Отрыв плавный

Так как вихревая зона у внутренней стенки колена с углом поворота 90° заканчивается на относительном расстоянии == / р/Ьк = 6ч-8, то при таком промежутке между поворотами (или большем) течение в первом повороте не оказывает влияния на течение во втором. Поэтому структура потока за обоими поворотами получается одинаковой (рис. 1.38, а). Если же расстояние между поворотами меньше указанной величины, то вихревая зона у внутренней стенки после первого поворота не исчезает и, вследствие возрастания скорости у острого угла поворота, она замыкается, плавно закругляя поток (рис. 1.38,6). Это приводит к уменьшению интенсивности отрыва потока после второго поворота на 90°. Очевидно, что наиболее плавное скругление поворота вследствие замыкания вихревой зоны получается в том случае, когда второй поворот расположен близко к сечению с максимальной шириной вихревой зоны, образующейся за первым поворотом (7 , 1,6-н2,4). При этом поток за вторым поворотом не отры- [c.41]

При обтекании тела с резко меняющимся профилем поверхности отрыв пограничного слоя является следствием проявления инерции жидких частиц в пределах пограничного слоя. Картина отрыва пограничного слоя в этом случае понятна из рис. 5.9. При обтекании плавной криволинейной поверхности отрыв пограничного слоя связан с характером изменения давления вблизи твердой поверхности. Рассмотрим подробнее механизм этого явления (рис. 5.10). [c.246]

При поперечном обтекании одиночной трубы пограничный слой имеет наименьшую толщину в лобовой части трубы и нарастает, начиная от точки раздвоения потока к миделевому сечению (ф = 90°). Безотрывное плавное обтекание труб имеет место лишь при малых числах Рейнольдса порядка Re 5. При больших значениях имеет место отрыв струи и в кормовой части трубы образуется вихревая зона (рис. 2.43, а-в). [c.186]

При контроле рукоятка потенциометра 6 повернута до отказа (на схеме в крайнее правое положение), что соответствует максимальной силе тока на обмотке электромагнита. Затем плавным поворотом рукоятки сила тока уменьшается. В момент равенства сил произойдет отрыв измерительного наконечника от поверхности детали. [c.164]

Наиболее опасным является ударный режим работы подшипников, который возникает вследствие отрыва цапфы от подшипника. Это приводит к быстрому выходу подшипника из строя. Отрыв цапфы от подшипника происходит при определенной критической скорости, величина которой зависит от геометрических и массовых параметров подшипника и ротора. Поэтому основным критерием плавной и надежной работы машины является такая скорость вращения ротора, которая по величине должна быть меньше критической скорости, возникающей при отрыве цапфы от подшипника. [c.350]

В реальном воздухозаборнике возникает пограничный слой на стенках, быстро нарастающий по длине канала. Если бы профиль канала в сверхзвуковой части имел изломы для образования косых скачков уплотнения, то при их взаимодействии с пог- g раничным слоем был бы возможен отрыв потока от стенок канала и нарушение расчетной схемы течения. Для сохранения расчетной картины течения воздухозаборники с внутренним сжатием должны иметь плавный контур (т. е. иметь изэнтропическое торможение сверхзвукового потока) и перфорированные стенки для отвода пограничного слоя. [c.264]

Сопротивление плоских диффузоров (расширение сечения в одной плоскости) при одинаковых углах и степенях расширения заметно меньше, чем в диффузорах с расширением сечения в двух плоскостях, и во многих случаях даже несколько меньше, чем в конических. При одинаковых углах и степенях расширения плоские диффузоры соответственно длиннее, чем конические и прямоугольные с расширением в двух плоскостях. Отсюда получается более плавное изменение сечения, меньший градиент давления вдоль потока и слабее отрыв потока от стенок. [c.191]

