. ОбрЗзуя на основании этих чисел обычные таблицы сумм ( 153) и применяя соответствующие формулы (601), найдем искомые моменты. [c.182]

При вычислении факториельных моментов произведения, у которых первый значок равен единице, а второй значок принимает разные значения, выписываются числа итоговых горизонтальных строк I, II, III и IV четвертей первой таблицы сумм. На основании [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...