Томсоновское рассеяние

Третья и четвертая закономерности объясняются тем, что рассеяние рентгеновских лучей на внутренних, наиболее прочно связанных атомных электронах происходит без изменения длины волны, причем относительная роль томсоновского рассеяния растет с Z (увеличение связанности электронов) и падает с ростом угла рассеяния формула (23.9)]. [c.247]

Телескоп из счетчиков 521 Тензорные силы 507 Теория возмущений 524, 528, 532 Теория возраста 308 Тепловые нейтроны 298 Тепловые реакторы 387 Термализация 298 Термоядерная реакция 479 Тета — пинч — эффект 482 Томсона модель атома 15—16 Томсоновское рассеяние у-лучей 244 Ториевая вилка 142 Тормозное излучение 233 Транспортная длина 307 Трансурановые элементы 413 Триплет см. Мультиплет Туннельный переход 126, 396 Турбулентный нагрев 483 [c.719]

Эта площадь называется поперечным сечением томсоновского рассеяния на свободном электроне. Видно, что оно не зависит от длины падающей на электрон волны. [c.25]

В случае преобладания томсоновского рассеяния (нанр., в горячих массивных звёздах верхнего конца гл. последовательности) [c.326]

Рассеяние без изменения длины волны называется томсонов-ским, или классическим, рассеянием. Оно имеет место для фотонов, обладающих энергией меньшей, чем энергия связи электрона в атоме й(оЭффективное сечение томсоновского рассеяния, [c.147]

Тензор f k,k ) имеет достаточно сложный вид [68.8,71.4]. Если рассматривать частоты, значительно превышающие атомные, но такие, что процесс рождения электрон-позитронных пар еще не играет заметной роли, то основной вклад в указанный тензор вносит томсоновское рассеяние фотонов на атомах. Т огда [c.176]

Матрицы рассеяния рассчитываются той же теорией, что и индикатрисы рассеяния и другие характеристики однократного рассеяния. Об этой теории говорилось в главе 2. Здесь мы найдем одну матрицу рассеяния. Сделаем это для томсоновского рассеяния, т. е. рассеяния излучения нерелятивистскими свободными электронами. [c.266]

Выведем матрицу томсоновского рассеяния- [c.267]

В предельном случае низкой энергии фотона (Йю <С тс ) этот процесс называется томсоновским рассеянием, и он может быть рассчитан классическим способом путем замены фотонов электромагнитной волной [5]. При более высоких энергиях процесс называется комптоновским рассеянием при этом должна учитываться уже квантовая природа фотона. Строго говоря, электрон должен быть свободным, но, если энергия фотона велика по сравнению с энергией связи электрона, то будут справедливы результаты для комптоновского рассеяния. Этот переход к комптоновскому пределу обсуждается ниже в 4.16. Полное эффективное сечение в томсоновском пределе дает масштаб многих процессов, связанных с излучением, поэтому обозначим его специальным символом Oj l [c.138]

Одной из наиболее распространенных ситуаций является необходимость учета одного лишь томсоновского рассеяния. В этом случае [c.370]

В условиях применимости данного приближения можно пренебречь также гидродинамическими эффектами. Пренебрегая гидродинамическими членами в уравнении (10.45) и рассматривая томсоновское рассеяние в соответствии с выводами 10.3.4 (при Й(о < тс ), получаем [c.376]

В гл. 4 указывалось, что эффективные сечения для всех процессов рассеяния (комптоновского, комбинационного, рэлеевского) ненамного превосходят величину сечения для томсоновского рассеяния [c.398]

Следовательно, в классической картине взаимодействие излучения со свободным электроном на этапе включения поля волны электрон раскачивается до энергии кин задаваемой (2.1.13), а в установившемся режиме рассеивает небольшую долю падающей на него мощности в виде томсоновского рассеяния. [c.69]

Первый результат является точным выражением коэффициента томсоновского рассеяния он не зависит от длины волны, так как зависимость а от м исключает k из общей формулы. Второй результат является приближением (для п, близких к 1) более общей формулы Лорентца для газа из свободных электронов, имеющей вид [c.86]

Рис. 2.6. Диаграммы Фейнмана двух электромагнитных процессов, а — рассеяние электронов на ядре с зарядом 1е (вероятность пропорциональна б — томсоновское рассеяние фотонов на электроне (вероятность пропорциональна 2),

