Образование спектра

IV. В зависимости от того, какие энергетические состояния молекул участвуют в образовании спектров, они делятся на вращательные, колебательные (колебательно-вращательные), электронные (электронно-колебательно-вращательные) (подробнее см. 9). [c.8]

ВОЗМОЖНЫЕ ТИПЫ ПЕРЕХОДОВ МОЛЕКУЛ ИЗ ОДНИХ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ СОСТОЯНИЙ В ДРУГИЕ. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ. СПЕКТРАЛЬНЫЕ ЛИНИИ. ОБРАЗОВАНИЕ СПЕКТРОВ МОЛЕКУЛ И ИХ КЛАССИФИКАЦИЯ [c.41]

Совершенно искаженное изображение наблюдается в том случае, когда в его образовании спектры низших порядков совсем не участвуют. Если, например, исключены все порядки, кроме второго, то [c.388]

Физический смысл решения (продолжение). Образование спектра (цветной картины). До сих пор мы интересовались только светом, проходящим через щель. Сообразим, каково распределение освещенности на той стороне экрана "1 (рис. 486), которая обращена к объективу. На нее падает свет, дифрагированный под всеми углами 6, лежащими в некотором интервале тем большем, чем больше диаметр объектива. Для того чтобы описать распределение освещенности на экране Е , мы должны прочесть формулы (11,18), (11.23) как уравнения, дающие зависимость интенсивности от к (или, что сводится к тому же, от 6) при заданном волновом числе падающего света. Распределение интенсивности на Ех есть суперпозиция распределений, соответствующих отдельным членам разложения (11.17). Эти распределения уже были рассмотрены и подробно описаны в гл. IX, 3, 9, Каждое из них состоит, грубо говоря, из яркой светлой полоски (угловой ширины порядка Х/В) с симметрично расположенными около нее менее яркими полосками. На экране Е образуется на темном фоне ряд таких групп светлых полосок, соответствующих тем к , которые заключены между к > и Цвет на про- [c.512]

Оптические свойства полупроводников до сих пор изучены недостаточно. Это связано, в частности, с быстрым ростом поглощения по мере увеличения частоты возбуждающей радиации. Применение лазеров с перестраиваемой частотой позволило ослабить трудности и решить ряд задач, связанных с выяснением механизма их действия, механизма генерации. Вместе с тем выведено универсальное соотношение, связывающее контур полосы поглощения и контур полосы люминесценции. Оно справедливо для всех собственных полупроводников. Точно такое же соотношение было получено раньше для сложных органических молекул.Процесс образования спектров в обоих случаях совершенно различен, а частотная зависимость от отношения контура полосы поглощения к контуру полосы люминесценции тождественна. С помощью универсального соотношения можно определить величину коэффициента усиления полупроводника, что другими методами невозможно. [c.128]

Хотя энергетические уровни для поступательного движения по существу квантуются, они достаточно близки друг к другу, чтобы их можно было рассматривать как непрерывный спектр для вычисления суммы состояний. Логично рассматривать группу уровней как обладающих одинаковой или почти одинаковой энергией. В пределе число состояний, имеющих одинаковую или почти одинаковую энергию, эквивалентно числу состояний, имею -щих энергию между е и е + de. Для того чтобы определить это число состояний, их можно рассматривать как узлы решетки, образованной тремя квантовыми числами п , Пу и п , отложенных по трем декартовым координатам. Каждый узел решетки с координатами Пх, Пу и представляет собой состояние системы. [c.105]

Если величина энергии, необходимой для поддержания турбулентного течения жидкости, велика, то процессы дробления приведут к образованию газовых пузырьков с размерами, сравнимыми с I или даже меньшими. Для таких пузырьков газа энергетический спектр Е к) определяется не соотношением (4. 3. 8), а формулой [c.140]

Спектры у-излучения, образующегося при захвате тепловых нейтронов, приведены в табл. 9.4. При ее составлении использованы данные работ [12, 19]. Поскольку захват нейтрона часто приводит к образованию радиоактивного ядра с последующим испусканием у-квантов, значения интенсивности у-квантов, образующихся при радиоактивном распаде, были добавлены к значениям интенсивности захватного у-излучения в соответствующих энергетических интервалах (в тех случаях, когда период полураспада порядка часа или меньше). В табл. 9.4 приведены также значения сечений радиационного захвата при средней энергии тепловых нейтронов, которая равна 0,025 эв. [c.28]

