Плотность оптическая поглощения

Сигнализатор уровня шлама СУФ-5 Оптическая плотность Коэффициент поглощения 25—60 % 10% 65 [c.374]

Проведенный анализ УФ-спектров показал, что разбавленные растворы тиокола подчиняются закону Ламберта—Вера. Уменьшение оптической плотности полосы поглощения тиокола с введением в раствор белой сажи позволило использовать УФ-метод для анализа механизма адсорбции тиокола поверхностью белой сажи. [c.654]

Закон светопоглощения Бугера — Ламберта — Бера и условия его выполнимости. Пропускание, оптическая плотность, коэффициент поглощения. Количественная спектроскопия. [c.267]

Понижение температуры приводит к увеличению оптической плотности полос поглощения, причем эта зависимость имеет линейный характер (рис. 3). При фазовом переходе жидкость—твердое тело изменение в наклоне прямой для исследованных полос не наблюдается. [c.288]

В измерительных преобразователях физико-механических свойств жидкостей с оптическим выходом используются эффекты, связанные с изменениями параметров лучистого потока, падающего либо на жидкость (например, регистрация изменений оптической плотности, спектра поглощения и других характеристик, отражающих изменения механических свойств плотности, вязкости и т. д.), либо непосредственно на приемник излучения. В последнем случае в ход лучей помещен механический элемент (легкая шторка, пластинка со щелью), который погружен одним концом в жидкость, а другой его конец перекрывает часть лучистого потока. В качестве приемника излучения используются некоторые типы фотоэлектрических преобразователей. [c.196]

Кинетика относительного изменения массы покрытий БМК-5 (в % к исходной массе), характеристической вязкости и содержания нерастворимой фракции, изменения кислотности в пересчете на метакриловую кислоту и оптической плотности полосы поглощения валентных колебаний групп С=0 при старении при 60°С под различными ртутными фильтрами показана на рис. 1.4— 1.7. Максимальная потеря массы наблюдается при воздействии наиболее коротковолнового излучения с максимумом при 313 нм. При дальнейшем увеличении длин волн происходит уменьшение потери массы. Одна- [c.31]

Анализ кинетики изменения оптической плотности полосы поглощения валентных колебаний групп С = 0 позволил установить, что при образовании трехмерной сетки под действием излучения с максимумом при Я=313 нм оптическая плотность уменьшается медленнее, чем при воздействии более длинноволнового излучения (см. рис. 1.7). Это дает основание считать, что в процессе сшивания покрытий БМК-5 важную роль играет образование эфирных связей между цепями макромолекул. [c.32]

Исследование ИК-спектра пленки ПСХ-ЛС при старении в условиях Хотькова показало, что при старении происходит возрастание интенсивности полос поглощения валентных колебаний групп С = 0, а также изолированных двойных и сопряженных связей С = С, которые образуют размытую широкую полосу поглощения, охватывающую области 1720, 1660 и 1600 см . Это свидетельствует об интенсивном протекании процессов окисления. Одновременно с окислением протекает и дегидрохлорирование. Возрастание интенсивности полос поглощения в области 3000—3500 и 2500—2700 см обусловлено накоплением продуктов деструкции, содержащих карбоксильные группы. Процессы окисления. протекают по группам СН и СНг, что приводит к уменьшению оптической плотности полосы поглощения их валентных колебаний в области 2870—2970 см . [c.122]

Известно, что расшифровка спектра поглощения макромолекулы представляет собой сложную задачу. Поэтому на практике спектральные исследования проводят с учетом характеристических частот (волновых чисел) различных химических группировок, а также изменения их интенсивности. Так, при контроле отверждения эпоксидных связующих в работе [50] использовалось-изменение оптической плотности полос поглощения 910 и 1260 см колебаний эпоксидных групп по сравнению с оптической плотностью полосы 1510 см не меняющей интенсивности в процессе отверждения. Полосы поглощения эпоксидных групп в конечной стадии отверждения уменьшаются, что свидетельствует о взаимодействии этих групп с первичными и вторичными аминами. [c.63]