Рассмотрим теперь томсоновское рассеяние, т. е. рассеяние фотонов с достаточно большой длиной волны на электроне (рис. 2.6, б). Эффективное сечение пропорционально величине [c.64]

В случае томсоновского рассеяния на протоне аналогичным образом получаем [c.65]

Наблюдения треков а-частиц в камере Вильсона (см. вкл.) показывают, что они проходят огромное число атомных систем, не испытав заметных отклонений. Это указывает на то, что для пролетающих а- частиц атом является весьма прозрачным и, по-видимому, не весь атом заполнен электрическим зарядом и массой. Вторым важным фактом, установленным в этих опытах, было то, что некоторые а-частицы рассеивались под углом, превышающим 90°, например под углом 120, 150 и даже близким к 180°. Число таких случаев рассеяния невелико (один случай на 8-10 —9-10 а-частиц), но они наблюдаются. Если отклонения а-частиц на малые углы как-то и можно было истолковать в рамках томсоновской модели с точки зрения статистической теории флуктуаций (как наложение ряда малых случайных отклонений), то отклонения на большие углы никак не удавалось объяснить. Учитывая это, Резерфорд высказал положение о том, что внутри атома имеется чрезвычайно сильное электрическое поле, которое создается положительным зарядом, сосредоточенным в небольшой — [c.77]

Такое рассеяние теоретически исследовано Дж. Дж. Томсоном (1900) и получило название томсоновского. [c.24]

Опыты Баркла. Баркла экспериментально изучал (1909) томсоновское рассеяние рентгеновских лучей. Его интересовало распределение интенсивности рассеянного излучения по различным направлениям. Теоретически оно было хорошо известно как распределение интенсивности излучения линейного осциллятора. Баркла нашел хорошее согласие результатов своих экспериментов с предсказаниями теории для достаточно мягкого рентгеновского излучения. Однако для жесткого рентгеновского излучения Баркла отметил качественное несогласие экспериментальных результатов с теорией. В то время не существовало методов измерения дли- [c.25]

РАССЕЯНИЕ томсоновское -рассеяние рентгеновского и гамма-излучения на свободных или слабосвязанных электронах в случае, когда энергия квантов излучения значительно меньше энергии покоя электрона РАСТВОР [есть гомогенная система (твердая, жидкая или газообразная), состоящая из двух или большего числа химически чистых веществ истинный означает жидкий раствор ионный содержит ионы растворенного вещества молекулярный имеет в растворе отдельные молекулы растворяющегося вещества) коллоидный состоит из взвешенных часгиц вещества в растворителе разбавленный является смесью нескольких веществ, в которой одно из веществ (растворитель) преобладает по своей массе над остальными полимера подчиняется закону Ваит-Гоффа) сильного электролита имеет полностью диссоциированные молекулы растворенного вещества (компонента) в ассоци- [c.270]

Осн. вклад в росссландово среднее вносят фотоны С энергией hv , в неск. раз превышающей энергию теплового движения частиц звёздного вещества hv я f ikT в случае томсоновского рассеяния и 7 fe Г [c.326]

ТОМСОНОВСКОЕ РАССЕЯНИЕ СВЕТА — рисссянис света свободным покоящимся электроном процесс упругий с высокой точностью, т, е, происходит без изменения частоты. Сечение рассеяния вычислено Дж, Дж. Томсоном (J. J. Thomson) в 1912 и имеет вид [c.126]

Как уже отмечалось выше, возможно и другое применение хЛ1етода относительных. интенсивностей. Независимым путем определяется Те, например, методом исследования контура линии томсоновского рассеяния лазерного излучеиия и, зная Тс, можно найти сечения различных процессов. Для этого следует определить относительные или абсолютные яркости линий, сечения возбуждения которых определяются. Этот метод применялся для определения сечений возбуждения линий ионов неона 62], линий изоэлектронного ряда лития (О VI, N V, Ne VIII) 63, 64, линий О VII [65] н линий N V [66]. Возбуждение линий N V происходит из основного состояния иона электронным ударом. Для плазмы достаточно низкой плотности распад возбужденных состояний ионов происходит только путем излучения и можно не учитывать вторичные процессы. Следовательно, общее число возбуждений равно общему числу испущенных фотонов. Это означает, что для определения сечения надо измерить абсолютную интенсивность спектральной линии, иайти Тс и N . [c.360]

