Пики термические

Указанные максимумы очень хорошо совпадают с данными А С. Андрианова и М. Л. Каца (1948 год), получивших такие же пики термического высвечивания в видимой области (—158, —138, [c.127]

Произведенные нами исследования действия монохроматического света на третий пик термического высвечивания в ультрафиолетовой и видимой областях спектра позволяют с достаточной достоверностью утверждать, что этот пик обусловлен освобождением электронов из F -центров. [c.129]

Кроме того, дефекты возникают в результате образования термических пиков. Дело в том что часть энергии нейтронов затрачивается на возбуждение упругих колебаний отдельных групп атомов. Это соответствует как бы резкому возрастанию температуры в небольшом объеме. Вслед за локальным увеличением температуры происходит быстрое рассеяние тепла (посредством теплопроводности) и металл в этом месте получает закалку, сопровождающуюся сильными остаточными искажениями решетки. [c.556]

Опасным режимом является пусковой, когда лопатки и периферия ротора быстро разогреваются под действием рабочих газов, а ступица еще остается холодной. В этом случае напряжения растяжения у ступицы достигают максимума. На рабочем режиме температура ротора выравнивается, вследствие чего термические напряжения уменьшаются. На холостом ходу, когда температура лопаток уменьшается, наблюдается обратное явление периферия ротора становится более холодной, чем ступица (рис. 246, б), вследствие чего на периферии возникают термические напряжения растяжения, а у ступицы — напряжения сжатия. Пик суммарных растягивающих напряжений переходит на периферию. Так как обороты на холостом ходу невелики, то этот режим менее опасен для прочности, чем режим пуска. [c.375]

Область, в которой избыточная (по сравнению с тепловой) энергия атомов реализуется в виде тепловой энергии, называется областью температурного пика . Температурные пики бывают двух типов пики смещения , при которых энергия достаточна, чтобы переместить значительное число атомов из узлов в междоузлия, и термические пики , при которых лишь отдельные атомы покидают свои узлы в решетке. [c.39]

Термический пик характеризуется локализацией тепловой энергии в небольшом объеме (10 —10" см) и [c.39]

Тепловой энергии достаточно для повышения температуры внутри сферы, содержащей около 1000 атомов меди от 20° С до температуры плавления. Такого же количества теплоты было бы достаточно для расплавления участка, содержащего 700 атомов меди. Изменение температуры в области термического пика радиусом г в различные [c.40]

При действии термического пика вероятность перехода вещества в жидкую фазу может быть рассчитана по формуле Я. И. Френкеля [c.40]

Рис. 27. Изменение температуры в области термического пика радиусом г в различные моменты времени

Таким образом, вероятность локального расплавления наблюдается у меди и цинка, поскольку время действия термического пика превышает (на 1—2 порядка) время оседлой жизни атомов, по этим же причинам у тугоплавких металлов (молибдена и вольфрама) расплавления не произойдет. [c.40]

При процессах деления образуются различные чужеродные атомы (осколки), действие которых также способствует изменению свойств. В некоторых материалах подобный эффект может быть получен вследствие превращения атомов основного материала в атомы другого элемента. Это касается, например, тантала, который превращается в вольфрам под воздействием тепловых нейтронов. Пятый механизм, который может способствовать изменению свойств в отдельных участках вследствие интенсивной ионизации, вызывается действием высокой температуры термических пиков. [c.234]

Зейтц и Келер [69 ] предложили другой механизм образования радиационных нарушений, несколько отличающийся от рассмотренного выше. Они исходили из того, что в процессе замедления бомбардирующая частица может передать малому объему мишени энергию, достаточную для его расплавления. Затем эта область быстро охлаждается. Получающиеся при такой своеобразной закалке дефекты могут представлять собой дислокационные петли или аморфную фазу. Термические пики могут наблюдаться в случае бомбардировки быстрыми нейтронами и, возможно, тяжелыми заряженными частицами высокой энергии. [c.281]

Отмечаемые пики твердости и локального электродного потенциала в зонах термического влияния сварного соединения (см. [c.226]

Наиболее сильное воздействие на решетку оказывают тяжелые ядерные частицы. Кроме пар Френкеля они могут создавать сильно локализованные зоны смеш,ения или термические пики, в окрестности которых ускоряются процессы разупорядочения в расположении атомов и образуются значительно большие концентрации повреждений по сравнению с обычным представлением их возникновения за счет смеш,ения атомов. Тип, концентрации и распределение радиационных нарушений в кристаллах в значительной степени определяются видом и условиями облучения, энергетическим спектром излучения, чистотой и структурным состоянием металлов. [c.61]

Рис. 21. Зависимость сил, действующих на дислокацию, от расстояния в плоскости скольжения [39]. Малые пики соответствуют термическим препятствиям.

