Исследование контуров линий

Совпадение между ординатами рассчитанного и экспериментального контуров было достигнуто и во всех остальных экспериментах при исследовании контура линии Nel 878,4 нм. В табл. 2 приведены условия экспериментов геометрия полого [c.127]

Рассмотрим два идентичных опыта (проведенные на установке со стабилизированным аппаратным контуром) по исследованию контура линии Mgl 880,7 нм при природном содержании изотопов в образце. В этих опытах все параметры разряда, поддающиеся контролю, были одинаковыми сила разрядного тока 50 мА, давление неона 0,67 Па, диаметр полого катода 6,7 мм, его длина 40 мм. Перед каждым экспериментом полый катод из алюминия разбирался, его внутренняя поверхность полировалась, и на нее наносился слой окиси магния в количестве 10 мг. [c.137]

Для исследования контура линии применялся метод погло-ш,ения и метод сканирования в электрическом поле [48]. Можно показать, что даже в тех случаях, когда только незнач.итель-ная часть ато.мов (несколько процентов) возбуждается благодаря ударам второго рода, контур линии значительно искажен по сравнению с чисто доплеровским, возникающим при электронном возбуждении. [c.334]

Исследование контура линий [c.362]

ИССЛЕДОВАНИЕ КОНТУРА ЛИНИИ 363 [c.363]

ИССЛЕДОВАНИЕ КОНТУРА ЛИНИЙ [c.365]

ИССЛЕДОВАНИЕ КОНТУРА ЛИНИИ [c.369]

ИССЛЕДОВАНИЕ КОНТУРА ЛИНИЙ 371 [c.371]

Кочанов В. П., Л о п а с о в В. П. Исследование контура линии поглощения молекулярных газов методами лазерной спектроскопии.— В кн. Спектральные проявления межмолекулярных взаимодействий в газах.— Новосибирск Наука, 1982, с. 142—172. [c.234]

Интегральная интенсивность линий не зависит от аппаратурных искажений спектрометра и формы контура возбуждающей линии. Отношение площадей, заключенных внутри наблюдаемых контуров линий, будет равно отношению истинных интегральных интенсивностей линий. Поэтому интегральные интенсивности линий,, непосредственно связанные с энергетическими характеристиками излучающего (рассеивающего) вещества, играют важную роль при проведении научных исследований. Кроме того, интегральные интенсивности линий можно использовать и для аналитических целей. [c.125]

В работе [196] приведены результаты применения органического лазера для спектральных исследований плазмы, образуемой высокочастотным дуговым разрядом. Проводились следующие измерения определялось пропускание излучения органического лазера через плазму, исследовался контур линии поглощения и находилось время жизни флуоресцирующего излучения, вызванного поглощением лазерного потока. Из данных измерений, полученных после одного импульса органического лазера, определялась концентрация нейтральных атомов, положительных ионов и электронов. [c.223]

Следует заметить, что для самых точных исследований контуров эталон Фабри и Перо действительно является одним из наиболее удачных и удобных приборов, непосредственно разрешающих сверхтонкую структуру линии. На основе теоретических соображений можно внести поправки на инструментальное расширение контура и получить истинный контур линии. Как уже упоминалось, для работы с эталоном Фабри и Перо необходимо выделить достаточно узкую спектральную область. Поэтому его обычно применяют в соединении с призменным спектрографом или монохроматором, располагая при этом эталон между коллиматором и призменной системой. Щель спектрографа вырезает из всей картины колец вертикальную полосу. Правильную установку эталона по отношению к оптической оси спектрографа определяют по положению щели относительно центра картины, как это показано на рис. 21. Регистрировать интерференционную картину от эталона Фабри и 38 [c.38]

ЭТОМ форма линии поглощения для различных значений /(v) изменится так, как показано на рис. 2.19. Мы видим, что с увеличением /(v) в линии поглощения образуется провал на частоте v. Ширина этого провала того же порядка, что и ширина отдельных линий поглощения, представленных на рис. 2.18 в виде штриховых кривых, т. е. порядка ширины однородно уширенной линии. Аналогичные соображения применимы и к рассмотрению не поглощающего, а чисто усиливающего перехода. В этом случае действие насыщающего пучка будет выражаться в образовании провалов, но в контуре линии усиления, а не поглощения. Заметим также, что подобные рассуждения могут быть применимы при исследовании поглощения и насыщения усиления, вызванного световым импульсом достаточно высокой интенсивности. [c.80]

