Распределение интенсивностей некоторых спектрах

Аппаратурные искажения спектрометра учитываются с помощью аппаратной функции А (V), которая задает некоторое распределение интенсивности в спектре, если на вход спектрометра падает идеально монохроматическое излучение. Если же в спектрометр попадает излучение с некоторым распределением интенсивности по спектру ф(м), то наблюдаемая форма контура спектральной линии такого излучения будет определяться интегралом (сверткой) вида [c.122]

Вместе с тем характер проводимых экспериментов часто не позволяет выполнить все эти условия. Тогда вторичное поглощение будет искажать истинную форму спектра люминесценции и его влияние должно быть учтено путем введения в полученный спектр соответствующих поправок. В общем случае такие поправки требуют трудоемких расчетов, предусматривающих знание спектра поглощения исследуемого вещества и распределение энергии в спектре возбуждающего люминесценцию источника. Расчеты сильно упрощаются, когда для возбуждения свечения используется монохроматическое излучение (выделяется одна монохроматическая линия из возбуждающего спектра). В этих условиях при полном поглощении возбуждающего света, истинная интенсивность люминесценции /ист в некоторой частоте v связана с интенсивностью люминесценции в этой же частоте /набл, наблюдаемой на опыте, соотношением [c.203]

Тогда для частной задачи прохождения пульсаций с одной стороны в [35] приведены простые выражения для распределения интенсивности и спектральной плотности пульсаций, которые использовались для исследования некоторых конкретных систем. На рис. 2.6 приведены зависимости отношения интенсивности пульсаций в середине стенки и в жидкости для ртути и воды, из которых следует, что с уменьшением числа Био и с увеличением в спектре доли высоких частот затухание пульсаций происходит интенсивнее. При этом расчетные кривые и экспериментальные точки хорошо согласуются. При наличии статистических характеристик пульсаций жидкости кривые рис. 2.6 могут использоваться для оценки долговечности. На рис. 2.7 представлены кривые спектров [c.19]

Примером диффузно-рассеивающего объекта может служить матовое стекло, просвечиваемое плоской когерентной волной. При, прохождении через такой рассеивающий экран амплитуда волны не меняется, но направления распространения волны оказываются распределенными в достаточно широких пределах. Рассеивающий экран можно представить как сумму множества наложенных друг на друга фазовых решеток, случайно ориентированных и со случайными значениями пространственных периодов. Широкий спектр направлений является результатом действия множества таких решеток и, хотя сразу за экраном случайным образом меняется только фаза, на некотором расстоянии от него, в результате интерференции, промодулированной случайным образом окажется и амплитуда. Соответственно этому квадратичный детектор (глаз, фотопластинка и т. д.) зарегистрирует случайное распределение интенсивностей. [c.71]

Поскольку эффекты, наблюдаемые у дихлорэтана, связаны с наличием одиночной С—С-связи, было закономерно исследовать спектры и других сходных молекул, например дифенила. В СКР адсорбированного на микропористом стекле дифенила при малых заполнениях поверхности имели место как изменения частот, так и относительных интенсивностей линий по сравнению со спектром конденсированной фазы, существующей при комнатной температуре (рис. 2). Так, наблюдалось перераспределение относительных интенсивностей самых ярких линий спектра, принадлежащих колебаниям С—С-связей фенильных колец и одиночной С—С-связи между кольцами по сравнению с распределением их интенсивностей в спектре поликристалла (табл. 2). Кроме того, появлялась новая линия 415 см и происходило смещение некоторых частот линий в областях до 400 и 1100—1200 см" (рис. 2). [c.332]