В момент остывания зоны смещения в направлении минимального коэффициента термического расширения (в а-уране направление [010]) возникают растягивающие напряжения и в направлениях, перпендикулярных к нему, [100] и [001] создаются сжимающие напряжения. Несимметричное распределение смещенных атомов, выброшенных в результате фокусирующих замещений в четырех направлениях [ПО], также вызывает напряжения, сжимающие вакансионную зону пика смещения в направлении [100]. Вследствие этого конденсация смещенных атомов будет происходить в тех атомных плоскостях, которые дадут увеличение размеров в направлении растягивающих напряжений [010]. И наоборот, в направлениях сжимающих напряжений [100] должна происходить конденсация вакансий. [c.203]

При облучении потоком электронов структуру молибденовых тонких фолы изучали методами измерения электросопротивления и внутреннего трения. Эти исследования проводили при температуре жидкого азота или гелия, так как дефектность структуры, вызываемая электронным облучением, термически нестабильна. В работе [187] было установлено, что уже при температуре 31 и 40 К в молибдене, подвергнутом облучению электронами, наблюдаются пики внутреннего трения. При измерении остаточного сопротивления образцов, подвергнутых облучению при температуре жидкого гелия (4,2 К), было установлено [166], что при увеличении температуры до 40 К электросопротивление образцов резко снижается. При дальнейшем росте температуры оно меняется мало. Однако по мере увеличения энергии электронов с 1,05 до 1,45 и 1,85 МэБ электросопротивление растет соответственно с 0,34 до 2,91 и 4,9 мкОм-см. [c.72]

К/ч. Кривая, полученная из термогравиметрического анализа, идет горизонтально от 275,5 К и начинает круто падать вниз при 626 К. На кривой дифференциально-термического анализа видны пики, обусловленные эндотермическими реакциями при 476 и 676 К и экзотермическими реакциями при 626 и свыше 700 К. [c.350]

Данные, получаемые в результате термогравиметрического и дифференциального термического анализов, сильно зависят от особенностей эксперимента, причем в большей степени это относится к дифференциально-термическому анализу. Например, физическая форма образца (монолит или порошок) может значительно повлиять на результаты дифференциально-термического анализа. Кроме того, количественные результаты, получаемые в результате измерения площадей под пиками или впадинами, могут иметь погрешность вследствие смещений нулевой базисной линии. Данные термогравиметрического анализа значительно менее подвержены влиянию этих обстоятельств, однако на них могут сильно влиять другие факторы, как, например, темп нагрева, рабочая атмосфера и конструкция деталей оборудования. [c.350]

При жестком облучении нейтронами или другими высокоэнергетическими частицами кристаллическая решетка металла претерпевает изменения, напоминающ,ие те, что происходят при глубокой холодной деформации. Появляются вакансии в решетке, меж-узельные атомы, дислокации это увеличивает скорость диффузии специфических примесей или легируюш,их компонентов. В процессе облучения может происходить локальное повышение температуры — так называемый температурный пик . Существуют два типа пиков термические, при которых практически все атомы остаются на своих местах в решетке, и пики смещения, когда множество атомов перемещается в междоузельные положения. [c.154]

Значения температуры, при которых наблюдаются максимумы интенсивности ультрафиолетового термического высвечивания во многих случаях в пределах ошибок эксперимента совпадают с температурами, при которых высвечиваются пики в видимой области, т. е. при нагревании кристалла интенсивности ультрафиолетовой и видимой термолюминесценции проходят через максимумы при одинаковых значениях температуры. Особенно хорошее совпадение пиков ультрафиолетовой и видимой термолюминесценции имеет место в кривых термического высвечивания КС1, где они находятся при—158°,—76° и—23° С в видимой области и при —158°, —76° и —20° С в ультрафиолетовой области. В случае КВг максимумы пиков термического высвечивания в видимой области находятся при —142, —114 и —62° С, а в ультрафиолетовой — при —160, —76 и —58° С. У термически необработанных кристаллов каменной соли максимумы пиков видимой термолюминесценции находятся при —156, —92, —19° С. Соотношение интенсивностей между последними неодинаково для различных образцов, но во всех случаях интенсивность люминесценции в первом наиболее низкотемпературном пике больше, чем во втором. Относительно мала интенсивность в третьем пике, который в некоторых образцах обнаруживается с трудом. Интенсивность этого пика сильно, возрастает у термически обработанных кристаллов каменной соли, но он смещен в сторону низких температур, и его максимум находится при —43° С. В ультрафиолетовой области пики термовысвечивания кристаллов каменной соли находятся при—102,— [c.124]