В качестве объекта исследования выберем линию Nel 878,4 нм, экспериментальная запись контура которой представлена на рис. 41, а. В опыте использовался образец с естественным изотопным составом, поэтому относительные интенсивности компонентов линии, принадлежащих изотопам Ne, Ne, Ne, составляли 0,905 0,003 0,092 соответственно. Присутствие изотопа Ne в дальнейшем игнорировалось, поскольку его содержание мало. [c.126]

Если условия таковы, что решающую роль играет доплеров-ское уширение и всеми другими причинами уширения спектральных линий можно пренебречь, то исследование контура спектральной линии позволяет найти температуру газа. [c.362]

Контур линии Ьа измерялся также в работе [81]. Цель работы заключалась в определении коэффициента поглощения линии Ьа. В качестве объекта исследования применялась каскадная угольная дуга, описанная в 6 [84]. Дуга горела в смеси водорода и аргона. Сила тока составляла 80—89 а, общее давление смеси 1 атм. В плазме достигалось больцмановское распределение. Регистрация спектра производилась с помощью [c.366]

Сужение контура линии поглощения в поле МЛИ может быть обусловлено изменением релаксации в среде. Детальные теоретические исследования этого механизма деформации контура линии поглощения проведены в [4]. [c.106]

Экспериментальная проверка работоспособности этого подхода была выполнена на ВР-спектрометрах на основе неодимового и жидкостного лазеров при регистрации реальных спектров поглощения газов и моделирования спектров с помощью интерферометров [24, 27]. Она показала, что временной подход дает наилучшие результаты при использовании неселективных резонаторов и больших значений т ( 1 мс). В этих условиях он обеспечивает погрешность определения максимального значения поглощения хо 10 % при р 200, а также дает возможность проводить исследования формы контура линии х(у) с погрешностью в несколько процентов при Р 2 10 . [c.122]

Форма контуров линий поглощения чистого водяного пара при давлении Р 2,6 гПа хорошо описывается гауссовской кривой. При уширении воздухом зависимость полуширины от давления иллюстрируется рис. 7.7. Коэффициент ударного уширения сухим воздухом для всех четырех исследованных линий составил (6,2=Р0,3) X X 10 МГц/Па. [c.171]

Важное практическое значение имеют результаты исследований формы контура линий атмосферного водяного пара, попадающих в область генерации рубинового лазера. Одна из этих линий [c.171]

Как уже отмечалось выше, возможно и другое применение хЛ1етода относительных. интенсивностей. Независимым путем определяется Те, например, методом исследования контура линии томсоновского рассеяния лазерного излучеиия и, зная Тс, можно найти сечения различных процессов. Для этого следует определить относительные или абсолютные яркости линий, сечения возбуждения которых определяются. Этот метод применялся для определения сечений возбуждения линий ионов неона 62], линий изоэлектронного ряда лития (О VI, N V, Ne VIII) 63, 64, линий О VII [65] н линий N V [66]. Возбуждение линий N V происходит из основного состояния иона электронным ударом. Для плазмы достаточно низкой плотности распад возбужденных состояний ионов происходит только путем излучения и можно не учитывать вторичные процессы. Следовательно, общее число возбуждений равно общему числу испущенных фотонов. Это означает, что для определения сечения надо измерить абсолютную интенсивность спектральной линии, иайти Тс и N . [c.360]

Для исследования контуров линий Ьа и Ь использовался вакуумный монохроматор нормального падения, радиус кривизны решетки 2,2 м, обратная дисперсия 3,75 А1мм. Изучалось длинноволновое крыло линии, так как со стороны коротких волн [c.364]

Оптико-акустический метод очень широко используется для получения количественной информации о спектрах поглощения и параметрах отдельных линий, порогах нелинейных спектроскопических эффектов. Так, с его помощью выполнены измерения коэффициентов поглощения атмосферного водяного пара и метана на отдельных линиях генерации СОг-лазеров [93], СО-лазеров [81] и (НеКе)-лазеров [57], проведены исследования контуров линий поглощения метана [4] и водяного пара [49] в области перестройки длины волны гелий-неонового (3,39 мкм) и рубинового (0,69 мкм) лазеров при вариации давления и состава газовой смеси. [c.198]