Важно лишний раз подчеркнуть, что объект нашего анализа экспериментальные данные по инфракрасному оптическому поглощению и комбинационному рассеянию света. Следовательно, в инфракрасном поглощении, например, мы имеем данные не в виде точной аналитической функции а(ю), а в виде записи измеренного спектра, основные изучаемые особенности которого характеризуются изменением наклона, максимумами и минимумами. При современном состоянии теории имеются две возможности. Мы можем попытаться вычислить многофононные функции распределения частот, например двухфононную суммарную (комбинации и составные тона) плотность состояний, и прямо сравнить их с измеренными спектрами инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния. При этом предполагается постоянство матричных элементов, определяющих [c.160]

Из определения коэффициента поглощения (21.29) следует, что он пропорционален величине П = /п(/о//), которую принято называть оптической плотностью поглощения, Она имеет тот же физический смысл, что и коэффициент поглощения, но только относится ко всей толщине слоя В = кг. Аналогично определяется оптическая плотность ослабления. Часто пользуются понятием прозрачности Т поглощающего слоя, определяя ее из отношения Т = 1/1о. Оптическая плотность поглощения (ослабления) О и прозрачность (коэффициент пропуска- [c.99]

До создания лазеров этот принцип не подвергался сомнению и считался надежно подтвержденным всей совокупностью экспериментальных и теоретических данных о распространении света в веществе. Известно лишь несколько работ, в которых высказывалась мысль о том, что принцип линейности в оптике следует рассматривать, как первое приближение в описании оптических явлений, и предпринимались попытки обнаружить оптические эффекты, выходящие за рамки этого приближения. Уже упоминалось об опытах Вавилова (1920) по проверке линейности закона поглощения света веществом, аналитическим выражением которого является известный закон Бугера — Ламберта — Бера (см. 21.6). И хотя в этих опытах был использован очень широкий диапазон интенсивностей световых потоков, никаких отклонений от закона Бугера — Ламберта — Бера не было обнаружено. Причина неудачи заключалась в низкой спектральной плотности [c.298]

Если Еп = Е , где , — энергия ионизации, то когда энергия суммы фотонов Nhv достигнет величины, превышающей произойдет ионизация атома, т. е. оптический электрон оторвется от атома. Это явление носит название многофотонной ионизации. Так, например, наблюдалась ионизация атома гелия (потенциал ионизации 24,58 эВ) в результате поглощения 21 фотона излучения неодимового лазера (5. = 1,06 мкм), В такого рода опытах применяется сфокусированное излучение мощных импульсных лазеров. При этом напряженность электрического поля составляет 10 —10 В/см. Если ионизация происходит в газе или конденсированном диэлектрике, то при очень большой плотности энергии может возникнуть искровой пробой среды электрическим полем излучения лазера. [c.312]

Величину оптической плотности очень удобно использовать в аналитической работе, так как она линейно зависит от коэффициента поглощения, концентрации раствора и толщины поглощающего слоя. [c.106]

В ИК-области спектра удобной характеристикой спектров является оптическая плотность D(v) =lg(/o(v)//(v)), так как она пропорциональна коэффициенту поглощения, связанному непосредственно с молекулярными параметрами вещества. Уравнение, определяющее форму наблюдаемого контура полосы поглощения Dв v) с истинным контуром 0( ), имеет вид [c.163]

Оптические исследования газодинамических потоков могут вестись методами проходящего света и методами, основанными на рассеивании света. К первой группе можно отнести методы, в которых характеристики исследуемого потока определяются путем измерения изменений амплитуды и фазы световой волны, прошедшей через исследуемую область потока. Как правило, изменения параметров проходящей световой волны в неионизированной газообразной среде связывают с изменениями плотности или показателя преломления света в среде. При этом явлениями поглощения и рассеяния света на инородных включениях, переносимых потоками, обычно пренебрегают ввиду относительной малости этих эффектов. [c.215]