В качестве первой оценки фазы функции и(Ах, А ) можно взять набор случайных фаз [предполагается, что модуль ц(Ал , А ) I известен для дискретного набора положений на плоскости (Ах, Аг/)]. Фурье-оригинал этого набора, обозначенный через (А- , А /) > Дает спектр "П). который, вообще говоря, отличен от нуля вне области определения истинного спектра /о и имеет некоторые отрицательные значения. Если отрицательные значения исключить (например, положив их равными нулю), а ненулевые значения / , >, лежащие вие известной области определения, заменить нулем, то фурье-образ такого видоизмененного распределения интенсивности дает функцию ц (Ах,Ау), которая имеет новое распределение фаз, а также распределение видоизмененного модуля. Если мы заменим теперь распределение модуля первоначальным распределением, которое, как мы знаем, является точным, но оставим новую фазовую информацию, то будем иметь вторую оценку [c.327]

Физический смысл решения (продолжение). Образование спектра (цветной картины). До сих пор мы интересовались только светом, проходящим через щель. Сообразим, каково распределение освещенности на той стороне экрана "1 (рис. 486), которая обращена к объективу. На нее падает свет, дифрагированный под всеми углами 6, лежащими в некотором интервале тем большем, чем больше диаметр объектива. Для того чтобы описать распределение освещенности на экране Е , мы должны прочесть формулы (11,18), (11.23) как уравнения, дающие зависимость интенсивности от к (или, что сводится к тому же, от 6) при заданном волновом числе падающего света. Распределение интенсивности на Ех есть суперпозиция распределений, соответствующих отдельным членам разложения (11.17). Эти распределения уже были рассмотрены и подробно описаны в гл. IX, 3, 9, Каждое из них состоит, грубо говоря, из яркой светлой полоски (угловой ширины порядка Х/В) с симметрично расположенными около нее менее яркими полосками. На экране Е образуется на темном фоне ряд таких групп светлых полосок, соответствующих тем к , которые заключены между к > и Цвет на про- [c.512]

Динамический способ описания удобен для выявления характерных временных масштабов изменения a t) и распределения интенсивности флуктуаций по спектру. Подчеркнем, что при задании случайных процессов динамическими уравнениями последние рассматриваются как уравнения эволюционного типа с некоторыми начальными (а не краевыми) условиями, так что решение a(i) в момент времени i зависит от поведения случайных параметров в предшествующие моменты времени. [c.18]

Рассмотрим схему акустооптического спектр-анализатора (рис. 10.15) в случае, когда акустическая волна состоит из многих частотных составляющих. Согласно (10.4.1), каждая частотная составляющая звуковой волны будет приводить к отклонению светового пучка в определенном направлении. Поэтому дифрагированный свет представляет собой некоторое угловое распределение. Если использовать линзу, то в ее фокальной плоскости каждому направлению дифракции светового пучка будет соответствовать определенное пятно. Поскольку эффективность дифракции на каждой частотной составляющей звука пропорциональна ее мощности, распределение оптической энергии в фокальной плоскости пропорционально энергетическому спектру звукового ВЧ-сигнала. Интенсивность оптического излучения в фокальной плоскости обычно измеряется с помощью линейки фотодетекторов. Поскольку работа акустооптического спектр-анализатора основана на одновременном отклонении лазерного пучка во многих направлениях, такие его характеристики, как ширина полосы ВЧ-сигнала и число разрешимых элементов, аналогичны характеристикам дефлекторов пучка. [c.429]

Случай регистрации распределения (5.37) в некогерентном излучении рассмотрим для одной монохроматической составляющей некоторого полихроматического поля, возведя в квадрат по модулю каждую компоненту пространственного спектра и суммируя по интенсивности [c.91]