При сравнительно малых числах Рейнольдса (примерно до Re =10 ) в отводе, расположенном близко от плавного входа, пограничный слой ламинарен, поэтому при небольших Ло/ о имеет место ламинарный отрыв потока от стенок с внутренним закруглением. Критическое число Re, при котором начинается падение характеризуется переходом от ламинарного течения к турбулентному. Турбулизация оторвавшегося пограничного слоя, ведущая к усилению обмена количеством движения между отдельными частицами жидкости, вызывает сужение внутренней вихревой зоны и, как, следствие, расширение струи в этом слое (рис. 6-8). [c.262]

Устройство, обеспечивающее плавное уменьшение площади поперечного сечения, носит название конфузора. При плавном сужении потока гидравлические потери меньше, чем при расширении. Для конического конфузора с прямолинейной осью потери зависят от отношения диаметров и от угла схождения конфузора ф, Очевидно, отрыв потока при плавном ускорении потока может возникать лишь при достаточно больших углах схождения на входе в трубу постоянного диаметра. Поэтому оптимальная величина угла достаточна велика 40-60°, Порядок величины коэффициента гидравлических потерь в конфузоре 0,06 - 0,10. [c.140]

На рис. 312, а показаны линии тока вокруг цилиндра при плавном обтекании. При увеличении скорости обтекания картина принципиально изменяется. Линии тока перестают замыкаться за цилиндриком и отрываются от него, образуя за телом резко завихренное пространство обтекание происходит с отрывом трубок тока от тела. На рис. 312, б показаны линии тока при обтекании цилиндра с отры- [c.384]

Картина течения вокруг крыла зависит от угла атаки а, поэтому коэффициенты с и с , а следовательно, на основании формул (89), также коэффициенты с и являются функциями угла атаки а. На рис. 158 показано типичное изменение этих функций для самого верхнего из профилей, изображенных на рис. 155, причем для случая, когда отношение размаха крыла к его ширине равно 5 1. В области углов атаки от А ло В обтекание крыла происходит плавно, т.е. поток на всем протяжении крыла прилегает к нему (рис. 159). Наоборот, в области углов атаки, лежащих слева от Л и справа от В, обтекание крыла происходит с отрывом потока на нижней или верхней его поверхности (рис. 160). Пространство между оторвавшимся потоком и поверхностью крыла заполняется вихрями, поэтому, как только возникает отрыв, лобовое сопротивление значительно повышается, а подъемная сила, наоборот, значительно понижается. [c.270]

Аэродинамические свойства крыла, так же как и плоской пластинки, сильно зависят от отношения размаха крыла I к его ширине Ь (это отношение I Ъ называется относительным размахом, или удлинением)-, а именно, коэффициент лобового сопротивления Су,, соответствующий определенному значению коэффициента подъемной силы Са, тем меньше, чем больше относительный размах. Наоборот, коэффициент подъемной силы, соответствующий определенному значению угла атаки, тем больше, чем больше относительный размах. До тех пор, пока обтекание крыла происходит плавно, без отрыва потока, такое поведение указанных коэффициентов легко объяснить на основе теоретических соображений относительно движения жидкости без трения. При этом сопротивление трения, а также сопротивление давления (если имеет место отрыв потока) остаются, конечно, неучтенными, что [c.276]

Дополнительными проблемами, связанными с отрывом, являются управление сверх- и гиперзвуковыми летательными аппаратами и ограничения некоторых характеристик этих аппаратов. Например, на крыле самолета скачок расположен где-то между передней и задней кромками, и отрыв, вызванный скачком уплотнения, влияет на распределение давления по крылу. При трансзвуковом режиме полета отрыв часто превращает плавное и постепенное нарастание давления по крылу в чрезвычайно возмущенное распределение со значительными пульсациями, вызывающими тряску аппарата или сильные изменения его устойчивости и управляемости. При сверхзвуковых скоростях скачок уплотнения перемещается по направлению к задней кромке, приобретая наклон относительно направления потока таким образом, хотя скачок слабый, при больших углах атаки все еще возможен отрыв. [c.230]