Оптические газоанализаторы основаны на использовании тех или иных оптических свойств анализируемой газовой смеси (спектрального поглощения, оптической плотности, показателя преломления, спектрального излучения газовой смеси). [c.294]

Тем не менее решения уравнения Шредингера должны существовать, и поэтому оказалось возможным ввести, как и в теории кристаллов, понятие плотности состояний iV(e). При этом величина Ы ъ)йг — количество состояний электронов с заданным направлением спина в единице объема и в интервале энергий между е и е + Если электроны рассеиваются слабо, то достаточно хорошим оказывается приближение свободных электронов. В этом случае, как и ранее, можно ввести сферическую поверхность Ферми, и Ы г) будет определяться уже известной формулой (4.89). Подобная ситуация реализуется, например, для жидких металлов. В случае сильного рассеяния N(е) может значительно отличаться от (4.89), и поверхность Ферми, строго говоря, ввести нельзя. Экспериментальные исследования преимущественно оптических и электрических свойств некристаллических веществ и их теоретический анализ показали, что и для этих материалов в энергетическом спектре электронов можно выделить зоны разрешенных и запрещенных энергий. Об этом свидетельствует, в частности,, резкий обрыв рая поглощения видимого или инфракрасного излучения для материалов (кванты электромагнитного излучения энергии, меньшей некоторой критической, не могут возбуждать электроны [c.276]

Рис. 285. Контуры линий поглощения при различной оптической плотности I поглощающего слоя.

Из сказанного следует, что при очень низком давлении, когда ударное расширение практически отсутствует, но толща поглощающего газа взята настолько большой, что оптическая плотность в центре линии v- l велика, края линии поглощения определяются исключительно естественным затуханием. Измеряя значения на краях линии при сильном поглощении, можно найти коэффициент затухания Для резонансной [c.515]

Природа изменений оптических свойств стекол различна, но обычно она состоит в окрашивании в видимой области спектра и в образовании полос поглощения в инфракрасной, а также в ультрафиолетовой областях спектра. Оптическая плотность стекла почти всегда увеличивается при облучении и достигает насыщения при дозах около l 10 2 эрг/г или ниже. Окрашивание неустойчиво и часто исчезает при повышении температуры или увеличении времени выдержки на свету. Влияние ионизирующего облучения на стекло исследовалось Леви [135]. Мы приведем здесь часть его обсуждения [c.207]

Спектральная характеристика стекол выражается численными значениями показателя поглощения Кх для различных длин волн и спектральными кривыми коэффициента пропускания Т и оптической плотностью Вх, которые связаны между собой следующей зависимостью [c.513]

Выполнять расчеты по переходу от оптической плотности Ох или от показателей поглощения Кх к коэффициентам пропускания и обратно можно с помощью табл. 17. [c.513]

Выразим плотность светового потока S через число фотонов N, поглощаемых в едюшце объема полупроводника в единицу времени. Число фотонов, падающих в единицу времени на единичную поверхность, есть 5//гоз. Из них не отразятся от поверхности S (1—R) h o фотонов, где R — коэффициент отражения света. Умножив 5(1—на а, где а — линейный коэффициент оптического поглощения (он имеет размерность обратной длины), мы и получим величину N. Таким образом, iV=S(l—R)a ha) и, следовательно, [c.178]

Здесь п (х) — плотность подвижных фотоэлектронов в зоне проводимости (темновой проводимостью при данном анализе мы будем пренебрегать) [X и D — их подвижность и коэффициент диффузии а и G — коэффициент оптического поглощения и константа Гласса, характеризующая фотогальванический эффект в данном ФРК (см., например, [4.16]). Третье в системе — это уравнение баланса для плотности фотоэлектронов [c.50]