Эту формулу можно использовать для приближенных оценок выхода испарительных частиц из различных ядер. На рис. 15.11 показана зависимость выхода испарительных частиц от энергии возбуждения ядра Си , В спектре масс вторичных испарительных частиц имеются нейтроны, протоны, дейтроны, тритоны, а-частицы и более тяжелые ядра. Однако основную долю испарительных частиц составляют нейтроны и протоны. Например, как видно из рис. 15.11, при энергии возбуждения = 200 Мэе, что соответствует энергии падающего протона =1850 Мэе, среди испарительных частиц, образованных при взаимодействии с ядром Си , имеется в среднем 5,5 нейтрона, 2,8 протона, 0,8 дейтрона, 0,7 а-частиц, 0,3 тритона и менее 0,1 ядер Не , т. е. всего около 10 частиц на одно взаимодействие [21]. [c.254]

Прослеживается взаимосвязь между образованием кластеров в растворах фуллеренов С60 и особенностями поглощения растворов СбО в различных растворителях при их облучении электромагнитным излучением в УФ/видимой области спектра [125]. Подробнее об этом будет рассказано в п. 5.1.8. [c.225]

Рис. 39.1. Схема энергетических уровней молекулы, поясняющая образование сложного спектра испускания при монохроматическом возбуждении.

Если за частотной плоскостью 2 на расстоянии, равном фокусному, поместить вторую линзу 272, осуществляющую второе преобразование Фурье, то полученная система из линз 27/ и 272 построит в плоскости 3 перевернутое изображение транспаранта. Помещая в частотную плоскость 2 пространственные фильтры, можно пропускать (ослабляя или выявляя) для образования изображения те или иные высокие и низкие пространственные частоты спектра транспаранта. В результате можно из всего изображения транспаранта выделить только определенные детали, например [c.51]

Принцип образования изображения в системе может быть рассмотрен как процесс двойной дифракции. Первая дифракция происходит на объекте 2, освещаемом плоской монохроматической волной, образуемой когерентным источником света /. Объект 2 расположен в передней фокальной плоскости объектива 3, который образует в своей задней фокальной плоскости 4 пространственный спектр объекта (т. е. осуществляет преобразование Фурье объекта). В плоскости голограммы 4, которая одновременно является передней фокальной плоскостью второго объектива 5, находится мультиплицирующий элемент, представляющий собой голограмму набора точечных источников, число и расположение которых соответствует желаемому числу и расположению размноженных изображений. В результате в плоскости голограммы 4 имеем произведение двух спектров Фурье объекта и набора точечных источников. Второй объектив 5 в свою очередь осуществляет преобразование Фурье объекта, находящегося в его фокальной плоскости. Как следствие. этого в плоскости изображения 6 получаем совокупность изображений исходного объекта, причем линейное увеличение системы 7 и размер изображений определяются соотношением фокусов объективов системы 7==/,//,. Очевидно, что размеры отдельных модулей могут быть большими (более 5—10 мм), они ограничиваются лишь полем изображения второго объектива 5. Это является большим преимуществом системы. [c.63]

Так, например, угловое распределение неупруго рассеянных быстрых нейтронов на свинце обнаруживает асимметрию вперед (в с. ц. и.), которую нельзя объяснить механизмом образования промежуточного ядра. Аналогичные результаты наблюдаются и для реакций с тяжелыми ионами., Соответственно в этих случаях энергетический спектр вылетающих частиц отличается от максвелловского (каким он должен был бы быть в случае справедливости боровской концепции) избытком быстрых частиц. [c.455]

Изучение энергетического спектра фотонной компоненты космического излучения привело к обнаружению характерного максимума при f 70 Мэе и тем самым показало, что в составе космических лучей имеются л °-мезоны. Поэтому в пластинках, облученных космическими лучами, обязательно должны наблюдаться случаи распада я -мезонов с последующим образованием электрон-позитронных пар [c.582]