Особенности спектра потока событий. Следует особо подчеркнуть, что в ядерной физике нередко степень приближения экспериментальной кривой спектра к вероятностному закону распределения практически не зависит от количества зарегистрированных индивидуальных событий, например частиц. Это справедливо, когда исследуемые частицы воспринимаются датчиком или другим прибором не индивидуально, а как непрерывный поток. Основной его характеристикой будет уже не абсолютное количество или средняя частота регистрации частиц, а их интенсивность или ток (по существу ток также представляет среднюю частоту, но измерена она не в количестве индивидуальных частиц, а в количестве наполнений этими частицами некоторой условной мензурки, в которую входят обычно астрономические количества таких частиц). Следовательно, при любой минимальной величине такого потока он состоит практически из бесконечного количества исследуемых событий (фотонов — при классических оптических измерениях, электронов — при обычных электрических измерениях напряжения и тока и т. п.). В этих случаях статистическая погрешность в любой точке кривой распределения практически отсутствует и все отличие этой кривой от идеальной функции распределения вызывается только погрешностями, связанными с ограниченностью разрешающей способности и разрешающего времени спектрометрического устройства (определение этих понятий будет приведено ниже). [c.11]

Ясно, что все определения п. 4 относились к некоторому фиксированному участку спектра. Однако на промежутках частот, значительно превосходящих длину такого участка, интенсивности могут различаться. Поэтому весь диапазон частот, существенных для переноса излучения в атмосфере заданной температуры, надо представить набором таких участков. Пронумеруем их Интенсивность, функция Планка, средний коэффициент и распределение поглощения р(а) могут зависеть от частоты, или от номера участка спектра I. Ввиду изложенного перепишем уравнение (8) в более точном виде, т. е. для каждого участка [c.207]

Частотный спектр импульса определяется путем прямого анализа магнитной записи на частотных анализаторах. Иногда бывает целесообразно проводить суммирование частотных спектров отдельных импульсов в данной точке наблюдения (рис. 61). Наконец, в некоторых случаях результаты удобно представлять в виде распределения во времени импульсов разной интенсивности (рис. 62). [c.133]

Рис. 14. Образование стоячей волны в случае, когда на зеркало Z падает излучение, характеризующееся сплошным спектром в пределах некоторого спектрального интервала протяженностью ЬХ (см. график в верхней части рисунка). Каждая из монохроматических составляющих этого спектрального интервала образует стоячую волну с синусоидальным распределением интенсивности. На рисунке изображены распределения иитенсив-ьости в стоячих волнах, созданных четырьмя монохроматическими составляющими рассматриваемого интервала. В нижпей части рисунка изображено распределение интенсивности в результирующей стоячей волне, полученное посредством сложения интенсивностей всех монохроматических состарляющих. Вбли.эи зеркала максимумы всех монохроматических стоячих волн практически совпадают, н поэтому распределение интенсивности суммарной стоячей волны сильно модулировано. По мере удаления от зеркала положения максимумов различных составляющих смещаются по-разному и глубина модуляции суммарной стоячей волны уменьшается

Сигнал зависит от X vi d. При изменении d изменяется длина волны, которая дает на приемнике фотоумножителя максимум интенсивности. Поэтому величина наблюдаемого сигнала при каждом значении d позволяет непосредственно сделать заключение об интенсивности волны соответствующей длины в падающем на интерферометр излучении. Одна из пластин интерферометра монтируется на кольцо из пьезоэлектрического материала. Напряжение, подаваемое на пьезоэлектрическое кольцо, подбирается так, чтббы соответствующее изменение d обеспечивало прохождение всей дисперсионной области около длины волны Я, при которой-возникает максимум интенсивности в центре интерференционной картины, регистрируемой приемником фотоумножителя. Сигнал, с фотоумножителя подается на осциллограф, а развертка осциллографа синхронизируется с частотой колебаний пьезоэлектрического кольца. В результате на экране осциллографа можно визуально наблюдать картину распределения интенсивности по длинам волн в некотором масштабе. Наблюдаемые величины затем пересчитываются на длины волн, и определяется искомый спектр излучения. [c.178]

