Спектр поглощения газов

Поглощающую кювету можио располагать до. диспергирующего элемента спектрального прибора ил,и после него. При исследовании спектров. поглощения газов, не реагирующих при комнатной температуре. со стенками спектрального прибора, и 1В первую очередь с отражающим слоем решетки, сам прибор может служить абсорбционной кюветой [182]. [c.271]

По известным коэффициентам поглощения [а (Я.,Г)] теплового излучения для всего множества полос дискретного спектра поглощения газа можно рассчитать интенсивность теплового излучения 1 Т, Ь) изотермического слоя газа толщиною Ь ири температуре Т [c.459]

Изменение энергии Е осуществляется путем скачкообразного перехода из одного состояния в другое при излучении происходит переход с возбужденных энергетических уровней на более низкие при поглощении энергии (квантов) система переходит на верхние уровни. Совокупность переходов с верхних уровней на нижние определяет спектр испускания, а с нижних на верхние уровни — спектр поглощения газов. [c.228]

Вопросы происхождения и общая характеристика спектров поглощения газов, присутствующих в атмосфере в планетарном масштабе или наиболее часто встречающихся в отходах индустриальной деятельности человека, подробно рассмотрены в монографиях одного из авторов [27, 28]. [c.172]

Спектр поглощения газов 172, 175, 200 [c.254]

Экспериментальная проверка работоспособности этого подхода была выполнена на ВР-спектрометрах на основе неодимового и жидкостного лазеров при регистрации реальных спектров поглощения газов и моделирования спектров с помощью интерферометров [24, 27]. Она показала, что временной подход дает наилучшие результаты при использовании неселективных резонаторов и больших значений т ( 1 мс). В этих условиях он обеспечивает погрешность определения максимального значения поглощения хо 10 % при р 200, а также дает возможность проводить исследования формы контура линии х(у) с погрешностью в несколько процентов при Р 2 10 . [c.122]

Так как спектр поглощения довольно чувствителен к изменениям агрегатного состояния вещества (спектр одноатомного газа состоит из резких линий поглощения, спектр многоатомной молекулы — из отдельных полос с увеличением давления газа спектры поглощения становятся все более и более расплывчатыми, приближаясь при высоких давлениях к спектрам поглощения жидкостей), [c.282]

Изложенные выше закономерности, установленные на опыте, показывают, что законы абсорбции света в основном определяются свойствами атома или молекулы, поглощающей свет, хотя действие окружающих молекул может значительно исказить результат. Особенно в случае жидких и твердых тел влияние окружения иногда радикально меняет абсорбирующую способность атома вследствие того, что под действием полей окружающих молекул поведение электронов, определяющих оптические свойства атомов, изменяется до неузнаваемости. Особенно разительно в этом отношении поведение металлов. Действительно, хорошо известно, что пары металлов, даже таких, как, например, серебро или натрий, представляют собой столь же хорошие изоляторы, как и пары (газы) других веществ, тогда как металлическое серебро или натрий являются наилучшими проводниками электричества. Таким образом, поведение наиболее слабо связанных с атомами электронов в изолированных атомах металлов и в конденсированном металле резко различно. В соответствии с этим металлический натрий не обнаруживает никаких признаков спектра поглощения, характерного для паров натрия и изображенного на рис. 28.14. [c.568]

Одноатомные и двухатомные газы прозрачны для инфракрасного излучения. Спектр многоатомных газов (СОа, НаО) — полосовой излучение и поглощение этих газов имеет объемный характер. [c.62]

При попадании на другие тела энергия излучения частично поглощается ими, частично отражается и частично проходит сквозь тело. Процесс превращения энергии излучения во внутреннюю энергию поглощающего тела называется поглощением. Большинство твердых и жидких тел излучают энергию всех длин волн в интервале от 0 до оо, т. е. имеют сплошной спектр излучения. Газы испускают энергию только в определенных интервалах длин волн селективный спектр излучения). Твердые тела излучают и поглощают энергию поверхностью, а газы — объемом. [c.229]

Излучение и поглощение энергии газами происходит лишь в тех полосах частот, которые соответствуют энергии возможных переходов молекул с одного энергетического уровня на другой, и носит селективный или избирательный характер. В отличие от этого большая часть твердых тел излучает энергию во всем диапазоне частот. Расположение полос в спектре излучения газа также определяется природой газа, а на ширину полос и зависимость спектральных характеристик от частоты влияют термодинамическое состояние газа и толщина газового слоя. Основная информация о поглощении и излучении энергии газами экспериментальная. [c.131]