Опасность заброса на большие углы атаки. Отрыв самолета от земли выполняется плавно, почти незаметным движением ручки (штурвала) управления на себя. При больших ускорениях скорость растет так быстро, что подъемная сила успевает за доли секунды оторвать самолет от земли, при этом не требуется больших перемещений ручки. [c.17]

Ни одна из известных теорий не учитывает влияние вязкости (и следовательно, пограничного слоя) или поверхностного натяжения. В основном влияние этих факторов на форму каверны и сопротивление учитывается условием сопряжения. Влияние пограничного слоя определяется числом Рейнольдса поверхностное натяжение должно затягивать отрыв и, следовательно, уменьшать наклон стенки каверны в точке отрыва. Шот [70] учитывал влияние поверхностного натяжения на двумерные кавитационные течения около тонких тел в рамках линейной теории. Он обнаружил, что если форма тела допускает плавный отрыв, то положение точки отрыва определяется условием непрерывности наклона касательной. Однако на телах с тупыми кормовыми частями такой отрыв невозможен и линия тока, совпадающая с поверхностью каверны, при отрыве от тела имеет излом. [c.233]

Прежде всего бросается в глаза отличие в протекании начальных участков кривых тепловыделения описываемого дизеля и бензинового двигателя. Если для бензинового двигателя характерен весьма плавный отрыв кривой тепловыделения от нулевой линии, то у дизеля наблюдается резкий, скачкообразный отрыв. Это имеет большое значение, так как связано с резким переломом индикаторной диаграммы и, по-видимому, является одной из [c.50]

Как видно из графика, плавное нагревание до 125° (при сушке кострами) происходит в течение 4 суток. При этой температуре происходит сильное парообразование. При дальнейшем повышении температуры более интенсивное удаление влаги может вызвать отрыв кусков бетона. Выдержка при температуре около 125° вызовет образование большого количества пара и, возможно, распаривание бетона и деформацию сводов, поэтому рекомендуется по достижении на 1, 2 и 3 сводах печи температуры 125 прекратить нагревание и понизить температуру до 80°. В этом случае из бетона удалится большое количество влаги. После охлаждения до 80° возможно дальнейшее, более быстрое повышение температуры. При нагревании от 250 до 400° скорость повышения температуры необходимо несколько уменьшить для удаления остатков влаги, так как полное удаление влаги происходит в этом интервале. При температуре 400° следует производить загрузку огарка и затем розжиг печи. При температуре 5QO необходима выдержка для полного прогрева печи. [c.128]

Следствие. Существует единственное симметричное кавитационное течение около любого препятствия оживальной формы, имеющее плавный отрыв (т. е, конечную кривизну в точке отрыва). [c.213]

Экспериментальные данные по критическому"перепаду давления и размерам зоны взаимодействия скачка с пограничным слоем, критерий отрыва при плавном росте давления, предотвращение отрыва с помощью вдува и охлаждения стенки, учет вязкости в условиях на головном скачке, пограничный слой с контактными разрывами, интегральный метод расчета пограничного слоя, обтекание тупого угла, донный отрыв при плавных обводах кормовой части, несимметрия отрывного обтекания симметричных тел равномерным потоком. [c.99]

Продольный выпуск, определяемый центральным углом 00. На этом участке происходит плавный отрыв валка от гильзы часть его относится к рабочему участку, а часть — к холостому. [c.146]

Разборка штабеля, составленного из грузовых пакетов, захват груза и отрыв его от штабеля является ответственной операцией, требуюш,ей осторожности и плавных движений машины и грузозахватных органов приспособлений. [c.430]