Вероятной причиной возрастания оптической плотности полосы поглощения с понижением температуры является межмолекулярное взаимодействие, так как в газах, где межмолекулярное взаимодействие почти отсутствует, наблюдается обратное явление [ ]. Также как и в нитрилах, понижение температуры приводит к линейному уменьшению полуширины полос поглощения С=0 и 0 д 20 т°с С—С—с групп кетоновых и ионных растворов. Помимо отмеченных изменений при понижении температуры максимум полосы поглощения группы С=0 ацетона и МЭК смещается в сторону меньших частот (рис. 4), что, вероятно, можно объяснить димеризацией молекул кетонов с понижением температуры. Однако для ацетофенона при тех же условиях наблюдается обратное смещение. [c.288]

Другой метод нахождения контура лиши испускания можно применить, имея в поглощающей кювете слои с известной оптической плотностью. Рассчитываются поглощения при разных оптических плотностях излучающего, обращающего и поглощающего слоев-, далее - сравниваются вычисленные поглощения с йзмеренны.ми. На основании.этих расчетов, зная контур линии поглощения - удается, подобрать контур линии испускания. В дальнейшем трубку с известным контуром линии испускания можно использовать в качестве излучающей-—для измерения -концентрации нормальных атомов- в неизвестной-- плазме 128, 131]. ., . [c.378]

Облучение должно выбираться так, чтобы оптическая плотность проявляемой пленки находилась в области, в которой значение g будет наибольшим. Такое значение имеется на спуске прямолинейного участка характеристической кривой. Так как конец провисания характеристической кривой с увеличением энергии облучения смещается к более высоким значениям плотности, а также зависит от материала пленки (для ogo, конец провисания находится при D = l,3- 1,5), то в качестве желаемой средней плотности при поглощении у-излучения выбирается плотность D = 2,0. При такой плотности пленка хорошо пронизывается светом стандартных источников излучения. [c.172]

Кинетику изменения оптической плотности полос поглощения валентных колебаний групп С = 0 при старении под действием различных источников света, можно проследить на рис. 1.10. Как видно из данных рисунка, при старении покрытий иод лампой ДРТ-375 интенсивный рост содержания груйп С=0 происходит только в начальный период старения (в течение 10 ч) симбатно с увеличением степени сшивания покрытий затем окислительные процессы резко тормозятся и содержание групп С = 0 возрастает очень медленно. [c.36]

В работе Бребрика и Страусса [185] использовался статический метод (измерялась оптическая плотность спектра поглощения пара, находящегося в запаянной ампуле над РЬТе). При этом были исследованы сплавы различного состава в пределах области гомогенности соединения в интервале от 725° С до максимума на линии ликвидус при 924° С. В работе показано, что парциальное давление пара РЬТе не зависит от состава твердой фазы и выражается уравнением [c.99]

Несмотря на разумное согласие данных Берковица и Чупки с данными [3, 81, 82, 86] по плотности пара, а также с результатами Бребрика [98] по оптическому поглощению молекул S j в насыщенном паре селена следует признать их недостаточно надежными в отношении Se2 и Se . С использованием данных Нивы и Шибаты [86] по общему давлению пара селена авторами [96] вычислены следующие значения парциальных давлений при 469° К [c.214]

В последнее время давление пара теллура определял Бребрик методом измерения оптической плотности пара, содержащего один вид молекул. В работе [53] автором измерялось оптическое поглощение молекул Тег- Данные Бребрика в интервале 370—450° С охвачены уравнением [c.293]

В экспериментах использовали нестабилизированный и стабилизированный 0, диафена НН пентапласт марки А (ТУ 6-05-1422-71)1 Покрытия формировали на воздухе путем нанесения порошкообразного полимера на поверхность металла и последующей термообработки пентапласта при температуре, превышающей температуру его плавления. Адгезию оценивали методой нормального отрыва (Мн/1/ ) и отслаиванием металла - фольги от покрытия (ш/м). Для испытаний на отрыв использовали склейки, которые получали соединением двух покрытий непосредственно после нанесения полимера или его термообработки. Толщина слоя полимера в склейке составляла 0,2 мм.Образцы охлаждали на воздухе. Окисление пентапласта оценивали оптической плотностью полосы поглощения 1730 см" , соответствующей колебаниям карбонильных групп в ИЕ-спектре полимера. [c.104]