Таким образом, для определения поглощательной способности и степени черноты среды необходимо располагать данными по спектрам поглощения и излучения, а также по коэффициентам поглощения для отдельных длин волн. Коэффициент поглощения среды в общем случае зависит от физической природы среды, длины волны, температуры и давления (для газов). Вследствие этого коэффициенты поглощения оказываются различными не только для отдельных полос спектра, но и существенно изменяются в пределах одной и той же полосы. В. А. Фабрикант применил закон Бугера к средам, усиливающим излучение. Эти среды применяются в лазерах. [c.422]

Процессы теплового излучения и поглощения газов имеют ряд особенностей по сравнению с излучением твердых тел. Твердые тела имеют обычно сплошные спектры излучения они излучают (и поглощают) лучистую энергию всех длин волн от О до оо. Газы же излучают и поглощают энергию лишь в определенных интервалах длин волн АХ, так называемых полосах, расположенных в различных частях спектра для лучей других длин волн, вне этих полос, газы прозрачны, и их энергия излучения равна нулю. Таким образом, излучение и поглощение газов имеет избирательный селективный) характер. В энергетическом отношении для углекислоты и водяного пара основное значение имеют три полосы, примерные границы которых приведены в табл. 5-1. [c.169]

Процессы теплового излучения и поглощения газов имеют ряд особенностей по сравнению с тепловым излучением твердых тел. Твердые тела имеют обычно сплошные спектры изучения они излучают (и поглощают) лучистую энергию всех длин волн от О до оа. Газы же постоянно излучают и поглощают энергию лишь в определенных интервалах длин волн так называемых полосах, расположенных в различных частях спектра для лучей других длин волн, вне этих полос, газы прозрачны, и их энергия излуче- [c.182]

Следует отметить, что измерительная схема с электрической компенсацией не достигает полностью поставленной цели, так как поглощение газом инфракрасной радиации в рабочем канале, носящее избирательный ( спектральный ) характер, компенсируется изменением накала излучателей, обладающих сплошным интегральным спектром излучения. То же самое имеет место в приборах, в которых 24 371 [c.371]

Основные полосы спектров поглощения углекислого газа и водяного пара [c.177]

Например, спектр поглощения углекислоты состоит из ряда полос. Три из них, наиболее мощные, учитываются в теплотехнических расчетах. Аналогичное положение имеет место для водяного пара. В пределах соответствующих полос эти газы и испускают энергию. Как было сказано, при полосовых спектрах испускания закон Стефана — Больцмана не применим. В формуле (7-16) показатель п для O.j может быть приближенно принят равным 3,5, для Н 0 — равным 3. Если желательно сохранить четвертую степень при температуре, необходимо считаться с существенной зависимостью коэффициента С от температуры, что было уже отмечено формулой (7-17). [c.211]

Итак, степень черноты чистого газа изменяется в зависимости от толщины слоя по экспонентному закону. Если только коэффициент Кк отличается от нуля, степень черноты, как и коэффициент поглощения, растет вместе с толщиной слоя. При л = л получаем ,. = Лх=1. Излучение бесконечно толстого слоя газа называется черным излучением газа. На рис. 9-2 показан схематически спектр лучеиспускания газа при разных значениях х. Уместно обратить внимание на то, что черное лучеиспускание газа не подчиняется закону Стефана — Больцмана в той же мере, в какой ему не подчиняется всякое другое селективное лучеиспускание. [c.212]

Дальнейшее приспособление формулы (9-4) к практическим потребностям заключается в ее распространении на весь спектр лучеиспускания газа. Так как окружающие газ источники излучения могут иметь и другой произвольный спектр, то общий коэффициент поглощения газа А становится, как разъяснялось выше, случайной для данного газа величиной, и закон Кирхгофа теряет силу. Поэтому в формуле (9-4) можно сохранить только ту ее часть, которая способна отразить физические свойства и состояние газа как излучателя энергии, т. е. [c.214]

Гет И при 3=00 приведены на рис. 15-16 (заштрихованные полоски показывают спектр поглощаемой энергии). При составлении графиков поглощательная способность отдельной спектральной полосы поглощения газа определялась из уравнения [c.262]