При отсутствии взаимодействия между нейтронами реакция (5.20) идет как трехчастичный процесс, и спектр протонов должен быть оплошным. Если нейтроны, возникающие в этой ре-,акции, образуют связанное состояние, то спектр протонов должен содержать моноэнергетическую линию справа от границы сплошного спектра. Если же это состояние виртуальное, то максимум должен появиться на фоне сплошного спектра у его границы. В этом случае по ширине максимума можно судить о длине рассеяния. Из опытов по изучению реакции (5.20) и некоторых других процессов, сопровождающихся образованием двух нейтронов, для длины рассеяния были получены значения в пределах [c.52]

Поэтому коллективное движение молекулы сводится к изменению её ориентации в пространстве (т. е. к вращению) и к нормальным колебаниям атомов вблизи положения равновесия. Ядро можно рассматривать как систему почти независимых квазичастиц — нуклонов, движущихся в ср, ноле. Разл. типы К. в. я, формируются под действием слабого взаимодействия между квазичастицами (т. н. остаточное взаимодействие), коррелирующего их движение. Сложная структура ядерных сил обменные взаимодействия, спин-снинопые и др.) приводит к тому, что ядро является уникальной М1Ш-гофермионной системой с точки зрения многообразия коллективных видов движения (мод). Можно считать, что моды остаются (приблизительно) независимыми при образовании спектра возбуждённых состояний ядра. [c.410]

Спектральные линии испускания регистрируются спектральными приборами как зависимость интенсивности (она прямо пропорциональна числу испущенных квантов) от длины волны или волнового числа (рис. 1,16, а). Последовательность спектральных линий, образующихся при различных однофотонных переходах молекул из возбужденных состояний в нижележащие и расположенных по длинам волн или волновым числам, называется спектром испускания (или эмиссионным спектром). Для перевода молекул в возбужденные состояния необходимы либо высокая температура, либо условия газового разряда, когда имеется много свободных электронов и ионов с большой энергией, либо электромагнитное излучение, либо экзотермическая химическая реакция. В последних двух случаях спектры спз скания называются спектрами люмииесценцни (иногда фотолюминесценций) и хемилюминесценции. Спектры люминесценции подразделяются в зависимости от времени жизни молекул в возбужденном состоянии на спектры фосфоресценции (времена жизни более чем 10-3—10 2 с) и спектры флуоресценции (времена л изни 10 — 10 с). Далее на рис. 1.29 приведен электронно-колебательновращательный спектр испускания молекулы ВО в условиях газового разряда, а на рис. 1.34 схема образования спектра флуоресценции. [c.45]

Это позволяет наблюдать дифракцию от волн с очень короткой длиной, пользуясь решеткой с большим периодом, когда при нормальном падении волн на решет1су никакой дифракции практически не наблюдается. Напомним, что для наблюдения дифракции при нормальном падении лучей период решетки должен бьггь немного больше длины волны. Например, в обычной патефонной пластинке расстояние между бороздками, в которых осуществляется запись звука, равно примерно 40—50 мкм. При косом падении лучей белого света на пластинку эффективное расстояние Меаду бороздками может стать равным нёскольким микрометрам, и пластинка будет отражать свет как отражательная дифракционная решетка с образованием спектра в первом порядке и цветных полос в высших порядках интерференции. [c.229]

На основе существующей теории достигнуто правильное понимание основных свойств и роли электронно-колебательного взаимодействия при образовании спектров примесных кристаллов. Теория в состоянии ответить также на ряд детальных вопросов. Но это не означает, что мы умеем полностью ипторпретировать колебательную структуру конкретных спектров. [c.32]