Создание инверсной населенности и получение оптического усиления — первый из двух существенных шагов, необходимых для работы лазера. Второй шаг — создание положительной обратной связи, чтобы превратить оптический усилитель в генератор. Это можно сделать с помощью двух зеркал, которые отражают усиленный свет в усиливающую среду. Так ие зеркала образуют оптический резонатор. Резонатор имеет характеристические резонансные частоты, что приводит к особенностям в спектре излучения, генерируемого двухуровневой системой. Устанавливается равновесная плотность оптической мощности на каждой резонансной частоте, соответствующая равенству усиления на проход и потерь. В понятие потерь включена и та часть оптической мощности, которая проходит сквозь полупрозрачное зеркало и образует выходной лазерный пучок. Самовозбуждение не может начаться, пока усиление не превысит потери. Это условие соответствует пороговой инверсии населенности п — 1)пор- Некоторая часть генерируемого света рассеивается в активной среде в процессе распространения. Этот процесс можно описать с помощью коэффициента рассеяния Орас. аналогичного коэффициенту поглощения 021- Тогда изменение оптической мощности пучка с расстоянием [c.268]

Подтверждением служит отмеченное в ИК-спектрах полиамида уменьшение оптической плотности полосы поглощения 3100 см (-МН). В результате взаимодействия амидных групп ПА6 с СН2О происходит перераспределение электронной плотности в связях -СО, -Н. Это уменьшает вероятность разрыва при термическом воздействии на макромолекулу слабой ]-метиловой связи макромолекулы ПА6, которая менее устойчива [9], Благодаря этому происходит повышение стойкости к воздействию термоокислительных сред и, как следствие, прочности. [c.342]

Для метода оптического возбуждения существенно использование не менее трех энергетических уровнений атома (см. рис. 40.5). Важно также, чтобы уровень был долгоживущим (в трехуровневой системе), а уровни Ез — широкими. В самом деле, при использовании только двух энергетических уровней невозможно создать их стационарную инверсную заселенность за счет оптического возбуждения. Нарастание плотности потока возбуждающего излучения будет увеличивать и число актов поглощения фотонов, и число актов их индуцированного излучения. В результате даже при бесконечной мощности излучения заселенности энергетических уровней станут всего лишь одинаковыми, и их инверсная заселенность не будет достигнута. В том, что разность заселенностей — N2 не может изменить знак, легко убедиться при помощи общего выражения (224.3) для этой величины. [c.791]

В отличие от активных модуляторов добротности, у которых момент выключения потерь определяется в)1еш-ними факторами, включение добротности пассивными модуляторами полностью определяется плотностью излучения внутри резонатора и их оптическими свойствами. В качестве пассивных модуляторов (или пассивных затворов) могут использоваться просветляющиеся фильтры, пленки, разрушающиеся под действием излучения, полупроводниковые зеркала с коэффициентом отражения, зависящим от интенсивности света, органические красители и т. д. Особое место среди пассивных затворов занимают затворы на основе просветляющихся фильтров. Исключительная простота таких затворов в сочетании с высокими параметрами получаемых с их помощью моноимпульсов излучения обеспечила им весьма широкое распространение. В основе работы этих затворов лежит способность просветляющихся фильтров обратимо изменять коэффициент поглощения под действием интенсивных световых потоков. Введение в резонатор пассивного затвора (рис. 35.10) приводит к увеличению порогового уровня накачки, в результате чего к моменту начала генерации па метастабилышм уровне накапливается значительное число активных частиц. При возникновении генерации лазерное излучение, проходящее через затвор, резко уменьшает его потери и запасенная энергия излучается в виде мощного импульса. Длительность этого импульса почти такая же, как и в режиме мгновенного включения добротности. Применение этих затворов значительно упрощает конструкцию генератора и позволяет получить параметры выходного импульса, близкие к предельным. [c.284]