Даттон и Маурер, измерявшие интегральное излучение при термическом высвечивании рентгенизованных кристаллов КС1, также обнаружили в рассматриваемом интервале температур три пика при —145, —76 и —36°С, т. е примерно при таких же значениях температур, при которых наблюдаются пики термического высвечивания КС1 в ультрафиолетовой, видимой и инфракрасной областях спектра. [c.127]

Уязвимым местом котлов вертикального типа является плоское упорное кольцо, которое первоначально присоединялось к корпусу котла и жаровой трубе угловыми швами. Надежного способа контроля качества таких швов не существует. В то же время при форсировке нагрузки или резких колебаниях режима в сварных швах и околошовной зоне возникают резкие пики термических напряжений, они усугубляются конструктивными концентраторами напряжений, поэтому перешли от плоских вварных упорных колец к штампованным (корытообразным), которые присоединялись к корпусу и жаровой трубе стыковыми сварными швами. Эти котлы сняты с производства. Опасность эксплуатации таких котлов повышается при использовании жидкого или газообразного топлива, когда температура в топке и локальные тепловые потоки возрастают. В районе упорного кольца, как правило, отлагается шлам и образуется накипь. При нарушении огнеупорной футеровки создается благоприятная ситуация для перегрева стенки в этом особо напряженном месте. [c.276]

Термическая обработка деталей шарикоподшип- . пика (шарики, ролики, кольца) состоит из двух основных операций — за-калки и отпуска. Закалку проводят в масле, температура нагрева 830—840°С с последующим отпуском при 150—160°С в течение 1 — [c.407]

На рис. 244, а приведен случай тснкостенной трубы, несущей горйчую рабочую жидкость или газ под высоким давлением и охлаждаемой снаружи (направление теплового потока показано сплошными стрелками, а давление - светлыми). Распределение термических напряжений поперек стенки показано на виде II, а рабочих - на виде III. Сюжейие термических и рабочих сГр напряжений создает пик растягивающих напряжений а на наружной поверхности (вид Щ. [c.373]

В трубе, несущей рабочую жидкость или газ под давлением и нагреваемой снаружи (случай б), сложение термических сг, и рабочих сУр напряжений создает пик растягивающих напряжений сг на внутренней поверхности стенки (вид IV). Если труба подвергается наружному давлению, то при нагреве как изнутри (случай в), так и снаружи (случай г) в ней возникают только пики сжимающих напряжений, менее опаешх, чем растягивающие. [c.373]

Для изучения энергетики этого процесса методом дифференциального термического анализа (ДТ.Л) исследовали образцы чистого и модифицированного ПТФЭ (криолон-3 и КВН-3). Полученные термограммы имеют пики трех эндотермических переходов. В табл. 6.4 приведены средние температуры и энталыши фазовых переходов. [c.194]

Одновременно с кривыми ДТА снимались термовесовые кривые. Выше было отмечено, что на термовесовых кривых для поли-органосилоксанов и для систем, содержащих полиорганосилок-саны, наблюдается перегиб в области 400—700° С, соответствующий удалению летучих продуктов термической деструкции. В тех случаях, когда на кривой ДТА присутствует дополнительный эффект (пик или плечо ), обусловленный разложением органического модификатора, перегиб на термовесовой кривой [c.330]

В карамических материалах в результате нарушений структуры происходят различные изменения свойств. Внедрение атомов в междоузлия решетки приводит к распуханию, которое может развиваться и вызывать разрушение материала. Дефекты структуры понижают теплопроводность керамики. Термические пики, особенно образующиеся в конце пути пробега частицы, представляют собой локализованные области высоких температур. Быстрый нагрев и охлаждение в этих областях могут усилить диффузию и привести к образованию метастабильных фаз. [c.142]

