Сечение возбуждения рассеяния

Дифференциальное сечение неупругого рассеяния электрона с возбуждением уровня ядра имеет вид, аналогичный формуле (2.27) для упругого рассеяния [c.166]

При переходе к очень медленным нейтронам с энергиями порядка 0,02 эВ и ниже экспериментальное сечение их рассеяния на протонах возрастает примерно в четыре раза. Это возрастание не указывает на какие-либо новые особенности ядерных сил, а обусловлено тем, что при одних и тех же силах взаимодействия сечение рассеяния на жестко закрепленных протонах в четыре раза больше, чем на свободных. В реальных экспериментах протоны всегда связаны в молекулах или кристаллах. Поэтому сечение растет, когда энергия нейтронов оказывается недостаточной для разрушения этих связей или хотя бы для возбуждения колебаний протонов в молекулах. [c.179]

С ростом энергии нейтронов сечение радиационного захвата падает, а число возбужденных состояний увеличивается. При 1 МэВ и выше сечение неупругого рассеяния (гг, п ) быстро растет. Реакции с образованием заряженных частиц типа (гг, р), (гг, а) идут для нейтронов с энергией выше 0,5 МэВ, т.к. заряженной частице необходимо преодолеть кулоновский барьер. [c.520]

Отметим существование эффекта. резонансного рассеяния, в котором связанный электрон поглощает квант с переходом в связанное же возбужденное состояние, а затем испускает его в произвольном направлении. Эффективное сечение резонансного рассеяния в центре линии, как и сечение поглощения, порядка Х . [c.102]

Сравнительное изучение обоих спектров показало, что с ростом q одновременно уменьшается высота упругого и неупругих максимумов. Отсюда можно сделать заключение о том, что размеры нуклона в основном и возбужденном состояниях сравнимы между собой. Совершенно иначе ведет себя непрерывная часть неупругого спектра. Измерения показали,, -что с ростом от О до 175 фм , когда сечение упругого рассеяния уменьшается в 10 раз, сечение неупругого рассеяния уменьшается только в 20 раз. [c.107]

Дифференциальное сечение комбинационного рассеяния определяется неупругими членами (т. е. />, не совпадающими с 0>) выражения (3.158) при условии, что частота падающего излучения со превышает самую низкую частоту молекулярного возбуждения. В общем случае рассеянное излучение содержит столько частот со , сколько имеется энергетических состояний с частотами of, не превышающими оз. К сожалению, выражение [c.123]

В табл. 3.4 представлены современные данные о сечениях комбинационного рассеяния соответствующие волновые числа сдвигов длины волны, а гакже длины волн рассеянного излучения при возбуждении азотным лазером на длине волны [c.126]

В первом приближении число таких дефектов, вызванных смещениями атомов в кристаллической решетке, пропорционально анергии, переданной веществу нейтронами при их замедлении. Действительно, при малых энергиях атомов отдачи их столкновения с другими атомами являются в основном упругими. Однако с ростом их энергии увеличивается вероятность неупругих столкновений, при которых энергия может передаваться в форме электронного возбуждения или ионизации. Таким образом, часть энергии расходуется не на повреждение кристаллической решетки. Кроме того, отклонение энергетической зависимости радиационной эффективности нейтронов от линейного закона обусловлено колебаниями энергетической зависимости сечений рассеяния, наличием анизотропии рассеяния и неупругого рассеяния нейтронов. Результирующая относительная энергетическая зависимость радиационной эффективности нейтронов 2д( ) в образовании элементарных дефектов для энергий Е> >0,1 Мэе приведена на рис. 9.19, кривая 1 (при нормировке [c.70]

Как мы указывали в гл. 111, 5, для теории обобщенной модели большой интерес представляет идентификация состояний, по структуре представляющих собой нуклон над возбужденным остовом. Изучение аналоговых резонансов позволило обнаружить ряд таких состояний. Для примера на рис. 5.15 приведены кривые зависимости сечения упругого и неупругого рассеяния протонов на ядре Интересной особенностью этих кривых [c.198]