Если говорить о взаимодействии лазерного излучения с плазмой в широком смысле этого термина, то речь должна идти об очень широком круге вопросов. Это, во-первых, различные процессы, приводящие к образованию плазмы в газах, жидкостях и прозрачных телах,— оптический пробой газов (лекция 16), опти-ко-акустпческий зффект (лекция 17), оптический пробой про-зрачны. диэлектриков (лекции 18). Во-вторых, это различные лазерные методы диагностики плазмы, теневое фотографирование, интерферометрия, голография, томсоновское рассеяние, спектроскопия (о некоторых из этих методов речь шла в лекции 21). В-третьих, это различные источники плазмы и мотоды поддержания и распространения разрядов [1]. Наконец, это проблема нагревания плазмы и, в первую очередь, ее термоядерный аспект. [c.260]

Рис, I. Эффективиое сечение фотоэффекта на А -слое Тд-в единицах ф, = 8/3 2 = 8/3 ( 2/тс=) = 6,651 10- см (е — заряд алектрона, т — его масса, с — скорость света) фо — сечение томсоновского рассеяния. Вверху — граница К-фотопоглощения Пунктир — борцовское приближение. Сплошные линии — интерполяция между точными расчетами (для средних энергий) и приближенными формулами (нри Бy-> J при Еу->-оо). [c.230]

Когерентное рассеяние у-л у ч е й на ядро. Если длина волны у-излучения много больше размеров ядра, то сечение когерентного рассеяния па В( ох протонах ядра совпадает с сечением томсоновского рассеяния на ядре, как на одиночной свободной частице сГд=( /з)я [ Хеу1Мс " (М — масса ядра). Для свинг(а 0 = 2 10 8 м-г, с увеличением энергии доля когерентного рассеяния вследствие интерференции падает, и нри /Г., > 20 кэв комптоновское рассеяние на нуклонах ядра становится преобладающим. [c.231]

Рассеяние света изолированными частицами. Рассеяние света свободными электронами Комптона явление), описываемое Клейна — Мишины формулой, вообще говоря, является неуиру-гим. В оптич. диапазоне частот обменом энергией между фотоном и электроном можно пренебречь, поэтому для Р. с. неноляризованными электронами 0 = (8jt/3) (е2/,пс )2 (томсоновское рассеяние), где е — заряд электрона, т — его масса и с — скорость света в вакууме (т. е. а не зависит от частоты света), и /1- -соз-ф —sin-ф о О [c.352]

Учет радиационного трения электрона, пропорилонального третьей производной координаты по времени, приводит, как известно, к явлению упругого (томсоновского) рассеяния света с полной мощностью излучения в телесный угол 4тг стерадиан [c.69]

Кроме фотоэффекта, при которо м у-квант перестает суще-ствавать и вся его энергия передается атомному электрону, взаимодействие у Лучей со средой может приводить к их рассеянию, т. е. отклонению от первоначального направления распространения. Рассеяние бывает двух видов с изменением и без изменения длины волны. Рассеяние длинноволнового излучения, как показало исследование мягких рентгеновских лучей (>. 10 см), происходит без изменения длины волны. Такое рассеяние обычно называется классическим, или томсоновским. Оно возникает, когда энергия у-кванта недостаточна для вырывания электрона из атома [c.244]

Рис. 45.25. Спектр рентгеновского излучения кандидата в черные дыры источника Лебедь Х-1 сплошная кривая — спектр излучения слоя плазмы с температурой Т=27 кэВ и оптической полутолщнной по томсоновско-му рассеянию т=2 142J

Томсоновское рассепние. После открытия (1895) В. К. Рентгеном (1845-1923) электромагнигного излучения большой частоты (рентгеновские лучи) возник вопрос об их рассеянии в веществе. В то время была общепринятой модель строения атома, предложенная Дж. Дж. Томсоном (1856-1940). Атом представлялся в виде непрерывного размазанного в небольшом объеме положительного заряда с [c.24]

Рассеяние света на изолированном свободном электроне в рамках классической электродинамики также является томсоновским. Пусть в положительном направлении оси Z распространяется электромагнитная волна, напряженность ё = q os wt электрического поля которой коллинеар-на оси X (рис. 8). При нерелятивистской скорости движения электрона можно пренебречь его взаимодействием с магнитным полем световой волны и записать уравнение движения в виде [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...