Запрещается проносить груз над кабиной шасси Тормоза должны надежно без рывков удерживать груз и стрелу Торможение механизма поворота долл но быть плавным Пути торможения должны соответствовать паспортным данным Во время испытаний не допускается одновременный отрыв двух опор Если груз проносят над выносной опорой, допускается отрыв диаметрально противоположной опоры не более чем на 50 мм Механизмы должны работать плавно без стука и заеданий Проверяют движение канатов не допускается трение канатов о неподвижные элементы металлоконструкций [c.247]

Можно поставить вопрос о том, какова должна (5ыть форма тела (при заданной, например, площади его сечения) для того, чтобы оно испытывало при движении в жидкости по возможности малое сопротивление. Из всего предыдущего ясно, что для этого во всяком случае необходимо достичь по возможности более позднего отрыва отрыв должен произойти поближе к заднему концу тела так, чтобы турбулентный след был как можно более узким. Мы уже знаем, что возникновение отрыва облегчается наличием быстрого возрастания давления вдоль обтекаемого тела вниз по течению. Поэтому необходимо придать телу такую форму, чтобы изменение давления вдоль него, — в той области, где давление возрастает, происходило по возможности медленно и плавно. Этого можно достичь приданием телу удлиненной (в направлении обтекания) формы, причем оно плавно заостряется в направлении обтекания так, что стекающие с разных сторон поверхности тела потоки как бы плавно смыкаются без того, чтобы им пришлось где-либо обтекать какие-нибудь углы или же сильно поворачивать по отношению к направлению набегающего потока. Спереди же тело должно быть закруг.лено при наличии здесь угла скорость жидкости на его краю обратилась бы в бесконечность (см. задачу 6 10), вслед за чем произошли бы сильное возрастание давления вниз по течению и неизбежный отрыв. [c.258]

Это условие заключается в требовании, чтобы скорость жидкости не обращалась в бесконечность на острой задней кромке крыла напомним в этой связи, что при огибании угла идеальной жидкостью скорость в вершине угла обращается, вообдце говоря, в бесконечность по степенному закону (задача 6 10). Можно сказать, что поставленное условие означает, что струи, стекающие с обеих сторон крыла, должны плавно смыкаться без того, чтобы поворачивать вокруг острого угла. Естественно, что при выполнении этого условия решение задачи о потенциальном обтекании приведет к картине, наиболее близкой к истинной, при которой скорость везде конечна, а отрыв происходит лишь у самой задней кромки. Решение становится г[осле этого вполне однозначным и, в частности, определяется и нужная для вычисления подъемной силы циркуляция Г. [c.261]

Таким образом, при малой интенсивноспи окачка уплотнения картина течения во внешнем потоке мало отличается от картины, предсказанной теорией идеальной жидкости. Это отличие заключается в небольшом искривлении скачков уплотнения в области взаимодействия. Развитие пограничного слоя в этой области происходит под воздействием плавного повышения давления и описывается обычными уравнениями пограничного слоя. Однако в большинстве случаев на практике приходится иметь дело со скачками уплотнения, интенсивность которых такова, что возникает отрыв пограничного слоя. Хотя качественная картина [c.340]

Постепенное расширение трубопровода. Если расширение потока происходит постепенно, тс потери напора значительно уменьшаются. Плавно расширяющийся участок трубы (см. рис. XIII. 10) называется диффузором. При течении жидкости в диффузоре скорость потока постепенно уменьшается, а давление увеличивается. Кинетическая энергия частиц движущейся жидкости уменьшается как вдоль диффузора, так и в направлении от оси к стенкам. Слои жидкости у стенок обладают столь малой кинетической энергией, что не могут преодолевать нарастающего давления, останавливаются и начинают двигаться обратно. При столкновении основного потока с обратными потоками возникают отрыв потока от стены и вихреобразоваийя — явления, которые, как известно, вязаны с потерями н ора. [c.208]