В результате неупругого рассеяния нейтронов на ядрах может возникать гамма-излучение. Доля энергии этих процессов может составлять до i20 % всей передаваемой энергии. Тепловые нейтроны в отличие от быстрых не могут образовывать вторичные заряженные частицы с высокими значениями Z-д. Энергия тепловых нейтронов часто не превышает энергии связи атомов в молекулах водородсодержащих соединений. Однако эти нейтроны могут вызывать возбуждение атома, а также возбуждать колебательные переходы в молекулах, что приводит к разогреву вещества. Кроме того, тепловые нейтроны могут поглощаться некоторыми ядрами с образованием радиоактивных продуктов. Однако ядра атомов, которые в основном составляют живую ткань, имеют небольшие сечения поглощения нейтронов. [c.336]

В этом случае энергия осциллятора равна пЛ<о, где п = Пд,Пу-j-п . Суммируя (7.6) по всем значениям чисел п , Пу, rtg, сумма которых равна п, мы найдём сечение рассеяния нейтрона, сопровождающегося возбуждением л-го вибрационного состояния протона. Это сечение равно [c.71]

Неупругое рассеяние не может быть полностью описано единственным сечением. Если кинетическая энергия нейтрона Е достаточна для возбуждения нескольких уровней, то возбуждение каждого из них может [c.886]

Буквой 5 обозначен полный контур поперечного сечения цилиндра, буквой 5 — отверстие. Кроме того, решение должно удовлетворять соответствующим условиям на острых кромках и условию излучения. При возбуждении плоской волной условие излучения накладывается на рассеянное поле. На щели 5 полное поле н его нормальная производная должны быть непрерывны [c.249]

Широкое применение в теории многих тел получили и упомянутые выше точные методы, в особенности, метод функций Грина. Эти функции содержат в себе обширную и многостороннюю информацию о системе многих тел, относящуюся как к внутренним свойствам системы (распределения вероятностей физических величин, энергетический спектр), так и к результатам воздействия на нее различных внешних факторов (сечения рассеяния, вероятности возбуждения и т.д.). [c.175]

Переходы к возбужденным состояниям атомов могут индуцироваться фотонами любой энергии, достаточной для возбуждения атома. Избыток энергии затем уносится одним фотоном с измененной частотой. Эффективное сечение выражается подобно тому, как в случае упругого рассеяния (см. [19]), и здесь эффективное сечение приблизительно равно а . [c.141]

Из-за несжимаемости ядерного вещества измеиепия плотности при колебаниях формы сосредоточены в осковном па поверхности ядра. Равновесную плотность р(г) экспериментально можно определить по сечению упругого рассеяния электронов или протонов ядром. Сечение неупругого рассеяния с потерей частицей энергии, равной энергии фоноеа Д< —даёт вероятность возбуждения в ядре данной моды. Измерение угл. распределения неупруго рассеянных частиц позволяет определить амплитуду бр/.(г) (рис. 3). [c.408]

Приведём некотооые данные РЧ, показывающие, как влияет выбор знака ац на величину сечений различных процессов рассеяния и возбуждения молекулы Нз. Считая ГцЯ й2 см, можно показать, что значение сечения упругого рассеяния нейтронов в параводорпде при отрицательном а,, примерно в 244 раза меньше значении при ац>0. Различие между обоими случаями сюль велико, что изучение одного только упругого рассеяния в парааодороде приводит к заключению, что ао<ГО- [c.64]

Как уже отмечалось выше, возможно и другое применение хЛ1етода относительных. интенсивностей. Независимым путем определяется Те, например, методом исследования контура линии томсоновского рассеяния лазерного излучеиия и, зная Тс, можно найти сечения различных процессов. Для этого следует определить относительные или абсолютные яркости линий, сечения возбуждения которых определяются. Этот метод применялся для определения сечений возбуждения линий ионов неона 62], линий изоэлектронного ряда лития (О VI, N V, Ne VIII) 63, 64, линий О VII [65] н линий N V [66]. Возбуждение линий N V происходит из основного состояния иона электронным ударом. Для плазмы достаточно низкой плотности распад возбужденных состояний ионов происходит только путем излучения и можно не учитывать вторичные процессы. Следовательно, общее число возбуждений равно общему числу испущенных фотонов. Это означает, что для определения сечения надо измерить абсолютную интенсивность спектральной линии, иайти Тс и N . [c.360]