Случай 1. Выделим на спектре излучения (поглощения) газа и поверхности стенки Рст участок dk. Теплопередачу излучением к F t в пределах dk можно подсчитать по формуле, аналогичной выражению (17-17), принимая, что здесь среда и тело излучают (поглощают) как серые тела при спектральном коэффициенте поглощения среды и степени черноты стенки [c.314]

Из уравнения (5-21) видно, что с ростом спектральной оптической толщины слоя а 1 суммарная спектральная интенсивность излучения с поверхности(О растет и при i>3 практически достигает спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела /ov при температуре, равной температуре газа в объеме. Вне полос спектра поглощения газа величина ,==0 из соотношения (5-21) следует, что в этих участках спектра излучение газового объема отсутствует. Выражение (5-21) определяет интенсивность излучения по направлению нормали к поверхности плоского слоя. Плотность полусферического излучения с поверхности Е , можно найти, если рассмотреть также иные направления, по которым излучение пересекает граничную поверхность. Выражение для интенсивности излучения в произвольном направлении п (рис. 5-21) определяется тем же уравнением (5-21), если в нем толщину слоя газа I заменить на длину пути луча в этом направлении / =// osO. Если подставить это соотношение в (в), то после вычислений получим [c.174]

Метод В. л, с. находит примепеиие для исследоваиия спектров поглощения газов, исследования малых примесей, загрязпяющих атмосферу, высоковозбужденных состоянии атомов и. молекул, моделирования оптич, свойств больших толщин газов, напр, атмосфер больших плапет, исследования процессов в плазме и кине- [c.294]

Работа велась на спектрометре ИКС-12 с призмой Na l и оптико-акустическим приемником ОАП-1 и дополнительным осветительным устройством , позволяющим исследовать спектры поглощения газов при толщине слоя до 80 см. Давление НС1 составляло —1 ат, ацетона и эфира — 15—30 мм рт. ст., ацетонитрила — 70 мм рт. ст. температура — комнатная. [c.204]

Объектом исследования явилась П-образнаяударная труба. Были зарегистрированы временные развертки спектра поглощения газа в ударной трубе. Данные на рис. 9.19 получены для скорости ударной волны и,— [c.383]

Вследствие большой чувствительности к селективным потерям ВР-спектрометр регистрирует линии поглощения атмосферного воздуха, находящегося внутри резонатора лазера. Особенно это относится к линиям поглощения водяного пара, который является основной газовой поглощающей компонентой атмосферы в види-мой и фотографической инфракрасной областях. Чтобы избежать появления посторонних линий, при исследовании спектров поглощения газов необходимо исключать атмосферный воздух из резонатора. Это достигается вакуумизацией резонатора, заполнением резонатора газом, не имеющим в исследуемой области линий поглощения, или устранением воздушных промежутков конструктивным путем. [c.128]

Оптико-акустический (ОА) эффект — это генерация акустических волн в веществе в результате поглощения оптического излучения. Впервые это явление было обнаружено Беллом, Тиндал-лем и Рентгеном в 1981 г. Основанный на этом эффекте ОА-метод измерения поглощенной веществом энергии нашел широкое применение в практике. До появления лазерных источников он успешно использовался для решения следующих физико-техниче-ских задач количественного и качественного анализа газовых смесей измерения слабых потоков оптического излучения исследования спектров поглощения газов и паров с низким спектральным разрешением определения времени жизни возбужденных состояний атомов и молекул и т. п. Обзор работ по использованию ОА-эффекта в физико-химических исследованиях с нелазерными [c.133]

Рассмотренный лучеприемник, заполненный данным газом, является селективным (избирательным), так как процесс поглощения модулированного инфракрасного излучения и связанные с ним периодические колебания температуры и давления возникают только при определенных длинах волн, соответствующих спектру поглощения газа, находящегося в лучеприемнике(рис. [c.601]

Газоанализаторы инфракрасного и ультрафиолетового поглощения. Каждый газ характеризуется определенным спектром поглощения. Газы, содержащие в своем составе два и более разнородных атомов, такие как СО, СОг, СН4, ЫНз, СгНг, имеют спектры поглощения в инфракрасной области. Одноатомные газы характеризуются линейчатыми спектрами поглощения, лежащими в ультрафиолетовой области. [c.174]