Рассмотрим процесс поперечного обтекания одиночной цилиндрической трубы потоком жидкости (рис. 17.7). Плавное обтекание цилиндра возможно только при малых скоростях потока — при Re < 5. При всех значениях Re > 5 наблюдается отрыв потока от стенки трубы и образование в кормовой части двух симметричных вихрей, которые с увеличением скорости потока вытягиваются по течению, удаляясь от трубы. Ламинарный пограничный слой, образующийся на лобовой части по обе стороны от точки О, ирн 5 < Re < 2-10 отрывается от поверхности трубы в точке а, характеризующейся углом ф 82° (рис. 17.7, а). Увеличение толщины пограничного слоя от минимального в точке О до максимального в точке отрыва а приводит к увеличению термического сопротивления и уменьшению коэффициента теплоотдачи а. Коэффициент а имеет максн.мальное значение в точке О, минимальное — в точке отрыва а. В кор.мовой части значения а вновь увеличиваются за счет разрушения пограничного слоя и образования вихрей, турбулизирующих поток. При значительных числах Рейнольдса (Re > 2-10 ) ламинарный пограничный слой переходит в турбулентный (точка Ь на рис. 17.7, б) и место отрыва от трубь перемещается по потоку (точка а). Это приводит к улучшению обтекания цилиндра (ср 120") и уменьшению вихревой зоны. [c.191]

Отрыв пограничного слоя от плавной поверхности требует более детального рассмотрения. Обращаясь к схеме рис. 158, б, необходимо подчеркнуть, что необходимым условием образования точки отрыва С является положительный градиент давления, т. е. движение в сторону увеличивающегося давления Apldx > 0). С подобным явлением мы уже сталкивались при изучении движения в диффузоре в условиях внутренней задачи ( 42). В данном случае положительный градиент давления создается потоком вне пограничного слоя, который считается потенциальным. Для частиц среды, находящихся во внешнем потоке, полная энергия вдоль течения не изменяется, происходит только преобразование кинетической энергии в потенциальную. Иначе ведут себя частицы, движущиеся вблизи стенки, т. е. в пределах пограничного слоя. Вследствие [c.303]

Отрыв груза от грунта. При отрыве и подъеме груза верхние пояса стрелы испытывают растяжение, а нижний пояс и ванты горизонтальной фермы — сжатие. Величина возникающих при этом усилий зависит от веса груза, положения его относительно стрелы и динамических характеристик рабочего процесса. При плавном подъеме груза на первом положении командоконтролле-ра статические и динамические усилия в элементах стрелы мало отличаются друг от друга, возникают незначительные, с небольшой амплитудой, колебания конструкции. При отрыве груза от грунта с большой скоростью (1,22 л /се/с) усилия в подъемном канате достигают 4,6 т, при этом усилия в верхнем поясе стрелы достигают 4,8 т при статическом усилии 2,3 т, а усилие в нижнем поясе стрелы 12 т. [c.153]

Важным фактором, влияющим на коэффициент лобового сопротивления тела, является форма его профиля. Чем более обтекаемую форму имеет тело, тем меньше отрыв потока и вихреобразование, а следовательно, меньше его лобовое сопротивление. Поэтому там, где это только возможно, следует использовать тела обтекаемой формы. Удобо-обтекаемая форма профиля тела характеризуется плавно закругленной передней частью и более длинной клинообразной задней частью (рис. 10-6). [c.475]

В швах, выполненных двусторонней сваркой, как правило,, ложные сигналы отзадней кромки валика усиления меньше по амплитуде, чем в односторонних швах, за счет более плавных очертаний валика и к тому же они дальше по развертке. В этих швах наиболее характерным дефектом являются непровары в корне (т. е. в середине шва). Часто эти непровары бывают настолько сжатыми (стянутыми), что эхо-сигнал от них очень слабый. Объясняется это тем, что большая часть звука проходит насквозь через такой иепровар, раскрытие которого измеряется долями микрометра. Опыт Центрального института сварки ГДР показывает, что двусторонние швы с гладкими и пологими валиками усиления можно контролировать при многократном отра- [c.115]