Прямые методы основаны на неносредствепном измерении спадания активности со временем, причем для измерения Ti < 1 сек применяются снец. электронные устройства (временной анализатор и др.) основной метод измерения времени жизни от 10" до 10 ч сек — метод задержанных совнадений. Время жизни измеряется также но длине пробега ядер отдачи. Косвенные методы основаны на измерении эффективного сечения возбуждения ядра а в различных реакциях. В ряде случаев — кулоновское возбуждение, реакция срыва, возбуждение у-лучами — резонансное рассеяние гамма-лучей (см. также Мессбауэра эффект) — [c.543]

Электромагнитное взаимодействие. Эл.-магн. св-ва Н. определяются наличием у него магн, момента, а также существующим внутри Н. распределением положит.. и отрицат, зарядов и токов. Магн. момент Н. определяет поведение Н. во внеш. эл.-магн, полях расщепление пучка Н. в неоднородном магн, поле, прецессию спина Н. Внутр, эл.-магн. структура Н. (см. Формфактор) проявляется при рассеянии эл-нов высокой энергии на Н. и в процессах рождения мезонов на Н, у-квантами. Вз-ствие магн. момента Н. с магн. моментами электронных оболочек атомов существенно проявляется для Н., длина волны де Бройля к-рых размеров (энергия <10 эВ), и широко используется для исследования магн. структуры и элем, возбуждений (спиновых волн) магнитоупорядоч. кристаллов (см. Нейтронография). Интерференция магн. рассеяния с ядерным позволяет получать пучки поляризованных медленных Н. Вз-ствие магн. момента Н. с электрич. полем ядра вызывает специфич. швингеровское рассеяние Н. (указано впервые амер. физиком Ю. Швингером). Полное сечение этого рассеяния невелико, однако при малых углах ( 3°) оно становится сравнимым с сечением яд. рассеяния И., рассеянные на такие углы, в сильной степени поляризованы. Вз-ствие Н.о [c.452]

Гамма-излучение продуктов ядерных реакций. При поглощении нейтрона ядрами некоторых легких элементов возможно испускание не только у ванта (захватное у злучение) или нейтрона (неупругое рассеяние), но и заряженных частиц [реакции (п, р) и п, а)]. Обычо сечения этих реакций малы, и для защиты практически важны лишь реакции В ( , а) ГГ и Ы (п, а)№.. Для тепловых нейтронов в 94% случаев первая реакция идет С образованием возбужденного состояния Ы с энергией 0,478 Мэе. Это возбуждение снимается высвечиванием укванта такой же энергии. [c.32]

Взаимодействие электронов с колеблющейся решеткой, называемое электрон-фононным рассеянием, сопровождается возбуждением одного из нормальных колебаний решетки. Это означает, что результатом электрон-фонон-ного взаимодействия будет излучение или поглощение фонона. Эффективное сечение рассеяния электронов на колеблющихся атомах определяется квадратом амплитуды колебаний атома и, следовательно, пропорционально температуре Т. Собственное сечение неподвижного атома не оказывает влияния на значение электрон-фононного рассеяния, так как оно учтено в т. [c.457]

Сечения К. в. я. измеряются регистрацией неунру-го рассеянных бомбардирующих частиц или у-кван-тов, испускаемых возбуждённым ядром. Реже, в случае возбуждения тяжёлых ядер и малых Д< , вместо Y-квантов детектировались конверсионные электроны (см. Конверсия сиутренляя). В случае у-квантов применя- [c.534]

Быстрые нейтроны способны испытывать на ядрах неупругое рассеяние, отдавая часть своей энергии на возбуждение ядра, и вызывать эндотермич. ядерные реакции, наир, (в, 2п), (п, пр), (п, а). Сечения этих реакций сравнительно плавно зависят от (выше характерного для них энергетич. порога), и их исследование позволяет изучать механизм распределения энергии возбуждения между составляющими ядро нуклонами (см. Ядерные реакции). [c.278]