Возбуждая кварцевый излучатель на нескольких частотах одновременно, например на основной частоте и на одной из гармоник или на двух гармониках, можно получить в жидкости несколько различных звуковых волн, каждая из которых вызывает появление спектра с соответствующими расстояниями между линиями. Впервые такие опыты были проделаны Бергманом [232]. В качестве примера могут служить фотографии, приведенные на фиг. 207. Фотография 1 относится к случаю колебаний кварца с основной частотой /=2548 кгц, для фотографии 2 частота колебаний кварца была равна 3 /. Диффракцион-ный спектр, получаемый при возбуждении кварца одновременно на основной частоте и на третьей гармонике, изображен на фотографии 3. В этом случае каждая линия, обусловленная третьей гармоникой кварцевого излучателя (ср. фотографию 2), сопровождается максимумами, вызванными основной частотой. Таким же путем происходит образование спектров, изображенных на фотографиях 4—9. На основании таких снимков можно определить, возбуждается ли кварц на одной или на нескольких частотах. [c.170]

Рис. 1, Схема образования спектров с помощью прозрачной дифракц. решётки, состоящей из щелей.

Рис. 2. Схема образования спектров с помощью вогнутой дифракц. решётки.

Известно, что оптический спектр изолированргого атома состоит из отдельных линий. При образовании молекулы оптический спектр усложняется — возникает полосатый спектр. При переходе вещества в твердое состояние изменяется характер спектра он может стать сплошным. В отличие от этого линейчатый рентгеновский спектр атома не изменяется он не зависит от того, к какому веществу относится. По-видимому, характеристические рентгеновские лучи порождаются не слабо связанными с ядром валентными (оптическими) электронами, а электронами, расположенными близко к ядру. [c.159]

Причиной концентрационного тушения люминесценции, как показывают проведенные многочисленные исследования, является образование в концентрированных растворах ассоциатов, состоящих из двух или более молекул люминесцентного вещества. Эти сложные соединения (ассоциаты), поглощая световую энергию, не лю-мииесцируют происходит так называемое тушение (внутреннее) вследствие неактивного поглощения энергии. Увеличение концентрации раствора приводит к соответствующему увеличению числа не активных к люминесценции комплексов и потому к концентрационному тушению люминесценции. Действие неактивных комплексов усиливается еще и тем, что из-за перекрывания их спектра поглощения спектром люминесценции неассоциированных молекул происходит также неактивное поглощение свечения люминесци-рующих молекул. Такое перекрывание спектров поглощения и испускания, а также увеличение концентрации раствора создают благоприятное условие для миграции (переноса) энергии возбужденных молекул к неактивным комплексам путем резонансного взаимодействия между ними. [c.373]

В табл. 9.6 приведены сечения образования у-квантов различных энергий Огп.у при неупругом рассеянии нейтронов спектра деления с энергией выше Дцор, 1 Де пop — пороговая энергия для выхода у-квантов данной энергии Еу [23]. В этой [c.30]

Пороговое значение энергии нейтрона в образовании смещенного атома для железа составляет 360 эв. Однако привести к образованию смещенных атомов могут и нейтроны меньших энергий в результате их радиационного захвата [46, 47]. При п, у)-реакции энергия, получаемая ядром отдачи после испускания у-кванта, может превысить энергию смещения атома ( 25 эв). Учитывая спектр захватных у-квантов для ядер железа, можно получить, что средняя энергия ядра отдачи составляет примерно 390 эв [48]. Таким образом, в результате п, у)-реакции в железе может появиться свыше 15 смещенных атомов. Поскольку наибольшим сечением радиационного захвата обладают тепловые нейтроны, то самый большой вклад в образование элементарных дефектов в результате ( , у)-реакции вносят именно эти нейтроны. Доля тепловых нейтронов в полном числе образованных элементарных дефектов сильно зависит от доли этих нейтронов в спектре и может быть заметной, если поток тепловых нейтронов на порядок превышает поток надтепловых и быстрых нейтронов. Например, в водо-водяном реакторе она составляет 2—3%, а в графитовом—25—30% [47]. Это верхняя оценка эффекта тепловых нейтронов, поскольку имеются экспериментальные данные [48, 50] о том, что дефекты, создаваемые тепловыми нейтронами, отжигаются несколько [c.70]

Кванты тормозного излучения с энергией выще пороговой будут образовывать фотонейтроны. Для расчета выхода фотонейтронов необходимо знать сечения образования нейтронов и спектры у-излучения по всей толщине мищени. На рис. 15.6 [c.235]