Из экспериментов известно, что при обтекании выпуклых тел происходят отрыв внешнего потока от поверхности тела и образование завихрённой зоны позади тела. Благодаря наличию завихрённой зоны меняется распределение скоростей во внешнем потоке. Следовательно, уравнения пограничного слоя (1.13) могут быть использованы не для всего обтекаемого контура, а только для той его части, которая обтекается внешним потоком плавно, без срыва отдельных частей потока, без образования завихрённой зоны. Пограничный слой, подчиняющийся уравнениям (1.13), будет заканчиваться в той точке плоского контура, с которой будет происходить отрыв внешнего потока от контура. [c.257]

Отличительной особенностью потока на местных сопротивлениях является Г0 сильная неравномерность. По длине такого потока заметно изменяется либо средняя скорость течения и распределение скоростей по сечению (например, на расширяющихся и сужающихся участках), либо только распределение скоростей (например, на входных участках трубок или плавных поворотах). Таким образом, в потоке на местных сопротивлениях происходит значительная перестройка поля скоростей, изменяются градиенты скорости, а следовательно, и величины касательных напряжений между отдельными струйками. Наряду с изменением поля скоростей на местных сопротивлениях могут возникать отрывы потока от твердых границ и циркуляционные зоны. Перестройка поля скоростей и главным образом отрыв вызывают усиленное по сравнению с равномерным движением вихреобразование в потоке. Это вихреобразо-вание и является основной причиной потерь на местных сопротивлениях. [c.64]

Одной из задач газовой динамики является разработка способов эффективного торможения сверхзвуковых течений вязкого газа. Пс-пользование теории течений идеального газа для расчета торможения сверхзвукового потока не всегда допустимо. Эксперименты показывают, что часто влияние вязкости не сосредоточивается в тонком пограничном слое, образуюгцемся у новерхности обтекаемых тел, а распространяется на все течение. Это наблюдается в случаях, когда возникает отрыв пограничного слоя. Отрыв нограничного слоя нри сверхзвуковых скоростях обычно происходит под влиянием скачков уилотнения. В сверхзвуковом нограничном слое есть область дозвуковых скоростей, но которой новышенное давление за скачком, распространяется навстречу потоку, вызывая утолгцения или отрыв пограничного слоя. В месте отрыва у стенки возникает егце один косой скачок. Отрыв может возникнуть и под влиянием положительного градиента давления нри торможении сверхзвукового потока в плавно сужаюгцемся канале. [c.147]

Если же слой жидкости, непосредственно прилегающий к цилиндру, т. е. пограничный слой, отсасывать внутрь цилиндра через какие-либо щели (фиг. 10. 10), то можно значительно улучштъ обтекание цилиндра. Пограничный слой при этом будет прилипать к поверхности цилиндра, обтекание станет более плавным, и отрыв может быть полностью ликвидирован. В результате вихри образовываться не будут, и картина обтекания цилиндра примет вид, показанный на фиг. 10. 10, т. е. будет приближаться к картине потенциального обтекания. Таким образом, теория пограничного слоя, в частности, важна и тем, что она позволила вникнуть в существо О бтекания тела потоком вязкой жидкости и выяснить механизм образования вихрей при обтекании. [c.263]

Так как трубе сообщаются несимметричные колебания высокой частоты и малой амплитуды, а угол между направлениями вибрации и трубы не совпадает, последняя движется плавно вверх и резко вниз. В результате этого происходит отрыв частиц груза от поверхности трубы и их движение вдоль нее так называемыми микропрыжками не только по горизонтали, но и на подъем до 20°. Диаметр трубы принимают равным 350, 500 или 750 мм, производительность конвейера соответственно составляет 50, 75 и 150 т1ч. Имеются конвейеры производительностью 400 т ч, длиной до 100 м [c.355]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...