Лит. Шкловский В. И., Эфрос А. Л., Электрон-лыс свойства легированных полупроводников, М., 1979 Л и ф-шиц И. М., Г р е д е с к у л С. А., Пас тур Л. А., Введение в теорию неупорядоченных систем, М., 1982 Мотт Н., Дэвис а.. Электронные процессы в некристаллических веществах, пер, с англ., 2 изд., т. 1—2, М., 1982 3 а й м а н Д ж., Модели беспорядка, пер, с англ., М., 1982. А. Л. Эфрос. НБУПРУГИЕ ПРОЦЕССЫ (неупругое рассеяние) — столкновение частиц, сопровождающееся изменением их внутр. состояния, превращением в др. частицы или дополнит, рождением новых частиц. Н. п. являются, напр., возбуждение или ионизация атомов при их столкновении, ядерные реакции, превращения элементарных частиц при соударениях или множеств, рождение частиц. Для каждого типа (канала) Н. п. существует своя наименьшая (пороговая) энергия столкновения, начиная с к-рой возможно протекание данного процесса. Полная вероятность рассеяния при столкновении частиц (характеризуемая полным эфф. сечением рассеяния) складывается из вероятностей упругого рассеяния и Н. п. при этом между упругими и неупругими процессами существует связь, определяемая оптической теоремой. Герштейн. [c.343]

Прнмененве. П. в. используются в ядерной физике для изучения спиновой зависимости нейтронных сечений, измерения амплитуд когерентного и некого рент- ВОГО рассеяний нейтронов (см. Нейтронография структурная), а также для исследования таких фундам., проблем, как несохранение пространственной чётности в ядерных реакциях, поиск нарушения временной ив-. вариантности, определение угл. корреляций в бета-распаде свободных нейтронов, поиске электрич. заряда и электрич. дипольного момента нейтрона и т. д, В фш зике твёрдого тела П. н. позволяют изучать магн. структуры, конфигурации неспаренных электронов t (спиновую плотность) в магнетиках (см. Магнитная е нейтронография), измерять магн. моменты отд. компа- нентов в сплавах, исследовать кинетику фазовых пе- реходов, ядерных релаксац. процессов, миграцию спи- ( нового возбуждения, в т, ч. в неупорядоченных спино-1 вых системах, идентифицировать короткоживущие де-1 фекты в кристаллах, исследовать спиновые волны в i магнетиках и т. д. [c.72]

Исходя из уравнений Максвелла, Ми [901] точно вычислил сечения поглощения (Спогл) и рассеяния (Срас) плоской электромагнитной волны сферической частицей, радиус которой много меньше длины волны света в данной среде (см. [902—905]). В наиболее важном с точки зрения практики случае возбуждения дипольных электрических колебаний для коэффициента поглощения света средой, содержащей N сферических частиц, теория Ми в пределе R->0 дает следующее выражение [c.292]

Имеет смысл кратко остановиться на различиях между квантовыми интегралами столкновений Больцмана (4.2.50) и Улинга-Уленбека (4.1.86). Наиболее важная особенность последнего заключается в том, что он содержит комбинации функций распределения, вид которых зависит от типа статистики. С другой стороны, в интеграле столкновений Больцмана квантовые статистические эффекты не включены. Физический смысл различия состоит в том, что эти интегралы столкновений фактически используются для описания разных систем. Выражение (4.1.86) применимо для квантовых газов произвольной плотности со слабо взаимодействующими элементарными возбуждениями (квазичастицами), когда статистические эффекты являются существенными. Квантовый интеграл столкновений Больцмана (4.2.50) применяется для разреженных газов, когда квантовые эффекты важны только при вычислении сечения рассеяния ). Чтобы включить квантовые статистические эффекты в интеграл столкновений Больцмана, необходимо учесть последнее слагаемое в левой части уравнения (4.2.14), описывающее трехчастичное взаимодействие. Этот вопрос будет обсуждаться в параграфе 4.3. [c.274]