Ученые по-разному объясняют необычные изменения плотности облученного кварца. Примак [175] предполагает, что уменьшение теплопроводности, происходящее при облучении, связано с увеличением эффективности термических пиков. Эта повышенная эффективность пиков обусловливает повышение скорости расширения в первый йериод облучения. Клеменс [120] предполагает, что первоначально образуются при облучении аморфные зоны, но кристаллическая матрица предотвращает увеличение объема. При более высоких дозах аморфные области начинают перекрываться, а накопленных напряжений становится достаточно для начала пластической деформации в результате происходит быстрое расширение. Уиттелс [222] считает, что начальное, более резкое уменьшение плотности объясняется изменением энергии связи в различных кристаллографических направлениях решетки кварца. [c.175]

Некоторые другие исследования влияния облучения на ЗЮг содержат данные по действию ионов на показатель преломления, изменение теплоемкости, изменение магнитной восприимчивости. Хайнес и Орндт [105] производили бомбардировку кварца и аморфной S1O2 ионами гелия (10 кэв), неона (39 кэв) и аргона (50 кэв) и обнаружили, что эти ионы оказывают аналогичное действие на показатель преломления. Опыт был поставлен для определения влияния термических пиков, а энергии выбраны таким образом, чтобы получить одинаковую величину проникновения ионов нри их различных массах. Таким образом, гелиевые ионы производили наименьший, а ионы аргона наибольший локальный разогрев. Было найдено, что произведение энергии ионов на интеграль- [c.178]

Локальные перестройки в каскаде столкновений проявляются при переходе возмущенной области зоны смещений, богатой дефектами, к равновесной конфигурации и протекают практически мгновенно. Различают две категории перестроек термическую и атерми-ческую. Атермическая перестройка происходит, когда два дефекта образуются достаточно близко, чтобы произошло их слияние беа теплового возбуждения. Причем, если встречаются дефекты различного знака, происходит аннигиляция, в противном случае следует ожидать образования небольшого скопления. Термические перестройки связывают с эффектом локального разогрева, который должен проявляться по мере затухания пика смещения. Результатом термической перестройки может являться как аннигиляция, так и образование скоплений. [c.201]

Механизм радиационного роста а-урана на основе представлений о направленной конденсации точечных дефектов в пиках смещения позволяет в качественной форме понять основные закономерности этого явления, наблюдаемые экспериментально. Так, резкое снижение радиационного роста а-урана для телгаератур выше 200—300 С в модели Бакли [14] объясняется термически активированным распадом образующихся петель. В соответствии с экспериментальными данными при этих температурах эффект роста должен зависеть от скорости образования точечных дефектов, т. е. от скорости выгорания. Различие в скорости радиационного роста, наблюдаемое для холоднодеформированных (большая плотность дефектов структуры) и отожженных образцов, сглаживается при р > что служит подтверждением уменьшения роли предварительно существующих стоков в процессах улавливания дефектов, когда плотность петель, вводимых облучением, достигнет насыщения. [c.208]

В соответствии с этой моделью предполагается, что напряжения в термическом пике преодолевают анизотропию энергии дислокационной петли и заставляют вакансии и междоузлия собираться в плоские скопления на различных кристаллографических плоскостях. вызывая тем самым изменение формы кристалла. Модель Бакли, которая предсказывает удлинение вдоль оси а из-за образования межузельных петель в призматических плоскостях и сжатие вдоль с из-за образования петель вакансионного типа в базисных плоскостях, нашла широкое распространение. Хескет и другие исследователи [35] установили соответствие этой модели их результатам, а Бакли 13] сообщил, что данные электронно-микроскопических исследований структуры облученных образцов согласуются с его гипотезой. [c.208]

Ранее мы отмечали, что на пике старения создаются условия для сосредоточения деформации в немногочисленных полосах скольжения, что при данном значении Ле, вызывает наиболее раннее возникновение усталостной трещины (см. рис. 10.3). Более равномерное распределение скольжения в недостаренном или перестаренном состоянии обеспечивает более высокое сопротивление возникновению трещин в полосах скольжения. Имеются доказательства, что у перестарен-ных материалов возникновение усталостных трещин на дефектах задерживается. Следует, однако, тщательно взвешивать возможные преимущества термической обработки на переста-ривание, коль скоро она приводит к снижению прочности. Одним из источников увеличения усталостной прочности является повышение равномерности деформации с помощью термомеханической обработки. Созданная ею и наследуемая материалом дислокационная субструктура должна содействовать гомогенизации последующего циклического деформирования. [c.352]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...