Нами рассматриваются неметаллические материалы, имеющие температуру плавления более 1600°С. Эти материалы представляют софй согласно [31] кристаллические структуры, которые Можно представить в виде множества структурных единиц причем взаимодействие внутри такой единицы значительно сильнее, чем между ними. Поэтому сложные соединения, состоящие из нескольких сортов атомов, разбивают на структурные ком плексы и рассматривают взаимодействие внутри полу ченных комплексов, причем структурная группа должна быть симметричной. Последнее требование хорощо со гласуется с опытами по исследованию инфракрасньп спектров поглощения при частотах до 1000 см [32] Действительно, колебания симметричных комплексов цо добны колебаниям молекулы идеального газа такой же симметрии. Следовательно, симметричный комплекс мож но рассматривать как молекулу, состоящую из двух разных или одинаковых ядер, связь в которой осуществляется исключительно за счет взаимодействия валентных электронов обоих атомов. [c.51]

В практике теплотехнических расчетов наиболее распространенными трехатомпыми газами являются СОд и Н3О, В отличие от твердых тел газы излучают энергию лишь в определенных интервалах длин волн А)1, называемых полосами спектра. Для лучей других длин волн вне этих полос газы прозрачны и их энергия излучения равна нулю. Таким образом, излучение и поглощение газов носит избирательный характер. Количество поглощаемой газом энергии зависит от числа находящихся в данном объеме молекул газа. Это число пропорционально толщине газового слоя, характе- [c.238]

Как легко заключить из табл. 77, для высоких термов квантовый дефект А п — п сохраняет почти постоянное значение, откуда следует, что эти термы хорошо охватываются простой формулой Ридберга. Кроме ртути, Бейтлер исследовал далекие ультрафиолетовые спектры поглощения щелочных металлов s и Rb, а также Т1 и инертных газов Аг, Кг и Хе. [c.326]

РТзлучательная и поглощательная способность газовых сред, их спектры поглощения, излучения и пропускания зависят от многих факторов от температуры и состава газа, от количества, размера и рода частиц, взвешенных в газе, от размера и формы объема, занятого газовой средой, от взаимного расположения газового объема и поверхности тепло- [c.233]

Тральных характеристиках излучения, содержащему предпосылки своего непрерывного перспективного совершенствования. И в приближенной постановке вопроса, когда учет селективности проводится на базе лучистого теплообмена между селективно-серым газом и серыми телами, этот метод представляет большой интерес [Л. 69]. Реальные спектры излучения чистых топочных газов имеют много общего со спектром селективио-серого газа. Поэтому при анализе лучистого теплообмена на базе селективно-серого излучения (поглощения) газа. [c.301]

Вначале рассмотрим наиболее простой случай — лучистый теплообмен между селективно-черным газом (например, имеющим две спектральные полосы поглощения) и окружающей его черной стенкой. Совмещенный качествеиный график спектров этого газа и стенки приведен на рис. 17-3. Селективно-черный газ обменивается лучистыми потоками толыда в пределах спектральных полос, обозначенных на рис. 17-3 через e g и e g" (в общем случае число полос излучения газа может быть различным). Вне этих полос стенка обменивается лучистыми потоками сама с собой с результирующим излучением, равным нулю. Поэтому рассматриваемая задача в данном случае сводится к анализу лучистого теплообмена между газом и стенкой в пределах полос излучения (поглощения) газа, [c.301]

АТОМНЫЕ СПЁКТРЫ — спектры поглощения и испускания свободных или слабо взаимодействующих атомов, возникающие при излучательных квантовых переходах между их уровнями энергии. А. с. наблюдаются для разреженных газов или паров и для плазмы. А. с. линейчатые, т. е. состоят из отд. спектральных линий, каждая из к-рых соот.ветствует переходу между двумя электронными уровнями энергии атома S и Sfi и характеризуется значением частоты v поглощаемого и испускаемого ал.-магн. излучения согласно условию частот Бора (см. Атомная физика) hv= —Si—Наряду с частотой, спектральная линия характеризуется волновым числом v/ (с — скорость света) и длиной волны к— h. Частоты спектральных линий выражают в с , волновые числа — в. m i, длины волн — в нм и мкм, а также в ангстремах (А). В спектроскопии волновые числа также обозначают буквой л=. [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...