Что касается рассеяния высоких частот, то рассеянная мощность возникает в результате неравномерного возбуждения сферической поверхности плоской волной. Рассеянная волна в связи с этим разделена на две — отраженную и тенеобразующую. Для каждой из них эффективное поперечное рассеяние равно геометрическому поперечному сечению сферы. [c.310]

В первых работах по термометрии методом КР изучали нагревание поверхности кремния импульсным лазером [7.4, 7.5]. Показано, что при возбуждении КР светом с энергией кванта Ну > необходимо учитывать разный объем рассеяния для стоксовой и антистоксовой компонент, поскольку глубина, с которой выходят эти компоненты, может существенно различаться. Кроме того, различны сечения рассеяния со сдвигом в стоксову и антистоксову области (для кремния при возбуждении на длине волны Л = 405 нм получено соотношение сечений сгд/сгай 0,7). Основной результат состоит в том, что увеличение температуры кристаллической решетки при лазерном отжиге может быть сравнительно невелико (Ав 300 °С), и при этом плавления поверхности не происходит. [c.182]

Если молекула обладает несколькими активными в комбинационном рассеянии колебаниями, то наиболее быстро сформируется стоксова волна с наибольшим коэффициентом усиления, т. е. вообще образуется линия, для которой 1хл1 имеет максимальное значение. Согласно сказанному в 2.4, восприимчивость принимает наибольшие значения для тех колебаний молекулы, для которых наиболее велики значения отношения 1 к константе трения Гм- Именно таким колебаниям соответствуют самые интенсивные и узкие линии в спектре спонтанного комбинационного рассеяния. Во многих веществах стоксовы волны с наибольшим усилением успевают сильно уменьшить интенсивность лазерного света раньше, чем интенсивности других волн достигнут экспериментально наблюдаемых пределов. Поэтому в спектре появляются только линии, соответствующие одному колебательному переходу (см. разд. 4.213). Если обобщить проведенные в настоящем разделе расчеты на произвольные углы между направлениями распространения лазерной и стоксовой волн, то при возбуждении бесконечно протяженной плоской лазерной волной получится непрерывное угловое распределение вынужденного стоксова излучения, сходное с картиной при спонтанном комбинационном рассеянии. Если же стоксово излучение возбуждается пучком лазерного света с конечным поперечным сечением, то определяющая интенсивность стоксовой волны длина, на которой взаимо- [c.211]

На рис. 8.9 показана принципиальная электрическая схема управления, представляющая собой релейный регулятор, в состав которого входит индуктивный датчик БВ-884, электронный усилитель УЭУ-209, электродвигатель постоянного тока с независимым возбуждением и мощностью 12 Вт, схема питания электродвигателя и программное устройство. Сопротивление / 22 служит для балансировки моста. Ограничение угла поворота резца осуществляется конечными выключателями ВК1 и ВК2, отключающие электродвигатель в крайних положениях резца и включающие сигнальные лампы, предупреждающие о неполадках в системе. Потребление мощности, затрачиваемой на поворот резцедержки вокруг оси, проходящей через вершину резца, невелико. По данным экспериментов, величина поля рассеяния диаметральных размеров в партии деталей в результате обработки с САУ уменьшается в 3 раза по сравнению с обычной обработкой величина погрешности формы в продольном сечении сокращается до 8 раз. [c.536]

Смесь газов (или плазма) внутри фронта ударной волны является многокомпонентной системой с электронами, ионами и нейтральными атомами, находящимися в различных возбужденных электронных состояниях. Таким образом, фактически мы имеем дело с многокомпонентной системой, поскольку возбужденные атомы аргона рассеивают электроны не так, как атомы в основном состоянии. Это объясняется тем, что атомы в основном состоянии имеют заполненную внешнюю оболочку и, таким образом, проявляют эффект Рамзауэра, тогда как возбужденные атомы аргона представляют собой водородоподобные атомы и могут иметь большое эффективное сечение рассеяния. (Например, отношение эффективного сечения Ка к эффективному сечению аргона составляет при [c.490]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...