Релятивистское смещение Доплера. Протоны ускоряются напряжр- нием в 20 кВ, после чего они движутся с постоянной скоростью в области, где происходит их нейтрализация, приводящая к образованию атомов водорода и сопровождающаяся испусканием света. Спектральная линия (А. = = 4861,ЗЗА для покоящегося атома 1 А = 10 см) наблюдается с помощьЮ спектрометра. Оптическая ось спектрометра параллельна направлению двии<е-ния ионов. В спектре наблюдается смещение Доплера из-за движения ионоа в Т0)М же направлении, в котором происходит испускание света. В приборе-имеется также зеркало, установленное так, чтобы в поле зрения на этот спектр налагался спектр света, испускаемого в противоположном направлении. [c.364]

Только полная совокупность дифракционных максимумов определит вторичное изображение в соответствии с объектом. Впрочем, совокупность максимумов, расположенных по одну сторону от центра (например соответствующих положительным т), достаточна для передачи всех деталей, ибо остальные лищь усиливают яркость, не меняя подробностей картины. Особое значение имеют максимумы первых порядков, расположенные под малыми углами и обусловленные более крупными и обычно более важными деталями строения, определяющими в основном вид реального объекта. Максимумы, лежащие под большими углами, определяются главным образом более мелкими деталями предмета, могущими, впрочем, быть очень характерными. Так, например, ь случае объекта в виде бесконечной решетки спектры первого порядка достаточны для образования изображения в виде периодической структуры правильного периода, но с плавны.м переходом от светлых мест к темным " ). Для правильной передачи не только периодичности структуры, но и характерного для нашей решетки резкого перехода от света к темноте, необходимо, чтобы в образовании изображения участвовали и спектры высших порядков. Очень мелкие детали (эле.менты структуры [c.352]

Ограниченный выбор значений энергии у-квантов, испускаемых в реакциях, не дает возможности провести систематическое изучение сечений фоторасщепления ядер в зависимости от энергии. Такая возможность появилась лишь после того, как научились генерировать у-кванты с любой энергией. Источником таких Y-квантов является тормозное излучение электронов, полученных в ускорителе. Возникновение тормозного излучения на мишени ускорителя аналогично образованию сплошного рентгеновского спектра в рентгеновской трубке. Спектр обра- [c.473]

Была предложена следующая естественная интерпретация наблюдающегося явления. Наряду с заряженными п -мезонами при бомбардировке мишеней протонами возникают нейтральные нестабильные частицы с приблизительно такой же массой (- 270 Ше), которые через короткое время распадаются на два Y-кванта . Действительно, если такое предположение правильно, то дополнительный механизм образования v-квантов должен начать сказываться при энергии протонов, которая превосходит пороговое значение (290 Мэе), определяющееся из формулы (79.9). Максимум на кривой энергетического спектра у 1Учей также понятен, так как массе 270 rtig соответствует энергия 140 Мэе, которая при распаде частицы на два v-кванта распределяется между ними поровну. При этом максимум при Е = = 70 Мэе должен быть не только в случае распада я°-мезона в состоянии покоя, но и на лету (подробнее см. п. 7). [c.577]

Из предыдущих опытов с ц-мезонами было хорошо известно, что эти частицы нестабильные, распадающиеся через время х 2-10 сек с образованием электрона. Электроны распада [i-мезона хорошо заметны в чувствительных фотопластинках, где они видны в виде следа однозарядной частицы с минимальной плотностью зерен g Mmi и средним углом многократного рассеяния а, соответствующим быстрому электрону (след е+ на рис. 78). Энергия электрона оказалась различной для разных случаев распада и удовлетворяющей условию Те БО Мэе. Поэтому распад ji-мезона наряду с испусканием электрона должен сопровождаться вылетом еще по крайней мере двух нейтральных частиц. Анализ энергетического спектра электронов ( л,—е)-распада вблизи от его правой границы показывает, что этих частиц две и что они не могут быть тождественными (это He2v). Было предположено, что одна из них нейтрино, другая антинейтрино 2 [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...