Интервал длин волн АХ, определяемый формулой АХ = Х 21, называется областью свободной дисперсии интерферометра Фабри— Перо. При I = 0,5 см, X = 5-10 см допустимая тиирина АХ = = 0,25 А. При дальнейшем увеличении I область свобод[юй дисперсии становится еще меньше. Именно поэтому интерферометр Фабри— Перо чаще всего используется для исследования контура спектральных линий. [c.116]

Для характеристики степени монохроматичности спектральных линий, т. е. излучения практически изолированных атомов, надо исследовать распределение интенсивности излучения по частотам с помощью прибора высокой разрешающей способности, например интерферометра Майкельсона или Фабри—Перо. Результат такого исследования можно представить в виде диаграммы (рис. 28.16), где по оси абсцисс отложены длины волн, а по оси ординат — соответствующие интенсивности. Конечно, нижние части полученных кривых очень мало достоверны, и можно полагать, что в идеальных условиях кривые спадали бы к нулю асимптотически. В разных условиях опыта (различие в природе пара, различие в температуре и давлении его, в степени иониза-0,01 000 0,03 Щ ции и т. д.) форма спектральной линии, изображенная на рис. Рис. 28.16. Контур линии испуска- 28.16, может быть различной. В качестве характеристики ширины линии условно принимают расстояние в ангстремах между двумя точками А, В, где ордината достигает половины максимальной. Эту условную характеристику принято называть шириной спектральной линии. Как сказано, она в очень благоприятных случаях может составлять 0,001 А и менее, но обычно бывает значительно шире кроме того, и форма линии мом ет сильно отступать от приведенной на рисунке, будучи иногда заметно асимметричной. [c.572]

Д. п. по к о л л с к т и в н о м у (к о г е р о н т н о м у) рассеянию. В плотной плазме при Д/сгд < 1 нре-обладающим оказывается рассеяние на крупномасштабных (по сравнению с Г >) тепловых и нетснловых колебаниях и флуктуациях плотности плазмы (зарядов Z). В случае тепловых флуктуаций интенсивность рассеяния может превысить томсоновскую в Z раз, в контуре линии возникает острый пик. На этом основываются предложения по измерению ионной темп-ры. В плазме с высоким уровнем надтепловых флуктуаций рассеяние определяется этими колебаниями. Исследование зависимости Дсо (ДА ) позволяет определить амплитуды и дисперсионные характеристики нетепловых колебаний в плазме. [c.608]

В Международном бюро мер и весов интерферометр Майкельсона, усовершенствованный Пераром и Терриеном и снабженный новейшим фотоэлектрическим способом регистрации интерференционной картины, и в настоящее время используется при самых точных исследованиях контуров спектральных линий. Однако интерферометр Майкельсона позволяет построить контур спектральной линии при изменении разности хода в интерферометре передвижением зеркала, и при таком анализе контура приходится выполнять довольно сложные математические преобразования. Несколько проще получить контур линии, пользуясь эталоном Фабри и Перо. [c.38]

Система уравнений (4.2)—(4.6) может быть использована для анализа многомодового режима как при пассивной модуляции добротности, так и при свободной генерации. Для этого следует лишь отбросить уравнение (4.5) и последний член в уравнении (4.6). Ниже будут изложены результаты численного исследования системы уравнений, аналогичной системе (4.4)—(4.6), но несколько упрощенной вследствие использования предположения о том, что внутри резонатора могут существовать только продольные моды (поперечный индекс опущен) и неоднородность продольного распределения плотности мод в резонаторе не учитывается ( F и приняты равными единице). Поскольку контур линий усиления в активной среде чаще всего может быть аппроксимирован лорен-цовской (однородное уширение — рубин, гранат и другие кристаллы) или гауссовской (стекла) зависимостью, имеющей максимум в центре линии усиления, а спектральные кривые поглощения фототропных веществ — некоторой линейной зависимостью с углом наклона, различающимся для разных красителей и рас- [c.180]

При исследовании контуров спектральных линий методами классической спектроскопии высокого разрешения применяется интерферометрическая установка, которая несколько трансформирует исследуемый спектр. В результате вместо собственного контура спектральной линии /с(Я,) (СКСЛ), испускаемого источником излучения, экспериментатор регистрирует наблюдаемый контур спектральной линии /(Я,) (НКСЛ). При наличии [21] погрешности измерения последнего можно написать [c.103]