Классификацию различных видов излучения по его спектральному составу можно проводить по признаку наличия или отсутствия излучения в различных участках спектра и по характеру распределения интенсивности излучения по длине спектра. По первому признаку можно различать излучение во всем спектре и излучение в некоторых его частях. Первое назовем сплошным, а второе селективным. Частным случаем селективного является монохроматическое излучение, когда оно происходит при одной длине волны. По вшрому дрижаку излучение делят на серое и несерое. Серым называют такое излучение. когда орошение "его спектральной плотиости. к .спектральной плотности аб-солютно черного излучения одинаково в разных частях спектра или во всем спектре. Этому соответствует постоянность спектральной степени черноты ех в спектре. Несерым излучением называют такое излучение, когда этот признак не выдерживается. Частным случаем серого излучения является черное излучение, когда степень черноты ех = = 1. Спектральный состав черного излучения зависит от его температуры. Поэтому при делении излучения на серое.....и.-Н с.еш)е за образен [c.31]

СКР адсорбированной 8ЬС1з (при малых заполнениях) не совпадают со спектром 8ЬС1д ни в каком фазовом состоянии (рис. 1), но более всего сходны со спектром жидкости (хотя заметно отличаются по распределению интенсивностей в отдельных областях спектра). По мере увеличения заполнения (вплоть до трех слоев) спектры практически не меняются, наблюдается только некоторое усиление слабо выраженной структуры. [c.330]

Для автоматизации контроля за состоянием печи весьма перспективным является использование для наблюдения за зоной спекания печи некоторых участков инфракрасной области спектра, в которы.х пламя факела, мешающее просмотру внутреннего пространства печи, имеет пониженную интенсивность излучения [92]. Для исследования возможности использования для контроля за состоянием зоны спекания печи интенсивности излучения ее в инфракрасной области спектра было проведено 554 независимых измерения распределения интенсивности излучения по сечению печи. В дальнейшем использовались оценки первого момента этого распределения у1, второго уг и третьего Уз- В работе (92] с помошью эвристического алгоритма было выяснено, что целесообразно обнаруживать события в пространстве величин у, (/ 1 и у 1, используя линейную аппроксимацию дискриминантных функций. Аппроксимация осуществлялась по критерию (2-108). Наряду с этим в работе 88] исследовалось применение метода аппроксимации этих -функций с большей точностью в окрестности [c.302]

В ряде случаев даже практически нельзя принимать излучение тела за серое излучение. При этом различают из.тучение всеволнового (непрерывного) и полосового спектров (рис. 7-6). Полосовой спектр дают лучеиспускающие газы, и о них некоторые подробности будут сообщены ниже. Излучение такого рода тел назьшают селективным (избирательным). Должно быть ясно, что при обоих типах распределения интенсивностей Jx, показанных на рис. 7-6, закон Стефана—Больцмана уже неприменим. Говоря конкретнее, в этих случаях нет оснований ожидать, что Е будет практически пропорционально Т . Следовательно, здесь открываются две возможности. Первая из них заключается в отказе от закона четвертой степени и замене его формулой [c.184]

Типичное распределение интенсивности по частотам и направлениям показано на фиг. 29. Частотный спектр, проинтегрированный по всем направлениям, можно получить с помощью спектрального прибора высокой разрешающей силы, на щель которого проектируется изображение матовой стеклянной пластинки, расположенной за кюветой комбинационного рассеяния в непосредственной близости от нее. Стойчев [46] указал на некоторые характерные особенности, относящиеся к ширине и структуре линий. При очень высоких уровнях мощности происходит уширение линий, которое может достигать 50 см что в 10 раз превышает ширину линии спонтанного комбинационного рассеяния Вблизи от порога антистоксовы линии могут быть значительно более узкими, чем Г, и иметь ширину 0,2 см К [c.240]

Согласно этой теории, спектры одного порядка, созданные второй звуковой волной справа и слева от каждого диффракционного спектра, созданного первой звуковой волной, должны иметь одинаковую интенсивность. В действительности наружные линии диффракционных спектров имеют меньшую интенсивность, чем внутренние. Это хорошо видно, например, на фиг. 207,6, 8 и 9, где некоторые вторичные наружные спектры вообще не видны. Это обстоятельство было отмечено Эггервалом и Партхасаратхи [22911. На основании теории Рамана—Ната (см. ниже в этом пункте) им удалось объяснить указанную неравномерность в распределении интенсивности света. [c.176]