Коэффициент Эйнштейна для поглощения Bjj — коэффициент пропорциональности между вероятностью вынужденного оптического перехода атома (иона, молекулы) из состояния i в состояние J, сопровождаюгцегося поглощением энергии, и спектральной объемной плотностью энергии излучения, вынуждающего переход (dim5i, = LM , Г5,Л = = 1 м ж-с )). [c.194]

Уширение линий при реабсорбции. В плазме, имеющей заметную оптическую толщину, наблюдаемый контур спектральной линии искажается вследствие реабсорбции излучения (поглощения излучения такими же атомами, находящимися в более низком энергетическом состоянии). В зависимости от того, какова степень однородности плазмы и какова ее оптическая плотность, контур реабсорбированной линии может иметь различный вид. В одних случаях реабсорбированная линия имеет сглаженную или уплощенную вершину, а в других — в центре линии возникает провал интенсивности. Ширина линии в результате реабсорбции возрастает. [c.264]

Из формулы (7) видно, что при сильном поглощении А . растет пропорционально корню квадратному из величины Если ограничиться рассмотрением зависимости А от концентрации атомов то получим, что —V а при слабом поглощении А — ЛА.. Правильность последнего соотношения была экспериментально подтверждена Шютцем для синего дублета цезия при больших оптических плотностях. [c.516]

Из уравнения (5-21) видно, что с ростом спектральной оптической толщины слоя а 1 суммарная спектральная интенсивность излучения с поверхности(О растет и при i>3 практически достигает спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела /ov при температуре, равной температуре газа в объеме. Вне полос спектра поглощения газа величина ,==0 из соотношения (5-21) следует, что в этих участках спектра излучение газового объема отсутствует. Выражение (5-21) определяет интенсивность излучения по направлению нормали к поверхности плоского слоя. Плотность полусферического излучения с поверхности Е , можно найти, если рассмотреть также иные направления, по которым излучение пересекает граничную поверхность. Выражение для интенсивности излучения в произвольном направлении п (рис. 5-21) определяется тем же уравнением (5-21), если в нем толщину слоя газа I заменить на длину пути луча в этом направлении / =// osO. Если подставить это соотношение в (в), то после вычислений получим [c.174]

Спектры поглощения водных растворов приведенных веществ обнаруживают характерный четкий максимум поглощения, находящийся в диапазоне 220—290 нм, точное местоположение которого зависит от вида и расположения заместителей в бензольном кольце. Абсолютная величина поглощения зависит от концентрации ингибитора и с переходом от дициклогексиламина к циклогексила-мину и далее к щелочным металлам растет, что отчетливо видно из графиков (рис. 27). Таким образом, метод спектрофотометрического определения производных бензойной, нитробензойной и динит-робензойной кислот в антикоррозионной бумаге сводится к экстрагированию их из бумаги, фотометрированию полученного экстракта для получения оптической плотности при длине волны максимума [c.136]

Оценки основных термодинамических характеристик плазмы искрового канала температуры, коэффициентов и показателей поглощения, потерь энергии с излучением и других - основаны на измерениях спектральной плотности лучистого потока (или яркости Ья). Результаты измерений спектральной плотности яркости искрового канала в оптически прозрачных твердых диэлектриках (ЩГК, органическом стекле, полевом шпате) по методу сравнения, несмотря на тщательный контроль за сохранением условий эксперимента (параметров разрядной цепи, длины межэлектродного промежутка, параметров оптической системы, геометрии образца и т.д.), подвержены значительным статистическим флуктуациям. Природа этих разбросов обусловлена малыми радиальными размерами искрового канала, особенно в начальной стадии его расширения, искривлениями и нестабильностью положения канала относительно оси электродов, вариациями кинетики трещин вокруг канала и т.п. Изучение влияния типа ЩГК, режимов энерговклада и других факторов возможно только с применением статистических методов, в частности, дисперсионного анализа. Результаты проверки закона распределения отдельных измерений максимального значения спектральной плотности [c.45]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...