Генерация в лазере с атмосферным резонатором г=160 м устойчиво осуществлялась, в том числе в условиях пониженной метеорологической дальности видимости 5м = 250ч-300 м во время осадков, если мощность накачки активного элемента в 3—4 раза превышала пороговую (для лазера с коротким резонатором). Регистрируемый интегральный за время импульса спектр излучения практически для всех метеоусловий оставался гладким с полушириной 0,5—0,65 см- . Наличие на измерительной трассе селективных потерь приводило к образованию п ровала в спектре лазерной генерации. Исследования показали, что наибольшая относительная глубина выжигаемого провала достигается при небольших превышениях над порогом мощности накачки (g 1,1), что согласуется с результатами теории. Увеличение спектральной ширины селективных атмосферных потерь приводило к возрастанию общей ширины контура линии лазерной генерации. [c.218]

Контуры линий испускания атомов и ионов используются для определения концентрации электронов и колцентрации атомов. При больших концентрациях электронов для определения А с удобно использовать только линии, расположенные в вакуумной области спектра, так как в длинноволной части спектра линии обычно слабо выделяются над континуумом. Исследование контуров спектральных линий позволяет также цзмерить температуру атомов и ионов (см., например, [56, 67]). [c.362]

Для того чтобы, пользуясь таблицами, найти концентрацию электронов, необходимо построить эксперихментальный контур линии или определить ее полуширину. Штарковское уширение линий слабо зависит от температуры, но в более точных исследованиях температура должна быть известна, и ее определяют из других экспериментов. Одновременное действие двух причин уширения (доплеровского и штарковского эффектов) и форма контуров ряда линий водорода, в том числе и линии Ьа, рассматриваются в работе [77]. Штарковский эффект для линии Ьа в слабом электрическом поле рассмотрен в работе [78]. [c.364]

В случае отдельной спектральной линии газоразрядного источника, уширенной вследствие эффекта Доплера, фор.ма контура описывается функцией Гаусса /(х) ехр(—а х ). Для нахождения видности (5.25) нужно рассчитать значение С(А), определяемое формулой (5.23). Вычисляя соответствующий интеграл (см. задачу 2), получаем 1 (А)=ехр —[А/(2а)] . С увеличением разности хода видность полос монотонно убывает (рис. 5.14,6) и полосы практически исчезают при А 2n/6f , где Ьк= /Ггт2/а — ширина спектрального контура на половине высоты. Именно такую кривую видности получил Майкельсон при исследовании красной линии кадмия. [c.226]

Проведенный краткий анализ теоретических исследований показывает, что в случае взаимодействия МЛИ с молекулярными газами поведение формы контура линии поглощения в поле МЛИ определяется совокупностью нескольких физических механизмов. Наименее изученными из них являются в настоящее время эффекты воздействия поля МЛИ на процессы и потенциал межмолекулярного взаимодействия, который определяет большинство особенностей поведения х(со) в области близких и далеких крыльев линий, т. е. в области окон прозрачности атмосферы ориентационные эффекты в поле резонансного МЛИ эффекты связанные с немонохроматичностью МЛИ. [c.109]

Еще одним направлением развития лазерной спектрофотомет-рии является скоростная лазерная спектрофотометрия с использованием твердотельных импульсных лазеров, перестраиваемых (плавно или дискретно) по частоте в течение одного импульса генерации. Этот метод развит в [23], где реализован скоростной лазерный спектрофотометр на рубине, предназначенный для исследования формы контуров линий поглощения атмосферного водяного пара, в частности тех, по которым ведется зондирование профилей влажности в атмосфере лидарными методами. Блок-схема спектрофотометра представлена на рис. 5.3. [c.115]

В табл. 5.3 приведены технические характеристики ЛОАС, разработанных в ИОА СО АН СССР с перестраиваемыми по частоте импульсными лазерами видимого и ИК-Диапазона, предназначенных для исследования спектров линейного и нелинейного поглощения молекулярных слабопоглощающих газов, а в 5.4 — дана сводка параметров ЛОАС, заимствованная из [12]. Малые потери энергии лазерного пучка позволяют легко реализовать ЛОАС многоканального типа, которые очень удобны при проведении измерений не требующих калибровки, например исследования формы контура линии поглощения при изменении давления [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...