Правило зеркальной симметрии Левшина. Для некоторых классов органических молекул спектры поглощения и флуоресценции обладают зеркальной симметрией как по положению, так и по форме. Эту закономерность обнаружил и сформулировал Левшип спектры поглощения и флуоресценции, изображенные в щкале частот, располагаются зеркально симметрично относительно линии, проходящей через точку пересечения кривых обоих спектров (рис. 34.6). По оси ординат для спектров поглощения откладывают коэффициент поглощения k(v), а для спектров флуоресценции квантовые интенсивности кв(v), т. е. распределение числа испускаемых квантов по частотам. [c.253]

Некоторый намек на чет-нечетные осцилляции наблюдается и в случае кластеров NaJi (см. рис. 44), но такие осцилляции концентраций отсутствуют в масс-спектре кластеров Hg - При низких давлениях ро масс-спектр паров ртути показывает только интенсивный пик ионов Hg+. G ростом давления ро появляется небольшое количество ионов Hg2, и лишь при Ро 1 атм (Го = 620 К) происходит резкое изменение вида спектра за счет образования многоатомных кластеров. В отличие от масс-спектров инертных газов, для которых характерно распределение кластеров около некоторого среднего размера, у ионов NaJ , С, Hg максимальную концентрацию имеют димеры, а с ростом п концентрация кластеров постепенно спадает. Это объясняется тем, что в случае инертных газов можно задать средний размер кластеров, независимо варьируя давление ро и температуру То в резервуаре, тогда как для исследуемых веществ Ро и То связаны между собой повышение ро требует и увеличения То-Но с ростом То средний размер кластеров сильно смещается в сторону малых п. [c.104]

Если вопрос об интенсивности шума, порождаемого турбулентностью при Д/ < 1, теоретически в определенной степени изучал, то с вопросом о спектре этого шума дело обстоит сагожнее. Как увидим ниже, для решения задачи о спектральном составе шума необходимо знать нро-странК5твеннонвремекную корреляцию вторых производных от квадратов пульсационных скоростей потока значения же этой корреляции совремвйная статистическая теория турбулентности пока не дает. Тем не менее можно попытаться, опираясь на установленные закономерности локально-изотропной турбулентности, провести некоторые рассуждения о характере распределения энергии шума по спектру на высоких и на низких частотах (13]. [c.397]

При когерентном осве-щенин, когда ширина входной щели больше нормальной, распределение интон-сивности по контуру лии и может существенно от.Н -чаться от плавного хода. При определенной шпр/.-не щели для линий некоторой области длин волн появляется эффект раздвоения линий (рнс. 77, б). При наличии резких линий, например, в длинноволновой области спектра коротковолновая часть снектра может давать двойные линии, и наоборот. Интенсивность линий в центре соответствует истинной только при сравнительно широкой щели прибора. [c.106]

Мы получили основное соотношение, связывающее угловой спектр 5прот флуктуаций интенсивности волны от протяженного источника с угловым спектром 5 флуктуаций интенсивности плоской волны О и распределением яркости источника Ь в). Впервые это соотношение было получено независимо Коэном и Сол-питером. Из него следует, что в случае протяженного источника функция S(xL) может быть существенно отличной от нуля лишь в пределах некоторой определенной области значений [х], так что и спектр 5прот также будет сосредоточен в некоторой ограниченной области X. Это означает, что угловой спектр флуктуаций интенсивности протяженного источника сосредоточен в более узком телесном угле, чем спектр точечного источника, и, следовательно, временной спектр также ограничен более узкой полосой частот, что приводит к ослаблению мерцаний. [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...